Сверхтонкое поле на ядрах

Сверхтонкое поле на ядрах 322 Скорость образования зародышей в паре 44-47, 74, 87, 88, 96, 98, 129 Соне теория 276, 277 [c.364]

Магнитное расщепление ядерных уровней, вызванное сверхтонким взаимодействием дипольного магнитного момента ядра ц с магнитным полем на ядре Ип, которое создается электронами собственного атома и магнитными моментами соседних атомов, а также поляризованными электронами проводимости [3—6]. [c.1055]

Рассчитать а) знак и величину поля сверхтонкого расщепления на ядрах Fe б) -фактор первого возбужденного состояния [c.68]

За счёт процессов спин-спиновой и спин-решёточной релаксации электронной системы направление магн. сверхтонкого поля Яст на ядре изменяется во времени. [c.106]

Если поле, действующее на ядро, равно АЛ, то энергия взаимодействия ядра с магнитным полем составляет Р АЯ, где ядерный магнетон. Эта энергия будет равна энергии сверхтонкого взаимодействия ) в металле ATF, которая представляет собой энергию сверхтонкого взаимодействия в атоме усреднен- [c.100]

В таких случаях спин ядра 1 может быть найден методом сравнения интенсивностей компонентов сверхтонкого расщепления. Интенсивность спектральной линии пропорциональна числу компонентов (2F -Ь 1), на которые расщепляется терм в магнит-ком поле . [c.68]

Рассмотренная в предыд,ущем параграфе векторная схема сама по себе не касается природы сил взаимодействия электронной оболочки атома с его ядром. Лишь правило интервалов указывает на магнитный характер этого взаимодействия. Более непосредственно он сказывается на поведении линий со сверхтонким строением во внешнем магнитном поле, т. е. при эффекте Зеемана. [c.533]

Метод поляризации ядер Гор-тера — Розе. Магнитное сверхтонкое взаимодействие электронной оболочки с ядром можно рассматривать как взаимодействие Хд с магнитным полем создаваемым на ядре электронной оболочкой. особенно велики для элементов переходных групп (группы железа, редких земель и актинидов), имеющих незаполненные электронные оболочки здесь значения лежат в области 10 —10 э. В методе Гортера — Розе на поляризуемые ядра, входящие в состав парамагнитной соли и охлажденные до сверхнизкой темп-ры, накладывают небольшое внешнее поле 500 3. Это поле достаточно для полной поляризации спинов электронных оболочек ионов, т, к. она определяется величиной 1 Н кТ. Поляризация электронных снинов приводит к поляризации создаваемых этими спинами магнитных полей на ядрах и, следовательно, к поляризации ядер. Получаемая поляризация определяется величиной и [c.158]

Сйерхтоикому взаимодействию между магн. моментами. электрона и ядра соответствует эффективное сверхтонкое (СТ) поле И , действующее на магн. моменты ядер ионов. Это поле пропорционально величине намагниченности подрешёток АФМ и имеет в каждом узле решетки а свои определ. величину и направление. В результате ЯМР в АФМ можно наблюдать и в отсутствие внеш. магн. поля на частоте [c.112]

Если ЯМР наблюдается на ядрах иемагп, ионов (Н +, и др.), то локальное сверхтонкое поле [c.112]

В формировании магн. ноля на ядре существенную роль играют электроны внеш. оболочек атома с не-скомпенсиров. спинами. Однако электроны вну . оболочек атома, поляризуясь под действием внеш. оболочек, создают на ядре дополнит, магн, поле, к-рое может во много раз превышать поле, создаваемое внеш. электронами, и иметь др. знак. Напр., в металлич. железе сверхтонкое магн. поле Ясг направлено противоположно направлению намагниченности железа. Для редкоземельЕШХ ионов осн. вклад в сверхтонкое магн. поле вносят электроны недостроенной /-оболочки. [c.105]

