Домены структура

Рис. 7.27. Структура электрического домена

Намагничение ферромагнитного образца, имеющего нулевой результирующий магнитный момент при Н = 0, происходит за счет изменения формы и ориентации доменов (рис. 10.18). В слабых полях наблюдается увеличение объема выгодно расположенных относительно внешнего поля доменов, за счет доменов с невыгодной ориентацией, т. е. имеет место процесс смещения границ доменов. Процесс намагничения в слабых полях обратим. Если внешнее поле снять, то домены восстановят исходную форму и размеры. Увеличение поля приводит к тому, что рост выгодно ориентированных доменов осуществляется тоже за счет необратимых процессов. Обратимому смещению границ доменов могут, например, препятствовать дефекты кристаллической структуры. Чтобы преодолеть их действие, граница домена должна получить от внешнего поля достаточно большую энергию. Если снять намагничивающее поле, то дефекты помешают границам доменов вернуться в исходное положение. Процессы необратимого смещения границ доменов обусловливают эффект Баркгаузена, заключающийся в том, что [c.344]

В последнее время в связи с микроминиатюризацией радиоэлектронной аппаратуры проявляется большой интерес к изучению и использованию для обработки информации специфических доменных структур — полосовых, цилиндрических магнитных доменов (ЦМД) и ряда других. Долгое время микроминиатюризация магнитных элементов и устройств значительно отставала от микроминиатюризации полупроводниковых устройств. Однако в последние годы здесь достигнуты большие успехи. Они связаны с возможностью использования единичного магнитного домена в качестве элементарного носителя информации. Обычно таким носителем информации является ЦМД. Он формируется при определенных условиях в монокристаллических пластинках или пленках некоторых ферритов. [c.349]

На фиг. 28 приведена фотография пластинки олова размером 1,3х Х4,5Х0,32 см. Домены по своему виду близки к ламинарной структуре [c.652]

Поясним это обстоятельство подробнее, так как с ним тесно связан вызывающий много споров вопрос об определении понятия элементарности частицы. В макроскопическом мире мы просто видим, что дом состоит из кирпичей. Структуру и составные части микрообъектов непосредственно наблюдать нельзя. Тем не менее мы считаем, что в состав атомов входят электроны, а в состав ядер — протоны и нейтроны, потому что рсе эти частицы выбиваются из атомов и ядер при бомбардировке последних пучками -квантов и других частиц. Но если при столкновении может происходить не только развал сложной частицы на составные части, но и рождение, а также поглощение частиц, то уже непонятно, как отличить частицу, входившую в состав сложной, от вновь родившейся, поскольку прибору все равно, какую частицу он регистрирует. [c.275]

При отсутствии поля это приводит к растеканию домена по поверхности с образованием лабиринтной структуры (рис. 13,а). [c.27]

Критический размер частиц железа около 2-10 см частицы меньшего размера ведут себя как отдельные домены коэрцитивная сила при этом максимальна. Механизм перемагничивания структуры, содержащей магнитные частицы, соразмерные с величиной домена, называются однодоменным механизмом перемагничивания. [c.65]

Домены (рис. 6.Id ) в наноструктурном Со при комнатной температуре имеют форму вытянутых кривых полос с шириной, изменяющейся от 0,05 до 0,2 мкм, и средним размером 0,1 мкм. Особенностью этой доменной структуры является то, что домены [c.224]

Магнитные свойства реальных ферромагнетиков, как известно, по различным причинам весьма неоднородны — это естественная магнитная анизотропия и внутренние упругие напряжения, включения и дефекты кристаллической решетки и т. д. Сам принцип построения магнитной структуры ферромагнетиков— деление на домены — определяет их неоднородность. В полной мере сказанное выше относится и к такому виду ферромагнитных материалов, как листовая электротехническая сталь, неоднородность магнитных свойств которой является предметом изучения многих исследователей. Это вызвано тем, что к магнитным свойствам электротехнической стали предъявляются, как известно, повышенные требования, удовлетворение которых связывается с созданием однородной, определенным образом ориентированной магнитной структуры. [c.190]

Воздействие на лабиринтную доменную структуру внешнего (стороннего) магнитного поля, перпендикулярного к поверхности пленки, приводит к уменьшению площади доменов, имеющих обратную (по отношению к этому полю) намагниченность. По мере возрастания напряженности стороннего поля домены обратной намагниченности претерпевают разрывы, затем приобретают форму гантели и, нако- [c.482]

Обработка титана и его сплавов. Плавление. Для плавления титана и его сплавов применяются электродуговые вакуумные печи с медным водоохлаждаемым кристаллизатором и расходуемым электро-дом. Обычно с целью получения слитков с равномерны.м распределением легирующих элементов и хорошей структурой проводится двойная переплавка металла. Существуют печи, позволяющие выплавлять слитки титана весом 5 m и более, однако, как правило, вес слитков находится в пределах 400—1200 кГ. [c.305]

