Структура доменная простая ферромагнетиков

Для исследования структуры доменов в аморфных ферромагнетиках используют те же методы, что и в случае кристаллических ферромагнетиков. Наиболее простой из них — метод ферромагнитных суспензий, с помощькт которого выяоляк/г границы между доменами и по которым, имея достаточный опыт, можно судить [c.175]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ ОСТАТОЧНАЯ, намагниченность Iк-рую имеет ферромагн. материал при напряжённости магн. поля Я, равной нулю. Н. о. зависит как от магн. св-в материала, так и от его магн. предыстории. (Н. о.— один из осн. параметров магн. гистерезиса.) Н. о. обусловлена задержкой изменения / прп уменьшении Н (после предыдундего намагничивания образца) из-за влияния магнитной анизотропии н структурных неоднородностей образца. При переходе от состояния макс. намагниченности (в пределе — магн. насыщения /5) к состоянию Н. о. векторы в отд. кристаллах поликрист, образца поворачиваются от направления Я к направлению осей лёгкого намагничивания, ближайших к Н. Т. о., I = 2,/ 1 ,со8 0,-— Д/, где сумма берётся по всем г крисТаллитам с объёмами VI и углами 0/ между Нп их осью лёгкого намагничивания Л/— суммарная намагниченность зародышей доменов с обратным направлением намагниченности, возникших при уменьшении Н до нуля и представляющих собой исходную ступень новой доменной структуры. В простейшем случае циклич. перемагничивания по симметричному циклу Н. о. возрастает при возрастании макс. напряжённости поля от цикла к циклу, стремясь к конечному пределу, наз. Н. о. данного материала. Н. о. материала (в-ва) не следует слгешивать с Н. о. тела, т. е. со ср. намагниченностью тела в состоянии, когда Я О. Н. о. в-ва определяется при равенстве нулю магн. поля внутри тела (оно складывается век-торно из полей всех внеш. источников и размагничивающего поля самого намагниченного тела). Наиболее устойчивой Н. о. обладают высококоэрцитивные материалы (см. Коэрцитивная сила). При нагревании ферромагнетиков до темп-ры, превышающей Кюри точку, они теряют ферромагнитные св-ва, а вместе с тем п Н. о. К уменьшению Н. о. приводят также механические сотрясения и вибрации. Явление Н. о. имеет широкое практическое применение (см. Магнит постоянный). [c.444]

Из-за структурной чувствительности доменной структуры и процессов намагничивания и персмагничивания количеств. теория кривых намагничивания и петель гистерезиса ферромагнетиков находится в нач. стадии развития. Лишь в случае расчёта кривых намагничивания идеальных монокристаллов определ. формы в области, где Х раш Хсмеш [1 ]. можно развить строгую количеств, теорию для образцов простой формы (напр., эллипсоидов), допускающей однородность намагниченности при их структурной и хим. однородности. Теория кривых намагничивания и петель гистерезиса имеет важное значение для разработки новых и улучшения существующих магнитных материалов, играющих весьма важную и всё возрастающую роль в совр. технике (напр., в магн. дефектоскопии и структурном анализе, а также при конструировании элементов памяти ЭВМ, ускорительных секций, накопительных колец и г. п.). [c.289]

Наличие доменной структуры в ферромагнетиках усложняет картину Ф. р., приводя к возможности многократных пиков Ф. р. Для простых структур Oq мо кпо рассчитать из ур-пия (]), если учесть в Ф энергию размагничивающих полей, связанных со скачком нормальной составляющей СВЧ-части I на доменных границах. Т. о., исследование Ф. р. в аа-висимости от величины и направления Яр дает возможность изучать доменную структуру и процессы намагничивания в много доменных ферромагнетиках. Из-Mejienne со , имеющей порядок lO —10 Мец, позволяет также определить (нри учете всех существенных членов в Ф) фактор у и константы анизотропии ферромагнетика. [c.310]

Фиг. 148. Простая доменная структура ферромагнетика. а — магнвтный момент равен нулю б — к кристаллу приложено магнитное поле, сдвигающее доменные стенки и вызывающее тем самым намагничивание всего образца.

Рассмотрим здесь простейшую структуру неподвижных стенок в жестком ферромагнетике нестационарный случай с учетом магнитоупругости будет рассмотрен ниже в 6.13. Представим схематически структуру ферромагнетика в виде одной стенки в бесконечном домене. Следовательно, задача является одномерной (т. е. все переменные зависят только от одной пространственной координаты) с изменением всех величин только вдоль направления х, перпендикулярного доменной стенке, или точнее с непрерывным, но очень резким изменением намагниченности в зоне перехода между двумя областями с пространственно однородной намагниченностью. [c.404]

Размеры и форма доменов в эффекте дГвА определяются из соображений, аналогичных используемым при рассмотрении доменов иной природы (в ферромагнетиках и в сверхпроводниках). Чтобы уменьшить избыточную магнитостатическую энергию, связанную с наличием границ между доменами, эти границы должны располагаться примерно вдоль внешнего поля, как показано на рис. 6.8, хотя такая картина нарушается вблизи поверхностей образца, где может произойти ветвление границ, слегка уменьшающее свободную энергию по сравнению с той, которая отвечает простой структуре, показанной на рис. 6.8. Поскольку подобные нарушения не изменяют порядок величины размеров доменов, мы ими пренебрежем в ходе нашего рассмотрения, имеющего целью по существу установить характерные размеры. Наш подход подобен предложенному Пиппардом [347] и качественно согласуется с более развитой теорией Кондона [97]. Начнем с предположения, что толщина стенки — границы между слоями — по порядку величины равна [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...