Воздействие внешних полей на угловые корреляции. Метод угл. корреляций применим для описания каскадных распадов ядер в том случае, когда за время жизни промежуточного ядра внеш. воздействия не успели существенно изменить его поляризац. состояние. Практически возмущения корреляции могут быть вызваны взаимодействием магн. момента ядра с внеш. магн. полем (а), с магн. моментом электронной оболочки (сверхтонкая структура) (Р) или взаимодействием квадрупольного электрич. момента ядра с электрич. полем, создаваемым средой в месте нахождения ядра (у)- Последнее имеет место в случае, когда нестабильное ядро находится в крнсталлич. структуре ф-ция корреляции при этом зависит не только от угла между векторами П и 2, но и от ориентации их относительно кристаллографич. осей в этом случае и сверхтонкое расщепление приводит к анизотропному возмущению корреляции. Усреднение такой корреляции по направлениям кристаллографич. осей даёт ф-цию корреляции для каскада, наблюдаемого в крнсталлич. порошке. [c.205]

Изучение электронноядерных взаимодействий. Такие величины, как константа сверхтонкого взаимодействия, ядерный g-фактор и др., можно получить, применяя методику двойного электронно-ядерного резонанса или способ дискретного насыщения. Для визуального наблюдения слабых изменений в спектре ЯМР от малых концентраций ядерных спинов (ядра примесных парамагнитных ионов) на насыщенный сигнал ЭПР в отсутствие низкочастотной модуляции Яо подаются импульсы РЧ-поля до достижения условия ЯМР. Регистрируют затухающие периодические осцилляции уровня поглощаемой электронными спинами высокочастотной мощности частоты РЧ-поля, соответствующие наибольшему периоду осцилляции, дают частоту ЯМР с точностью 1 кГц, период осцилляций — амплитуду РЧ-поля на ядерных спинах, затухание амплитуды — ядерные времена релаксации (порядка 200-10 с), т. е. важную информацию об электронно-ядерных взаимодействиях, связанных с присутствием примесей парамагнитных ионов. Примером служит исследование монокристаллов PbjGegOxi, легированных ионами Gd (массовая доля GdaOs в шихте составляет 0,005—0,02%), при температурах 2—4,2 К на частоте 9100 МГц. Параметры электронно-ядерного взаимодействия, рассчитанные из частот ЯМР на ЭПР-переходах — [c.192]

Основной сферой Применения многолучевых интерферометров Фабри-Перо является спектроскопия высокой разрешающей силы [61, 117, НО]. Свойство Интерферометра разрешать очень близко расположенные друг к другу линии источника позволяет успешно исследовать сверхтонкую структуру спектральных линий, обусловленную наличием у атомного ядра механического и магнитного моментов, свойства атомного ядра по изотопическому сдвигу спектральньгх линий, вызванному движенйем ядра и электрона вокруг общего центра тяжести, влияние внешних электрических полей на тонкую структуру линии и т. д. Наряду с этим интерференционные спектроскопы Фабри-Перо широко применяются для определения температуры в плазме, пламенах, газах, для измерения скорости течений по допплеровскому уширению, для изучения спектров поглощения и т. д. [c.5]

Н — сверхтонкое магнитное поле, действующее на ядра атомов мёссбауэровского изотопа в данном веществе (поглотителе) [c.880]

Для получения значит, ориентации (/1 >1%) при доступных величинах сверхтонких взаимодействий необходимо охлаждение образца с ядрами до сверхнизких темп-р (0,001—0,1° К), что достигаетоя адиабатическим равмагничиванием парамагнитных солей. При этом поляризуемые яд]эа вводятся в состав размагничиваемой соли или образец с ядрами соединяется с этой солью холодопроводом. На рисунке 2. показан криостат для ориентации ядер, входящих в состав парамагнитной соли. Сверхтонкое расщепление уровней ядра можно получить или за счет взаимодейств1ш магнитного момента ядра с внешнем магнитным полем или за счет естественных сверхтонких взаимодействий в твердых телах. [c.158]

