Температура перехода в сверхпроводящее состояние

Многие аморфные металлические сплавы при низких температурах переходят в сверхпроводящее состояние. Исследование их сверхпроводящих свойств представляют большой интерес как с точки зрения развития теории сверхпроводимости, так и с точки зрения технических применений. Температура сверхпроводящего перехода (Тс) для аморфных металлов обычно ниже, чем для соответ- [c.373]

Рассеяние на магнитных примесях приводит к логарифмически возрастающей с уменьшением температуры добавке к сопротивлению — эффекту Кондо, что используется в термометрии. Некоторые металлы при низких температурах переходят в сверхпроводящее состояние. Минимально возможная длина пробега (порядка межатомных расстояний) определяет максимальное металлическое удельное сопротивление р х 0,2- 10 Ом-см а — межатомное расстояние). [c.438]

Сверхпроводники являются идеальными диамагнетиками магнитное поле в них не проникает, Хт = — 1. При помещении сверхпроводника в магнитное поле температура перехода в сверхпроводящее состояние снижается. [c.220]

Сверхпроводники П рода, как и сверхпроводники I рода, характеризуются температурой перехода в сверхпроводящее состояние Тс, но имеют два критических поля (рис. 3). Ниже нижнего критического магнитного поля S ] сверхпроводник ведет себя как сверхпроводник I рода. При внешнем магнитном поле S j < вну- [c.521]

В образовании сверхпроводящих фаз Лавеса участвуют практически все переходные металлы (за исключением ниобия) и отсутствуют фазы с участием бора, углерода, азота, фосфора, что свидетельствует о металлическом характере связи в этих фазах. Максимальное значение для фаз Лавеса достигается при стехиометрическом составе. Температуры перехода в сверхпроводящее состояние для некоторых фаз Лавеса приведены в табл. 14. [c.523]

ТОЧНО велика, при температурах 93—95 °С она составляет -24 у, (ат.). Предельная растворимость Hg в (РЬ), определенная метолом измерения температур перехода в сверхпроводящее состояние, рант 35-40 % (ат.) т. [c.942]

Ниобий (Nb) — химический элемент V группы периодической системы элементов, атомный номер 41, атомная масса 92,9064. Тугоплавкий светло-серый металл, плотность 8570 кг/м = 2500°С, температура перехода в сверхпроводящее состояние 9,25 К. [c.198]

Сверхпроводниками называются вещества, которые при Т < практически полностью теряют электрическое сопротивление. Максимальная температура, при которой вещество еще остается в сверхпроводящем состоянии, называется температурой перехода в сверхпроводящее состояние. [c.242]

При помещении сверхпроводника в магнитное поле температура перехода в сверхпроводящее состояние снижается. [c.242]

Характеристическая температура или критическая температура перехода в сверхпроводящее состояние Тк- Некоторые вещества при температурах ниже Т являются сверхпроводниками. Критическая температура сверхпроводимости для некоторых материалов приведена в табл. 46. [c.143]

Динамика роста достигнутой критической температуры перехода в сверхпроводящее состояние за период с 1911 по 2002 гг. показана на рис. 8.16. [c.586]

В сверхпроводниках электронная теплопроводность становится малой ниже температуры перехода в сверхпроводящее состояние, и тогда вклад решеточной теплопроводности постепенно становится существенным. Так как переход между нормальным и сверхпроводящим состояниями у некоторых металлов осуществляется при низких температурах с помощью слабых магнитных полей, то простой тепловой выключатель может быть основан на разнице между чисто электронной и чисто решеточной теплопроводностями. [c.170]

Температура перехода в сверхпроводящее состояние Г , К. . 0,4 [c.525]

Для сверхпроводящих частиц важным размерным параметром является величина b = bjk T , где — температура перехода в сверхпроводящее состояние. При 7 с (Ю-ь1) К о 0,1- 1 для частицы диаметром 100 А. Другим важным параметром служит длина когерентности куперовских пар электронов = Йур/лД(0), где Ур — скорость, соответствующая энергии Ферми, иД(0)— энергетическая щель при Т=0 К. Если все размеры частицы меньше о, то говорят [c.275]

Из изложенного выше вытекает, что в зависимости от условий приготовления образца и метода измерения для одного и того же размера частиц моншо получать самые разные значения как выше, так и ниже температуры перехода в сверхпроводящее состояние массивного металла. Сложность процессов, протекающих в гранулированном сверхпроводнике, к сожалению, не всегда осознавалась [c.284]

Рис. 36. Зависимость температуры перехода в сверхпроводящее состояние от числа избыточных электронов проводимости в карбидах, нитридах и окислах переходных металлов

Фиг. 16. Зависимость критической температуры перехода в сверхпроводящее состояние Т . от электронной концентрации (числа валентных электронов на атом) для некоторых соединений типа АдВ со структурой р-вольфрама.

