Коэффициент термометрический

Средний температурный коэффициент термометрического параметра р в интервале температур То = 0°С и Хд=100°С обозначим через т. е. [c.72]

Свойства гелия, который используется в качестве термометрического вещества, слабо отличаются от свойств идеального газа, и коэффициентом А2(Т) можно пренебречь всюду, кроме области очень низких температур, поэтому акустические изотермы обычно выглядят как прямые линии с наклоном, который зависит главным образом от В(Т) и его первой производной. В п. 3.2.1 было показано, что зависимость В(Т) выражается полиномом по степеням Т, согласно уравнению (3.18), и соответственно зависимость А1(Т) также может быть выражена в виде полинома согласно уравнению (3.20). [c.101]

Измерение температуры тела с помощью различных газовых и жидкостных термометров будет зависеть от индивидуальных свойств термометрических веществ вследствие неодинаковой зависимости коэффициента расширения различных жидкостей и газов от температуры. Из этого следует, что всякое измерение температуры тела при помощи термометров не дает возможности определить температуру, не зависящую от индивидуальных свойств применяемого вещества. [c.132]

Термометры, основанные на тепловом расширении веш ества, широко используются с термометрическим телом в жидком состоянии это жидкостно-стеклянные термометры (см. 9.2). Но имеются термометры этого вида и с твердым термометрическим телом дилатометрические и биметаллические их действие основано на различии коэффициентов линейного теплового расширения двух материалов (например, инвар — латунь, инвар — сталь). [c.172]

Наиболее подходящим материалом для изготовления термометров сопротивления являются чистые металлы (Pt, Си, Ni и др.), так как чистые металлы обладают достаточно высоким значением температурного коэффициента электрического сопротивления и хорошей воспроизводимостью термометрических свойств. [c.31]

Затем подбирают рабочее вещество, не меняющее агрегатного состояния в пределах основного интервала шкалы, и для этого вещества выбирают какое-либо свойство Е, называемое термометрическим (например, объемное расширение при нагревании и т. п.). Полагая, что это свойство линейно связано с температурой, приходим к уравнению dt = kdE, где k — коэффициент пропорциональности. [c.121]

В качестве термометрического вещества применяются главным образом чистые металлы и в первую очередь платина как вещество, наиболее отвечающее всем требованиям термометрического материала химическая стойкость, значительный температурный коэффициент электросопротивления, сравнительно простая закономерность зависимости электросопротивления от температуры, воспроизводимость с неизменными свойствами. [c.5]

Поле температур торможения Тг в сечении 2—2 (см. рис. 1.1,6) определяется с помощью ориентируемого термометрического зонда с термопарой хромель—копель. По краям входного приемника у зонда выполнены два отбора давления, подключаемые дифференциально к U-образной трубке водяного манометра. С их помощью входной приемник с установленным в нем спаем выставляется по потоку. Перед серией опытов термопара зонда предварительно тарируется в статических условиях в термостате и в динамических условиях — на тарировочном стенде. Конструкция входного приемника термозонда позволяет иметь близкий к единице коэффициент восстановления в широком диапазоне скоростей Я, [74]. [c.126]

В формуле (3-2) 0,00016 (°С) —коэффициент видимого расширения ртути в стекле для обычных сортов термометрического стекла. Для кварцевого стекла этот коэффициент равен 0,18-10- (°С) п — длина выступающего столбика, выраженная в градусах шкалы термометра t — температура, отсчитанная по термометру ti — средняя температура выступающего столбика. [c.71]

Для термометров, заполненных не ртутью, а другими жидкостями (толуол, спирт и др.), формула (3-2) содержит множитель к, равный отношению видимых коэффициентов расширения в стекле данной термометрической жидкости и ртути в стекле. [c.71]

Для измерения температуры применяются приборы, основанные на определении тех или иных физических свойств вещества, изменяющихся с изменением температуры. Эти приборы градуируются в соответствии с принятой температурной шкалой. Однако при установлении той или иной температурной шкалы возникают принципиальные трудности, связанные с тем, что свойства каждого вещества по-разному изменяются в одном и том же интервале температур. Например, конструкция многих термометров основана на явлении расширения жидкости при увеличении температуры таковы хорошо известные термометры с ртутным или спиртовым столбиком, длина которого увеличивается с ростом температуры. Но температурный коэффициент расширения даже для одной и той же жидкости различен при различных температурах, что создает сложности в установлении температурной шкалы. В 1742 г. шведский физик А. Цельсий предложил приписать точке плавления льда температуру 0°, а точке кипения воды — 100°, а интервал между ними разделить на сто равных частей . Однако если разделить на сто равных частей столбик ртути между точками плавления льда и кипения воды, то, учитывая зависимость коэффициента расширения ртути от температуры, выясним, что одно и то же приращение длины столбика ртути будет соответствовать различным приращениям температур. Цена деления равномерной шкалы, построенной по различным термометрическим жидкостям. [c.64]

