Кольцо — Момент инерции 2 — 458 Центр тяжести

Расчет 3—164 Кольцевой сектор — Площадь 1 — 107 Кольцо — Момент инерции 2 — 458 — Центр тяжести 2 — 458 [c.431]

Коллимационные трубы для контроля прямолинейности 514 Кольца — Момент инерции 174 — Площадь, момент инерции и момент сопротивления 128 - круговые — Части — Площади—Центр тяжести 151 Компараторы — Техническая характеристика 238 [c.591]

Эти величины имеют наглядное механическое значение. Предположим, что ось гироскопа находится в среднем положении, т. е. направлена вдоль оси стержня (0 = 0). Тогда /д будет моментом инерции системы относительно оси подвеса, а L — расстоянием ее центра тяжести от этой оси х представляет собой момент инерции ротора и внутреннего кольца с противовесом относительно оси Сх. [c.633]

Ly = xy — сУс — центробежный момент инерции дуги S относительно осей х у , проходящих через центр тяжести четверти кольца параллельно осям ху (рис. 197, д). [c.335]

Положение ротора 8 относительно трехгранника определим углами ф, а и р его поворота относительно осей г/ и X соответственно. Полагаем, что оси х, у, % ротора и оси х , р1, 21 внутреннего кольца являются главными осями их инерции, т. е. центробежные моменты инерции относительно этих осей равны нулю. Также полагаем, что центры тяжести ротора и внутреннего кольца карда-нова подвеса совмещены с точкой О пересечения их осей, т. е. кольца карданова подвеса статически и динамически сбалансированы. [c.255]

Чему равны осевые моменты инерции круга и кольца относительно осей, проходящих через их центры тяжести [c.164]

Гюйгенс ввел в механику понятие о моменте инерции тела относительно оси и определил 4 ак называемый центр качаний физического маятника. При определении центра качаний физического маятника Гюйгенс исходил из следующего принципа Система весомых тел, движущихся под влиянием силы тяготения, не может двигаться так, чтобы общий центр тяжести тел поднялся выше первоначального положения . Гюйгенс проявил себя и как инженер-изобретатель. Он создал конструкцию маятниковых часов, изобрел балансир — регулятор хода карманных часов, построил лучшие астрономические трубы того времени и первый ясно увидел кольцо планеты Сатурн. [c.62]

I — момент инерции данного сечения относительно оси, проходящей через центр тяжести сечения параллельно оси кольца. [c.449]

Уу — момент инерции поперечного сечения кольца относительно радиальной оси, проходящей через центр тяжести, в см кр — момент сопротивления на кручение поперечного сечения кольца в см -, [c.7]

Ниже приведено вычисление главных центральных моментов инерции для ряда простейших сечений. В случае симметричного сечения положение главных центральных осей легко определяется. Одна из главных осей является осью симметрии, а другая проходит через центр тяжести перпендикулярно к ней. Для некоторых сечений, как например для круга и кольца, всякая центральная ось является осью симметрии, и любые две взаимно-перпендику- [c.158]

Высота сечения кольца жесткости, измеряемая от срединной поверхности обечайки, мм (см) Эффективный момент инерции расчетного поперечного сечения кольца жесткости, мм (см ) Момент инерции поперечного сечения кольца жесткости относительно оси, проходящей через центр тяжести поперечного сечепия кольца (относительно оси Х—К), мм (см ) [c.73]

В формулах (14.29)—(14.36) р — расчетная площадь поперечного сечения обечайки ] — эффективный момент инерции площади Р относительно оси х—х У > Уг — расстояния от центра тяжести расчетного сечения до обечайки и кольца жесткости соответственно (см. рис. 14.18) Кц, Кхз Кц, — коэффициенты, определяемые по рис. 14.21. [c.300]

Здесь Aq и o — моменты инерции кольца, Mq — его масса, А — экваториальный момент инерции гироскопа, М — его масса, / — момент инерции вагона относительно оси рельса, Р — вес вагона, р — вес добавочного грузика L, Н — кинетический момент гироскопа, f j — коэффициент сил еопротивления, действующих на вагон, — крутизна характеристики устройства, создающего ускоряющую силу кА значения постоянных а, 6 и с видны из рис. 6.5 О — центр тяжести леей системы, исключая групик L), и в — нелинейные члены. [c.181]

