Электрический заряд квадрупольный

В таблице 5 приведены квадрупольные моменты некоторых ядер. Размерность квадрупольного момента равняется размерности произведения электрического заряда на площадь. На рисунках 41 и 42 изображена зависимость величины квадрупольного момента ядер от числа протонов и числа нейтронов в ядре. Особенно малы квадрупольные моменты для магических ядер. [c.127]

О природе химических связей в веществе позволяет судить ядерный квадрупольный резонанс (ЯКР), наблюдаемый при помещении ядра в неоднородное электрическое поле. Квадрупольный момент характеризует отклонение распределения электрического заряда ядра от сферической симметрии, поэтому при неоднородности электрического поля у ядер атомов или ионов на спектре ЯКР появляется характерный сигнал. [c.181]

До сих пор мы не уделяли никакого внимания другой важной характеристике ядер, связанной с пространственной ориентацией ядерных спинов, а именно ядерному квадрупольному моменту, который характеризует степень отклонения распределения электрического заряда внутри ядра от сферической симметрии. Более точное математическое определение ядерного квадрупольного момента дано в гл. VI. В неоднородном [c.22]

Размеры и форма дейтрона. Метод рассеяния релятивистских электронов в дейтерии позволил определить среднеквадратичный радиус распределения электрического заряда в дейтроне, который оказался равным 2,15 фм. Дейтрон имеет положительный электрический квадрупольный момент Q ( 1.2), из чего следует, что он имеет вытянутую форму сигары. [c.109]

В 82 мы говорили о том, что дейтрон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтроне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтрона эллипсоидом вращения (рис. 319, а). Таким образом, направление спина в дейтроне связано с направлением его оси. Другими словами, ядерные силы нельзя считать центральными силами, так как взаимодействие определяется не только расстоянием между частицами, но и их расположением относительно направления спинов. (На схематическом рисунке 319 случаю б соответствует более сильное взаимодействие, чем случаю в.) О силах такого типа говорят, что они имеют тензорный характер. [c.45]

Более сложной, чем диполь, электрической характеристикой ядра является квадрупольный момент —мера отклонения распределения заряда от сферически симметричного. [c.95]

Поскольку в D-состоянии распределение плотности заряда не является сферически симметричным, то при нецентральных силах дейтрон должен обладать ненулевым квадрупольным электрическим моментом. Как мы уже знаем из 1, квадрупольный момент дейтрона действительно не нуль, хотя и не очень велик. По величине квадрупольного момента можно оценить вклад D-состояния в дейтроне. Расчеты показывают, что доля D-состояния в дейтроне составляет примерно 4%, т. е. дейтрон в среднем 4 минуты из 100 находится в D-состоянии. [c.176]

Электрические свойства М. Молекула как система полошит, и отрицат, зарядов характеризуется опре-дел. расположением зарядов, т. е. обладает электрич. дипольным, квадрупольным и т. д. моментами. Определяет электрич. свойства М. её дипольный момент ц . [c.190]

Если поглощающее ядро находится в области кристалла, в которой заряды других ионов или собственных электронов атома (когда распределение их не является сферически симметричным) создают градиент напряженности электрического поля, то линия также расщепляется. Такое расщепление называется квадрупольным. [c.463]

Следует отметить, что приведенное выше равенство справедливо для решеток с осью симметрии третьего и более высоких порядков (тетрагональных, ромбоэдрических и гексагональных структур). В металлах с кубической или тетраэдрической симметрией решетки градиент электрического поля на узлах равен нулю, поэтому квадрупольное расщепление отсутствует. Электрический градиент ес/ — величина второй производной электростатического потенциала вдоль оси симметрии в месте нахождения ядра, который создается всеми зарядами, расположенными вне ядра е = [c.177]

Из приведённой таблицы в таком случае следует, что основным состоянием является суперпозиция состояний и Наличие О -волны приводит к отклонению распределения заряда в дейтроне от сферически симметричного, иными словами, благодаря присутствию /)-волны дейтрон обладает квадрупольным электрическим моментом. [c.39]

