Кубы — Объемы и поверхност

Штамповка горячая 290 Кубы — Объемы и поверхности [c.1119]

Крючья из полос стали для крепления настенных желобов 248 Куб — Определение объема и площади поверхностей 318 Кувалды стальные остроносые и тупоносые 171 [c.327]

Для лучистого теплообмена между двумя объемами согласно формуле (4-201) коэффициент взаимного лучистого теплообмена может быть найден как алгебраическая сумма обобщенных взаимных поверхностей между отдельными поверхностями, ограничивающими объемы. При этом, если поверхности обращены друг к другу, обе наружными или внутренними сторонами, то соответствующее значение взаимной поверхности берут со знаком плюс , если же они обращены разными сторонами, то значение взаимной поверхности берут со знаком минус . Ниже дан пример такого рассмотрения применительно к лучистому теплообмену между двумя кубами ряд (рис. 111), расположенными один против другого. Грани обоих кубов взаимно параллельны и перпендикулярны. Согласно предыдущим соображениям, коэффициент взаимного лучистого [c.189]

Применяемые при В. р. заряды ВВ могут иметь сосредоточенную (в виде шара, куба или параллелепипеда и т. п.) или удлиненную (в виде цилиндра и т. п.) форму. Сосредоточенная форма зарядов дает более полное использование энергии взрыва, особенно раскалывающего и метательного действия статич. давления газов взрыва удлиненная форма заряда при большей поверхности соприкосновения ВВ с разрушаемой средой обеспечивает лучшее использование динамич. удара взрыва, производящего дробление и измельчение среды (массива). Для оценки степени сосредоточенности заряда служит отношение радиуса шара, имеющего объем данного заряда, к расстоянию от ц. т. заряда до наиболее удаленной точки его поверхности, называемое модулем сосредоточенности д. Минимальный предел y = 0,41. Величина заряда ВВ определяется в зависимости от характера необходимого действия взрыва (только дроб.пения среды или выбрасывания ее силой взрыва с образованием воронки), объема взрываемой среды, крепости ее и свойств ВВ. За исходную величину принимается нормальный заряд вы- [c.379]

Температурное ноле, возникающее в процессе нагревания или охлаждения тела конечных размеров (нризмы, куба), может быть скоординировано распределением температуры по его поверхности. Такой закон теплового прослушивания позволяет установить связь между избыточными температурами в теле конечных размеров. Смысл его заключается в том, что при охлаждении (или нагреве) тела конечных размеров, например куба, избыточная температура его центра может координироваться избыточными температурами его вершины и центров граней. Это означает, что избыточную температуру центра куба можно определить по поверхностным измерениям температур, не проникая с термопарой внутрь его объема и не нарушая его целостность. При этом нет необходимости знать такие теплофизические характеристики вещества, как теплопроводность, теплоемкость, плотность. [c.108]

ПОВЕРХНОСТИ И ОБЪЕМЫ ГЕОМЕТРИЧЕСКИХ ТЕЛ 1. Куб 2. Параллелепипед [c.107]

Для ответа на этот вопрос вновь обратимся к описанию критического объема, данному в пятой главе (см. стр. 68). Вспомним, что скорость, с которой нейтроны образуются в некотором объеме расщепляющегося вещества, пропорциональна этому объему, в то время как скорость, с которой они его покидают, пропорциональна площади поверхности данного объема. Таким образом, если расщепляющееся вещество имеет форму шара, скорость образования нейтронов будет пропорциональна кубу его радиуса, а скорость их утечки — квадрату этого же радиуса удвоение радиуса шара увеличивает скорость образования нейтронов в 8 раз, а скорость их утечки — лишь в 4 раза. Оказывается, что это справедливо и в отношении какого-либо тела, в котором тепло выделяется более или менее равномерно по всему объему скорость выделения тепла пропорциональна объему данного тела, а скорость теплоотдачи — площади его поверхности. Следовательно, чем больше тело, тем меньшей может быть скорость выделения тепла, необходимая для поддержания некоторой заданной температуры тела. В частности, поэтому скорость выделения тепла в организме слона в 30 раз меньше, чем скорость выделения тепла в организме мыши или малиновки. Если бы в организме слона выделение тепла протекало с такой же скоростью, как и в организме этих маленьких существ, то выделяющееся внутри тела слона тепло не успевало бы достаточно быстро его покинуть, чтобы сохранилась нормальная температура, и в результате слон бы заживо изжарился. [c.98]

