Центр тяжести вытесненного объема жидкост

Силу Р называют подъемной силой. Она приложена в центре тяжести вытесненного объема жидкости, называемого центром водоизмещения, и направлена вертикально вверх. Таким образом, [c.27]

Подъемная сила Р , являющаяся равнодействующей элементарных подъемных сил, приложена в центре тяжести вытесненного объема жидкости, который называется центром водоизмещения. Центр водоизмещения в общем случае не совпадает с центром тяжести тела, погруженного в жидкость. [c.59]

Сила Я проходит через центр тяжести вытесненного объема жидкости (центр водоизмещения). [c.58]

Линия действия выталкивающей силы проходит через центр тяжести вытесненного объема жидкости, называемый центром водоизмещения (фиг. 24, точка D). [c.459]

По терминологии, установившейся в статике корабля, центр тяжести вытесненного объема жидкости называют центром величины. [c.120]

Выталкивающая сила R является равнодействующей элементарных выталкивающих сил и поэтому приложена в центре тяжести вытесненного объема жидкости, который называют центром водоизмещения. [c.27]

Если подъемная сила, действующая на тело, целиком погруженное в жидкость, больше, чем вес тела, то тело всплывет на поверхность подъемная сила (вес вытесненной жидкости) убывает до тех пор, пока не окажется равной весу тела. Условия равновесия по-прежнему сводятся к тому, что центр тяжести тела и центр тяжести вытесненного объема должны лежать на одной вертикали. Однако условия устойчивости равновесия будут уже иными. Равновесие может быть устойчивым и тогда, когда центр тяжести тела лежит выше центра тяжести вытесненного объема (иначе устойчивое плавание однородных тел на поверхности жидкости вообще было бы невозможно, так как их [c.509]

Рассмотрим условия устойчивости для плавающего на поверхности жидкости прямоугольного параллелепипеда. Из условий равновесия следует, что целиком погруженная грань параллелепипеда должна быть горизонтальна. При отклонении параллелепипеда от положения равновесия центр тяжести вытесненного объема перемещается в ту же сторону, куда наклонился параллелепипед. Вследствие того, что точка приложения силы тяжести О и точка приложения подъемной силы С не лежат на одной вертикали, возникают моменты силы тяжести и подъемной силы. Если полностью погруженная в жидкость грань EF параллелепипеда больше, чем частично погруженные DE и GF (рис. 283), то возникший момент будет возвращать тело к положению равновесия — равновесие будет устойчиво. В противном случае (рис. 284), когда полностью погруженная в жидкость грань EF меньше, чем частично погруженные грани BE и GF, возникший момент будет еще больше наклонять тело — равновесие будет неустойчиво. Условие устойчивости равновесия, как легко видеть, сводится к тому, чтобы [c.509]

Так как условие (6.5) в этом случае выполняется, то формулы (8.1) и (8.2) показывают, что силы гидростатических давлений жидкости па замкнутую поверхность погруженного твердого тела приводятся к одной равнодействующей, равной весу вытесненного объема жидкости эта сила направлена вертикально снизу вверх и приложена в центре тяжести вытесненного объема (точнее, приложена в точках вертикали, проходящей через упомянутый центр тяжести). [c.92]

В работе [175] С. А. Чаплыгин указал также случай, когда сила тяжести уравновешена силой Архимеда (средняя плотность тела равна плотности жидкости), но центр масс тела не совпадает с центром масс вытесненного объема жидкости. При этом тело находится под действием пары сил, и его полный импульс в абсолютном пространстве сохраняется [c.72]

Результирующая сила Р == Рр + Р проходит через центр тяжести вытесненного телом объема V жидкости и направлена в сторону, противоположную вектору единичной массовой силы. [c.78]

Вводя выражение вектор-радиуса гс центра тяжести вытесненного телом объема жидкости ( 26) [c.141]

Отсюда следует, что линия действия главного вектора сил давления жидкости на погруженное в нее тело проходит через центр тяжести вытесненного телом объема жидкости. [c.141]

