Доменная стенка

Это значение в 2 /я раз меньше, чем проигрыш в энергии при скачкообразном (как на рис. 10.22,а) перевороте спинов. Толщина стенки Блоха увеличивалась бы беспредельно, если бы не магнитная анизотропия, препятствующая этому. Спины в доменной границе ориентированы в подавляющем большинстве не вдоль осей легкого намагничения. Поэтому доля энергии анизотропии, связанная со стенкой Блоха, увеличивается примерно пропорционально ее толщине. Баланс между обменной энергией и энергией анизотропии определяет толщину доменной стенки. В железе эта толщина составляет примерно 300 постоянных решетки, [c.349]

Образование доменной стенки невыгодно, если размер частиц меньше критического. Критический размер частицы сферической формы для железа равен 0,01 мкм. Для частиц размером меньше критического коэрцитивная сила пропорциональна величинам [c.204]

Различают ферриты со спонтанной и индуцированной прямоугольностью петли гистерезиса. В первых — прямоугольность обусловлена составом и условиями обжига и охлаждения. Индуцированная прямоугольность образуется в результате термомагнитной обработки. Основное значение имеют ферриты со спонтанной прямоугольностью ее появление обусловлено необратимым процессом смещения доменных стенок. Это может быть получено при условии высокой магнитной анизотропии кристаллов в сочетании с низкой магнитострикцией и локальными неоднородностями и искажениями структуры, задерживающими доменные стенки в состоянии остаточной намагниченности. Такие условия создаются по преимуществу в кобальтовых, литиевых и некоторых других ферритах. [c.258]

Величину зерна в ферромагнитных материалах можно также определять, используя акустическое проявление эффекта Баркгаузена. При этом к контролируемому участку изделия прикладывают источник медленно изме- няющегося магнитного поля. Изменение в материале сопровождается вращением доменных стенок, что вызывает генерацию импульсов УЗК- Число импульсов соответствует числу пересечений доменной стенкой границ зерен, т. е. числу зерен. [c.282]

Изменение коэрцитивной силы и термоэдс при деформации. Согласно закону магнитострикции Акулова, должна существовать связь между плотностью дефектов решетки и магнитными параметрами, в частности коэрцитивной силой. Для никеля доменные стенки характеризуются близкодействующими полями, поэтому изменение коэрцитивной силы будет определяться линейной плотностью дислокаций [c.156]

Б. т. играет важную роль в теории доменных стенок. [c.215]

Л.— Л. у. отражает факт сохранения макроскопич. намагниченности при динамич. процессах в ФМ, ферромагнетизм к-рых обусловлен обменным взаимодействием, Л,— Л. у. нрименяется, напр., при теоретич. рассмотрении доменной стенки динамики и ферромагнитного резонанса. [c.574]

Коэрцитивная сила, обусловленная в основном задержкой смешения доменных стенок, характерна для структурно несовершенных материалов сплавов в неодно фазных состояниях, реализующихся в процессе разл. фазовых превращений материалов, насыщенных струк- [c.669]

М. э, играет определяющую роль при образовании доменной структуры см. Магнитная доменная структура), а также магнитостатических волн в ферро-II ферримагнетиках. Она существенно влияет и на формирование структуры доменных стенок в тонких магнитных плёнках (см., напр., Нееля стенка). [c.6]

Эффект магнитной памяти металла к действию на] рузок растяжения, сжатия, кручения и циклического нагружения выявлен в лабораторных и промышленных исследованиях. Уникальность метода магнитной памяти заключается также в том, что он основан на использовании собственного магнитного поля, возникающего в зонах устойчивых полос скольжения дислокаций, обусловленных действием рабочих нагрузок. В результате взаимодействия собственного магнитного поля (СМП) с магнитным полем Земли в зоне концентрации напряжений на поверхности объекта контроля образуется градиент магнитного поля рассеяния, который фиксируется специализированными магнитометрами. Механизм возникновения СМП на скоплениях дислокаций обусловлен закреплением доменных границ, когда эти скопления становятся соизмеримы с толщиной доменных стенок. Ни при какгос условиях с искусственным намагничиванием в работающих конструкциях такой источник информации, как собственное маг- [c.350]