Куб —Вычисление поверхности и объема 108 [c.575]

Интересно отметить, что из приведенного сопоставления выясняется, какой линейный размер целесообразно считать характерным для данного рода явлений. Естественного масштаба здесь не имеется, искусственным же, но физически обоснованным масштабом, является отношение объема тела к его поверхности. Для неограниченной пластины (листа) с толщиной 25 получаем L=S для неограниченного круглого стержня L = r/2 для неограниченного квадратного стержня с ребром а L = b/4 для куба с ребром а L = a/6 и т, д. Если в качестве характерного размера будет принято не отношение V/F, а непосредственно какой-нибудь отрезок L, то в показателе степени появится дополнительный множитель Ф = Ь 1Ь = Ь Р/У, называемый формфактором. Например, если для неограниченного круглого цилиндра за характерный размер L взять радиус г, то Ф = 2. [c.57]

Плотность рд можно представить как длину линий дислокаций, приходящихся на единицу объема кристалла, или как число линий дислокаций, пересекающих участок поверхности единичной площади. Если считать, что ячейки дислокационной сетки образуют микрообъемы кубической формы, то ребро такого куба должно быть примерно равно I Рд/ , откуда и следует (2.49). [c.88]

Подготовка поверхности пластин должна соответствовать принятой технологии подготовки при пайке. Навеска припоя берется объемом 64 мм в форме куба. Пластина, установленная горизонтально с навеской припоя по центру, равномерно нагревается до температуры пайки, выдерживается и охлаждается в соответствий с [c.10]

Размеры дистилляционного куба колонны непрерывного действия должны обеспечивать размещение в нем необходимой поверхности нагрева и объема жидкости, обеспечивающего 5—10-минутную работу насоса при прекращении подачи сырья. Расстояние от уровня жидкости внизу колонны до нижней тарелки принимают равным 1—2 м, что необходимо для равномерного распределения поступающего из кипятильника пара по сечению колонны и для отделения капель от пара. [c.247]

За счет такой особенности поверхностного слоя внутренняя энергия и другие термодинамические функции не являются аддитивными. Поскольку поверхность фазы растет пропорционально квадрату линейных размеров фазы, а объем — пропорционально кубу этих размеров, то для больших объемов фаз поверхностными эффектами, по сравнению с объемными, можно пренебречь и считать внутреннюю энергию аддитивной, что мы и делали. Однако если фаза находится в мелкораздробленном состоянии, учет поверхностных эффектов необходим. Поверхностные эффекты особенно важны при образовании новой фазы. Заменим поверхностный слой конечной толщины идеализированной, бесконечно тонкой поверхностью раздела, отделяющей фазы. Величина поверхности фазы Е является наряду с объемом V параметром, характеризующим состояние системы. Увеличение поверхности сопровождается производством работы против й1Л молекулярного взаимодействия, так как при этом некоторые частицы из объема должны перейти на поверхность. [c.65]

