Изменение скорости вдоль оси стру

На рис. 2.32 для сопла диаметром d = 6 мм представлено изменение скорости вдоль оси струи при Мо = 0,42 (uq = 138 м/с) и Мо = 0,93 (uo = = 315 м/с) при числах Струхаля, соответственно равных St , = 0,57 и 0,25. Отсюда следует, что характер звукового воздействия при больших дозвуковых скоростях и высоких амплитудах возбуждающего сигнала остается тем же, что и при сравнительно слабом акустическом возбуждении (см. п. 2.1). При Sts < 1 это воздействие проявляется в уменьшении или даже в практически полном исчезновении начального участка струи. Как следует из зависимостей uo/um = (p x/d), представленных на рис. 2.32, на основном участке возбужденных струй происходит более быстрое раскрытие струи, т.е. возрастание углового коэффициента К = d uo/um)/d x/d). [c.74]

Фиг. 118. Изменение скорости вдоль оси струи в зависимости от начального подогрева.

Рис. 2.3. Изменение средней скорости и продольных пульсаций скорости вдоль оси струи при ее поперечном акустическом облучении при Stj = var (Re = 1.36 10", 0 = 1%, ио = 20 м/с, L = 120 дБ)

Приведем некоторые результаты экспериментов, иллюстрирующие упомянутые выше эффекты для круглых струй. На рис. 2.3 показаны изменения средней скорости и продольных пульсаций скорости вдоль оси струи при ее поперечном [2.5] акустическом облучении, на рис. 2.4 - аналогичные результаты при продольном и поперечном [2.26] акустическом облучении струи. [c.50]

Рассмотренная выше чувствительность турбулентной струи к периодическому возбуждению проявляется особенно наглядно применительно к истечению струи из диафрагмы, что связано с отрывным обтеканием ее острых кромок. Для таких струй начальное распределение средней скорости по сечению существенно неравномерно (имеет минимум на оси струи), изменение этой скорости вдоль оси струи немонотонно и достигает максимума на некотором удалении от начального сечения. Некоторые результаты экспериментального исследования таких струй, истекающих из диафрагмы круглого, эллиптического и треугольного сечения, приведены в [2.65,2.47], в том числе и при наличии акустического возбуждения. [c.68]

На рис. 2.40 приведено изменение средней скорости и продольных пульсаций скорости вдоль оси струи (Мо = 0,58) при то = 0 0,23 и 0,43, числе Струхаля Sta = 0,5 и уровне звукового давления L = 141 дБ. На рис. 2.41 для сравнения приведены аналогичные зависимости для струи в спутном потоке при отсутствии акустического возбуждения. [c.82]

Рис. 2.63. Изменение средней скорости и среднеквадратичных значений пульсаций скорости вдоль оси струи для невозбужденной струи (/), одночастотного возбуждения (2), двухчастотного возбуждения при сдвиге фаз

Рис. 43. Изменение интенсивности пульсаций скорости вдоль оси струи. Обозначения те же, что и на рис. 4.2

Рис. 5.2. Изменение средней скорости и продольных пульсаций скорости вдоль оси струи, истекающей из "свистящего"сопла.

Рис. 135. Изменение осредненных и пульсационных скоростей вдоль оси струи

ВО всей области течения ), вследствие чего скорость в ядре струи остается постоянной. Размывание струи за пределами начального участка выражается не только в ее утолщении, но также и в изменении скорости вдоль ее оси. [c.362]

Рис. 1.5. Изменение коэффициентов пространственной корреляции в общей полосе частот продольных пульсаций скорости вдоль кромки сопла и вдоль оси струи

Рис. 1.26. Изменение средней скорости вдоль оси затопленных струй, истекающих из крутого, прямоугольного и лепесткового сопел длиной l/de = 1,5 de - эквивалентный диаметр сопла

Рис. 2.4. Изменение средней скорости, продольных и радиальных пульсаций скорости вдоль оси турбулентной струи при ее продольном и поперечном акустическом возбуждении.

Усиление периодичности течения в начальном участке струи при ее низкочастотном акустическом возбуждении (St = 0,5) сопровождается (рис.2.8) изменением пространственной корреляции продольных пульсаций скорости Ruu(x/Ax) вдоль оси струи по сравнению со случаем от- [c.52]

Рис. 2.8. Изменение пространственной корреляции продольных пульсаций скорости Ruu x, Дх) вдоль оси струи при ее продольном низкочастотном акустическом возбуждении (x/d = 3, у = 0 Re = 2,4 Ю" ).

Рис. 2.11. Изменение средней скорости и/ио и продольных пульсаций скорости и ио вдоль оси струи при ее низкочастотном продольном акустическом возбуждении (Мо = 0,2, Sts = 0,5).