Мы уже указывали, что при сверхбыстрой закалке из жидкого состояния на промежуточной стадии по пути к аморфизации сплавов возникают метастабильные фазы. Для некоторых из них удалось обнаружить резкое повышение температуры перехода в сверхпроводящее состояние. Например, для NbsGe от 6,9 до 17 К [61]. В системах Ag —Ti, Au —Ti, Ag —Ge и Au —Ga для некоторых составов зарегистрирован переход в сверхпроводящее состояние, хотя таковой не обнаружен у компонент этих сплавов. [c.288]

В дальнейшем были обнаружены, помимо ртути, и многие другие материалы, причем не только чистые металлы (химические элементы), но и различные сплавы и химические соединения, способные при охлаждении до достаточно низкой температуры переходить в сверхпроводящее состояние. Такие магериалы получили название сверхпроводников. Известно 27 прость х сверхпроводников (чистых метатлов) и более тысячи сложных (сплавов и соединений). Первая группа образует так называемые мягкие сверхпроводники (сверхпроводники 1 рода), а вторая - твердые, или сверхпроводники 2 рода. [c.21]

Ведется поиск новых материалов, обладающих большей плотностью тока и более высокой температурой перехода в сверхпроводящее состояние. Перспективными в этом отношении являются так называемые висмутовые системы с химической формулой BiaSrj aa uaOj., температура перехода которых достигает —158 °С. [c.125]

При исследовании сверхпроводимости наноматериалов на примере ультрадисперсных порошков тугоплавких соединений (КЬЫ, УМ, Т1М, МЬСМ и др.) было отмечено существенное влияние размера частиц на критическое магнитное поле [20]. Рост поля составил около 200 % при изменении диаметра частиц от 75 до 15 нм. Для наночастиц МЬМо,9 1,05 размером 28 — 44 нм замечено понижение температуры перехода в сверхпроводящее состояние по сравнению с крупнокристаллическими образцами. Для оксида В125г2СаСц20 , в нанокристаллическом состоянии (/, я 10 нм) не выявлено сверхпроводимости вплоть до температуры 10 — 20 К, хотя в обычном крупнокристаллическом состоянии в этом температурном интервале наблюдается сверхпроводящий переход [61]. [c.67]

Vo,32 =0, обладает небольшой областью гомогенности, простирающейся от до 72 % (ат.) Re при 1970 °С. Фаза Vo32R o68 имеет максимальную температуру перехода в сверхпроводящее состояние. В области концентрации 69,3-73 % (ат.) Re температура составляет 8,8-8,6 К [4] и 9 К [6]. [c.140]

Физические свойства сплавов системы Ru-V (температура перехода в сверхпроводящее состояние, магнитная восприимчивость), полученные в работах [4, 6, 7], резко изменяются вблизи эквиатомного состава. Аномальньи ход кривых зависимости физических свойств от состава обусловлен превращением кубической структуры в тет эагональную. Так, температура перехода в сверхпроводящее состояние составляет -271,27 °С (при 50 % (ат.) V) и -269 °С (ири 55 % (ат.) V) [6]. [c.199]

Признано, что изготовление сердечников распределительных трансформаторов из аморфных сплавов только в США дает экономию 2/3 электроэнергии. В то же время существуют сплавы, которые в аморфном состоянии имеют довольно высокую критическую температуру перехода в сверхпроводящее состояние Гк и стабильность при комнатной температуре. Так, сплав МовоРюВю имеет температуру Г,, = 9 К. Для аморфных сплавов системы Ti-Nb-Si-B достигнута плотность проходящего тока V-IO A/ M [c.317]

Явление сверхпроводимости было открыто Камерлинг—Онне-сом в 1911г., как полное исчезновение электрического сопротивления ртути при температуре около 4 К (-269 °С) выше абсолютного нуля (Нобелевская премия 1913 г.). Поскольку сразу стал ясен огромный прикладной потенциал сверхпроводимости, с этого времени в течение более чем 90 лет предпринимаются попытки увеличить критическую температуру сверхпроводящего перехода. Оказалось, что среди чистых металлов наибольшую критическую температуру имеет ниобий (9,26 К), а самую низкую — вольфрам (0,015 К). Более высокие значения наблюдались в сплавах. Самой высокой температурой перехода в сверхпроводящее состояние, достигнутой к 1986 г., обладал сплав NbjGe 23 К (-250 °С). Долгое время, вплоть до середины 50-х годов, сверхпроводимость была совершенно непонятным явлением. Ее безуспешно пытались объяснить Альберт Эйнштейн и Нильс Бор. Лишь спустя двадцать лет после создания квантовой теории, в 1950 г. В. Л. Гинзбургом и Л. Д. Ландау была создана феноменологическая теория перехода в сверхпроводящее состояние. Ее созданию помогло открытие П.Л. Клпицей сверхтекучести гелия, которое подсказало трактовку сверхпроводимости как сверхтекучести электронной жидкости. Однако, поскольку свойство сверхтекучести присуще только бозе-системам, состоящим из частиц с целым спином, долгое время оставалось неясным, как возможна сверхтекучесть в электронной (фермионной) системе. [c.584]

