Теплоемкость импульсный

Значительно более слол<ны проведенные сравнительно недавно определения истинной теплоемкости импульсным методом до температуры 3650° С. Схема измерений показана на рис. 83. Образец 7 исследуемого вещества представляет собой стержень диаметром [c.332]

Таким образом, в случае неизменной во времени объемной теплоемкости в нестационарном процессе теплопроводности подобно стационарному случаю (см. п. 2.2.1) имеет место своеобразная обратимость температур относительно координат (г, т) фазового пространства, где наблюдается температура, и (го,то), где действует импульсный тепловой источник единичной мощности. А именно температуры в этих точках фазового пространства будут одинаковыми при инверсии координат наблюдения температуры и действия импульсного источника, причем после такой инверсии отсчет времени ведется в обратном направлении. [c.89]

Выше отмечалось, что рассматриваемый метод импульсного разогрева — охлаждения для измерений теплоемкости электропроводных материалов принципиально пригоден вплоть до температур плавления. В связи с этим важно проанализировать особенности температурных измерений упоминавшихся выше образцов (стержней, трубок, спиралей и т. п.) в области температур t > 900° С с помощью оптических пирометров. [c.47]

В настоящее время на базе рассмотренной установки создается автоматизированная установка, в которой измерения теплоемкости предполагается производить в режиме импульсного динамического разогрева испытуемого образца. [c.9]

Теплоемкость, методы измерения общие сведения 286, 287 в расплавах 280 импульсный 279 модуляционный 279 Сайкса — Грузина 277. 278 Смита 278. 279 Теплопроводность 281 [c.351]

Импульсный метод для керамических и тугоплавких материалов [9.6]. При высокотемпературных измерениях и в широком диапазоне температур возникает проблема учета температурного расширения образца и контакта с токоподводами. На рис. 9.4 представлена схема прибора, позволяющего проводить измерение теплоемкости при высоких температурах с большими скоростями импульсного нагрева образца. В вакуумной камере 1 размещен образец 2, один конец которого закреплен в верхнем водоохлаждаемом токоподводе 3 с помощью графитового цангового крепления 8, 9. Нижний конец образца зажат в подвижной втулке 4, выполненной из меди и соединенной с неподвижным стаканом 5 гибкими элементами 6. Между подвижной втулкой и стаканом имеется зазор. Элементы 6 закреплены на цилиндрических поверхностях втулки [c.52]

Рис. 9.4. Схема импульсного метода измерения теплоемкости

Многие калориметры могут измерять как энергию, так и мощность. Например, калориметры непрерывного потока предназначены для измерения средней мощности от непрерывно действующих источников или от импульсных источников, характеризующихся высоким коэффициентом заполнения (произведение ширины импульса на частоту повторения близко к единице). Другие же калориметры предназначены для определения полной энергии импульса путем измерения повышения температуры в результате поглощения энергии излучения в поглотителе с известной массой и теплоемкостью. Как и всегда в калориметрии, потери тепла в результате теплопроводности, отражения, излучения и конвекции должны быть сведены к минимуму или тщательно проконтролированы, а также должны быть известны постоянные времени, от которых зависит установление теплового равновесия. [c.113]

Подставив коэффициент теплопроводности, удельную теплоемкость и плотность, представленные в виде (2.39), в уравнение теплопроводности неоднородного тела (1.40), а постоянные Ляме и температурный коэффициент линейного расширения в уравнения движения (1.39), после некоторых преобразований приходим к уравнениям термоупругости армированных тел с коэффициентами типа ступенчатых и импульсных функций [c.59]

Для измерения теплоемкости применяют также импульсный метод. Основное преимущество импульсного метода состоит в том, что при импульсном нагреве образца изменение его теплоотдачи может быть сделано значительно меньше подведенной мощности, т. е. поправка на теплообмен является достаточно малой (отсюда высокая точность вплоть до самых высоких температур). [c.112]

Самая большая по объему в третьем разделе пятнадцатая глава посвящена экспериментальным методам определения теплоемкостей. Описание их дано раздельно для веществ, находящихся в различных агрегатных состояниях. Наибольшее внимание уделено классическому методу, основанному на периодическом вводе теплоты в калориметрическую систему, который в настоящее время широко используется для измерения истинных теплоемкостей как при низких, так и при сравнительно высоких температурах. Значительное место в этой главе занимает также описание методов непрерывного нагрева (для измерения истинных теплоемкостей), смешения (для измерения средних теплоемкостей), а также методов определения и Ср газов. Другие методы, например импульсный метод, описаны более кратко. Описание применяемой аппаратуры приведено лишь для наиболее типичных и распространенных калориметрических методик. [c.6]

