Система трех тел

Задание С.4. Определение реакций опор составной конструкции (система трех тел) [c.25]

Сколько независимых неизвестных величин- можно определить для статически определимой системы трех тел, находящихся под действием плоской системы сил (9) [c.49]

IV. Чтобы показать справедливость этого закона, Мопертюи рассматривает два случая в каждом из них имеется система трех тел, связанных между собою. В первом из них он считает эти тела прикрепленными к нема- [c.78]

В теореме V Архимед применяет этот метод к системе трех тел, расположенных так, что центр тяжести среднего из них находится в середине отрезка, соединяющего центры тяжести крайних. Согласно этой теореме центр тяжести такой составной величины совпадает с центром тяжести среднего тела. [c.29]

Из равенств (41) следует, что в инерциальной системе координат барицентр системы трех тел совершает равномерное и прямолинейное движение. [c.537]

Заметим, что три векторных первых интеграла (39), (40), (42) и один скалярный первый интеграл (44) дают десять первых скалярных интегралов системы и в целом могут быть легко обобщены на произвольное число притягивающих тел. Исследование движения системы трех тел относительно их барицентра, а также относительно одного из притягивающих тел предлагается провести самостоятельно либо с помощью работы [269]. [c.538]

Статика 1) равновесие системы трех тел 2) плоская ферма 3) произвольная пространственная система сил 4) опорные реакции твердого тела 5) пространственная ферма. [c.25]

Рассмотрим более подробно реализацию вышеизложенных принципов при построении алгоритма синтеза задания на примере задачи Равновесие системы трех тел . Синтез и печатание задания производится по алгоритму, укрупненная блок-схема которого приведена на схеме 1. Синтез объекта выполнен по показанному на схеме 2 алго- [c.26]

Равновесие системы трех тел [c.30]

После составления схемы системы трех тел (рис. 1) студент решает задачу, производит проверку решения и представляет преподавателю. Преподаватель, имея лист с ответами, быстро проверяет и при необходимости конкретно указывает ошибки. [c.31]

При полной передаче энергии центральным ударом (Лс=1) в системе трех тел тх- тг- т ) условие 5с= К/Пс должно быть записано так [c.85]

К. А. Ситников строит конкретный пример системы трех тел, в которой имеет место осцилляция. Пусть звезды и Лз имеют равные массы = М С — х барицентр С г) — инерциальная система отсчета С т) — плоскость, в которой движутся точки Л1 и Лз- [c.262]

Расчет системы трех тел, соединенных шарниром [c.67]

Кинетическую энергию системы трех тел представляем в виде [c.249]

Рис, 2-7 Тепловые схемы теплообмена тела со средой (а, б), в системе трех тел и среды (в) [c.49]

Более сложная тепловая схема, отображающая процессы теплообмена в системе трех тел (рис. 2-6), омываемых окружающей их средой, при условии, что в одном из них действует источник тела, приведена на рис. 2-7, в. [c.50]

Вычитая из этого равенства поочередно каждое из уравнений (1-116), получаем формулы для взаимных поверхностей теплообмена излучением в системе трех тел [c.87]

Таким образом, если все силы, управляющие движением системы трех тел-точек, являются силами отталкивания, то задача заведомо не допускает кругового лагранжева решения. [c.361]

Последние переходы содержат как тривиальные случаи (когда остается без изменений не только тип финальных движений, но и характер движений в системе трех тел), так и наиболее интересные случаи, когда роль компонент в материальной системе существенно меняется. Например, [c.810]

С = (С а , Су, Сг)—постоянный вектор. В левой части (6.1.12) стоит кинетический момент системы трех тел, поэтому интеграл [c.211]

Заметим далее, что функция U зависит только от взаимных расстояний трех тел, А, В, С следовательно, она не зависит от выбора осей координат. Поэтому функция U не изменится, если системе трех тел сообщить общее поступательное или вращательное движение. [c.30]

Эти решения характеризуются тем, что при р = О эксцентриситеты остаются конечными. Наклонности равны нулю. Следуя Пуанкаре, исходим из соотношений при р = О и сначала ставим вопрос, когда система трех тел, два из которых обращаются вокруг третьего тела по неизменным эллипсам, образует периодическую систему. Очевидно, это будет в том случае, когда средние движения пип для кеплеровских эллипсов соизмеримы. Тогда движение всегда будет периодическим. Итак, пусть [c.435]

