Формула степени поляризации света при

Формула Рэлея перестает быть справедливой, если размеры рассеивающих частиц превосходят одну двадцатую часть длины световой волны. В этом случае наблюдаются следующие отступления от рэлеевского рассеяния а) интенсивность рассеянного света становится обратно пропорциональной не а б) рассеянный свет оказывается поляризованным лишь частично, причем степень поляризации определяется размерами и формой рассеивающих частиц в) индикатриса рассеяния несимметрична по отношению к направлению первичного пучка света и перпендикулярна ему. [c.314]

Как мы видим, формулы Френеля дают возможность рассчитать амплитуду каждой из компонент и в отраженном и проходящем свете, и поэтому они содержат полное решение задачи о степени поляризации отраженного и преломленного света. В них заключаются все законы, уже известные нам из опыта и описанные в гл. XVI. Таким образом, электромагнитная теория света объясняет великое открытие Малюса. [c.479]

При п = 1,5 (воздух — стекло) имеем приблизительно А = — 8%, т. е. проходящий свет частично (на 8%) поляризован. Если свет проходит внутрь плоскопараллельной пластинки, то на второй поверхности вновь происходит преломление под углом Брюстера и степень поляризации прошедшего через пластинку света увеличивается еще приблизительно на 8%. Если сложить последовательно несколько пластинок (стопа Столетова), то поляризация проходящего света будет быстро возрастать при увеличении числа пластинок в стопе и ее можно вычислить при помощи формул Френеля (см. упражнение 189). [c.480]

Таким образом, для системы хаотически ориентированных осцилляторов испускание частично поляризовано (Р = 0,5). При возбуждении естественным светом степень поляризации будет ниже. Расчет показывает, что связь между степенью поляризации при возбуждении линейно поляризованным (Рр) и естественным (Рп) светом имеет вид Р = Рр/(2—Рр). Нетрудно видеть, что максимальное значение степени поляризации при возбуждении естественным светом Р=1/3. Опыт показывает, что Р в ряде случаев может принимать и отрицательные значения. Их появление связывается с поглощением света и его испусканием различными осцилляторами в молекулах, расположенными друг к другу под определенным углом а.. Расчеты, выполненные независимо Левшиным и Перреном, приводят к формуле [c.262]

Эффективность применения ОН К существенно зависит от правильности выбора геометрических, спектральных, светотехнических и временных характеристик условий освещения и наблюдения ОК. Главное при этом — обеспечить максимальный контраст дефекта подбором углов освещения и наблюдения, спектра и интенсивности источника (непрерывного или стробоскопического), а также состояния поляризации и степени когерентности света. Необходимо учитывать различия оптических свойств дефекта и окружающей его области фона Контраст определяют по формуле [c.50]

СТОПА — один из простых поляризационных приборов, представляющий собой набор прозрачных плоских пластин, устанавливаемых под иек-рыы углом к падающему свету. Коэф. пропускания и отражения для компонент световых лучей, Поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения на С., различны (см. Френеля формулы). Поэтому естественный свет, прошедший через С., поляризуется в нём преобладает компонента, электрич. вектор к-рой лежит в плоскости падения. Степень поляризации р тем выше, чем больше наклон лучей к С., однако оптим. углом установки С. является угол Брюстера (см. Брю- [c.694]

В формуле (47.17) слагаемое с <5о1 > описывает рассеянную линейно,поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси Z, а слагаемое с <15 о2 > — линейно поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси У. Чтобы освободиться в описании рассеяния от координатной системы, назовем плоскостью наблюдения плоскость, проходящую через падающий луч и точку наблюдения. Можно сказать, что слагаемое с <5 о1> в (40.17) описывает рассеянную волну, электрический вектор которой колеблется перпендикулярно плоскости наблюдения, а с <5 о2> —волну с электрическим вектором, колеблющимся в плоскости наблюдения. Рассеяние волны с направлением электрического вектора, перпендикулярного плоскости наблюдения, описывается в (47.20) слагаемым с единицей в последних круглых скобках, а параллельно плоскости наблюдения — слагаемым с со8 ф. Таким образом, при рассеянии неполяризованного света наблюдается частично поляризованное рассеянное излучение, степень поляризации которого зависит от угла ф. Степень поляризации определяется соотношением [c.294]

Для прозрачного диэлектрика степень поляризации отраженного света рассчитывается по известной формуле Френеля. Для поглощающих сред расчет сложнее, и состояние поляризации отраженного света не всегда можно вычислить. Кроме того, оно существенно зависит от состояния поверхности, в частности, от наличия на ней поверхностных слоев со свойствами, отличными от свойств основного вещества. Поэтому степень поляризации отраженного света приходится определять экспериментально. Пока поляризация при отражении — единственный путь для [c.180]

Излучение синхротрона. Как уже отмечалось выше ( 5), распределение энергии в спектре излучения синхротрона может быть точно рассчитано, если известна энергия электронов. Экспериментальная проверка показала, что теоретические формулы хорошо согласуются с опытом [88]. Однако практическое использование синхротрона в качестве стандартного источника сопряжено с рядом трудностей так, например, происходит пространственное перемещение луча, наложение спектров высоких порядков [88а]. Применяя синхротрон в качестве стандартного источника излучения, следует иметь в виду, что излучение синхротрона поляризовано [89] и поэтому с его помощью определяется эффективность всей установки в целом для света определенной поляризации. Для того чтобы найти эффективность установки для естественного света, необходимо знать степень поляризации излучения синхротрона и поляризационные свойства спектральной установки. В настоящее время уже имеется ряд методов для определения степени поляризации излучения в вакуумном ультрафиолете (см. 22), и поэтому эти измерения могут быть проведены. [c.250]