Рис. 14. Возникновение квадрупольного электрического момента ядра а — система зарядов не обладающая квадрупольный моментом б — ядро с нулевым квадруполь-ным моментом в — ядро с положительным квадрупольным моментом г — ядро с отрицательным квадрупольным моментом

Еще одно замечание. Кроме магнитных моментов многие ядра обладают также и квадрупольными электрическими моментами, зависящими от распределения заряда в ядре. Квадрупольный момент возникает вследствие нарушения сферической симметрии распределения зарядов. [c.494]

Мы можем представить себе атомное ядро как приблизительно сферическое собрание нейтронов и протонов. Если связанный с протонами заряд не распределен совершенно симметричным образом, то ядро будет обладать электрическим квадрупольным моментом. Можно ожидать как положительные, так и отрицательные квадрупольные моменты. Положительные моменты соответствуют удлинению распределения ядерного заряда вдоль оси ядерного момента количества движения (сигарообразное распределение). Отрицательные квадрупольные моменты соответствуют сплющенному распределению положительного заряда (дискообразное распределение). [c.11]

Ядра со спином I 1 имеют электрический квадрупольный момент. Квадрупольный момент Q обусловлен эллиптичностью-распределения заряда в ядре. Величина Q, если воспользоваться классическим описанием, определяется ) соотношением [c.614]

Градиент электрического поля, действующего на квадрупольный момент, разложим в ряд по степеням напряжений решетки Ж Согласно очень грубой модели, градиент поля в месте расположения ядра возникает в результате действия заряда е, сосредоточенного в центре ближайшего иона, находящегося от рассматриваемого адра на расстоянии а [c.384]

Измерение 1 ) сразу после ультразвукового насыщения дает возможность определить W. Вероятность перехода W может быть вычислена точно, если, кроме ядерного квадрупольного момента, известны амплитуды изменения 6F j градиента электрического поля в месте расположения ядер, обусловленного ультразвуковыми колебаниями. Теоретическая трудность состоит в том, что, как уже неоднократно отмечалось, связь между bVи и напряжениями Wj, обусловленными ультразвуковыми колебаниями, не может быть получена из модели точечных зарядов. [c.389]

Существование квадрупольных моментов позволило индуцировать электрические квадрупольные переходы между спиновыми энергетическими уровнями ядер [18]. Простая оценка порядка величины показывает, что поля, создаваемые в образце внешними проводниками, слишком однородны для этой цели. Необходимые градиенты поля могут быть получены за счет периодического движения ионных зарядов внутри образца при помощи акустических колебаний, возбужденных внешним генератором. Обнаружить резонанс можно либо непосредственно методами магнитного резонанса по уменьшению неравенства населенностей, возникающему в результате акустического облучения, либо даже (как это сделано в последних экспериментах) по прямому поглощению ядерными спинами акустической энергии, проявляющемуся в виде дополнительной нагрузки на ультразвуковой генератор. [c.23]

До сих пор мы почти совсем не обращали внимания на магнитные взаимодействия ядерных спинов, с электронными токами и на их электростатические взаимодействия с электронными зарядами. Поскольку ядра обладают магнитными моментами, то они чувствительны к магнитным полям, создаваемым спинами и орбитальными токами электронов. Атомные ядра не обладают электрическими дипольными моментами по причинам, которые будут вскоре рассмотрены, и поэтому нечувствительны к неоднородным электрическим полям. Однако они могут обладать квадрупольными электрическими моментами, на которые существенно влияют неоднородные электрические поля (в частности, создаваемые электронными облаками), приводя к появлению заметных вращательных моментов. Связывая электронную систему с системой ядерных спинов, эти взаимодействия могут проявляться при изучении любой из упомянутых систем. [c.156]

Однако существует добавочный вклад в квадрупольное взаимодействие, обусловленный искажениями сферической электронной оболочки иона внешними зарядами. Пусть — оператор, описывающий градиент электрического поля, созданный электронами иона в месте расположения ядра. Ожидаемое значение = (г )о Т1 Фо) равно нулю благодаря сферической симметрии невозмущенной волновой функции иона г )о, вычисленной в отсутствие внешних зарядов. Если действие внешних зарядов на ион можно рассматривать как возмущение, то новая волновая функция в первом приближении будет равна г )о + ф1 где мало и без ущерба общности ее можно считать ортогональной к г )о. Новые значения градиента ионного поля будут равны [c.163]