Для экспериментального определения П. существуют два метода. Первый метод основан на прямом определении объема пор (Fl) путем заполнений их жидкостью (обычно водой,. если вещество в ней нерастворимо). Испытуемый образец материала помещают на нек-рое время в вакуум для эвакуации воздуха из пор, затем погружают в жидкость и подвергают длительному кипячению, пока все поры не будут ею заполнены. Удалив избыточную жидкость с поверхности тела, его взвешивают разность между полученным и первоначальным весом образца дает вес жидкости, заполнившей поры, откуда, зная уд.в. жидкости,вычисляют объем пор. Объем тела V определяют либо простым обмером, если образцу придана геометрически правильная форма (куб, цилиндр), либо находят его с помощью волюминометра (см.) той или иной системы, после чего П. вычисляется по ф-ле (1). Вариантом этого способа является заполнение пор не жидкостью, а газом, напр. СО2, вытесняющим из пор ранее содержавшийся в них воздух вслед затем СОд удаляют из газовой смеси щелочным поглотителем, а объем непоглощенного остатка (воздуха) дает непосредственно величину Fl. Другой метод определения П. заключается в измерении истинной (П ) и кажущейся (В) плотности испытуемого материала. Так как объем пор = У — у где V есть объем, заполненный твердым веществом, причем вес образца а= В = У В, то ф-ле (1) м. б. придан следующий вид [c.177]

ВИЯ остается в большой мере произвольным и может быть произведен исходя нз удобства вычислений. Естественно ожидать, что при достаточно больших размерах металла его объемные свойства не будут зависеть от детального вида поверхности ). Помня об этом, выберем такую форму объема металла, которая наиболее удобна с вычислительной точки зрения. Традиционно выбирают куб 2) со стороной Ь = [c.46]

Если исходить из того, что в различных котельных агрегатах среднее удельное теплонапряжение топочного объема (т. е. количество тепла, выделяемого в среднем на 1 объема топочной камеры, Q/V) и к. п. д. котельного агрегата не изменяются, то для котлоагрегатов большей паропроизво-дительности соответственно большими будут объем топки и количество выделяемого в ней тепла. Лучевосприни-мающая поверхность экранов, размещенных на стенах топочной камеры, при этом растет в меньшей мере. Это легко видеть на примере топочной камеры, имеющей форму куба со стороной а. Объем такой камеры пропорционален третьей степени размера а, а поверхность стен топочной камеры пропорциональна только его квадрату. Следовательно, при увеличении объема топки кoл чe твo выделяемого в ней тепла растет больше, чем количество поглощаемого экранами тепла, и температурное поле в топке установится на более высоком уровне. Температура газов на выходе из топки при этом растет, частицы размягченной и расплавленной золы перестают гранулироваться, что и ведет к шлакованию поверхностей нагрева за топкой. [c.28]

Термоциклирование сложных по конфигурации образцов графитизированной стали в вакууме приводило к равномерному увеличению всех размеров. Увеличение объема стали на 35% не сопровождалось искажением формы образцов — кубов, колец, пластин. Поверхности термоци-клированных образцов оставались гладкими, без трещин. С накоплением пористости механические свойства стали и чугуна ухудшались снижалась пластичность, прочность, твердость. Зависимость предела прочности от пористости описывается предложенным Б. Я. Пинесом соотношением [192], в котором значение коэффициента ослабления в [c.149]

