Бондарева

Интересно отметить, что данные Лева [Л. 988] о монотонном возрастании т] с числом псевдоожижения противоречат данным О. М. Тодеса и А. К. Бондаревой [Л. 662] о наличии максимума в зависимости скорости частиц от числа псевдоожижения. [c.109]

Бондарева [Л. 728] указывает на немонотонную зависимость пульсационных скоростей частиц от критерия Архимеда, т, е. от диаметра частиц. Так, абсолютные величины пульсационных скоростей песчаных частиц с увеличением диаметра от 100 мк (Аг = 100) до 233 мк (Аг=1 260) возрастали, а при дальнейшем увеличении размера частиц от 233 до 477 мк (Аг=11000) они уменьшались. Бондарева объясняет это изменением гидродинамического режима обтекания частиц. [c.189]

Однако, как показали опыты А. К. Бондаревой и О. М. Тодеса [Л. 1141], Хэф псевдоожиженного слоя в некоторых случаях уменьшается до величины порядка 310 [c.310]

А. К. Бондарева вычисляла Яэф, а также коэффициенты теплообмена ai от поверхности нагревателя к слою и й2 от слоя к внешней стенке (холодильнику) по формуле [c.313]

Таким образом, Бондарева предполагала, что радиальный поток тепла, идущий от нагревателя к холодильнику, не изменяется вдоль радиуса, не ослабевает в связи с фильтрацией слоя. Это допущение в принципе [c.313]

НИТЬ даже такой основной факт, как малая величина и широкие пределы колебаний (IQ- —10 ) коэффициента г1), подсчитанного по опытным данным Бондаревой. [c.316]

А. К. Бондаревой [Л. 728]. Параметр — размер частиц. [c.375]

ИЛ пищевой и с/х продукции Саратовского ЦСМ Руководитель Бондарева А.Ф. [c.189]

Общая классификация минералов может быть представлена в упрощенном виде следующей схемой (по Бондареву В. П.) [c.9]

Полуавтоматический агрегат конструкции инж. А. Л. Бондарева (рис. 15) предназначен для сезонной работы на временных звеносборочных базах ПМС, а также в местах скопления старогодных шпал, требующих ремонта, на дистанциях пути. [c.37]

О. М. Тодес и А. К- Бондарева [Л. 662, 728 и 1024]. Они проводят аналогию между этим движением и турбулентными пульсациями жидкости. Через слой движутся группы частиц с близкими скоростями (аналогично вихрям в турбулентной жидкости). Отдельные частицы группы постепенно расходятся и вновь объединяются в другие группы. Среднее расстояние L, на котором такая группа расплывается, — это путь смешения или масштаб турбулентности . Киносъемки сильно расширенного псевдоожиженного слоя стальных шариков с1= мм) в стеклянной трубе (Dt = 28 мм) подтвердили наличие пульсаций движения частиц [Л. 1024]. На рис. 5-2 приведены два кадра, на которых видно во многих местах почти параллельное движение групп соседних частиц около стенки. Как поясняют Бондарева и Тодес, каждый шарик на кадре давал два блика, несколько вытянутые в направлении движения из-за конечного времени экспозиции (Vaso сек). По длине этих бликов можно было измерить проекцию пульсационной скорости частиц на плоскость съемки. Она менялась от кадра к кадру (вплоть до нуля), и спустя некоторое [c.183]

Бондарева и Тодес, кроме кинематографического определения вертикальных составляющих пульсацион-ных скоростей, сделали попытку подсчитать их по колебаниям подвешенного на пружине и погруженного в псевдоожиженный слой металлического шара, тяжелого и крупного по сравнению с частицами слоя. Этот шар, названный ими турбулиметром, был жестко (стержнем) соединен с горизонтальной плоской пружиной, снабженной электрическим тензометром, включенным в неравновесный мост. Возникающая в диагонали моста переменная э. д. с. усиливалась и записывалась шлейфовым осциллографом. По средней скорости движения шара- [c.187]

По данным Брэтца Л. 221], проводившего исследование перемешивания частиц по всему объему псевдоожиженного водой слоя, наблюдалось монотонное возрастание скорости частиц с увеличением скорости фильтрации. Брэтц псевдоожижал водой слой стеклянных шариков, часть которых (первоначально уложенная сверху) была окрашена. Впрочем, в опытах Брэтца не достигались столь высокие числа псевдоожижения, как в исследовании Бондаревой и Тодеса. [c.189]