Теорема 4. Мера множества ii тех точек в фазовом пространстве системы трех тел, которые изображают начальные состояния системы, приводящие к захвату, не может быть равной нулю. [c.119]

Пусть Сь — центр масс системы трех тел (барицентр) с радиусом-вектором Гь в координатной системе Oxyz (О ф Сь), т.ч. [c.537]

Путем вычитания из этого равенства поочередно каждого из Бышенаписанных равенств (XIV. 13) находим формулы для определения взаимных поверхностей лучистого обмена в системе трех тел [c.249]

Особенно интересен для космонавтики тот случай задачи п тел, когда масса одного тела ничтожно мала по сравнению с массами других тел. Так, например, обстоит дело в случае движения космической ракеты к Луне (система четырех тел Земля, Луна, Солнце и тело малой массы — ракета) или при подлете автоматической межпланетной станции к Венере (система трех тел Солнце, Венера и малое тело — межпланетная станция). В каждом из этих случаев можно практически считать, что тело малой массы вовсе не влияет на движение остальных, больших тел говоря точнее, допустимо пренебречь теми ускорениями, которые сообщаются малым телом каждому из больших тел. Последнее допущение равносительно тому, что мы пренебрегаем [c.13]

Движение системы трех тел при I — оо и при / + оо является гиперболо-эллиптическим, но на ограниченных расстояних друг от друга остаются разные пары тел. В этом случае говорят, что в системе имеет место обмен. [c.197]

Мы знаем, что уравнення абсолютного движения системы, состоящей из любого числа взаимно притягивающихся материальных точек, допускают десять первых (классических) интегралов, имеющих простое механическое значение. Для системы трех тел эти интегралы напищутся следующим образом. [c.731]

Предполошим, что точка В является барицентром (центром масс) системы трех тел. Радиус-вектор барицентра вычисляется ло формуле [c.210]

Интегралы п.тощадей. Сообщим теперь системе трех тел бесконечно малое вращение е вокруг оси Xi. [c.31]

Симметрия. Предположим, что мы сравниваем две системы трех тел А, В, С а Ах, Вх, С1, причем тела обеих систем имеют соответственно одинаковые массы. Пусть в начальный момент треугольники АВС а АуВуСх симметричны относительно плоскости Х1Х3. Пусть также начальные скорости точек А у, В у. Су равны по величине и противоположны по направлению трем векторам, симметричным (относительно той же плоскости) трем векторам, представляющим начальные скорости точек А. В, С. [c.130]

Во всех трех случаях происходит распад системы трех тел (тройной звезды) на отдельные составляющие компоненты различие лишь в скорости удаления компонент друг от друга. Например, для движений из НРх система распадается на две подсистемы одна состоит из одного тела р1, другая — из тел р2 и р , которые удаляются друг от друга параболически ( 1 ), в то время как подсистемы расходятся гиперболически ( t). [c.41]

Итак, захват в задаче трех тел возможен, как и разрыв двойной звезды, притом этот захват (разрыв) будет не временным, а постоянным. Движение системы трех тел, гиперболически-эллиптическое в прошлом, может стать гиперболическим в будущем, и наоборот. [c.113]

В результате недостаточно строгих исследований Ж. Шази в науке широко распространилось убеждение, что захват практически невозможен. Это означает следующее если захват и возможен, то мера того множества точек, которое в фазовом пространстве системы трех тел изображает начальные состояния, приводящие к захвату, равна нулю. Несмотря на такое состояние вопроса, акад. О.Ю.Шмидт, на основании индуктивных небесно-механических и космогонических соображений, пришел к выводу, что в случаях, когда Н > О, захват возмо кен и имеет положительную вероятность. Не имея в своем распоряжении математического доказательства этого факта, О.Ю.Шмидт в основу своих разнообразных космогонических исследований положил смелую рабочую гипотезу о возможности захвата, осуществляющегося с положительной вероятностью. В 1947 г. появилась работа О. Ю. Шмидта, специально посвященная вопросу о возможности захвата, в которой пересматривается и существенно продвигается эта проблема. В этой работе доказано существование и положительная вероятность ослабленной формы захвата, однако именно той, которая имеет значение в космогонии и в статистической небесной механике. Определение захвата, рассмотренного О. Ю. Шмидтом, может быть сформулировано следующим образом. [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...