Измерения истинной теплоемкости веществ, взятых в виде проволочки или стержня, могут быть проведены при весьма высоких температурах (примерно до 3600°С) импульсным методом, по которому нагревание вещества производится импульсами тока в условиях, близких к адиабатическим. В другом варианте — модуляционный метод — измеряют амплитуду колебания температуры образца при пропускании переменного тока известной частоты. Эти методы позволяют расширить температурный интервал, в котором возможны экспериментальные определения истинной теплоемкости, но их использование ограничено вещества.ми, обладающими значительной электропроводностью. [c.319]

В отличие от упомянутого выше импульсного метода измерения истинной теплоемкости, методы измерения средней теплоемкости обычно могут быть применены к любым твердым и жидким [c.319]

Определение истинной теплоемкости веществ, изготовленных в виде проволочки или стержня, импульсным и модуляционным методами [c.330]

Импульсный и модуляционный методы определения истинных теплоемкостей основаны на измерении подъема температуры образца при пропускании через него электрического тока известной мощности в условиях, близких к адиабатическим, или же на измерении амплитуды модуляции температуры образца при пропускании переменного тока. Оба эти метода гораздо менее универсальны, че.м описанные выше методы определения истинной теплоемкости веществ в калориметрах-контейнерах. Они применимы лишь к веществам, которые обладают высокой электропроводностью и к тому же могут быть изготовлены в форме проволочки или стержня (металлы, некоторые карбиды, графит и др.). [c.330]

Импульсный и модуляционный методы определения теплоемкости известны уже давно, однако до последнего времени из-за своей ограниченности и сравнительно невысокой точности они применялись довольно редко. С этим, в частности, связаны большие различия между отдельными работами в методике определения Ср, [c.330]

Важной особенностью импульсного и модуляционного методов является возможность измерения истинной теплоемкости веществ при очень высоких температурах — до 3400—3600° С, что осуществить в настоящее время другими методами невозможно. В некоторых случаях, когда необходимо измерить теплоемкость веществ. [c.330]

Принцип импульсного метода (иногда его называют также методом добавочного тока) заключается в следующем. Исследуемый образец, находящийся в вакууме, например проволочку, нагревают электрическим током постоянной силы при этом устанавливается стационарный режим, т. е. начиная с определенного момента времени теплопотери становятся равными количеству получаемой теплоты и те.мпературу можно считать постоянной. Эта температура зависит от мощности тока и может быть весьма высокой. Затем на проволочку, не меняя силы основного тока, подают дополнительный импульс известной мощности/ V. Теплоемкость материала проволочки Ср можно найти по уравнению, отвечающему условию баланса энергетических мощностей, [c.331]

Рис. 83. Схема определения истинной теплоемкости до 3650° С импульсным методом [88] а — принципиальная с.хема измерений

Таким образом, использование импульсного и модуляционного методов дает возможность значительно расширить температурный интервал, в котором могут быть определены истинные теплоемкости. В описанных выше работах по теплоемкости вольфрама [c.334]

Приводятся результаты экспериментального определения теплоемкости электролитов на установке, выполненной по импульсно-адиабатическому методу. Точность измерений оценивается в +1,5%. Данные представлены в виде графиков и обработаны по эмпирическим формулам. [c.157]

В табл. 2 даны сглаженные значения энтальпии и теплоемкости молибдена, рассчитанные по уравнениям (2) и (3) соответственно, и их сравнение с данными [1]. Сравнение дается с данными [1] в связи с краткостью изложения. Данные по теплоемкости, рассчитанные но уравнению (3), очень хорошо согласуются с данными из работы [16], в которой измерения проведены импульсным методом в интервале температур 1900— [c.131]

Литой (С—4,8 4,58 4,33 4,24 и 4,04 вес.%). Образцы диаметром 6,4 и толщиной 2,5 мм. X рассчитана по температуропроводности, измеренной методом импульсного нагрева лучом (точность 4%), по плотности и предварительным значениям теплоемкости [c.202]