Обсудим теперь вопрос почему образуются ферромагнитные домены Ответ на этот вопрос дали Ландау и Лифшиц. Они но казали, чта образование доменной структуры является следствием существование в ферромагнитном образце конкурирующих вкладов в полную энергию тела. Полная энергия Е ферромагнетика складывается из 1) обменной энергии Еовм, 2) энергии кристаллографической магнитной анизотропии Ек- 3) энергии магнитострик-ционной деформации Ех 4) магнитоупругой энергии Ес 5) магнитостатической энергии Ео] 6) магнитной энергии Таким образом, [c.346]

Рассмотрим в качестве примера влияние магнитострикционных эффектов на доменную структуру железа. Домены в железе намагничены до насыщения, вдоль направлений типа [100]. Вследствие магнитострикции они несколько удлинены в направлении намагниченности. Пусть это направление совпадает с осью [100]. Тогда домены несколько сжаты в поперечных направлениях [010] и [001]. Два соседних домена с противоположными векторами намагниченности ([100] и [100]) не обладают упругой энергией, так как у них Xs одинаковы (рис, 10.21,а). Энергия ферромагнит- [c.347]

Домены отделены друг от друга границами, в которых осуществляется изменение ориентации спинов. Структура границы, называемой также стенкой Блоха, играет вал<ную роль в процессах намагничивания. Полный переворот спинов от направления в одном домене к направлению в соседнем домене не может осуществляться скачком в одной плоскости (рис. 10.22,а). Образование такой урезкой гранииы привело бы к очень большому проигрышу в об-348 [c.348]

Перминварность объясняется с помощью направленного упорядочения. Представим границу, разделяющую два соседних домена, она находится в равновесии со структурой. При включении магнитного поля граница смещается на расстояние х за очень короткий промежуток времени. Если нет других возвращающих сил, действующих на границу, кроме тех, которые возникают вследствие анизотропного распределения атомов внедрения (в модели рассматривается раствор с атомами внедрения), то величина внешнего поля служит мерой давления р, которая действует на границу в точке х и стремится возвратить ее в исходное равновесное состояние. Это дав- [c.167]

Спонтанная поляризация — это поляризация диэлектрика, возникающая при отсутствии внешнего электрического поля. Поляризация нелинейно зависит от напряженности электрического поля и характеризуется явно выраженным, большим максимумом при некоторой определенной температуре. Характерна для диэлектриков кристаллических структур, имеющих области (домены) с легко поляризующимися и длительно сохраняющими поляризованность кристаллическими системами, находящимися в большой зависимости от температуры вплоть до точки Кюри, при которой отмечается наивысшее поляризованное состояние и соответствуютцая ему максимальная диэлектрическая проницаемость. При более высокой температуре происходит структурное изменение в доменах и диэлектрическая проницаемость резко сни-лшется, а спонтанная поляризация исчезает. Эта поляризация имеет замедленный, характер, при высоких частотах не происходит, имеет диэлектрический гистерезис и характерна для сегнетоэлектрнков (ти-танаты бария, кальция, стронция). [c.9]

Тонкие магнитные пленки и цилиндрические домены. Особенностью тонких магнитных пленок является то, что при малой толщине их (много меньшей линейных размеров й, 6) направление легкого намагничивания оказывается расположенным в плоскости пленки. Образуются плоские домены, показанные на рис. 9-12, а. Для очень тонких пленок характерна однодоменная структура, для пленок толщиной свыше 10 —10" мм (у различных веществ)—многодоменная, состоящая из длинных узких доменов (шириной от долей микрометров до нескольких микрометров), намагниченных в противоположных направлениях. Под воздействием внешнего поля вся система полос может перемещаться и поворачиваться, и ее используют как управляемую дифракционную решетку для света и ближайшего диапазона волн электромагнитного спектра. [c.274]

В табл. 11.1 приведена структура жилого фонда США в 1970 г. и прогноз на 1990 г. Наиболее крупную категорию представляют односемейные дома. Вместе с тем, как известно, многоэтажные многоквартирные дома значительно эффективнее с точки зрения энергопотребления, чем дома, предназначенные для проживания одной семьи. Если тенденции, наблюдаемые в табл. 11.1, реализуются, около [c.259]

Доменная структура ферромагнитных тел. Как уже указывалось, ферромагнетик в ненамагниченном состоянии самопроизвольно (спонтанно) разбивается на домены, намагниченные до насыщения вследствие параллельной ориентации в них спиновых магнитных моментов, происходящей под действием обменных сил. Выясним причину деления ферромагнетика на домены. [c.295]