В первом из этих интегралов сразу узнается электрический дипольный момент системы зарядов (75.1). Второй интеграл приводится к магнитному дипольному моменту (81.1), вычисляемому, однако, для истинной плотности тока j(r, ), а не для усредненной по времени j. С третьим интегралом ситуация уже несколько сложнее. Он напоминает электрический квадрупольный момент (75.2), с тем, однако, отличием, что подинтегральное выражение содержит образованный из г про- [c.278]

В 6 МЫ говорили о том, что Дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с раопределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между опином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы долл<ны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. [c.507]

В 6 мы говорили о том, что дейтон обладает положительным квадрупольным моментом. Это означает, что распределение электрического заряда в дейтоне несимметрично и может быть представлено вытянутым вдоль спина дейтона эллипсоидом вращения. Таким образом, направление спина в дейтоне связано с распределением в нем заряда. Другими словами, должна существовать связь между спином дейтона и линией, проходящей через нейтрон и протон, т. е. ядерные силы должны зависеть от взаимной ориентации суммарного спина нейтрона и протона и их оси (рис. 21, случаю а соответствует более сильное взаимодействие, чем случаю б). Такилг образом, ядерные силы нельзя считать центральными силами, так как взаимодействие i п /. [c.47]

Ускорение пучка осуществляется системой многоэлектронных линз. Потери ионов, обусловленные существованием объемного электрического заряда, создают дополнительные проблемы и при конструировании систем формирования ионных пучков высокой интенсивности. Чаще всего в таких установках применяют двух- и трехэлектродные линзы для создания одно- и двухзазорного ускорения [125]. В сильноточных установках ионного легирования широко используют магнитные квадрупольные линзы, способные компенсировать расширение пучка под действием пространственного заряда. Для обработки больших площадей необходимо либо расфокусировать пучок, либо обеспечить его сканирование. Расфокусировка приводит к неоднородности потока, и на практике чаще используют сканирование пучка. Разработаны различные системы сканирования электростатическое, электромагнитное, механическое сканирование, комбинированные системы. Если к монохроматичности пучка не предъявляется жестких требований, то эффективное сканирование в электромагнитном поле можно обеспечить, модулируя по энергии вытягиваемый из источника пучок ионов [109]. В связи с упоминавшимся пространственным зарядом в сильноточных установках для сканирования часто применяют механические системы пучок ионов неподвижен или сканирует лишь в одной плоскости, а равномерность облучения обеспечивается перемещением обрабатываемой детали. [c.87]

Согласно теории таких переходов, разработанной Вейцзекке-ром, у-кванты различной мультипольности возникают в результате разных колебаний внутри ядра. Некоторые из этих процессов связаны с перераспределением электрических зарядов внутри ядра (электрические дипольное, квадрупольное и т. д. излучения), другие — с перераспределением токов или магнитных моментов нуклонов (магнитные дипольное, квадрупольное и т. д. излучения). Между моментами начального состояния ядра /1 и конечного состояния ядра /2 и моментом А/, уносимым у-квантом, должно существовать соотношение [c.123]

Рис. 4.12. Полная схема тяжелоионного драйвера в режиме быстрого поджига. 1 — группа из 16 источников, производящих ионы платины с электрическим зарядом 4-1 2 — группа из 16 источников, производящих ионы платины с электрическим зарядом —1 3 — линейные ускорители с пространственно однородной квадрупольной фокусировкой (система ПОКФ) 4 — линейный ускоритель типа Видероэ 5 — линейный ускоритель типа Альвареца б — основной сверхпроводящий линейный ускоритель 7 — система 4-х накопительных колец для ионов с зарядом 4-1 8 — система 4-х накопительных колец для ионов с зарядом -1 9 — накопительное кольцо для греющего пучка 10 — канал транспортировки греющего пучка от накопительного кольца к компрессионному 11 — компрессионное кольцо для греющего пучка 12 —

