Сечение антипараллельное

Плоскости Mv круговых сечений проходят через прямую 12, Г2. Они пересекают конус по окружностям. Любая плоскость, параллельная плоскости Mv, пересекает конус по окружности. Такие сечения эллиптического цилиндра или конуса второго порядка называют антипараллельными сечениями. [c.261]

Очевидно, что для полного описания рассеяния нейтронов на кристалле определенного элемента надо знать амплитуды рассеяния на всех стабильных изотопах как при параллельных, так и при антипараллельных спинах нейтрона и ядра. Однако обычно такая полная информация не требуется. Если изотопный состав элемента фиксирован (за некоторыми исключениями он постоянен не только в земной коре, но и во всех известных галактиках, гл. XII, 2) и если спины ядер и нейтронов ориентированы хаотично, то все нейтронно-оптические явления выражаются через две независимые величины когерентную амплитуду и некогерентную амплитуду а . Обе эти амплитуды получаются посредством осреднения амплитуд, соответствующих рассеянию на определенном изотопе с определенной ориентацией спинов. Полное сечение а рассеяния на N ядрах равно сумме сечений когерентного и некогерентного рассеяний [c.553]

Заметим попутно, что полученные круговые сечения эллиптического конуса называются антипараллельными. Точно таким же способом можно было бы найти круговые сечения трехосного эллипсоида. [c.306]

Конечная стадия деформации сдвига, заканчивающаяся разрушением нагруженного тела, называется срезом. Срез происходит под действием двух антипараллельных сил, вызывающих в определенном сечении смещение одной части тела относительно другой при неизменном расстоянии между ними. [c.107]

Несохранение чётности. В нейтронных резонансах слабое взаимодействие проявляется в виде эффектов несохранения пространств, чётности. Смешивание за счёт слабого взаимодействия состояний составного ядра с разной чётностью (s- и д-резонансы) приводит к различию в сечении д-резонанса для нейтронов с поляризацией параллельно (-(-) или антипараллельно (—) импульсу [c.277]

Элементом симметрии, переводящим полярную молекулу в антипараллельное положение, служит двойная ось, перпендикулярная главной оси молекулы (рис. 193). Существенно, является ли ориентация этой оси в плоскости ху постоянной или нет. Если она постоянна, то молекулы обеих ориентаций закономерно ориентированы и по азимуту, т. е. не испытывают поворотов вокруг своей главной оси. Наличие поворотов антипараллельных молекул соответствует произвольной ориентации оси 2 в плоскости ху. Рассмотрим первый случай, который более вероятен тогда, когда сечение молекулы сильно отличается от кругового. Пусть ось 2 совпадает с осью у (рис. 193). Тогда в декартовых координатах, если [c.290]

Когда плоскость параллельна одной из образующих конуса ( 2 на рис. 323), то линией сечения становится парабола. При перемещении плоскости параллельно ее первоначальному положению форма параболы меняется. кривая вырождается в прямую, когда плоскость пройдет через вершину 2. Параболой, антипараллельной той, которая лежит в плоскости 2, может быть единственная парабола, расположенная в плоскости, симметричной 2, относительно фронтально-проецирующей плоскости, проходящей через ось конуса. [c.214]

Если плоскость параллельна двум образующим конической поверхности ( на рис. 324) или в частном случае параллельна ее оси, то линией сечения будет гипербола. Эта линия имеет две ветви, лежащие соответственно на двух полостях поверхности. При параллельном перемещении плоскости форма гиперболы меняется когда плоскость пройдет через вершину, гипербола выродится в две пересекающиеся прямые. Возможно построить единственную гиперболу, антипараллельную данной. [c.214]

Угол 8ЛС равен углу 8ВА (построения производятся в плоскости главного меридиана, поэтому проекции углов, о которых идет речь, равны углам в натуре), так как оба угла опираются на равные дуги. Это возможно лишь в том случае, когда сечения конической поверхности плоскостями 2 и 2 антипараллельны (см. рис. 322), а [c.235]

Перспектива окружности, лежащей в предметной плоскости. Одной из наиболее часто встречающихся в технике плоских кривых линий является окружность. Ее перспективой может быть одна из кривых конических сечений. Действительно, совокупность проецирующих прямых, проходящих через все точки окружности, представляет собой коническую поверхность второго порядка перспектива окружности является сечением этой поверхности плоскостью (картинной). На рис. 586 показана перспектива а окружности а, лежащей в предметной плоскости. Все проецирующие прямые, проходящие через точки окружности (образующие поверхности), рассечены картинной плоскостью, следовательно, перспектива окружности в данном случае представляет собой эллипс. В частности, если сечение конической поверхности картинной плоскостью окажется антипараллельным сечению той же поверхности предметной плоскостью (это сечение не что иное как заданная окружность), то проекцией окружности будет также окружность. [c.403]

