Движение адиабатическое поступательное

Основная идея принципов введения средних характеристик потока совершенного газа в данном сечении канала состоит в определении термодинамических характеристик в мысленно адиабатически обратимым путем заторможенном до состояния покоя газе (давления торможения р и удельного теплосодер жания для идеального совершенного газа) или введении некоторого мысленно определенного поступательного движения газа в данном сечении с постоянными по сечению скоростью г ср, давлением р и температурой Т. Вместо поступательного движения в некоторых приложениях требуется введение простых канонических течений с закруткой. [c.90]

Когда производится адиабатическое сжатие газа, то работа сжатия первоначально идет на увеличение энергии поступательного движения молекул, в результате чего температура и давление газа увеличиваются и в первый момент времени станут несколько больше своих равновесных значений. Затем после многих столкновений молекул часть энергии поступательного движения будет передана внут- [c.380]

Паровая машина является поршневым двигателем с возвратно-поступательным движением поршня. Она приводится в действие паром, который при помощи механизма автоматического парораспределения поступает в цилиндр, где адиабатически расширяется, производя при этом полезную работу отработавший нар выпускается из цилиндра в конденсатор (или атмосферу). [c.256]

Измерение температур газовых потоков при больших скоростях, вследствие большого коэфициента теплоотдачи, в значительной степени свободно от ука занных выше источников ошибок. Однако в этом случае возникает нов ый источник ошибок измерений, величина которых быстро возрастает по мере увеличения скорости потока. Этот источник ошибок связан с переходом кинетической энергии поступательного движения газа в тепловую при адиабатическом сжатии у лобовой поверхности термоприемника. [c.351]

Представим себе теперь, что в многоатомном газе, каким, например, является углекислый газ, распространяются ультразвуковые волны. Для простоты дальнейших рассуждений примем форму волны не синусоидальной, а прямоугольной (кривая а на рис. 122). При быстром (адиабатическом) сжатии газа в момент времени вызываемом ультразвуковой волной, вначале увеличивается энергия поступательного движения молекул и, соответственно сказанному выше, возрастёт давление р (кривые в и д на рис. 122). [c.196]

Эффективная масса электрона, сильно взаимодействующего с деформацией решетки. В 34.3 рассматривался случай сильной связи электронов с деформацией решетки при использовании адиабатического приближения и континуальной модели кристалла. Было показано, что при некоторых условиях электрону энергетически выгодно образовать в кристалле глубокую локальную деформацию сравнительно малого радиуса. Проведенное исследование обладало рядом недостатков 1) состояние электрона малого радиуса нельзя рассматривать в континуальной модели кристалла 2) постулировалась возможность использования адиабатического приближения 3) не учитывалась следующая из трансляционной модели кристалла возможность поступательного движения электрона вместе с деформацией. [c.237]

Кинетическая теория газов утверждает, что внутренняя энергия молекулы по истечении достаточно большого времени равномерно распределяется по степеням свободы молекулы во вращательном, колебательном и поступательном движении ее. В условиях равновесия каждая степень свободы может обладать энергией 2кТ, где к — постоянная Больцмана. Таким образом, простая молекула не обладает резервом энергии и быстро тратит тепловую энергию (температуру) па работу над окружающей средой в процессе расширения. С другой стороны, сложная молекула со многими степенями свободы обладает большей возможностью запасать энергию за счет непоступательных степеней свободы при данной температуре (у близко к единице), так что такая молекула медленно теряет температуру (кинетическую энергию поступательного движения) в процессе расширения. Это отмечено в уравнении адиабатического расширения 2.16). Например, если у = 1,25, то из (12.16) следует [c.406]

Как было показано в гл. VII (т. 1), при обтекании тел поступательным потоком беразмерные характеристики поля скоростей в идеальной несжимаемой жидкости определяются системой безразмерных параметров xld, y/d, zld, а, Р, где d — характерный размер тела, а, Р — углы, задающие ориентацию тела относительно скорости набегающего потока. Безразмерное отношение vjv не зависит от скорости, плотности и давления в набегающем потоке и получается постоянным при фиксированных безразмерных координатах xld, yid, z/d, а, р. Максимальное значение Отах/ оо соответствует вообще одной вполне определенной точке на поверхности тела. При учете сжимаемости в случае адиабатических движений совершенного газа получается [c.33]

Принцип действия газодинамического лазера можно кратко описать следующим образом (рис. 6.22). Предположим, что вначале газовая смесь находится при высокой температуре (например, Т = 1400 К) и высоком давлении (например, р = 17 атм) в соответствующем резервуаре. Поскольку газ первоначально находится в термодинамическом равновесии, у молекулы СО2 будет большой населенность уровня 00 1 (порядка 10% населенности основного состояния см. рис. 6.22,6). Разумеется, по сравнению с этой населенность нижнего уровня является более высокой ( 25%), и, следовательно, инверсия населенностей отсутствует. Предположим теперь, что газовая смесь истекает через какне-то сопла (рис. 6.22, е). Поскольку расширение является адиабатическим, температура поступательного движения смеси становится очень низкой. За счет VT-релаксации населенности как верхнего, так и нижнего лазерных уровней будут стремиться к новым равновесным значениям. Однако, поскольку время жизни верхнего уровня больше времени жизни нижнего, релаксация нижнего уровня произойдет на более ранней стадии процесса расширения (рис. 6.22,6). Таким образом, ниже по потоку от зоны расширения будет существовать достаточно широкая область с инверсией населенностей. Протяженность этой области L приближенно определяется временем, необходимым для передачи возбуждения от молекулы N2 молекуле СО2. При этом оба лазерных зеркала выбирают прямоугольной формы и их располагают так, как показано на рис. 6.22, е. Такой способ создания инверсии населенностей будет эффективным лишь в [c.375]

Для исследования этого вопроса используем вариационный метод и адиабатическое приближение. Для оправдания условия применимости адиабатического приближения необходимо, чтобы кинетическая энергия движения атомов решетки была значительно меньше кинетической энергии движения электронов. В этом случае движение атомов можно рассматривать классически, а движение электронов квантовомеханически. Для упрощения исследуем нижайшее энергетическое состояние электрона без поступательного перемещения. Оптически изотропный кристалл рассматривается как непрерывная среда. [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...