Центр тяжести D вытесненного объема жидкости называется центром водоизмещения, или центром давления (рис. 1.47). При наклоне (крене) плавающего тела центр водоизмещения изменяет свое положение. [c.30]

Рв- Ри проходит через центр тяжести вытесненного телом объема V жидкости и [c.81]

Т — удельный вес р — плотность жидкости V — объем, вытесненный телом — радиус центра тяжести этого объема). [c.619]

Центр тяжести D вытесненного объема жидкости (центр давления при плавании) называется центром водоизмещения (рис. 2.9). [c.19]

Сила давления покоящейся жидкости на погруженное в нее тело — архимедова сила — равна весу жидкости в объеме, вытесненном телом, направлена по вертикали вверх и приложена в центре тяжести этого объема. Это и есть закон Архимеда. [c.51]

Вообразим теперь, что имеем две жидкости и тело погружено частью в одну жидкость, а частью в другую (фиг. 399). Для определения силы давления рассечем тело поверхностью раздела жидкостей на две части. Пусть давление на поверхности раздела есть — оно будет постоянно на всей поверхности, так как поверхность раздела есть поверхность равного давления. Приложим к обеим частям тела по поверхности сечения нормальные давления р . Тогда нижняя часть представит собой тело, вполне погруженное в первую жидкость. Сила давления на эту часть равна весу вытесненного объема первой жидкости, приложена в центре тяжести этого объема и направлена по вертикали вверх. Что касается второй части, то она погружена вполне во вторую жидкость, так что сила давления Яд равна весу вытесненного объема второй жидкости, приложена в центре тяжести этого объема и направлена по вертикали вверх. Эти две силы Я и Яд приводят к одной равнодействующей, равной их сумме и приложенной в центре тяжести объемов вытесненных жидкостей. [c.655]

Таким образом мы видим, что если тело погружено своими частями в две жидкости, то давления обеих жидкостей на всю поверхность тела сводятся к одной равнодействующей равной сумме весов объемов вытесненных жидкостей, приложенной к центру тяжести этих объемов и направленной по вертикальной линии вверх. [c.655]

Для равновесия тела, плавающего на поверхности жидкости, очевидно, необходимо и достаточно 1) чтобы вес вытесненного объема жидкости равнялся весу тела и 2) чтобы центр тяжести объема, погруженного в жидкость, лежал на одной вертикали с центром тяжести всего тела. [c.97]

Обращаясь к рассмотрению устойчивости равновесия при перемещениях, не меняющих вытесненного объема жидкости, возьмем начало координат в центре тяжести объема, погруженного в жидкость (рис. 39), и направим ось Ох вертикально вверх. Тогда, при равновесии тела, плоскость Н ху будет касательной к поверхности цен тров, и координаты центра тяжести всего тела С будут О, О, г. Взяв на поверхности центров точку Н, близкую к Н , проведем к ней касательную плоскость, уравнение которой на основании (14.5) будет иметь вид [c.102]

Поскольку равнодействующая направлена вверх (Рг > Рг), ее называют выталкивающей силой и приложена она в центре тяжести вытесненного телом объема жидкости, называемом центром давления. [c.47]

Для тел, плавающих на поверхности жидкости, условие устойчивости сложнее, чем для полностью погруженных тел, так как при наклоне тела (например, корабля) изменяется форма вытесненного объема и, следовательно, положение центра давления. Из рис. 1.11 видно что при наклоне корабля вправо в ту же сторону отклоняется центр давления. При положении корабля, показанном на рис. 1.11, а, гидростатическая сила с силой тяжести образуют пару сил, которая будет восстанавливать равновесие в случае, показанном на рис. 1.11, б, создается пара сил, которая будет увеличивать наклон корабля. [c.32]

Закон Архимеда, выведенный на примере прямоугольной призмы, справедлив для тел любой конфигурации, а также тел, частично погруженных в жидкость. Сила часто называется архимедовой или подъемной силой. Она приложена в центре тяжести вытесненного объема жидкости, который называется центром водоизмещения. Центр водоизмещения обычно не совпадает с центром тяжести тела, исключение составляют однородные тела. [c.271]