Исследования показывают, что в природе не существует физических свойств, связанных линейно с температурой. Коэффициент к а (2.1) для любого термометрического свойства сам является функцией температуры, причем для разных свойств вид этой функциональной зависимости различен. Следовательно, описанным методом можно построить столько шкал, сколько выбрано термометрических свойств. Совпадая друг с другом в основных точках и эти шкалы дают расходящиеся значения температур как внутри интервала так и вне его. [c.16]

Поверка ТС сводится к определению зависимости между термометрическим свойством (сопротивлением) и измеряемой температурой. В результате поверки получают номинальную статическую характеристику, выражающую указанную зависимость, либо определяют численное значение коэффициентов (или постоянных) математической формулы, выражающей ту же зависимость. [c.178]

Если термометр не полностью погружен в среду, температура которой измеряется, необходимо показания термометра увеличить на = la(h— h), где а — температурный коэффициент объемного расширения термометрической жидкости в стекле (см. табл. 8.4) [c.93]

Стеклянные жидкостные термометры. Принцип работы этих термометров основан на разности объемных температурных коэффициентов расширения термометрической жидкости и стекла оболочки. В качестве термометрической жидкости применяют ртуть, спирт, толуол и другие органические жидкости. Наиболее распростра- [c.36]

Термометрическим параметром при построении такой шкалы является коэффициент полезного действия т] тепловой машины Карно. [c.29]

Для того чтобы использовать уравнение (14) в целях построения температурной шкалы, необходимо установить вид функции / (0). Как указано выше, коэффициент полезного действия тепловой машины Карно не зависит от выбора рабочего тела, и, следовательно, функция Р д) является универсальной, т. е. одинаковой для всех веществ. Однако о виде этой функции термодинамика не может дать никаких сведений. Поэтому, так же как и в общем случае установления температурной шкалы по любому термометрическому параметру (стр. 23), вид функции / (0) можно выбрать лишь произвольно. [c.29]

Очевидно, на основании уравнения (14) можно построить бесконечное множество термодинамических шкал, которые будут различаться между собой или выбором функции Р в), или выбором основных температур 0) и 02, или числовыми значениями, приписанными основным температурам. При построении всех этих шкал в качестве термометрического параметра был бы использован коэффициент полезного действия обратимой машины Карно, и, следовательно, все такие шкалы были бы независимы от выбора вещества. [c.29]

Электрическое сопротивление металлов, а также некото-фых сплавов удовлетворяет всем требованиям, предъявляемым к термометрическому параметру. В самом деле, сопротивление R и его температурная зависимость хорошо воспроизводимы и легко могут быть сделаны независимыми от других факторов, кроме температуры. Сопротивление можно измерять с высокой точностью вполне доступными средствами. Наконец, температурный коэффициент сопротивления многих металлов и сплавов достаточно велик для того, чтобы обеспечить высокую термометрическую чувствительность термометров. Вследствие этого термометры сопротивления являются наиболее точными приборами для измерения температуры в довольно большом температурном интервале, что обеспечивает им очень широкое применение и в научных лабораториях, и в промышленности. [c.83]

Значения постоянной В для различных типов полупроводниковых сопротивлений могут сильно различаться. Но для термисторов промышленного изготовления В обычно леЖит в пределах 17(Ю—6700 град , что соответствует температурному коэффициенту сопротивления при комнатной температуре от 2 до 8% на 1 град. Таким образом, температурный коэффициент сопротивления термистора много выше, чем температурный коэффициент платинового термометра сопротивления, составляющий лишь около 0,4% на 1 град. Высокая термометрическая чувствительность термисторов является их основным преимуществом перед термометрами сопротивления с чувствительным элементом из металлической проволоки. [c.127]

Сопротивление калориметрического термометра 2 измерялось при помощи потенциометра КЛ-48 и зеркального гальванометра с чувствительностью к напряжению, равной 3,5-10 в- Схема позволяла измерять сопротивление с точностью 0,0001 ом, что в области температур выше 50° К соответствовало термометрической чувствительности 0,0005°. При более низких температурах термометрическая чувствительность постепенно снижалась вследствие уменьшения температурного коэффициента сопротивления платины (1,гл. 3). [c.310]

В этих формулах а — термометрический коэффициент а или [c.51]

В, С — второй и третий вириальные коэффициенты, зависящие от температуры и входящие в уравнение состояния термометрического вещества [c.56]

Поправка на отклонение свойств термометрического вещества от свойств идеального газа. Значения коэффициентов а , а р и температур 1р, Т , Т и Тр, вычисленные приведенными выше методами, зависят от свойств термометрического газа и от величины давления в точке плавления льда. Для введения поправки на неидеальность газа с целью вычисления термометрического коэффициента идеального газа а=1/7 о, термодинамической температуры по стоградусной шкале / и соответствующей температуры по шкале Кельвина Т находят пределы, к которым стремятся величины коэффициентов и температур, когда давление в точке плавления льда стремится к нулю см. формулы (59) — (63)]. По этому вопросу имеется обширная литература (см. [14]). [c.71]

Разность между коэффициентами объемного расширения термометрической жидкости и термометрического стекла. [c.38]