Для получения сверхпроводящих лент из соединений интерметаллидов кроме того применяют метод химического осаждения из газовой фазы. Его использование позволяет синтезировать соединение NbaGe, имеющее наиболее высокую критическую температуру перехода в сверхпроводящее состояние. [c.829]

В 1986 году швейцарские физики Дж. Беднорц и К. Мюллер впервые получили сверхпроводящие керамические оксидные образцы системы La— Ва—Си—О с температурой перехода в сверхпроводящее состояние Гк = 35 К. За это открытие, положившее начало исследованию высокотемпературной сверхпроводимости, в 1987 г. они были удостоены Нобелевской премии по физике. Позднее на иттриевых керамиках системы Y—Ва— Си—О в Китае, США, Японии и России была достигнута температура сверхпроводящего перехода Гк около 90 К, дающая возможность использовать дешевый и доступный жидкий азот в качестве хладогента (рис. 23.5). Керамика на основе соеди- [c.829]

Применение. Ниобий — один из основных компонентов при легировании жаропрочных сталей и сплавов. Сплавы ниобия применяют в химическом машиностроении, в радиоэлектронике вместо дорогого тантала (экраны, катоды мощных генераторных ламп, аноды некоторых типов ламп, трубки, сетки с максимальной рабочей температурой 2100° Сит. д.), в ядерных реакторах, в качестве материала оболочек тепловыделяющих элементов и емкостей для расплавленных металлов, в авиации (лопатки газовых турбин авиадвигателей). Относительно новая область применения ниобия — в качестве основы сверхпроводящих материалов, так как у ниобия максимальная среди металлов температура перехода в сверхпроводящее состояние (8,9 К). Так, у сплавов системы Nb—Zr критическое магнитное поле достигает 80 кГс, плотность критического тока (4—6)-10 А/см и температура перехода-в сверхпроводящее состояние 11 К. Высокими сверхпроводящими свойствами (18,1 К) отличается соединение NbsSn, на базе которого уже созданы сверхпроводящие магниты на 100, 1ЭД кгс и выше. [c.551]

Эле- мент Удельное электрическое сопротивление мкОм-м (298 К) Удельная электропроводность МСм- м i (298 К) Температурный коэффициент электросопротивления X10 (29S-398 К) Абсолютный коэффициент т. э. д. с., мкВ/К Температура перехода в сверхпроводящее состояние, К Постоянная Холла, Х10 М-/КЛ (298 К) Коэффициент вторичной электронной эмиссии (ускоряющее напряжение первичных электронов) Магнитная вое-приимчипогть (молярная) XIO, м /моль (298 К) [c.38]

РИС. 132. Критическое магнитное поле Не (0), экстраполированное к температуре Г = О К, и температура перехода в сверхпроводящее состояние для ряда гранулированных пленок А1—AI2O3 (D 30 А) с разным удельным сопротивлением pjy [c.283]

Как установлено вычислениями методом Мб, переход в сверхпроводящее состояние системы одинаковых малых зерен, размещенных в узлах простой кубической решетки, происходит при 4000 Ом (или pN 4-10 Ом-см, когда межчастичное расстояние равно 100 А), а пик удельной теплоемкости перехода располагается при температуре, равной или несколько выше температуры исчезновения сопротивления системы Tt ) [849]. Вместе с тем указывается,, что если имеется распределение частиц по температурам перехода в сверхпроводящее состояние, то картина может измениться основная часть пика удельной теплоемкости может располагаться при более низкой температуре, чем температура резистивного перехода, как это имеет место на рис. 131. В реальных условиях вследствие флуктуаций параметра порядка, распределения частиц по размерам и разброса расстояний между сверхпроводящими зернами (флуктуации джозефсоновской связи) обе стадии перехода гранулированного металла в сверхпроводящее состояние значительно размываются. [c.284]

Зависимости между числом rf-электронов в 3d-, 4d-, 5й-металлах, IV—VIII групп и электронной теплоемкостью7, температурой перехода в сверхпроводящее состояние Тс, магнитной проницаемостью X, обратной величиной квадрата дебаевской температуры 1/6 и константой электрон-фононного взаимодействия к представлены на рис. 24—27. На этих кривых даны значения указанных характеристик не только для чистых металлов, но и для образуемых ими сплавов [71]. [c.54]

Рис. 25. Температура перехода в сверхпроводящее состояние 7" переходных металлов и их твердых растворов в зависимости oi общегр числа валентных S-, d-электронов

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...