Эффект Зеемана на линиях цезия был наблюден Копферманом и Крюгером и Фельше [ i. 32] g обеих работах в сильных полях было установлено расщепление каждой из зеемановских компонент на 8 сверхтонких, что соответствует значению момента ядра цезия / = /2. [c.537]

Наиб, важные применения М. с. связаны с возможностью фиксировать сдвиги и сверхтонкие расщепления мёссбауэровских линий, связанные с взаимодействием электрич. и магн. моментов ядра с внутренними электрич. и магн. полями, вызывающими расщепление, ядерных уровней (см. Внутрикристаллическое поле). Для этого используется Доплера эффект источнику (или поглотителю) у-лучей сообщается скорость в, при этом энергия у-кванта изменяется на величину А/ = ( о/с — энергия перехода). Скорости [c.103]

Во мн. случаях описание Р. и. с помощью ур-ния (1) неадекватно. В частности, в твёрдых непроводящих парамагнетиках (как электронных, так и ядерных) при XI Ха Р. м. протекает сложнее. Она ведёт к установлению в СС внутр, квазиравновесия, при к-ром зеемановская и спин-спиновая подсистемы характеризуются собственными спиновыми температурами. Их выравнивание между собой и с темп-рой решётки Т происходит на след, этапе, за счёт спин-решёточного взаимодействия. Дополнит, усложнения Р. м. возникают из-за мультиплетной структуры ниж. энергетич. уровней парамагн. ионов в крпсталлич. поле, сверхтонкого взаимодействия электронов с ядрами и др. [c.331]

С. м. п., существующие в микромире, могут быть обнаружены при проведении нек-рых физ. экспериментов. Поля 10 - 10 Э имеются вблизи ядер свободных атомов, на что указывает сверхтонкая структура энергетич. уровней электронов (см. также Внутрикрис-таллическое поле). С. м. п, возникают при фокусировании мощных лазерных пучков. Напр., при фокусировке лазерного излучения мощностью Р = 10 Вт на площади 8 — 10" см плотность ал.-магн. энергии Р/с8 в фокусе соответствует напряжённости поля Н — (8лГ/с5) , т. е. 10 Э. Признаки существования магн. полей напряжённостью до 10 Э обнаружены при кумуляции плазмы в установках типа плазменного фокуса. Магн. поля звёздного уровня должны возникать при нецентральных столкновениях тяжёлых ионов. Эквивалентный электрич. ток ионов при таких взаимодействиях может возбуждать магн. поле Н (Ъ - - Ъ )еи1АпсЮ. При относительной скорости ионов у = 0,1 си суммарном заряде (Zl -(- Х ) >170 на очень коротких расстояниях В, сравнимых с радиусом ядра, поле может достигать величины 10 Э, [c.449]

СВЕРХТОНКАЯ СТРУКТУРА (сверхтонкое расщепление) уровней энергии — расщепление уровней энергии атома, молекулы или кристалла на неск, подуровней, обусловленное взаимодействием маги, момента ядра с магн. полем, создаваемым гл. обр. электронами, а также взашмодействиеи квадруполь-ного момента ядра с неоднородным внутриатомным элек-трич. полем. Вследствие сверхтонкого расщепления уровней в оптич. спектрах атомов и молекул вместо одной спектральной линии возникает группа очень близких линий — С.с. спектральных линий. [c.458]

СВЕРХТОНКОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — взаимодействие магн. и квадрупольного моментов ядер с магн. и электрическим полями окружающих электронов. С. в, приводит к сверхтонкой структуре энергстич. уровней в атомах, молекулах и твёрдых телах с характерным энергетич. масштабом, на 3 порядка меньшим масштаба тонкой структуры, связанной со спин-орби-тальным взаимодействием. Число подуровней сверхтонкой структуры равно 21 I, если спин ядра / меньше момента электронной оболочки J, я 2/ 1 в против- [c.459]

