Парапроцесс

В области высоких полей намагничение осуществляется за счет поворота намагниченностей доменов по направлению, поля. При этом постепенно намагниченность выходит на так называемое техническое насыщение (участок III). После достижения технического насыщения наблюдается очень медленное возрастание намагниченности. Оно обусловлено тем, что при 7 0К не все спины внутри доменов ориентированы строго параллельно. В сильных полях достигается параллельная ориентация магнитных моментов. Этот процесс получил название парапроцесса. [c.345]

Способ этот заключается в том, что при закалке в момент превращения аустенита в мартенсит сталь подвергается воздействию электромагнитного поля, в некоторых случаях пульсирующего. Для получения значительного эффекта следует применять сильное магнитное поле, поскольку лишь в мощных полях под действием парапроцесса получается необходимый объемный эффект. Нагрев изделий при термомагнитной обработке можно производить в обычных печах. Для создания магнитного поля в закалочный бак помещается или соленоид, или электромагнит. Отпуск после закалки производится низкий, не выше 200—250°. [c.89]

На кривой намагничивания имеются три области нижний участок — участок смещения , характеризующийся смещением границ между областями самопроизвольной намагниченности. В более сильных полях происходит процесс поворота областей самопроизвольной намагниченности в направлении поля. Этот участок называют областью вращения. Последний этап намагничивания, происходящий в полях выше технического насыщения, называется парапроцессом или истинным намагничиванием. Характер кривой намагничивания обусловливается кристаллической структурой вещества, а также внутренними напряжениями. Эти последние тесно связаны с магнитострикцией. [c.11]

Парапроцесс. После достижения технического насыщения рост намагниченности с увеличением Н хотя и резко уменьшается, но не прекращается совсем. Объясняется это тем, что при температуре, отличной от абсолютного нуля, не все спины спонтанно намагниченных областей ориентированы параллельно друг другу. Вследствие теплового движения атомов часть спинов имеет антипа-раллельную ориентацию. Наложение сильного Н может вызывать переориентацию этих спинов. Намагничивание, отвечающее парапроцессу, как раз и состоит в такой переориентации спинов. [c.299]

Квадратичная зависимость магнитострикции от вектора намагничения хорошо подтверждается экспериментально для никеля как в области смещения границ доменов, так и в области вращения вектора намагничения [5]. В области парапроцесса квадратичная зависимость также хорошо подтверждается экспериментально для сплава 32% Ni, 68% Fe [5]. На рис. 1, 2 приведены соответствующие экспериментальные кривые зависимости магнитострикции от квадрата вектора намагничения, взятые из работы [5]. Как видно из рис. 1, линейная зависимость магнитострикции от квадрата вектора [c.251]

Здесь /s —самопроизвольная намагниченность при температуре Г /о — самопроизвольная намагниченность при Г=0°К h — истинная намагниченность парапроцесса а — постоянная величина Ь изменяется с повышением температуры достаточно медленно и в первом приближении принимается постоянной 0 — температура Кюри. [c.115]

При расположении всех векторов намагниченности доменов вдоль направления намагничивающего поля наступает техническое насыщение, соответствующее тому значению спонтанного намагничивания доменов, которое возможно при данной температуре. Дальнейшее весьма незначительное возрастание намагниченности происходит за счет парапроцесса, т. е, направляющего воздействия внешнего поля на дезориентированные тепловым движением магнитные моменты. Кривую намагничивания определяют как геометрическое место вершин гистерезисных петель, получающихся при циклическом перемагничивании образца в поле возрастающей амплитуды (рис. 14). [c.15]

М = Я, где у-а — нач. магнитная восприимчивость. В области Рэлея (2) имеют место наряду с обратимыми также необратимые процессы смещения, и зависимость М(Н) здесь квадратична (см. Рэлея закон намагничивания). Наиб, крутой участок КПН 3) соответствует макс, восприимчивости и связан с необратимыми смещениями доменных границ. В области приближения к насыщению 4) осн. роль играют процессы вращения к направлению намагничивающего поля. Наконец, участок 5 характеризуется слабым ростом намагниченности и соответствует парапроцессу. [c.242]

