Число Стантона для пластины

Подставив это решение в выражение закона теплообмена, получим уравнение, характеризующее изменение числа Стантона по длине пластины для различных законов изменения температуры поверхности по длине [c.35]

Это условие позволяет найти температуру на поверхности. Расчетное изменение температуры и числа Стантона на поверхности пластины при наличии чередующихся участков вдува и отсоса показано на рис. 7.14, там же для сравнения приведены опытные данные. [c.264]

На рис. 7.4.2 приведены экспериментальные данные о теплопередаче на проницаемой пластине при вдуве различных однородных газов. Зависимость местного относительного числа Стантона St r/St ro (где 51 0 — местное число Стантона без вдува) от параметра Вт = (р1 )вд/51 о сначала резко [c.467]

На рис. 11.8 представлена зависимость локального числа Стантона St для пластины, подсчитанного по параметрам свободного потока, от критерия Рейнольдса Re для воздуха при п = 0,76, к=1,4, М = 0, [c.219]

Теперь число Стантона выражено через местные параметры и не связано с длиной пластины. Основное допущение метода состоит в том, что это соотношение предполагается справедливым независимо от того, изменяются ли скорость внешнего течения, температура поверхности и т. д. Аналогичное допущение мы уже принимали при выводе зависимости касательного напряжения от числа Рейнольдса, выраженного также через местный параметр — толщину потери импульса [уравнение (7-47)]. Затем мы использовали уравнение (7-47) независимо от того, изменялась ли скорость внешнего течения. Можно полагать, что при изменении скорости внешнего течения уравнение (11-28) будет столь же правильно, как и 296 [c.296]

Экспериментальные данные [Л. 7] свидетельствуют о том, что при обтекании пластины потоками, движущимися с большими ускорениями, уравнение (11-32) дает завышенные числа Стантона. В гл. 7 было показано, что сильное ускорение потока уменьшает число Рейнольдса, основанное на толщине потери импульса, и может привести даже к обратному переходу от турбулентного пограничного слоя к ламинарному. Однако наблюдаемое уменьшение числа Стантона происходит, по-видимому, в турбулентном пограничном слое. Возможно, оно обусловлено уменьшением интенсивности генерации турбулентности вследствие наложения градиента давления. [c.299]

Ясно, что турбулентность в некоторой точке пограничного слоя генерирована в различных точках поверхности пластины вверх по течению от рассматриваемой. Следовательно, уменьшение числа Стантона, определяемое множителем F, наблюдается еще на некотором расстоянии после того, как течение перестало быть ускоренным. Поэтому F следует вычислять в сечении, находящемся вверх по течению от рассматриваемого на расстоянии двухсот толщин потери импульса. [c.299]

Рис. 7. Число Стантона для плоской пластины. Обозначения те же, что на рис. 6.

Ofi О, 1 2 V 6 8 Ю Рис. 8. Число Стантона для плоской пластины. [c.46]

Исследование возможного влияния нелинейных относительно скорости скольжения членов на теплообмен, а также изменения числа Стантона с числами М, Re, hw для плоской пластины было выполнено [c.48]

Рис. 3.38. Зависимость локального числа Стантона от числа Рейнольдса для разных интенсивностей вдува и отсоса воздуха при турбулентном пограничном слое на пластине (сглаженные экспериментальные данные)

Рисунок 5-6 свидетельствует о снижении критерия Стантона с возрастанием числа Маха при фиксированном числе Рейнольдса [см. уравнения (5-21) и (5-22)] и при условии адиабатической поверхности. Результаты окажутся весьма различными, если в определении (5-21) и (5-22) подставить значения параметров, отнесенные не к G-состоянию, а к какому-либо другому. Расхождения могут возникнуть из-за понижения температуры поверхности пластины по сравнению с температурой основного потока. Здесь нельзя дать рекомендаций относительно полного учета влияния числа Маха и температуры стенки. Все же имеется простое вполне удовлетворительное правило, предложенное Эккертом допустимо пользоваться формулами для изотермических условий течения, например уравнением (2-27), но со значениями Рг,ри ji, отнесенными к некоторому характерному состоянию, определяемому из условия [c.162]

И-М. Поток воздуха, движущийся с постоянной скоростью, продольно обтекает плоскую изотермическую пластину. От передней кромки пластины нарастает лам,инарный пограничный слой. Рассмотрите два варианта. В первом случае переход от ламинарного пограничного слоя к турбулентному происходит при Re = 3- 10 а во втором—при Лед = 10 . Вычислите и постройте в логарифмических координатах зависимость числа Стантона от числа Рейнольдса (Rex) вплоть до Ред = 3-10в. Считайте, что переход от ламинарного пограничного слоя к турбулентному происходит скачкообразно п одном сечении (что в действительности не так). Число Стантона в области турбулентного пограничного слоя вычисляйте с помощью интегрального уравнения энергии, сопрягая в сечении перехода от ламинарного пограничного слоя к турбулентному соотвегствующие толщины потери энтальпии так же, как при выводе уравнения (11-29). Постройте также зависимость числа Стантона от числа Re для случая, когда турбулентный пограничный слой начинает развиваться непосредственно от передней кромки пластины. Определите координату j , от которой фактически развиваегся турбулентный пограничный слой, когда ему предшествует ламинарный. Как влияет на эту величину изменение критического значения Re, при котором происходит переход от ламинарного пограничного слоя к турбулентному Каково должно быть число Рейнольдса, чтобы коэффициент теплоотдачи к турбулентному пограничному слою можно было вычислять с точностью 2%, не учитывая влияние начального участка с ламинарным пограничным слоем [c.306]

Рассмотрение начнем со случая, когда имеется достаточно сведений о тепло- и массообмене для рассматриваемых геометрий границы раздела фаз и характеристик течения. Эти сведения могут быть представлены в виде формул, набора графиков или цифровых таблиц, по которым МОЖНО О пределить число Стантона g/G как функцию числа Рейнольдса движущей силы и числа Праид гля или Шмидта. Эту функцию, например, для пло ской пластины, омываемой ламинарным потоком, можно было бы определить, комбинируя совместно рис. 4-9, уравнение (2-25) и табл. 2-1. [c.141]

Рис. 22.18. Коэффициенты теплопередачи двухкомпонентного турбулентного пограничного слоя на продольно обтекаемой плоской пластине при вдувании в воздух водорода и гелия. По Рубезину и Паппасу Сравнение теории и измерений при числе Стантона 81 = ч/9 и с-р Те — Т ), где д есть поток

Результаты и сравнение с теорией. Измеренные проводимости удобно представлять в виде величин критерия Стантона 51наф и строить график зависимости их от числа Рейнольдса, отнесенного к длине пластины Re. Эти величины определяются так [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...