С. Создаются автоматизированные установки для измерения коэффициента теплопроводности сыпучих, волокнистых и пористых теплоизоляционных материалов в интервале температур от—120 до 1300° С при различных давлениях газа-наполнителя, для измерения коэффициента температуропроводности металлов в интервале от —100 до 1100°С и для импульсных динамических измерений истинной теплоемкости металлов в интервале 20—1100° С. Теоретическое обос- [c.5]

Адиабатный импульсно-стационарный метод, применяемый для определения истинной теплоемкости до 700°С, основан на введении заданного теплового импульса Q в калориметр с исследуемым материалом и измерении повышения его температуры M—h — ti. Этот метод принципиально аналогичен методу непосредственного нагрева для исследования жидкостей и газов (см. 5-2). Потери тепла с поверхности образца в среду устраняются автоматически действующей адиабатной оболочкой. Заданный температурный уровень опыта обеспечивается внешним нагревателем. Перед началом каждого опыта в калориметрической системе устанавливается стационарное тепловое состояние с равномерным температурным полем. Для улучшения условий адиабатизации опыты обычно проводят в вакууммированной среде [33, 121]. [c.313]

Для определения истинной теплоемкости металлов в области низких и средних температур применяется метод непосредственного нагрева, а в области высоких температур (до ЗЗООХ) — импульсно-стационарный метод, методы монотонного режима, температурных волн и др, [33. 80. 109]. [c.319]

Наиболее подходящим физическим свойством при изучении вакансий релаксационными методами, по-видимому, является теплоемкость, поскольку методы измерения высокотемпературной теплоемкости металлов при импульсном и периодическом нагреве на несколько градусов хорошо разработаны. Вклад вакансий в теплоемкость в области предплавильных температур достигает 10% для металлов с г. д. к. решеткой и, по-видимому, до 30% для металлов с о. ц. к. решеткой [41, 42]. [c.62]

Энергия излучения ОКГ промышленного типа 10-100Дж, а КПД составляет 0,1—1 %. Температура в точке приложения луча достигает 55 000—9000 К, достаточной для расплавления и превращения в пар любого материала. Больших значений температура достигает у материалов с высокой теплопоглощающей способностью, а меньшие значения имеет у материалов полупрозрачных с высокой отражательной способностью. Обрабатываемость различных материалов световым лучом определяется температурой плавления, кипения, теплоемкостью, теплопроводностью. Светолучевая обработка характеризуется высокой импульсной мощностью излучения и возмож- [c.296]

Значения производной ёТ/ёН должны быть известны из литера туры или определены экспериментально в отдельной серии опытов. Таким образом, измерение теплоемкости проволочки импульсным методом может быть сведено к измерению скорости изменения сопротивления (1Я1йх и теплоотдачи образца Р(Я). Для измерения аЯ/с1т может быть использован любой прибор, обеспечивающий достаточную быстроту измерений (как правило, измерения продол-йоются не более одной секунды). Например, для этой цели удобны осциллографы с автоматической записью. [c.332]

При измерениях теплоемкости модуляционным методом образец также представляет собой тонкую металлическую проволочку, которая нагревается электрическим током. Отличие от импульсного метода состоит в способе измерения теплоемкости. Для нагревания проволочки в модуляционном методе используют переменный ток известной частоты V. При нагревании проволочки переменным током ее температура не остается постоянной, а меняется синусоидально с той же частотой V. Амплитуда модуляции температуры проволочки может быть однозначно связана с ее тепло емкостью, частотой переменного тока и некоторыми другими параметрами, которые могут быть сравнительно легко измерены [87, 89, 90]. Амплитуда модуляции температуры в работе Цвикке-ра [87] измерялась по колебаниям тока термоэлектронной эмиссии зависимость тока эмиссии от температуры была исследована в специальной серии опытов. Применение модуляционного метода позволило Цвиккеру в 1928 г. довести определения теплоемкости вольфрама до 2600° К. [c.333]

Импульсный и модуляционный методы могут быть применены и для измерения истинной теплоемкости жидких веществ, например металлов и сплавов. Так, теплоемкость жидкого олова была измерена [91] в интервале 900—1700° К модуляционным методом, близким к описанному в работе Крафтмахера. [c.334]

Предложен вариант импульсного метода одновременного измерения теплофизических параметров (теплоемкости, тепло - и температуропроводности) твердых тел, основанный на применении электрока-лорического источника тепла и пироэлектрического термометра. [c.183]

