Акустические и внутренние гравитационные волны в атмосфере

Введение во внутренние волпы, подобное настоящей главе, не должно создавать впечатление, что все интересные гравитационные волны в стратифицированных жидкостях имеют длины волн,измеряемые в метрах (или даже миллиметрах), а не в километрах. Конечно, большая часть этой главы посвящена теории лучей и поэтому тем сравнительно коротким волнам, к которым можно применить эту теорию. Даже волны, захваченные в океаническом термо клине (разд. 4.3), имеют только немного большие длины. Однако в этом разделе будут описаны и волны с длинами во много десятков километров, которые благодаря совместному действию акустических и гравитационных волн могут горизонтально переносить на большие расстояния изменения давления в стратифицированной атмосфере Земли. [c.502]

Цунами в различных районах земного шара посвящена глава 5. Аппаратура для сейсмических измерений и измерений цунами описана в разделе 6.1. Меры защиты и система предупреждений в прошлом и настоящем, а также социологические проблемы изложены соответственно в разделах 6.2 и 6.3. Разделы 6.4—6.6 посвящены акустическим и внутренним гравитационным волнам в атмосфере, которые генерируются землетрясениями, цунами, вулканическими извержениями и ядерными взрывами. Описан принцип ионосферного обнаружения цунами, который является совершенно новым и кажется обещающим. [c.6]

Акустические и внутренние гравитационные волны в атмосфере [c.346]

Образование акустических и внутренних гравитационных волн в атмосфере [c.348]

Внутренние волны в атмосфере бывают двух типов [495]. В высоком диапазоне частот — это акустические волны (звуковые волны в атмосфере), а в низком — внутренние гравитационные волны, куда относятся волны с периодами в несколько минут, при которых гравитационные силы создают глубокую анизотропность. Рассматривая указанные выше типы волн как некоторые предельные случаи, определим характерные для каждого из них частоты частоту Брента—Вяйсяля со , называемую также частотой гравитационной устойчивости, и модифицированную частоту акустической устойчивости Оа. Для атмосферы в гидростатическом равновесии эти две частоты задаются выражениями [c.348]

При этом распределение плотности остается близким к экспоненциальному, а амплитуда скорости на разрыве стремится к константе. Конечно, здесь существует много невыясненных вопросов. Во-первых, требует уточнения модель тешюпереноса в хромосфере. Во-вторых, акустические волны — лишь частный тип возмущений, излучаемых снизу в хромосферу. Кроме них следовало бы рассмотреть магнитозвуковые волны, альфвенов-ские, внутренние гравитационные. Анализ нелинейных искажений магнитного звука в экспоненциальной атмосфере был проведен в работе [Островский, Рубаха, 1972], где показано, что в сильном магнитном поле Н (когда в медленных магнитозвуковых волтах образование разрывов Происходит еще быстрее, чем в немагнитном звуке. В быстрых же магнитозвуковых волнах, бегущих вверх, разрыва может и не возникнуть вообше ввиду неограниченного ускорения волны (ее скорость стремится к бесконечности при р ->0, и время ее распространения вверх в этой модели остается конечным при х-> >). В альфвеновских волнах, как известно, разрывы не возникают вообще. Эти два последних типа волн, по-видимому, могут, слабо затухая, пройти в корону Солнца и в принципе принять участие в ее нагреве рост температуры в короне гораздо сильнее, чем в хромосфере. Однако адекватной модели, описывающей волновой нагрев кОроны, построить пока не удалось. [c.91]

Они показали, что учет скорости ветра приводит к росту фазовой скорости гравитационной волны. Наиболее важные результаты теоретических исследований сводятся к следующему в долгопериодном диапазоне (10—100 мин) распространяющиеся волны в основном имеют характер гравитационных. Существует некоторая путаница в области волновых движений в атмосфере, связанная с тем, что при использовании широко употребляемого термина распространение акустико-гравитационной волны не проводится четкого различия между акустическими модами, включающими эффект плавучести, и гравитационными модами, включающими эффект сжимаемости. Действительно, пока рассматривается нил няя часть атмосферы до высоты около 100 км, поведение гравитационных и акустических мод колебаний различается достаточно заметно и никакой путаницы не возникает. Это различие между ними может быть легко определено с помощью введенных ранее понятий предельных частот предельной акустической (ограниченной снизу) частоты (Оа, частоты Брента—Вяйсяля или предельной гравитационной (ограниченной сверху) частоты внутренних волн x)g. В литературе используется несколько обозначений для этих частот, так Толстой и Пан [633] использовали обозначения (Оо и N. [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...