Из рис. 8.13 видно, что при определенном значении напряженности поля Е поляризация достигает насыщения Ps- Если после достих<ения насыщения напряженность поля уменьшить до нуля, то сохраняется поляризация Pr, называемая остаточной. Для того чтобы эту поляризацию свести к нулю, необходимо прилол<ить внешнее поле обратного направления. Напряженность этого поля Ес называют коэрцитивной силой. Остаточная поляризация и коэрцитивная сила зависят как от природы материала, так и от факторов, влияющих на движение доменных стенок — размеров кристаллитов, примесей, дефектов. [c.300]

Изменяя состав, режимы синтеза и последующую обработку висмутсодержащих гранатов, можно получать произвольные соотношения намагниченности и анизотропии при сохранении высокой магнитооптической добротности. Это позволяет реализовать разнообразные типы управляемых доменных структур. Подвижность доменных стенок в висмутсодержащих гранатах на линейном участке невысока и достигает 10 см/ (с Э), что несколько ограничивает применение получаемых из них пленок в устройствах, где необходимо высокое быстродействие. Структура граната будет рассмотрена в четвертой главе. [c.31]

Высококоэрцитивное состояние mhofTix магнитотвердых материалов наиболее естественно интерпретировать на основе законов процесса вращения вектора намагниченности в малых частицах. В действительности необходимо учитывать обе теории (теорию малых частиц и теорию движения доменной стенки). [c.204]

Они сравнительно велики, порядка 10 —с. Еще в более низкой области частот может наблюдаться релаксационная дисиерсия, обусловленная дефектами и неоднородностями Д. Для нек-рых Д. могут быть существенными более специфич. механизмы дисперсии, нанр. связанные с колебаниями под действием поля доменных стенок в сегнетоэлектриках. Т. о., изучая зависимость е(ш), можно получить сведения о свойствах Д. и выделить вклад в поляризацию от разл. её механизмов. [c.697]

ДОМЕННАЯ СТЕНКА (доменная граница магнитных доменов)— переходный слой от одного домена с однородно намагниченностью Mi к др. домену с однородной намагниченностью (см. Магнитная доменная структура). Толщиеа Д. с. бо определяется конкуренцией неоднородного обменного взаимодействия (стремящегося увеличить и магнитной анизотропии, (уменьшающей 6 ) бд ( 4// ) / , где А п К — константы обменной энергии и энергии анизотропии. [c.8]

Рис. 2. Зависимость средней скорости доменной стенки от внешнего магнитного поля в плёнке (GdLul3(FeAI) jMn, [Д.

В /1-фазе Не возможно также существование объектов, подобных монополям,— вихрей с двумя квантами циркуляции, оканчивающихся в объёме с жидкостью в точке с точечной топологнч. особенностью — ежом в поле вектора I. Когда такой вихрь стягивается в точку на поверхности сосуда, он образует точечную поверхностную особенность в поле параметра порядка — буджум (см. Гелий жидкий). Всякие дополнит, взаимодействия — спин-орбитальиое, магн. поле и т. д. изменяют структуру параметра порядка сверхтекучей /4-фазы Не и приводят к др. классификации особых линпй и точек, а также к существованию топологически устойчивых неоднородных конфигураций параметра порядка доменных стенок, солитонов и нр, [c.267]

Модель раздувающейся инфляционной) Все [енной дает возможность предположить, что простраиствен-ная однородность Вселенной, вызванная экспоненциальным расширением, сглаживающим все пеоднород-пости, простирается на расстояния, намного превышающие размеры охваченной наблюдениями области Вселенной, по всё же на конечные масштабы. На границах этой области однородности, возможно, имеются экзо-тич. образования, предсказываемые теоретич. физикой,— доменные стенки, магнитные монополи и др., а за границей — др. области Вселенной (иногда их маз. другими вселенными ) с иными свойствами, чем та область, к-рая доступна наблюдениям. [c.480]

В большинстве ФМ К. с. определяется критич. полем необратимого смещения доменных стенок. Смещению препятствуют разл, неоднородности градиенты внутр. мехаиич. напряжений, инородные включения, структурные дефекты и т.д. Поатому для реализации низких значений К. с. в магнитно-мягких материалах эти материалы должны обладать предельно однородной структурой. [c.484]