Намагниченность ферромагнетика в магнитном поля происходит за счет изменения формы и ориентации доменов. В слабых полях наблюдается обратимый процесс смещения доменных границ (область I на рис. 2.10.1). Увеличение магнитного поля приводит к необратимым процессам в расположении доменов (область II). В области сильных полей (область III) намагниченность выходит на насыщение техническое), которому соответствует точка (5j, Н . В сильных магнитных полях возникает параллельная ориентация магнитных моментов доменных областей. Этот процесс носит название парапроцесса (область IV). [c.161]

Намагничивание в полях напряженностью меньше Hs называют техническим намагничиванием, а в полях с большей напряженностью — истинным намагничиванием, или парапроцессом. В последнем случае оставшиеся непараллельные магнитные моменты атомов ориентируются параллельно направлению поля. [c.528]

При намагничивании в полях Н > Н увеличивается и объем кристалла. Относительное изменение объема называют коэффициентом As объемной магнитострикции парапроцесса. Обычно этот коэффициент мал, но у некоторых сплавов, называемых инварами, его значения достаточно велики. [c.528]

Заниженное значение температурного коэффициента линейного расширения в инварных сплавах имеет ферромагнитную природу и объясняется большой магнитострик-цией парапроцесса. [c.560]

Магнитострикция — изменение размеров ферромагнетика при его намагничивании (см. гл. 16). В области технического намагничивания (Я < Hs) магнитострикция носит линейный характер, в области парапроцесса (Я > Hs) — объемный. [c.561]

Углерод в процессе термической обработки образует пересыщенные твердые растворы внедрения. В процессе эксплуатации из-за выделения углерода значения коэффициента а изменяются. Это связано с изменением параметра кристаллической решетки и магнитострикции парапроцесса, поэтому содержание углерода в сплаве должно быть минимальным (не более 0,05 %). Минимальное значение коэффициента а у инвара достигается после закалки от 830°С, в процессе которой все примеси переходят в твердый раствор. Отпуск при 315 °С в течение 1 ч приводит к выделению мелкодисперсных избыточных фаз последующее старение при 95 °С в течение 48 ч снимает все остаточные напряжения, возникающие в процессе технологической обработки деталей, и стабилизирует значение коэффициента а. [c.563]

Парамагнетики 524 Парапроцесс 528 Перегрев 165 Перестаривание 162 Период решетки 9 Перлит 103, 168 Пермаллои 535 Плавление 68 Пластификаторы 383 Пластичность 51, 122 Пластмассы 382 Пленка эпитаксиальная 594 Плоскость скольжения 123 Плотность дислокаций 34, 231 Покрытия защитные 218 [c.634]

При дальнейшем усилении поля начинается постепенный поворот вектора магнитного момента от направления легкого намагничивания к трудному, совпадающему в конечном итоге с направлением внешнего поля (процесс враи ения), и магнитное состояние материала достигает технического насыщения. Если продолжать усиливать поле, то наблюдается парапроцесс, заключающийся в слабом росте намагниченности, в пределе, достигающем значения истинного намагничивания. [c.278]

В общем случае кривую первоначального намагничивания можно разделить на пять участков (рис. 1-1) [Л. 12] I — область начального или обратимого намагничивания (проницаемость постоянна) // — область Рэлея III — область наибольших проницаемостей IV — область приближения к насыщению V — область парапроцесса. [c.10]

Начиная с частоты 150 Мгц и выше, выявляется еще один максимум н. Этот довольно острый максимум наиболее высокотемпературный. Его вершина приходится на 7 =448°К и практически не смещается при изменении частоты. По-видимому, он обусловлен парапроцессами вблизи точки Кюри [5] [c.212]

II выявляется при достаточно высоких частотах на самом хвосте кривой ц Т), где вклады в ц от других механизмов малы. На зависимостях магнитных потерь ц" от температуры (рис. 1,6) данный максимум зафиксировать не удалось. Это связано главным образом с тем, что величина ц" остается вблизи точки Кюри еще очень большой, и маленький максимум магнитных потерь парапроцесса затушевывается на фоне интенсивного спада ц", обусловленного резонансными и релаксационными процессами в феррите. [c.213]