В случае 8 J— соответственно моменты инерции сечения кольца — относительно оси аг н кручения, точка о — центр тяжести сечения кольца — радиус центральной окружности а , ар — расстояния от точки О до образующих срединных поверхностей оболочек, Оу, пр считаются положительными, если сила, действующая вдоль образуюЩС 1 в направлении от кольца поворачивает сечение кольца вокруг точки О по часовой стрел1 с [c.292]

Увод оси гироскопа под действием вибрации. Как показано А. Ю. Ишлинским, вибрация основания гироскопа может при наличии упругой податливости элементов подвеса и некоторых других неидеальностей привести к весьма нежелательному отклонению его оси от фиксируемого направления [17]. Воспроизведем выкладки А. Ю. Ишлинского как пример возможности весьма простого подхода к вычислению вибрационного момента. Пусть хуг — прямоугольная система координат, связанная с внешним кольцом / подвеса гироскопа (см. рис. а в п. 6 таблицы), причем ось г направлена по оси кольца, ось х — по оси поворота кожуха 2 вибрация основания такова, что при абсолютной жесткости подвеса его геомегрический центр совершает прямолинейные гармонические колебания с частотой w. Тогда возникает сила инерции в переносном движении, проекции которой на оси координат Рj( = таа os at, Ру = тЬса os at, = тса os at, где m — масса ротора гироскопа а, Ь е с — амплитуды составляющих вибрации по осям координат. Вследствие упругой податливости конструкции сила Р вызывает колебания центра тяжести ротора вдоль геометрической оси кожуха у по закону [c.252]

Обозначения Рд — сила закрепления одним кулачком, Н а — момент сип (см. рис. 8, в) п—число сип [при п> 1 следует пользоваться формулами для осесимметричной нагрузки (и = со), принимая q = пРд/(2лг)у, индекс 1 —для сечения, находящегося под силами Р , индекс 2 —для сечения посередине между силами Яд. Р — площадь поперечного сечения кольца, мм г — средний радиус кольца, мм Е и G = (0,370,4) —модули упругости 1 и II рода материала кольца I ii 1 — осевые моменты инерции поперечного сечения, мм<> i jj — геометрический фактор жесткости при кручешш, мм (табл. 27, 28). 2. Если кулачки перекрывают кольцо или если радиальные силы проходят через центры тяжести поперечных сечений кольца, то = Р а = 0, й == 0, и = 0. Тогда вычисляют только перемещения w [в атом случае для определения перемещения W проще пользоваться формулой (1)], [c.545]

I, И, П1, имеющие правильные геометрические формы (кольца I и И и цилиндрический стержень П1), с массалш т , и т . Моменты инерции каждой части относительно ее центра тяжести вычисляем по табличным формулам J/, JJ и J/). При этом для части П1 стержня допускаем, что поперечные размеры его малы по сравнению с длиной. [c.60]

Для круглого сечения (рис. 5.9) целесообразно определить вначале полярный момент инерции относительно его центра О. С этой целью вокруг центра О внутри круга опишем окружность радиуса р. Площадь круга, ограниченная этой окружностью, / =яр . Дифференциал площади йР = 2т( й . Элементарная площадка йР представляет собой площадь кольца толщиной ёр (рис. 5.9). Согласно определению полярный момент инерции отно сительно центра тяжести сечения выражается инте- [c.117]

Пример 3. Кольцо zZ, вращающееся с постоянной угловой скоростью л вокруг неподвижного вертикального диаметра, проходящего через г, несет другое легкое колыю2С, которое вращается вокруг диаметра, проходяп его через Z. Второе кольцо несет маховик, обладающий моментом количеств движения И и вращающийся вокруг диаметра, который проходит через С. Экваториальный момент инерции маховика равен А, его масса равна М, а центр тяжести расположен на его осн на расстоянии h от общего центра колец. Доказать, что [c.53]

Смотреть страницы где упоминается термин Кольцо — Момент инерции 2 — 458 Центр тяжести : [c.184] [c.350] [c.625] [c.455] [c.128] [c.306] [c.424] [c.174] [c.410] [c.84] [c.708] [c.498] [c.324] [c.449] [c.9] [c.274] [c.141] [c.292] [c.425] [c.388] [c.463] [c.269] [c.228] [c.54] [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...