При наложении переменного магн. поля происходит постепенная дестабилизация доменных границ (см. Доменной стенки динамика) и магнитная проницаемость ФМ возрастает до нек-рого стационарного значения. В основе этого явления, наз. а1и омодацне]1 магн. проницаемости, лежат те же причины, к-рые ответственны за магн. вязкость, [c.646]

При наличии М. д. с. между соседними областями с разными направлениями М существуют переходные области — доменные стенки (ДС) (их наз. также доменными границами), обладающие энергией y на едиппцу площади. Появление М. д. с. возможно лишь в то.м случае, когда энергия, затраченная на образование ДС, меньше убыли магнитостатич. энергии. Это условие выполняется в кристаллах достаточно больших размеров, больших размера однодоменности (см. Одподолепные частицы). На расстояниях г г . короткодействующее обменное взаимодействие играет более важную роль, чем дальнодействующее магнитостатическое, с чем и связана невозможность образования М. д, с. в кристаллах с размерами, меньшими (для Ni, напр., - 10 см). Обычно домены в ФМ имеют размеры 10-4—10-2 см. [c.653]

Результирующая анизотропия определяет тип маг-лчтной доменной структуры и характер процессов намагничивания М. п. В плёнках с преобладающе анизотропией формы (фактор качества ( <1) спонтанная памагпнченпость лежит в плоскости образца, и в этом случае образуются вытянутые т. н. плоские маги, домены (ПМД). Осн. процессом перемагничивания таких М. п. вдол1> оси лёгкого намагничивания является движение доменных стенок, наблюдается прямоугольная петля гистерезиса с коэрцитивной силой равной [c.659]

В слабых полях ц обычно определяется процессами смещения доменных стенок и имеет большую величии у. Для т. н. процессов вращения в намагничиваемых магнитно-твёрдых материалах значение ji меньше (jj, М1/К, где Ms — намагниченность насыщеиия, h К — константа анизотропии). Функция (Я) сначала растёт, достигая максимума при поле — коэрцитивная сила), а затем падает. Зависимость х(Я) может быть обратимой в слабых полях в магнитно-мяг-ких материалах) или необратимо . Последнее связано с гистерезисиыми явления.чи (см. Гистерезис магнитный). Температурная зависимость М. п. определяется разл. механизмами при разных Я. Так, в области, где намагничивание определяют процессы вращения, Ца (Я, — поло анизотропии). Значение Яа K (T)-[Ms T)]- (К -константа анизотропии порядка п) и, следовательно, Ра сильно растёт с ири-ближеьием к точке Кюри Тс в соответствии с общей теорией критических явлений. [c.661]

Величины электро- и магнитоонтич. эффектов в М. ж. на 6 порядков превосходят аналогичные величины в обычных жидкостях, т. к. объём коллоидных частиц в 10 раз превышает объём молекул. В скрещенных электрич. и магн. полях М.ж. подобны двуосному кристаллу, и к-ром оптическую анизотропию можно изменять как по величине, так и по направлению. При оиредел. соотношении между Н ж JS, направленных перпендикулярно друг к другу, наблюдается эффект компенсации оптич. анизотропии. Это происходит при 7// 7/,j/ e 3-10 Э-В-1 СМ. Эффект компенсации оптич. анизотропии используют для визуализации и измерения электростатич. полей (измеряют компенсирующие магн. поля). Для визуализации магн. полей можно использовать скрещенные поляроиды с помещённым между пи.ии слоем М. ж. Магн. коллоиды используют для визуализации доменных стенок в ферромагнетиках, а также для наблюдения скрытых дефектов в непрозрачных магн. материалах. [c.675]

В ферромагн., ферримагн. и антиферромаги, кристаллах существует также М. э., обусловленный изменением энергии магн. анизотропии вследствие вращения вектора намагниченности относительно кристаллография. осей, а также вследствие изменения констант магн. анизотропии под действием приложенного поля [6]. М. э. вследствие смещения доменных стенок имеет существенно меньшую величину. [c.699]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...