В области высоких полей (область III на рис. 4.9) намагниченность выходит на насыщение техническое насыщение), которому соответствует точка (Мз Щ. Последующий рост напряженности магнитного поля приводит к очень медленному нарастанию намагниченности, которое обусловлено тем, что при Т ФОК не все спины внутри доменов ориентированы строго параллельно. В сильных полях достигается параллельная ориентация магнитных моментов. Этот процесс носит название парапроцесса (область IV на рис. 4.9). [c.287]

В области сильных полей, где существует парапроцесс, обе кривые Д р ц и Д р обнаруживают практически одинаковое уменьшение р, как и следует ожидать по ф-ле Герлаха. При изменении направления Я(или I) на обратное ни величина, ни [c.190]

В области парапроцесса в кубич. ферромагнетиках М. проявляется в изменении объёма (объёмная М.), иногда её наз. обменной М., поскольку она обусловлена изменением обменного взаимодействия и обычно велика вблизи Нюри точки. Здесь её зависимость от Я может быть рассчитана по феноменологич, ф-лам, вытекающим из термодинамич. теории фазовых переходов Ландау или теории молекулярного поля. Вдали от точки Кюри для большинства ферромагнетиков М. парапроцесса мала. Однако в т. и. зонных ферромагнетиках (см. Зонный магнетизм) она очень велика, даже при [c.11]

Рис. 2. Продольная (I) и поперечная (II) магннтострикция сплава, содержащего 36% Ре, 64% N1. В Слабых полях Н они имеют разные знаки, в сильных (при парапроцессе) — одинаковый знак (здесь магнитострии-ция носит объёмный характер).

В ряде инварних сплавов и редкоземельных сплавов. и соединений, особенно вблизи темп-р магнитных фазовых переходов, упругие деформации вызывают заметное изменение не только направления, но и величины Мд, что через посредство объёмной магнитострикции ы парапроцесса может приводить к добавочной М." за счёт механопарапроцесса . [c.131]

НАМАГНИЧИВАНИЕ — совокупность процессов, происходящих в магнитных материалах под действием магн. поля Н и приводящих к росту намагниченности М (или магнитной индукции В) материала. В ферро-или ферримагн. материалах различают три механизма Н. смещение границ между магн. домена.ми, вращение вектора спонтанной намагниченности Мд и парапроцесс. [c.241]

Определение констант анизотропии при подходе к насыщению. Закон приближения намагниченности к насыщению для поликристалли-ческого образца записывается как й11йН= = Хр+( / ) + ( /УУ ) + [РУУ ). где В = = 0,0763 (УС У ), С = 0,0384 (УС /У ) — коэффициенты, обусловленные процессом вращения вектора спонтанной намагниченности под действием поля Хр — восприимчивость парапроцесса А—коэффициент, зависящий от величины остаточных внутренних напряжений. [c.315]

ТКЛР ферромагнетиков определяется формулой а = Oq- А, где Оо — нормальный коэффициент линейного расширения, определяемый энергией связи атомов Л — составляющая ТКЛР, обусловленная магнитострикцией парапроцесса. [c.833]

Во всех ферромагнитных материалах, кроме сплавов инварного типа, намагниченность Ms в области парапроцесса с ростом поля практически не меняется (рис. 17.2, штриховая линия). В сплавах инварного типа намагниченность в этой области увеличивается (сплошная линия) в результате дополнительной ориентации спиновых моментов электронов, несколько раз-ориентированных тепловым движением, и вызывает большие магни-тострикционные явления. [c.560]

В элинварных сплавах в отличие от остальных ферромагнетиков, вследствие большой объемной механострикции парапроцесса Д -эффект приобретает большое значение и вызывает аномальное изменение модуля упругости при нагреве. [c.565]

I всего тела меньше 1 , т. к. иаиравленпе для различных элементов объема ферромагнетика различно. Увеличение Н вызывает, во-первых, повороты / , уменьшающие углы между и Н, и, во-вторых — рост самой величины /, (парапроцесс). Теория показывает, что при Н > II (Н — коэрцитивная сила) [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...