Сходное по форме уравнение для эффективной вязкости было предложено Бондаревой и Тодесом [Л. 728], исходя из аналории перемешивания псевдоожиженноро слоя с турбулентным перемешиванием жидкости [c.191]

Формула (5-3) подтверждена опытами А. К. Бондаревой [Л. 728] для больших расширений слоя, когда не сказывалось трение частиц друг о друга. Коэффициент/< оказался близким к одной сотой. Измерения проводились в той же трубе, которой оиред лялись пульса [c.191]

Более удачная попытка определения численных значений была сделана А. К. Бондаревой 1[Л. 662 и 728] п предположении возможности пренебречь количеством тепла, воспринимаемым псевдоожижающпм агентом. Это допустимо лишь в частных случаях. Экспериментальная установка Бондаревой состояла из трубы с внутренним диаметром 82 и высотой 500 мм. Труба имела водяную Р убашку-холодиль ник. Электрический нагреватель высотой 200 и диаметром 10 мм был размещен в трубе аксиально. Температура псевдоожиженного слоя измерялась вдоль радиуса трубы на высоте 100 мм от поддерживавшей слой решетки четырьмя термопарами, помещенными так, что первая термопара отстояла на 4 мм от кожуха нагревателя, а последняя — на 8 мм от кожуха холодильника. [c.313]

Рис. 9-2. Эффективная теплопроводность нсевдоожиженных слоев песка по данным А. К- Бондаревой [Л.635].

К сожалению, оказались довольно сомнительными данные Бондаревой о величине и положении оФ.макр-Проведенные в последнее время в нашей лаборатории [c.315]

В. А. Бородулей и А. И. Тамариным измерения (см, ниже) показали, что в диапазоне чисел псевдоожижения, имевших место в опытах Бондаревой, нет никакого максимума Яэф. Коэффициент эффективной теплопроводности слоя в этом диапазоне монотонно возрастает. Падение же Яэф, отмеченное Бондаревой, можно объяснить дефектами методики эксперимента. Дело в том, что про- филь температур измерялся ею на высоте 10 см от ре--шетки, а полная высота расширенного псевдоожиженно-го слоя поддерживалась неизменной (20 см) с помощью перелива. Поэтому при больших числах псевдоожижения в слое оставалось так мало материала, что место измерения температур находилось выше уровня плотной фазы слоя. Отсюда появлялись заниженные значения Яэф. [c.315]

А. К. Бондаревой в результате проведения аналогии между эффективной теплопроводностью псевдоожижен-ного слоя и турбулентной теплопроводностью жидкости предложено соотношение [c.315]

Формула указывает на прямую зависимость Яэф от скорости частиц и плотности слоя и обосновывает наличие максимума в зависимости эффективной теплопроводности от скорости фильтрации. Но проводимая Бондаревой, а также О. М. Тодесом [Л. 1024] аналогия с теплопроводностью сплошной среды имеет существенные недостатки. Во-первых, молчаливо принимаемое ими допущение об изотропной турбулентности лсевдоожижеиного слоя явно не соответствует действительным свойствам последнего— анизотропному перемешиванию частиц. Во-вторых, на основании этой аналогии не удалось объяс- [c.315]

А. К. Бондарева [Л. 728] определяла Ост центрального электрического нагревателя (стержня диаметром 10 мм), погруженного в псевдоожиженный воздухом слой речного песка в трубе диаметром 82 мм., одновременно с измерением эффективной теплопроводности слоя. Численные значения полученных ею ст много выик, чем у других исследователей, поскольку последние, как уже отмечалось, отождествляли Нст с коэффициентами теплопередачи от стенки до ядра слоя, а Бондарева расчленила суммарное термическое сопротивление теплопередаче на 1/аст.пл и 6/ .эф. Здесь мы обозначили Ост.пл — пленочный коэффициент теплообмена стенки при отдельном учете сопротивления эффективной теплопроводности д — расстояние от стенки до места измерения температуры слоя. Численные значения Ост.пл нуждаются в уточнении, поскольку требуется уточнить профили температур слоя. Коэффициенты аст.пл, полученные Бондаревой, показаны на рис. 10-15. Максимум Ост.пл лежит в области невысоких относительных расширений слоя (порядка 1,2). Нет данных об определении подобных коэффициентов другими исследователями. Какая-то доля расхождений между численными значениями Чст у различных исследователей может объяс- [c.374]