Рис. 2.69. Изменение вдоль оси струи средней скорости и/ио и среднеквадратичных пульсаций скорости при поперечном акустическом возбуждении St. = 6, ио = 10 м/с, Lo = 130 дБ, v, /uo = 1,5%.

Рнс. 6.11. Изменение осевой скорости вдоль оси круглой струи при наличии (3) и отсутствии (4) осевой симметрии /, 2 - эксперименты [c.164]

На рис. 7 представлены расчетные (3, 4) и экспериментальные (1, 2) данные для струи, вытекающей из плавного прямоугольного сопла с размерами выходного сечения 2ао = 50 мм, 2Ьо = 3 мм, ао/Ьо = 16.7 2, 3) при наличии выходного участка постоянной площади длиной 40 мм [14]. Сопло имеет большое поджатие, и уровень турбулентности в начале струи составлял 0.3% (при скоростях истечения 60 м/с и числах Рейнольдса, определенных по 2Ьо, Re 1.2 10 ). На рис. 8 сопоставляются экспериментальные данные 1, 4) с расчетом (3, 6) для прямоугольной струи ао = ЮЬо в двух вариантах а) истечение из диафрагмы (1-3) б) истечение из канала такого же поперечного сечения (2ао = 40 мм, 2Ьо = 4 мм) длиной xl = 200 мм (4-6). Здесь число Рейнольдса, определенное по 2Ьо = 4 мм, Re = 12200 при уровне турбулентности для диафрагмы 5 и для канала 3%. На рис. 6-8 приведено изменение скорости = Um/ui вдоль оси струи, принятое в расчете (для рис. 6, 7, 8 соответственно 3, 3, 3 ж 6) ж полученное в экспериментах (1, 1, 2 и 4). [c.320]

Рис. 87. Изменение безразмерной скорости вдоль оси азотной, воздушной (а) и аргоновой (б) плазменных струй

Фиг. 3. Изменения средней скорости м/м() и среднеквадратичных значений пульсаций скорости н7м() вдоль оси струи для невозбужденной струи (/), одночастотном возбуждении на частоте субгармоники (2) и двухчастотном возбуждении при сдвиге фаз ф = О У) и 145° (4) ЙГ-51, = 0.4 и 0.8 б-3.9 и 7.8

На фиг. 3 представлены изменения вдоль оси струи средней скорости и/Щ) и продольных пульсаций скорости без акустического воздействия, при одночастотном возбуждении на частоте субгармоники, а также при двухчастотном возбуждении со сдвигом фаз ф = О и 145° для низкочастотного (81, = 0.4 и 0.8) и высокочастотного (8с, = 3.9 и 7.8) воздействия. Эти результаты наглядно демонстрируют эффективность [c.171]

Эти представления были подтверждены измерениями изменения давления вдоль оси сопла Лаваля, которые провел Стодола. При расчетном противодавлении давление изменяется по нижней кривой (рис 164), которая является граничной линией для всех других кривых. Если внешнее давление повышается, то сначала, как на кривой Ь, появляется небольшой скачок давления, который с ростом противодавления соответственно кривым К, I, Н, О становится больше и передвигается дальше внутрь сопла. Волнистые участки ца кривых соответствуют стоячим звуковым волнам в струе, как это показано на рис. 155. На кривых Р и Ё отчетливо видно, что крутой спад давления располагается непосредственно за минимальным сечением. На кривой В скорость звука еще сохранена, но спад давления находится уже вплотную у самого узкого сечения. Кривые С, В я А описывают явления в дозвуковой области. [c.243]

По взаиморасположению четырех кривых можно судить об интенсивности изменения скорости вдоль оси струи, развивающейся в свободном поперечном потоке. Наиболее пологий характер имеет кривая /, относящаяся к случаю истечения в неподвижную газовую среду. Наиболее крутой является линия 4, характеризующая затухание осевой скорости при v2lvi = 5. Кривые 2 и 3 занимают промежуточное положение. Интересно отметить, что каждая кривая объединяет точки, полученные в опытах со струями различного диаметра d (10 и 20 мм). [c.185]

Рис. 2.59. Изменение скорости вдоль оси струи и толщины потери импульса вдоль по потоку при двухчастотном продольном акустическом возбуждении для Мо = 0,2, u f = = 0,03uo при сдвиге фаз

Интересно отметить, что эффект немонотонного изменения скорости вдоль оси струи при ее низкочастотном высокоамплитудном гармоническом возбуждении подтверждается расчетом методом дискретных вихрей [c.131]