Квадрулольный момент тесно связан со спином ядра. Выше уже говорилось о том, что Qo = О для сферически симметричного распределения заряда, которое, очевидно, соответствует случаю / = О (так как прл 1 = 0 нет выделенного направления, относительно которого может возникнуть асимметрия). В квантовой механике доказывается, кроме того, что наблюдаемое значение квадрупольного момента Q (т. е. среднее значение собственного квадрупольного момента ядра Qo на направление градиента внешнего электрического поля) равно нулю и для ядер, имеющих спин / = 1/2. [c.96]

Величину, равную произведению ядерного квадрупольного момента на элементарный заряд, называют электрическим квадру-П0ЛЫ1ЫМ моментом ядра. [c.237]

ЭЛЕКТРОСТАТЙЧЕС1 АЯ ИНДУКЦИЯ—перераспределение зарядов на поверхности проводника или поляризация диэлектрика под действием стороннего электрич, поля (г). Вследствие Э. и. у электрически нейтральных (в целом) тел появляется индуцированный электрич. диполь-ный момент р и, в общем случае, более высокие моменты квадрупольный, октупольный и т. д. (см. Мульттоли). Для металлич. шара, радиус к-рого а мал по сравнению с масштабом неоднородности поля,/> =а , для диэлек-трич. шара = [(е—1 )/(е+2)] (в электростатике ди-электрич. проницаемость е>1). На несимметричные тела в общем случае действует момент сил раз- [c.593]

Опыты показывают, что дейтрон обладает квадрупольным электрическим моментом. Это обстоятельство противоречит сделанному выше предположению о том, что основным состоянием дейтрона яв.яется 5-состояние, так как в последнем распределение зарядов обладает сферической симметрией, и поэтому квадрупольный момент должен равняться нулю. Чтобы объяснить существование квадрупольного момента дейтрона, необходимо предположить, что основное состояние дейтрона не описывается чистой 5-волной а является суперпозицией 5-волны и одной или нескольких волн, отвечающих значениям [c.10]

Распределение по направлениям волновой амплитуды у-лучей 0) или интенсивности (аФ ) характерно для осциллирующего электрического диполя, квадруноля и т. д. или осциллирующего магнитного диполя, квадруполя и т. д. Фактически электрическое квадрупольное излучение — = 2, нет изменения четности) является самым распространенным типом излучения ядерных у-лучей. Электрическими дипольными моментами в силу симметрии распределения заряда можно пренебречь, но электрические квадрупольные моменты могут быть относительно велики. [c.35]

Отсюда видно, что для ядерного спина I величины АТ = АТ) будут отличны от нуля только когда <2/. Таким образом, ядра со спином /> 1 будут иметь квадрупольные моменты, ядра с / > 2 — моменты 4-го порядка и т. д. Член электростатического взаимодействия между электроном и ядром с / = О соответствует взаимодействию с точечным зарядом Яе. Поскольку-радиус ядра Д много меньше электронного радиуса й, различиые члены входящие в выражение РР е( 1.3), быстро уменьшаются с ростом I приблизительно как (М1а)К Этим объясняется небольшое число экспериментальных доказательств электростатических взаимодействий с I > 2. -Однако нет оснований сомневаться в их существовании,,Еслм нет твердых доказательств существований диагональных элементов АТ = ( п Т 1 п) для I > 2, то существование недиагональных элементов (фп для перехода между двумя адерными состояниями и -фп- подтвершдаютсж наблюдаемыми- мультипольными электрическими переходами (например,. i) меяаду такими состояниями. [c.158]

Теперь попытаемся вычислить время квадрупольной спин-решеточной релаксации, исходя из основных положений, изложенных в 10. Градиейт электрического поля, действуюп его на квадрупольный момент, разложим в ряд по степеням напряжений решетки W, Согл асно очень грубой модели, градиент поля в месте расположения ядра возникает в результате действия заряда е, сосредоточенного в центре ближайшего иона, находяп егося от рассматриваемого ядра на расстоянии а [c.384]

Отброшенные члены в разложении (4) имеют более высокий порядок их называют квадрупольным вкладом, октупольным вкладом и т. д. Здесь в Жо входят те части гамильтониана, которые не имеют отношения к электрическому полю неподвижных зарядов, внешних по отношению к системе. [c.320]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...