Здесь Тс — время жизни фотона в резонаторе (время релаксации квадрата амплитуды электрического поля). Из указанного выше второго свойства оптического резонатора следует, как мы увидим в дальнейшем, что в оптическом резонаторе резонансные частоты расположены очень близко друг к другу. Действительно, в соответствии с выражением (2.14) число мод резонатора N, расположенных в пределах полосы лазерной линии шириной Avo, равно N = Snv KAvo/ = 8я(КД ) (Л> оА), где Л>.о = = K .vol — ширина лазерной линии, выраженная в единицах длины волны. Из приведенного выражения видно, что N пропорционально отношению объема резонатора V к кубу длины волны. Так, например, если v=5-I0 Гц (частота, соответ-ствуюш,ая середине видимого диапазона), V=I см и Avo = 1,7-10 Гц [доплеровская ширина линии Ne на длине волны 0,6328 мкм см. выражение (2.81)], то число мод Л 4-10 . Если бы резонатор был закрытым, то все моды имели бы одинаковые потери и такой резонатор в случае его применения в лазере приводил бы к генерации очень большого числа мод. При этом лазер излучал бы в широком спектральном диапазоне и во всех направлениях, что является весьма нежелательным. Эта проблема может быть решена с помош,ью открытого резонатора. В таком резонаторе лишь очень немногие моды, соответствуюш,ие суперпозиции распространяюш,ихся почти параллельно оси резонатора волн, будут иметь достаточно низкие потери, чтобы стала возможной генерация. Все остальные моды резонатора соответствуют волнам, которые почти полностью затухают после одного прохождения через резонатор. Это главная причина, почему в лазерах применяется открытый резонатор Хотя отсутствие боковых поверхностей означает, что может возбуждаться лишь очень небольшое число мод, все же число генерируемых мод, как мы покажем ниже, может быть значительно больше, чем одна. [c.161]

Шар в кубе. Рассматрим макроскопически однородный и изотропный материал, состоящий из однородной матрицы и включений сферической формы. Будем считать, что каждое включение окружено поверхностью S , целиком лежащей в объеме V и ограничивающей объем Vn так, что Vi/Vn — mi, где Vi - объем включений. Допускается, что объем Vn имеет форму куба всех размеров - от некоторых конечных до исчезающе малых - таких, что ими можно заполнить весь объем материала (см. рис. 2.12). В этом случае можно вьщелить элементарную ячейку в виде шара в кубе, эффективные свойства которой будут равны свойствам всего МНМ. [c.179]

Генерацию третьей гармоники в нелинейной среде можно получить за счет кубичной восприимчивости хз в (10.6). Исходное излучение частотой со создает в нелинейной среде поляризованность, осциллирующую на утроенной частоте Зсо. Элементарные вторичные волны третьей гармоники, испускаемые разными элементами объема среды, будут иметь всюду одинаковое фазовое соотношение с возбуждающей их волной поляризованности при совпадении показателей преломления на частотах со и Зсо. Дисперсия среды на интервале (со, Зсо) еще больше, чем в случае второй гармоники. Это ограничивает выбор кристаллов, в которых возможно выполнение условия пространственного синхронизма п(Зсо)=п(со), так как дву-преломление должно быть настолько большим, чтобы поверхности По(со) и пДЗсо) еще пересекались. Но главная трудность связана с малым значением кубичной восприимчивости, что вынуждает применять очень интенсивное исходное излучение. Интенсивность третьей гармоники пропорциональна кубу его интенсивности. [c.493]

Коагуляция аэрозолей м. б ускорена увеличением числа соударений меж ду частицами. Это м. б. достигнуто lianp интенсивным перемешиванием аэро золей, особенно эффективным в грубых аэро золях, т. к. действие перемешивания пропор цйонально кубу радиуса частиц. Значительно интенсивнее коагулирующее действие ультразвуковых волн (см. Ультразвуковые колебания), к-рыми в лаборатории удается скоагулировать аэрозоли в течение нескольких секунд. Практическому применению этого явления препятствует лишь трудность получения ультразвуковых волн достаточно интенсивности в больших объемах пространства. Замедление коагуляции, т. е. стабилизация аэрозолей, значительно труднее. Попытки замедлить коагуляцию аэрозолей посредством адсорбированных на поверхности частиц веществ дали относительно небольшой эффект, не идущий ни в какое сравнение с защитным действием адсорбционных слоев в жидких средах. О влиянии электрич. зарядов на скорость коагуляции см. ниже. Тесно примыкает к коагуляции аэрозолей явление прилипания частиц к поверхности макроскопич. тел (стенок и т. д.) при ударе о последние. К этому явлению в конечном итоге сводятся все способы удаления взвешенных в газах частиц. Повидимому и в этом случае все столкновения [c.364]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...