Нейтроны, образующиеся при делении

Мгновенные нейтроны деления составляют основную часть всех нейтронов спектра деления (более 99%). Они распределяются по энергиям в широком интервале от нескольких десятков килоэлектронвольт до энергий свыще 20 Мэе. Чаще всего в качестве делящегося материала в реакторах используют угз. ) 238 Средняя кинетическая энергия нейтронов, образующихся при делении одного ядра составляет 5 Мэе. [c.11]

Таким образом, спектр нейтронов, образующихся при делении плутония, несколько жестче, чем при делении урана, и, например, доля нейтронов с >10 Мэе при делении выще [c.14]

Большой практический интерес представляет экспериментальное изучение замедления нейтронов, образующихся при делении урана или других делящихся ядер (см. гл. VII). На рис. 114 приведена кривая распределения плотности нейтронов с энергией [c.309]

Наконец, в четвертом опыте, также выполненном Жолио Кюри (1939 г.), были зарегистрированы вторичные нейтроны, образующиеся при делении. [c.363]

В одном из опытов по регистрации вторичных нейтронов, образующихся при делении урана нейтронами из d + d)-реакции, было замечено, что испускание вторичных нейтронов продолжается еще некоторое время после момента выключения ускорительной трубки, в которой получались дейтоны. Исследование этого явления показало, что около 1 % вторичных нейтронов испускаются не в момент деления, а спустя некоторое время [c.379]

Среднее число нейтронов, образующихся при делении ядер (для трех изотопов — кн. 1, табл. 6.23 Степень диссоциации водяного пара—кн. 3, табл. 2.16 [c.545]

Быстрые нейтроны образуются при деления ядер, их энергия 0,1- [c.451]

Нейтроны, образующиеся при делении ядер, подразделяются на мгновенные и запаздывающие. Мгновенные нейтроны вылетают из осколков деления в промежуток времени от 10 до с и составляют более 99 % общего числа нейтронов. [c.259]

Нейтроны, образующиеся при делении 109 [c.109]

НЕЙТРОНЫ, ОБРАЗУЮЩИЕСЯ ПРИ ДЕЛЕНИИ [c.109]

П4.5.5. Цепная реакция деления. Вторичные нейтроны, образующиеся при делении ядер, могут вызывать последующие деления. Возникающая при этом цепная реакция деления представляет собой ядерную реакцию, в которой частицы, вызывающие реакцию, сами образуются как результат этой реакции. [c.520]

Получение данных о числе вторичных нейтронов, образующихся при делении. [c.52]

Материалы содержали данные о количестве V вторичных нейтронов, образующихся при делении. В комментарии отмечается, что из материалов неясно, каким нейтронам (быстрым или медленным) соответствует V = 2,47 для урана-235, а также отмечается, что нет данных о величине V для деления урана-238 быстрыми нейтронами. [c.62]

Таким образом, Ql служит источником для и так как выражение (1.51) записано для подкритической системы, т. е. в системе нет нейтронов, образующихся при делении, то из результатов предыдущего раздела следует, что решение N1 существует и единственно [33]. [c.39]

Здесь символами Л1 и Лг обозначены атомные веса осколков деления, которые меняются в пределах от 72 до 162. V обозначает среднее число нейтронов, образующихся при делении. Для урана-235 V = 2,5. [c.352]

Соотношение (9.36а) есть условие критичности реактора, т. е. стационарного состояния размножающей системы из горючего и замедлителя при отсутствии внешних источников. В этом случае сколько нейтронов возникает при делении, столько же теряется в результате поглощения и утечки. Таким образом, для критического плоского одномерного реактора [c.36]

Оболочечными эффектами объясняется тонкая структура массовой кривой, т. е. повышенный выход тяжелых осколков в области массовых чисел А = 133 -4-135 (Л/= 82) и дополнительных к ним легких осколков. На рис. 172 изображена тонкая структура массовой кривой для осколков, образующихся при делении тепловыми нейтронами. На рисунке отчетливо видны небольшой пик в величине выхода осколков У при Л = 134 [c.401]

В процессе деления ядра освобождается энергия Q — 200 Мэе, значительную часть которой ( 170 Мэе) уносят осколки в форме кинетической энергии. Осколки, образующиеся при делении, сильно перегружены нейтронами, вследствие чего они дают начало р -радиоактивным цепочкам из продуктов деления, а также испускают мгновенные (2—3 на один акт деления 92U) и запаздывающие (1 % мгновенных) нейтроны. В процессе Р -распада осколков освобождается - О Мэе энергии, нейтроны деления уносят Мэе (средняя энергия нейтронов деления 2 Мэе), Мэе энергии уносят мгновенные Y-кванты, испусканием которых сопровождается деление. [c.411]

Таблица 40. 12. Полная энергия дли мгновенных 7-квантов, образующихся при делении некоторых ядер [20] (iV. — среднее число 7-квантов, приходящихся на одно деление, — энергия нейтронов, вызывающих деление)