Вследствие малой объемной теплоемкости газа по сравнению с объемной теплоемкостью обтекаемого тела изменение теплового состояния газа может считаться квазистационарным. Гидродинамическую задачу также будем рассматривать как квазистацио-нарную (это допущение справедливо для большинства практически важных случаев, за исключением, например, импульсных режимов). Число Рг считается постоянным (вязкость линейно зависит от температуры). С учетом сделанных допущений краевая задача примет следующий вид (в безразмерных переменных) [c.309]

Если тепловые эффекты и температурная зависимост. теплоемкости не оказывают существенного влияния н коэффициент теплопроводности материала, нижняя грд ница % Т) определяется стационарными, импульсными динамическими или другими методами испытаний обраг цов, предварительно термостатированных при определен ных температурах. Наиболее целесообразно применять этой целью динамические методы Ч Другие методы опрб деления функции коо(Т), в том числе импульсный, приме [c.114]

Экспериментальное исследование энтальпии и теплоемкости тугоплавких металлов при высоких температурах крайне затруднительно вследствие их высокой химической активности, которая делает трудноразрешимой проблему поиска и выбора таких тигельных материалов, которые не взаимодействовали бы с исследуемыми образцами. Что касается исследования теплоемкости тугоплавких металлов в твердом состоянии, то нестационарные — импульсный и модуляционный — методы позволяют проводить измерения на тонких проволочках таким образом, что непосредственный контакт рабочего участка образца с какими-либо конструкционными материалами отсутствует. Но при исследовании металлов в жидком состоянии, обладающих к тому же еще более высокой химической активностью, чем в твердом, эти достоинства динамических методов пропадают [1]. В методе смешения всегда предусматривалось для удержания исследуемого образца во время нагревания использованиэ ампул, тиглей или каких-нибудь подвесов, что является недостатком метода смешения, если учитывать возможные химические реакции между образцом и теми материалами, с которыми он контактирует. Этим, но-видимому, в значительной мере объясняется крайняя ограниченность литературных данных по энтальпии и теплоемкости жидких тугоплавких металлов. Современные справочники [2] содержат лишь оценочные данные, причем погрешности таких данных оценить чрезвычайно трудно. [c.128]

Установка Джакомини представляет собой металлическую камеру, разделенную на две части чувствительным мембранным дифференциальным манометром и помещенную в сосуд Дьюара. Импульсное включение нагревателя, находящегося в одной из частей камеры, приводит к повышению давления, которое регистрирует дифференциальный манометр. Аналогичные измерения производятся при заполнении камеры стандартным веществом, в качестве которого использован воздух. Теплоемкость v вычисляют на основании сравнения результатов двух измерений повышения давления. Автор [71] особо подчеркивает невозможность использования данного метода в качестве абсолютного и, более того, полагает, что метод позволяет получить лишь сведения о характере изменения теплоемкости. [c.23]

При этом следует учитывать не длительно допустимую предельную мощность / кдоп, рассеиваемую на коллекторном переходе при наличии радиатора, а наибольшую кратковременно допустимую (импульсную) мощность рассеяния Янкдоп- Яикдоп (не зависит от внешнего теплоотвода из-за большой постоянной времени корпуса мощного проходного транзистора) определяется теплоемкостью, теплопроводностью, удельным электрическим сопротивлением полупроводника, площадью коллекторного перехода S и зависит от длительности действия кратковременной перегрузки 4- Если принять для германиевых и кремниевых транзисторов Tnmax соответственно 85 и 150 °С и взять пятикратный запас по времени 4, то [c.275]

Измерение теплоемкости можно осуществить как при импульсном тепловом воздействии на образец, так и при стационарном нагреве (или охлаждении). Образец нагревается, в результате чего изменяются резонансная частота, по -ложение и вид резонансной кривой (см. рис. 7.11). Так как нагрев не превышает нескольких градусов, изменением внутреннего трения обычно можно пренебречь, и изменения сводятся к сдвигу резонансной кривой по частотной оси. Если частота колебанийблизка к резонансной, то тепловое воздействие приведет к изменению амплитуды колебаний. Это изменение и является мерой теплоемкости. В самом деле, удельная теплоемкость образца массой т со- [c.158]

Недавно Клеппа 13271—3273] применил обычную импульсную методику для измерения скорости звука в расплавах металлов и в расплавленной сере и для расчета по этим данным сжимаемости и отношения теплоемкостей. В табл. 45 приведена сводка полученных им значений. [c.260]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...