В идеальном газовом термометре постоянного объема или, другими словами, постоянной плотности, определенная масса газа находится в резервуаре постоянного объема при этом плотность газа должна быть одинаковой во всех частях резервуара. Измеряются давления газа и р а, когда резервуар находится при температурах О и 100° С соответственно. Средний коэффициент возрастания давления при постоянном объеме для данного термометрического вещества определяется в интервале от О до 100° С следующей формулой [c.176]

Уравнение (5) можно преобразовать, выразив температуру через средний 1 емпературный коэффициент термометрического параметра а, который в основном интервале температур определяется выражением [c.24]

Для термометрии в области низких температур, где в качестве термометрического газа используется гелий, уравнение (3.9) является приближенным, так как не учитывает влияния квантовых эффектов. Вопросу изучения вторых вириальных коэффициентов Не и Не в квантовой области ниже 8 К, а также в промежуточной области между 8 и 30 К было уделено довольно много внимания. Первые успешные вычисления вириальных коэффициентов выполнены де Буром и Мичелом в 1939 г. [22]. Псгзднее более точные вычисления были осуществлены Килпатриком и др. [44] и Бойдом и др. [7]. Полное выражение для В(Т) с учетом квантовых эффектов, данное в работе [7], представляет собой сумму двух взаимодействий — В(Т)прям и В(Т)обы. Первая часть описывает парное взаимодействие частиц, подчиняющихся статистике Больцмана, вторая — взаимо- [c.81]

Теперь, завершив изложение основных принципов газовой термометрии, обратимся к факторам, которые приводят к погрешностям. До сих пор достаточно было знать вириальные коэффициенты либо при температурах Го или Тг для термометрии по абсолютным изотермам, либо при температуре Г для газового термометра постоянного объема (ГТПО). Как видно из п. 3.2.1, вириальные коэффициенты достаточно хорошо известны и обычно не являются предметом исследования в термометрии. Погрешность при измерении температуры Т, возникающая из-за неточности в В(Т) и С(Т), относится к числу малых, но систематических погрешностей эксперимента. Одним из самых важных источников погрешностей в газовой термометрии, особенно при высоких температурах, является сорбция термометрического и других газов на стенках колбы газового термометра. Ранее при рассмотрении газтермометрических уравнений пред- [c.88]

При самых низких температурах Г и у уже нельзя использовать как термометрические параметры по причинам, которые будут рассмотрены ниже (см. п. 58). В этой областп 7 и у могут быть заменены другнмп велп-чинами, напрпмер коэффициентом поглощения тепла в переменном магнитном поле или остаточным магнитным моментом соли. [c.440]

Введение. Выше указывалось, что определение температуры в области ниже 1° К основано на измерении так называемого термометрического параметра , которым может слу кить магнитная характеристика соли. Удобными являются, например, восприимчивость [или магнитная температура, которая непосредственно связаиа с восприимчивостью см. (11. 1)1, коэффициент, характеризующий поглощение тепла в перемепном магнитном поле, и остаточный магнитный момент. [c.455]

НХ 48,0—49,5 N1 0,7- 1,0 Сг Ре — остальное Сплав со средним коэффициентом теплового расширения (8 9,5) 10 1/ С в интервале температур от - -20 до -1-450 С Для вакуумноплотных соединений с термометрическим стеклом [c.315]

Органические жидкости значительно более чувствительны к изменению температуры их коэффициент температурного расширения на порядок выше, чем у ртути. В качестве термометрических жидкостей широкое применение нашли этиловый спирт (ГОСТ 5962—62), петро-лейный эфир (ГОСТ 11992—66), керосин (ГОСТ 4753—68), толуол (ГОСТ 5789—78) и пентан. По своей природе они прозрачны в видимой части спектра, что может быть оценено и как достоинство, и как недостаток. Для улучшения условий наблюдения в эти жидкости добавляют красители, чаще всего ярко-красные, с полосой пропускания в окрестности 0,65 мкм. Краситель должен проявлять себя только в окраске жидкости, все остальные проявления нежелательны недо- [c.85]

Кеезом изучал свойства магния в области температур ниже минимума сопротивления [25] и предложил использовать отрицательный температурный коэффициент р как термометрический параметр, хотя к этому времени он еще не довел своих исследований до температур, достаточно высоких, чтобы обна- [c.196]

Жидкостные термометры. Первые термометрические П1 1боры были основаны на регастрации изменения объема или давления в результате изменения температуры (градуированные жидкостные термометры производились уже в ХУШ в. Фаренгейт, 1709 г. Реомюр, 1730 г. Цельсий, 1742 г.). Действие этих термометров основано на температурной зависимости объема жидкости, обычно спирта или ртути (термометрическая жидкость), заполняющей стеклянный резервуар, соединенный с капилляром. Перед каждым измерением температуры термометрическая жидкость и стеклянный резервуар должны принять измеряемую температуру, т.е. должно установиться температурное равновесие. Так как стекло имеет свой коэффициент термического расширения, з вели-чение объема стеклянных деталей приводит к дополнительному увеличению объема термометрической жидкости. Следовательно, один и тот же [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...