У тел, погруженных в жидкость (подводные лодки), у аэростатов, дирижаблей ватерлинии не имеется, следовятельно Ji — J. = 0 поэтому они будут находиться в устойчивом равновесии только тогда, когда их центр тяжести лежит на одной вертикали с центром тяжести вытесненного объема жидкости или воздуха и под ним. Понятие метацентра в этом случае утрачивает свой смысл, так как метацентр совпадает с центром тяжести вытесненного объема. [c.402]

Линия действия поддерживающей силы проходит через центр тяжести вытесненного объема жидкости, который называется центром водоизмещения или центром Давления Д. Обычно принято считать, что поддерживающая сила приложена в центре водбнзмещения. [c.85]

Обозначим центр тяжести тела, вес которого равен G кг, через s, центр тяжести вытесненного объема с весом D кг — через d. Если в качестве действующих сил рассматривать только вес тела и поддерживающую силу жидкости, то тело будет плавать (без воздействия внешних сил), если D—Отл если одновременно d лежит на вертикали, проходящей через s (ось плавания). Если DСвободная поверхность жидкости пересекается с плавающим телом по так называемой ватерлинии, которая ограничивает площадь плавания. Если плавающее тело наклонить около оси, параллельной одной из двух главных осей инерции площади плавания, то поддерживающая сила D пересечет ось ошвавия в точке, называемой метацентром. В общем случае для [c.401]

Закон Архимеда — закон статики жидкостей и газов, согласно которому на всякое тело, погруженное в жидкость (или газ), со стороны этой жидкости (или газа) действует вытал кивающая сила, направленная по вертикали вверх и приложенная к центру тяжести вытесненного объема. Выталкивающую силу называют Архимедовой или гидростатической подъемной силой. [c.121]

Действительно, если заменить погруженное в жидкость те.ю таким же объемом жидкости, то равновесие сохранится при том же законе изменения давления с глубиной. Следовате.чьно, если рассматривать часть жидкости, заменяющую тело, как изолированную материальную систему, то эта система будет находиться в равновесии под действием своего веса и давлений, идентичных тем, которые [щежде действовали на твердое тело. Таким образом, давления, испытываемые твердым телом, погруженным в тяжелую жидкость, находящуюся в равновесии, имеют равнодействующую, равную и прямо противоположную весу вытесненного объема жидкости и проходящую через центр тяжести этого объема (центр давлений). [c.274]

Если тело погружено в жидкость частично, то, продолжив мысленно горизонтальную свободную поверхность жидкости внутри тела (рис. 30) и считая на этой плоскости АКВ давление постоянным (равным атмосферному), мы можем применить предыдущие рассуждения к замкнутой поверхности АКВМ, ограничивающей объем т погруженной части тела. Таким образом, получается, что совокупность давлений на частично погруженное тело приводится к одной равнодействующей Р, равной весу вытесненного объема жидкости, направленной вертикально вверх и приложенной к центру тяжести Ц вытесненного объема т. Аналогично рассматривается случай погружения тела в несколько слоев жидкости различной плотности. [c.92]

II. Условия равновесия плавающего тела. Закон Архимеда дает простой критерий д.дя суждения о поведении тела, погруженного в жидкость. (Совокупность гидростатических давлений приводится к одной силе, равной весу вытесненного объема жидкости, приложенной к центру тяжести объема, погруженного в жидкость, и направленной вертикально вверх. Если тело це.апком погружено в однородную жидкость и однородно, то центр тяжести всего тела совпадает с центром тяжести погруженного объема и тогда, очевидно, для равновесия необходимо и достаточно, чтобы плотность тела р , равнялась плотност жидкости р. Если р1 > р — тело тонет, если Р1 < р — тело всплывает. Если неоднородное тело погружено в жидкость, которая также может состоять из горизонтальных слоев [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...