Для газов и жидкостей в случае (Р) возмущение корреляции изотропно, так что возмущённая ф-ция угл. корреляции, как и невозмущённая, зависит только от Я . В жидкости межатомные расстояния меньше, чем в газах, а движения атомов неупорядочены, и поле, действующее на каждый атом, меняется случайным образом. Этим вызывается переориентация магн. момента оболочки, что посредством сверхтонкого расщепления сказывается ка утл. корреляции. С ростом темп-ры частота со возмущающего поля растёт и оболочка не успевает переориентироваться. Т. о., в пределе со- оо угл. корреляция такая же, как и в случае сохранения полного момента (ядра и оболочки) при наличии сверхтонкого расщепления. Последний случай может иметь место только в газах, если время между соударениями больше времени жизни промежуточного ядра. Предел со- О (в жидкости) соответствует крнсталлич. порошку. [c.205]

Измерение электромагнитных моментов ядер в возбуждённых состояниях. Для этого развиты методы, основанные на наблюдении прецессии ядерного спина за счёт сверхтонкого взаимодействия магн. дипольного момента ядра с внеш. магн. полем или электрич. квадрупольного момента с градиентом злектрич. поля, создаваемого внешними по отношению к ядру полями, напр, внутрикристал-лическим полем. Для состояний с временами жизни более 10 с частота прецессии может быть измерена методами возмущённых угл. распределений у-квантов и угл. корреляций. По частоте прецессии может быть определён соответств. ядерный момент, если внеш. поле известно из независимого эксперимента. С др. стороны, ядра с известными магн. дипольными и электрич. квадрупольными моментами изомерных состояний интенсивно используются как зонды в кондснсир. средах для определения действую-П1ИХ на эти ядра электрич. и магн, полей, создаваемых электронами атомных оболочек, и их зависимости от внеш. параметров (темп-ры, давления и .др,). [c.658]

С.А. Альтшулер в работе [176] предсказал возможность использования сверхтонкого взаимодействия для реализации ядерного магнитного охлаждения ван-флековских парамагнетиков. Дело в том, что некрамерсовы редкоземельные ионы (Рг +, Еи +, Тт +, Но +, ТЬ +, Рт +), обладающие высокой ван-флековской восприимчивостью и находящиеся в основном синглетном состоянии, при наложении даже слабого магнитного поля приобретают индуцированный магнитный момент, который, в свою очередь, создаёт в области расположения ядра более сильное магнитное поле (чем Щ). При этом коэффициент усиления поля а равен а — к (где к — сдвиг Найта, который может быть порядка 20 и даже 100). Индуцированный магнитный момент на один-два порядка больше, чем ядерный магнетон. В этих условиях, при отсутствии магнитного взаимодействия между ионами, спонтанное упорядочение ядер может ожидаться лишь при температурах 10 -=- 100 мкК, а при наличии обменного взаимодействия — примерно [c.170]

В тех случаях, обнаружили СТС, что позволило уточнить наши представления о строении атомарно-чистых поверхностей этих полупроводников [Р18]. когда ядра парамагнитных атомов обладают собственным магнитным моментом, в спектре ЭПР возникает сверхтонкая структура СТС) за счет дополнительного зеемановского расщепления уровней в магнитном поле ядра. Количество компонент СТС равно 2/я(4 + 1), где — спиновое число ядра. Исследования СТС парамагнитных центров в строго упорядоченном объеме кристалла дает уникальную информацию о симметрии волновых функций неспаренных электронов, о степени переноса электронной плотности между aтo laми, определяющими ковалентность химических связей, и о характеристиках ядерных магнитных полей. В неупорядоченной поверхностной фазе информативность СТС, естественно, ниже, но константы расщепления все равно позволяют более определенно судить о конфигурации парамагнитных атомов на поверхности. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...