Оболочка бесконечная постоянной толщины

Оболочка бесконечная постоянной толщины под действием кольцевой силы — Упру- [c.484]

Строго говоря, при N оо получается бесконечный плоский слой постоянной толщины в бесконечном упругом пространстве. Внутренние разложения в напряжениях будут представлять собой некоторые ограниченные величины, различные при Х3 —> -f- оо и —оо и удовлетворяющие только условиям равновесия. Таким образом, тонкая оболочка получается безмоментной и не влияющей на распределение напряжений. Подход, излагаемый в тексте, позволяет учесть эффект самостоятельной передачи упругой энергии вдоль оболочки этот подход справедлив в том случае, когда модуль Юнга оболочки существенно больше модуля Юнга основного материала. [c.97]

Рассмотрим упруго-пластическое деформирование бесконечной оболочки постоянной толщины под действием сосредоточенной кольцевой силы. При решении этой задачи удобно проследить особенности сходимости процесса последовательных приближений, так как за счет резкого изменения сил и моментов по длине сходимость процесса ухудшается, а точность числен- [c.64]

При сооружении стальных резервуаров очень часто пользуются листовым металлом нескольких различных толщин, как показано на рис. 247. Применяя частное решение (е) к каждому поясу постоянной толщины, мы обнаруживаем, что эти различия в толщине влекут за собой разрывы непрерывности в смещениях да, по стыкам тп и / (Л,. Эти разрывы непрерывности, равно как и смещения у дна аЬ, могут быть устранены путем приложения моментов и перерезывающих сил. Полагая, что вертикальное измерение каждого цилиндрического пояса достаточно велико для того, чтобы оправдать применение формул для бесконечно длинной оболочки, вычисляем необходимые для уничтожения разрыва непрерывности моменты и перерезывающие силы, как и раньше, с помощью уравнений (279) и (280) и налагаем для каждого стыка по два условия, согласно которым два смежных пояса оболочки должны иметь у этого стыка одинаковые прогибы и общую касательную. Если применение формул (279) и (280), выведенных для бесконечно длинной оболочки, не может быть оправдано, то к каждому участку резервуара следует применить общее решение, содержащее четыре постоянные интегрирования. Определение постоянных в этих условиях становится гораздо более сложным, так как отдельные стыки теперь уже нельзя [c.537]

Устойчивость анизотропной слоистой круговой цилиндрической оболочки, обтекаемой сверхзвуковым потоком газа. Рассмотрим круговую цилиндрическую оболочку бесконечной длины и постоянной толщины h, собранную из произвольного числа однородных анизотропных слоев. Принимается, что координатная поверхность y=0 совпадает с внутренней граничной поверхностью оболочки, которая представляется ортогональными координатами а, Р(Л=1, 5 = 1, 7 = со, Ri=R) (рис. 73, 75, а также рис. 35 и 36). [c.403]

Условия на бесконечности. Предположим, что Q — замкнутая выпуклая оболочка постоянной толщины 2h. По-прежнему [c.185]

Градиент температуры в осевом направлении. Если температура постоянна по толщине стенки, но изменяется по длине цилиндра, то задачу легко свести к решению уравнения (274)2). Пусть t — F x) представляет собой повышение температуры оболочки, отсчитываемое от некоторой постоянной начальной температуры. Положим, что наша оболочка разбита плоскостями, перпендикулярными к оси л , на бесконечно тонкие кольца тогда, обозначив радиус оболочки через а, мы сможем представить радиальное расширение колец вследствие изменения температуры в виде произведения 2аF х). Это расширение можно уничтожить, вернув оболочку к ее начальному диаметру, путем наложения внешнего давления такой интенсивности Z, что [c.549]

В соответствии с моделью вязкого разрушения предполагается, что под действием постоянных нагрузок в результате ползучести материала конструкции изменяется ее геометрия. При этом сокращаются размеры, определяющие несущую способность конструкции. Так, например,, в растянутом стержне сокращается площадь его поперечного сечения в тонкостенной оболочке, нагруженной внутренним давлением, уменьшается толщина стенки и т. д. Вследствие этого напряжения и скорость деформаций ползучести растут, и в какой-то момент времени (когда напряжения достигают некоторых критических значений или когда скорость деформаций ползучести обращается в бесконечность) наступает разрушение. Рассмотрим несколько примеров вязкого разрушения, [c.179]

С учетом поперечного распределения нагрузки выделим из пролетного строения одну криволинейную балку с открытым двутавровым профилем (рис. 11.16, а, в). Допустим, что нормальные и касательные напряжения по толщине стенки постоянны. Рассматривая цилиндрический бесконечно малый элемент стенки, запишем уравнение равновесия тонких безмоментных оболочек [c.293]

Таким образом, программа предусматривает расчет конструкций из элементов коротких цилиндрических, сферических, конических, эллиптических оболочек постоянной толщины, цилиндрических оболочек линейно-переменной толщины, нолубесконечных оболочек, круглых и кольцевых пластин и различных кольцевых деталей (табл. 2) при различных (с учетом разработанной классификации) видах и упругих характеристиках разрывных сопряжений (сы. табл. 1), при краевых условиях в усилиях, смещениях, смешанных, а также при краевых условиях в виде сопряжения оболочек с упругими элементами заданной жесткости. Типы нагружения — силовые нагрузки в виде усилий затяга шпилек фланцевых соединений, затяга винтов узлов уплотнения, равномерного, линейно-переменного давления, распределенных по параллельному кругу изгибающих моментов и перерезывающих усилий, осевых усилий, центробежных сил температурные нагрузки в виде краевых температурных коэффициентов влияния — перемещений для элементов, рассматриваемых как свободные (при температуре, постоянной по толщине и изменяющейся вдоль меридиана) либо усилий для элементов, рассматриваемых как часть бесконечных оболочек (при переменной по толщине температуре). [c.85]

Пример 5. Оценка точности аппроксимации нелинейного одномерного температурного ноля. Рассматривается бесконечная цилиндрическая оболочка постоянной толщины под действием температурного поля t [х)=Ах , при котором р адиальные перемеп] ения и меридиональные напряжения на внешней (-[-) и внутренней (—) поверхностях равны w — Аагх , = + Aa.rEhl i — Ц ) (а — коэффициент линейного расширения). [c.98]

Анализ зависимостей (IX.117) показывает, что при действии юдиородиого теплового потока на бесконечности мембранные напряжения около трещины в оболочке всегда меньше соответствующих напряжений в пластине, находящейся в аналогичных с оболочкой условиях, причем минимальные напряжения возникают в сферической оболочке, а максимальные — в оболочке отрицательной гауссовой кривизны (Р1Р2 == — 0,5). Следовательно, здесь наблюдается противоположный эффект по сравнению со случаем нагрузки при действии на оболочку с теплоизолированными боковыми поверхностями температурного поля, постоянного по толщине, кривизна оболочки уменьшает интенсивность мембранных температурных напряжений около вершины термоизолированной трещины. [c.300]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...