С ростом давления растворимость газов, как правило, повышается, хотя она и не полностью подчиняется закону Генри. А. Ю. Намиот и М. М. Бондаревой [2521 рассмотрен пример растворимости газа, состоящего из 90% Hj, 4% jlie, 2% Hg и 4% Nj, в пластовой воде плотностью 1,15 г мл, содержащей 234 г солей на 1 л при давлении 177 атм и температуре 333° К. Расчет показывает, что при этих условиях в 1 Л1л воды растворится 0,0247 мл. [c.307]

Л,-где ось 2 направлена в глубину среды. Подстановка этих выражений в уравнения дви ке-ния и требования нетривиальности решения (т. е. коэффициенты А[, 5,- не равны тождественно нулю) позволяют выразить коэффициенты затухания по глубине в, г через волновое число и параметры среды. Дальнейшая подстановка решения в граничные условия (отсутствие возмущений напряжений в скелете среды и давленпя в жидкости) приводит к искомому дисперсионному уравнению. Это уравнение весьма сложно, поэтому Джонс ограничивается следующим замечанием исследуемое движение будет поверхностной волной, если коэффициенты г, 5 — действительные, положительные числа. Это возможно при нулевом коэффициенте вязкости, т. е. при ТО) 0. В связи со сложностью общего дисперсионного уравнения Джонс ограничивается далее рассмотрением этого случая, когда дисперсионное уравнение сводится к алгебраическому уравнению шестого порядка и показывает наличие по крайней мере одного корня, соответствующего двум возможным поверхностным волнам Релея. В сплошной однофазной упругой среде, как известно, такая поверхностная волна одна — наличие двух волн связано с существованием деформации двух типов, переупаковки и изменения плотности фаз. Частный случай волны Релея в отсутствии эффекта сжимаемости фаз рассматривался Э. А. Бондаревым [26]. [c.140]

Хотя шлакоситаллы и уступают техническим ситал-лам по своим физико-химическим показателям, они превосходят по своим показателям многие другие материалы керамику, стемалит, каменное литье. Шлакоситаллы широко применяются в строительстве и других отраслях промышленности. Технология производства шлакоситаллов разработана в 1959 г. советскими учеными И. И. Китайгородским, Н. М. Павлушкиным и К. Т. Бондаревым. Для производства шлакоситаллов варят шихту, состоящую из доменного шлака, кварцевого песка, глины, сульфата натрия и катализаторов кристаллизации. Металлургические шлаки содержат главным образом 5102, [c.593]

Под редакцией канд. техн. наук В. В. Бондарева [c.1]

По данным А. Я. Шиняева, В. В. Бондарева [125], исследовавших влияние толщины интерметаллидных слоев, образующихся при пайке титана между паяемым металлом и барьерным гальваническим покрытием, наибольшая прочность паяного соединения достигается при образовании интерметаллидных дне- [c.53]

Изменения граничных условий можно получить также путем исследования соотношений на разрывах, соответствующих усеченной системе уравнений. Это было выполнено в математически аналогичных задачах И. В. Немчиновым (1960) и Э. А. Бондаревым и В. Н. Николаевским (1962). При исследовании скачков собственно в задачах фильтрации в трещиновато-пористых средах Г. И. Баренблатт, Ю. П. Желтов и И. Н. Кочина (1960) рассмотрели не усеченную систему, а следующее из нее уравнение относительно давления в трещинах р1 [c.632]

Весьма близки к проблемам течения газоконденсатных смесей задачи расчета вытеснения нефти газом высокого давления. Этим задачам посвящен ряд работ Р. Г. Аллахвердиева, А. В. Афанасьевой, М. М. Бондаревой, [c.644]

М. Э. Аэров и Н. Н. Умник (1954) экспериментально изучали интервал II, Чжоу Чень-сюнь (1961) — интервалы II и III, В. А. Баум (1953) — интервалы IV и V. Наличие интервалов I—III хорошо иллюстрируют опытные данные, приведенные, например, на рис. 8.2 книги Р. Коллинза Течение жидкостей через пористые материалы (1961 русский перевод М., 1964). В опытах Э. А. Бондарева и А. Р. Шкирич (1965) для потока в песке были измерены одновременно значения параметров Х и Хг при скоростях, соответствуюш,их интервалу III (Я = 0,127 см — 14,3 Яг). [c.646]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...