Из формулы (2.3.12) ясно, что степень поляризации отраженного света может меняться от 100 7о до нуля. Эти крайние значения соответственно относятся к полностью поляризованному свету — линейная поляризация у = 100 % О и 7ц = 0) [c.63]

Деполяризация, соответствующая определенному углу поворота стопы, может быть вычислена по формулам Френеля с учетом возможных многократных отражений между пластинами стопы. Однако вычисления чрезвычайно громоздки при большом числе пластинок в стопе, поэтому практически удобнее калибровать полярископ, используя пучок света с известной степенью поляризации, получаемой, например, при отражении от черного стекла. [c.310]

Другие представления, которые господствуют в настоящее время, появились в основном в связи с двумя обстоятельствами. 1) Наблюдаемая степень поляризации зодиакального света в главном конусе (от 30 до 60° от Солнца) выше, чем это можно объяснить с помощью одних только твердых частиц. Приблизительно половина наблюдаемой интенсивности может быть обусловлена рассеянием на свободных электронах. 2) Не находит подтверждения предположение о то.м, что увеличение яркости с у.меньшением углового расстояния от Солнца обусловлено исключительно пространственным увеличением плотности с уменьшением расстояния от Солнца. Существенную часть этого увеличения следует приписать эффекту Ми (преимущественное рассеяние вперед). При углах меньше 5°, т. е. в Р-ко-роне. ббльшая часть света обусловлена частицами с диаметрами 2а порядка 10 жк и больше этот эффект достаточно хорошо описывается классической формулой дифракции Фраунгофера (разд. 8.31 и 12.32). Для углов более 30° следует применять полные формулы Ми. Во всяком случае, диаграммы рассеяния, изображенные на рис. 25, дают достаточно данных для обсуждения этой проблемы. Широкий спектр размеров частиц делает дифракционные кольца неразличимыми. Наблюдаемое распре- [c.518]

Рис. 21. Зависимость степени поляризации Я, разности фаз А между компонентами отраженного света, значений энергетических компонент отражения и и отношения амплитуд компонент в отраженном свете р от угла падения ф по формулам (4.16), (4,17), (4.19), (4.36).

Детальная теория молекулярного рассеяния света позволяет установить связь интенсивности, направления и поляризации рассеянного излучения с характеристиками падающего света и термодинамическими параметрами рассеивающей среды, с особенностями составляющих ее частиц. Но некоторые важные моменты отражены уже в элементарной формуле (26.10). Она описывает так называемое когерентное или рэлеевское рассеяние света. Для него характерно, что интенсивность рассеяния пропорциональна четвертой степени частоты. Этот [c.184]

В качестве примера здесь приводится схема (рис, 77) и формула для определения толщины слоя покрытия при использовании этого метода. Монохроматический линейно поляризованный свет падает на покрытие и отражается сначала от слоя на границе воздух —слой , а затем от границы стеклянная подложка — слой . Степень поляризации измерялась компенсатором Бабинэ. При этом толщина слоя покрытия h находится по формуле [c.86]

Отражение рентг. излучения на идеально гладкой поверхности раздела однородная среда — вакуум для и р-поляризаций (см. Поляризация света) характеризуется коэф. отражения Л, и Л соответственно, рассчитываемыми по Френеля формулам. Если пренебречь поглощением излучения внутри среды (это в большей степени справедливо в ЖР-области), Спелля закон для рентг. излучения запишется в виде [c.346]

Для расчетов отраженного света от поверхности прозрачных сред с показателем преломления п при угле падения света е пользуются формулами Френеля [1I3]. Если электрический вектор Е перпендикулярен к плоскости падения свеча, T0Pj = /j //, =sin (8—e )/sin (8 + + а ) sin е = sin в1п. Если вектор Е параллелен плоскости падения света, то р = / 1 ц — tg (в — e )/tg (в + а ), где и / — интенсивности отраженного и падающего света. Степень поляризации прн отражении Р = (pj — р )/(Pj + Р ц) становится равной 1, если р =0, т. е. если в + е = 90°. Отсюда следует, что отраженный свет становится линейно поляризованным. Этот случай соответствует условию tg 8р = я (закон Брюстера) [c.42]

СТОПА — поляризационное приспособление, представляющее собой пачку пластин из прозрачного материала, установленных под нек-рым углом к падающему пучку света, и позволяющее получать частично или полностью поляризоваиный свет, а также его анализировать. Из-за различия коэфф. пропускания для волп с электрич. вектором, лежащим в плоскости падения (р) и перпендикулярно к иен (,ч) (см. Френел.я формулы), естественный свет, прошедший через С., оказывается б. илп м. поляризованным. Степень поляризации А зависит от угла падения ф (к-рый [c.88]

Этот вопрос имеет больиюе практическое значение. При попытках объяснения зодиакального света и света, рассеянного атмосферами Венеры и Марса, пользовались интенсивностями и степенью поляризации, рассчитанными по формулам Ми. Ясно, что в таких случаях представляют интерес не столько определенные точные размеры, сколько большой ряд значений х. Для расчета диаграммы рассеяния облака частиц с заданным распределением частиц по размерам прежде всего нужно выполнить интерполяцию, дающую надежные значения для всех промежуточных значений х, а затем интегрирование, дающее требуемое решение. [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...