Антипараллельные сечения могут быть построены и на других поверхностях второго порядка. [c.116]

Сечение эллиптического параболоида, подобное заданному, показано на рис. 317. Построим эллиптический цилиндр, для которого эллипс—горизонтальная проекция границы отсека параболоида является направляющей оси поверхностей совпадают. Эллиптические сечения таких поверхностей (см. /112/) подобны и подобно расположены. Пропорционально увеличив или уменьшив отрезки а ш Ь так, чтобы отрезок а стал равным малой оси эллипса — сечения обеих поверхностей, проведем окружность радиуса Л = Ь/2 с центром в произвольной точке А2 фронтальной проекции общей оси поверхностей до пересечения в, точке В2 с проекцией контурной относительно П2 образующей цилиндра. Фронтально проецирующая плоскость П, проходящая через точки А ш В, рассекает как цилиндр, так и параболоид по эллипсам, подобным заданному. Все параллельные плоскости I2 сечения поверхностей подобны в равной мере, как подобны им и антипараллельные сечения. [c.118]

Эллиптическое сечение конической поверхности второго порядка, подобное заданному, приведено на рис. 319. Уменьшим или увеличим отрезки а я Ь так, чтобы отрезок а стал равным малой оси эллипса — горизонтальной проекции конуса. Проведем через точку S2 горизонтальную прямую, а через С, — линию связи. В пересечении прямых отметим точку A2. Приняв ее за вершину гиперболы, а проекции контурных относительно П2 образующих конуса — за асимптоты, построим дугу гиперболы (см. рис. 54). Гиперболу будем рассматривать как проекцию контура однополостного гиперболоида, для которого заданный конус является асимптотическим. Построим точку В в соответствии с описанием к рис. 318, проведем фронтально проецирующую плоскость, проходящую через точки S и В. Сечения конической поверхности плоскостями, параллельными П, и антипараллельные им, удовлетворяют условию (см. /115/ и /116/). [c.118]

Угол SA равен углу SBA (построения производятся в плоскости главных меридианов, поэтому проекции углов, о которых идет речь (см. /43/), равны углам в натуре), так как оба угла опираются на равные дуги. Это возможно лишь в том случае, когда сечения конической поверхности плоскостями I и П антипараллельны (см. рис. 311), а следовательно, подобны. Так как сечение конуса плоскостью 2 — окружность, то и сечение конуса плоскостью П также окружность (диаметра АВ). [c.125]

Посмотрим теперь, что нового могут дать опыты по высоким энергиям в отношении зависимости ядерных сил от спинов. Как мы видели в 3, п. 2, уже в опытах при низких энергиях удалось установить, что взаимодействие нейтрон — протон различно при параллельных (триплетное состояние) и антипараллельных (син-глетное состояние) спинах этих частиц. Однако эта информация была получена лишь благодаря тому, что вид зависимости сечения от энергии оказалось возможным рассчитать теоретически, а не путем раздельных измерений рассеяния в различных спиновых состояниях. [c.185]

Начнем с системы двух нуклонов. Поскольку изотопический спин каждого нуклона равен половине, то по правилам сложения квантовых моментов (см. формулу (1.31)) суммарный изотопический спин двух нуклонов может равняться единице и нулю. Очевидно, что в системах р—р и п—п суммарный изотопический спин обязательно равен единице, ибо его проекция равна единице по абсолютной величине. В системе же п—р суммарная проекция изоспина равна нулю. Но равную нулю проекцию могут иметь как момент нуль, так и момент единица. Поэтому система п—р может находиться в состояниях с изотопическим спином как нуль, так и единица. Из изотопической инвариантности следует, что в состояниях с изотопическим спином, равным единице, система п—р ведет себя точно так же, как системы р—р и п—п. Ниже мы покажем, что изотопический спин системы п—р в S-состоянии относительного движения равен единице в синглетном состоянии и нулю — в триплет-ном, т. е. если обычные спины параллельны, то изотопические антипараллельны и наоборот. Поэтому, например, сечение синглетного низкоэнер1етического рассеяния п—р должно равняться [c.192]

Полагая здесь 8 = 0, мы получим поперечник рассеяния в том случае, если действуют только кулоновские силы, причём протоны имеют антипараллельные спины (если спины протонов параллельны, то второе слагаемое будет входить со знаком минус выражение (10.1) представляет собой среднее взвешенное сечение, когда папаллельной ориентации спинов приписывается вес а антипараллельной — вес /4). [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...