Положение о том, что дефектная структура влияет на сегнето-электрические свойства, в последнее время наглядно показано на опытах по влиянию радиации на доменную структуру [31]. Было отмечено, что границы доменов 90-градусной ориентации имеют способность проходить сквозь траекторию продуктов ядер-ного распада без проявления частичного взаимодействия, а домены 180-градусной ориентации обнаруживают подобное взаимодействие. Для пленок с толщинами в интервале 60—100 мк изменения диэлектрических свойств по сравнению с объемным материалом -не наблюдается [3]. Уменьшение толщины пленки до 2и мк не приводит к существенному изменению нелинейности, но при дальнейшем снижении толщины значительно ухудшаются нелинейные свойства. [c.304]

Методами А, с. пользуются в молекулярной акустике при исследовании газов и жидкостей. Анализ частотных зависимостей параметров распространения УЗ в твёрдых телах позволяет определить экстремальные диаметры ферми-поеерхностей и эфф. массы электронов, выявить несовершенство кристаллич. решёток, дислокации, домены, кристаллиты и т. п. Дополнит, информация о структуре исследуемого вещества может быть получена при изменении внеш. услови11 темп-ры, давления, напряжённости электрич. и магн, полей, освещённости, интенсивности проникающих излучений и т. п. В таких исследованиях, как правило, определяют не абс. значения параметров распространения, а их относит, изменения, при этом эти ивмерения на один-два порядка точнее абс. измерений. Такой подход позволяет, нанр,, проводить исследования слабых растворов биополимеров, где требуется разрешающая способность 10 —10 при измерениях приращений скорости звука, в то время как при измерении абс. значения скорости может быть достигнута точность 10 —10 . Аналогично при измерении относит, приращений коэфф. затухания может быть достигнута точность (2—5 -10 , при этом значения абс. величины измеряются с точностью (2—5)-10 . [c.43]

БЛОХА СТЁПКА (блоховская степка, блоховская доменная граница) в широком смысле — область (сло11) внутри магнитоупорядоченного вещества (ферромагнетика, ферримагнетика или слабого ферромагнетика), разделяющая смежные домены.. Внутри этой области происходит поворот вектора намагниченности М от его направления в одном домене к направлению в соседнем домене (см. Магнитная доменная структура). [c.214]

Рис. I. Зонные диаграммы полупроводниковой структуры (i), концентрация эпоктронов п и дырок р ), амплитуда светового поля и коаф. усиления g (3) а — в ла.зере с р — п-перехо-дом б — в гстеролазере с 1 гетеропереходом (с односторонним ограничением) в — в гетеролазере с двойной гетероструктурой (С двусторонним ограничением). а

ДОМЕННАЯ СТЕНКА (доменная граница магнитных доменов)— переходный слой от одного домена с однородно намагниченностью Mi к др. домену с однородной намагниченностью (см. Магнитная доменная структура). Толщиеа Д. с. бо определяется конкуренцией неоднородного обменного взаимодействия (стремящегося увеличить и магнитной анизотропии, (уменьшающей 6 ) бд ( 4// ) / , где А п К — константы обменной энергии и энергии анизотропии. [c.8]

Число Д. с. в ферромагн, образце зависит от доменной структуры кристалла в осн. состоянии, в конечном счёте,— от числа эквпва 1ентпых осей лёгкого намагничивания. В простейшем случае одноосных кристаллов (с одной осью лёгкого намагничивания) вектор намагниченности М вдали от д. с. ориентирован вдоль этой оси (оси анизотропии), по направлен в соседних доменах взаимно противоположно. Домены с иротнвопо-ложиым направлением вектора М,- разделены т. н. 180°-ной д. с. (см. Блоха стенка). В кубич. и гексагональных кристаллах могут реализоваться 90°- и 60°-ныв Д. с. Они разделяют домены с ориентацией Ж/ вдоль рёбер куба и вдоль осей второго порядка в гексагональном кристалле. [c.8]

Д. с., Б Л и БТ характеризуют топологически устойчивые типы распределения намагниченности в окрест-пости соответствующих плоскостей, линий и точек кристалла. Переход от этих неоднородных распределений к однородному требует затраты энергии, пропорциональной соответственно объёму, поверхности или линейному размеру тела. По этой причине Д. с. пе могут обрываться внутри тела. Они либо рассекают образец по пек-рой поверхности, либо образуют цилпнд-рич. поверхность перем. сечения, выходящую торцами на поверхность образца (см., напр., Цилиндрические магнитные домены), либо образуют замкнутую поверхность внутри тела. В ряде ферромагн. материалов (напр., в плёнках определ. толщины) реализуются Д. с. смешанной блоховско-ыеелевской структуры (т. н. стенки с поперечными связями). [c.9]

Смотреть страницы где упоминается термин Домены структура : [c.58] [c.185] [c.203] [c.348] [c.522] [c.30] [c.62] [c.275] [c.309] [c.10] [c.10] [c.482] [c.303] [c.245] [c.68] [c.115] [c.115] [c.118] [c.180] [c.204] [c.630] [c.9] [c.12] [c.13] [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...