На основании изложенного можно предвидеть характер изменения давления по оси струи. В пределах клина разрежения давление падает от до некоторого значения ро<Ра, а в пределах клина уплотнение возрастает до р дальше процесс повторяется. Давление в струе меняется по некоторому периодическому закону, близкому к синусоидальному. Соответствуюндим будет и характер изменения скоростей вдоль оси струи. В сечениях ААх и ВВх скорости критические. Между этими сечениями скорости сверхкритические, причем в точке О скорость будет максимальной. Следовательно, вся область струи АВВ1А1 является сверхзвуковой. [c.322]

На рис. 4.2 и 4.3 представлены затухание средней скорости и изменение интенсивности пульсаций скорости вдоль оси струи при различных уровнях ( о) и частотах (St ) периодического возбуждения. Мы видим, что с ростом Со до 20 - 47% сильно возбужденная струя сначала (до x/d = 4) затухает быстрее, чем невозбужденная, а затем (при x/d > 4) - медленнее. В связи с этим при a /d > 4nStсредняя скорость на оси возбужденной струи превосходит скорость невозбужденной струи. Аналогичный эффект был ранее обнаружен в работе [4.6]. [c.130]

Для полного расчета турбулентной струи необходимо прежде всего найти изменение скорости вдоль ее оси, что достигается путем совместного решения уравнений (22) и (29). В простейшем случае равномерного поля скорости в начальном сечении струи П2и — = i) и постоянной плотности (р = onst, n = i) в (29) следует подставить значения интегралов Ai=Aio и Aq = =. 20 для затопленной струи т = 0) получается из (29) при п = var [c.382]

Рис. 2.49. Изменение скорости и ее продольных пульсаций вдоль оси струи 1- необлученнаяструя 2- облучение четырьмя динамиками Д у) = 90°, St, = 0,3 i- Ду = 90 , St, = 1,65

Рис. 2.49. <a href="/info/437938">Изменение скорости</a> и ее продольных пульсаций вдоль оси струи 1- необлученнаяструя 2- облучение четырьмя динамиками Д у) = 90°, St, = 0,3 i- Ду = 90 , St, = 1,65

На рис. 6.1 в качестве примера представлены мгновенные картины распределения завихренности и давления в меридиональном сечении струи на участке х = (О - S)d, на рис. 6.2 - спектр продольных пульсаций скорости на линии кромки сопла (r/d = 0,5) при продольной координате х, соответствующей точке за первым спариванием кольцевых вихрей, в функции безразмерной частоты St = /во/ио- В целом данные расчета для невозбужденной струи удовлетворительно согласуются с экспериментом [6.9-6.11]. Рассмотрим теперь результаты численного моделирования зависимости числа Струхаля Std = fd/uQ от продольной координаты Xi/d, иллюстрирующей изменение вдоль оси струи интервалов Axi, которые соответствуют первому (г = 1), второму (г = 2) и третьему (г = 3) спариванию кольцевых когерентных структур [6.10]. На рис. 6.3 представлены три зависимости такого рода I) данные корреляционных измерений В.Кибенса [c.157]

Рис. 6.5. Изменение продольных пульсаций скорости вдоль оси кругаой невозбужденной (I) и возбужденной (2) турбулентной струи.

Рис. 6.5. Изменение продольных <a href="/info/2589">пульсаций скорости</a> вдоль оси кругаой невозбужденной (I) и возбужденной (2) турбулентной струи.

При нерасчетных режимах истечения сверхзвуковая затопленная струя характеризуется системой скачков уплотнения на ее газодинамическом участке. Наличие близкой к периодической системы скачков уплотнения на газодинамическом участке сверхзвуковых нерасчетных струй приводит к волнообразному изменению полного давления вдоль оси струи. За начальным газодинамическим участком следует переходной участок, и, наконец, основной участок с изобарическим течением и максимум скорости на оси струи, как в обычной дозвуковой изобарической турбулентной струе. На рис. 7.1 представлены в качестве примера экспериментальные зависимости изменения давления вдоль оси круглой затопленной струи при Мо = 2,0, 0 = 10° и п = 0,6 1,0 и 2,0, которые характеризуют процесс вырождения неизобаричности [7.4]. Следует отметить, что при истечении струи из сопла Лаваля на расчетном режиме периодическая структура сверхзвуковой струи не реализуется. [c.178]

Здесь V — скорость в точке, отстоящей на расстоянии 5 от границы ядра постоянных скоростей для сечений начального участка (рис. 7.1,в), или от оси струи для сечений основного участка (рис. 7.1, а) Ь — толщина пограничного слоя между ядром постоянных скоростей и внешней границей начального участка, а для сечений основного участка — полуширина струи. Изменение скорости течения вдоль оси струи определяется следующими соотношениями. На начальном участке, т. е. при или /г/с/о 5 (с учетом принятого отношения ка1йо = 5), [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...