Реактивность атомных установок с водным замедлителем изменяется при росте рабочей температуры и уровня мощности-Накопление нейтронных ядов (ксенона и самария), образующихся при делении, вызывает падение реактивности. Для того чтобы обеспечить работу при высоких температурах и в течение продолжительного времени, реактор при пуске должен обладать избытком регулируемой реактивности. Регулирование реакторов обеспечивалось в прошлом сборками (стержнями) из материа-лов с большим сечением захвата нейтронов. Вначале они полностью вводились в зону и извлекались, как требовалось при работе реактора. Использование переменных количеств нейтронных ядов, растворенных в теплоносителе или замедлителе, для регулирования реактивности привлекательно в двух отношениях. Во-первых, это позволяет существенно уменьшить число регулирующих стержней при значительной экономии стоимости. Во-вторых, обеспечивает лучшее распределение мощности в [c.158]

Для поддержания реактора в критическом режиме избыточное число нейтронов, образующихся при каждом акте деления, должно быть удалено из цепной реакции. Часть нейтронов теряется вследствие утечки из активной зоны, часть —поглощается конструкционными материалами, замедлителем и теплоносителем, а также продуктами деления урана, в частности ксеноном Хе. Определенная часть нейтронов поглощается находящимся в тепловыделяющих элементах изотопом урана в результате чего образуется вторичное ядер-ное горючее — плутоний 2з Pu. Оставшиеся избыточные нейтроны поглощаются стержнями управления и защиты, а также вводимой в теплоноситель некоторых типов реакторов борной кислотой, используемой для их регулирования. С учетом этого общая реактивность реактора является алгебраической суммой ряда составляющих, определяемых каждым из этих процессов. Влияя на эти составляющие (например, путем перемещения регулировочных стержней, изменения концентрации борной кислоты и пр.), можно увеличить реактивность до некоторого максимального в данный момент значения. В этом смысле говорят о запасе реактивности. Для поддержания реактора в критическом состоянии по мере выгорания ядерного горючего в процессе рабочей кампании реактора постепенно выдвигают из активной зоны регулировочные стержни и уменьшают концентрацию борной кислоты в теплоносителе. При этом запас реактивности уменьшается. [c.152]

Среднее число нейтронов Vf, образующихся при делении, зависит от сорта ядра-мишени и энергии налетающего нейтрона и определяется по формуле [c.235]

Выше (см. 10.2) рассматривались трудности очистки от циркония, ниобия и рутения. Радиоактивный (Г,/2=65 сут) образуется при делении урана тепловыми нейтронами с выходом 6,2 %. Распадаясь, он превращается в Nb (Ti/2 = 35 сут), который, в свою очередь, превращается в стабильный Эти элементы так ке способны частично экстрагироваться ТБФ, образовывать комплексные соединения, коллоиды и сорбироваться на твердых материалах. [c.360]

Таким образом, с помощью нейтронов можно вызвать деление урана, тория или плутония, не прибегая к ускорителям, применение которых громоздко и резко увеличивает затраты энергии, необходимой для осуществления реакции деления. Нейтрон, образующийся при спонтанном Делении, ничего не стоит и способен создавать, по меньшей мере, два других нейтрона, которые, в свою очередь, продолжают этот цикл. [c.117]

Ядра, которые образовались при делении, лежат в середине таблицы и, следовательно, содержат больше нейтронов, чем это допустимо для их стабильности. Освобождаться от лишних нейтронов они могут как путем р -распада, так и непосредственно испуская нейтроны. [c.208]

В дальнейшем по мере накопления плутоний будет испытывать превращения под действием нейтронов, в котле, кроме того, будут накапливаться атомы веществ, образующихся при делении урана. [c.405]

Образующиеся при делении ядер урана-235 быстрые нейтроны в большинстве сталкиваются с ядрами урана-238, [c.12]

Фиг. 45. Распределение масс, образующихся при делении Облучение обычного урана нейтронами с преобладанием тепловых.

Фиг. 48. Распределение масс, образующихся при делении Облучение быстрыми нейтронами (Ка - Ве)

Если бы оба сечения как так и о<. были пропорциональны 1/г во всем спектре энергий, то изменение энергии нейтронов, генерируемых при делении, не внесло бы никакого изменения в наш анализ. Однако, если бы и обращались в нуль для всех скоростей выше определенной критической скорости v , время, необходимое нейтронам для того, чтобы замедлиться от скорости, с которой они испускаются при делении, до критической скорости, добавлялось бы к времени, в течение которого нейтроны живут в области 1/у до своего поглощения. Исследуем, каким образом это время замедления должно добавляться к среднему времени жизни теплового нейтрона, возвратясь к модели, не учитывающей явления запаздывания части нейтронов. Предположим, что мы знаем распределение числа нейтронов, входящих в область 1 /и , как функцию времени, прошедшего с момента их испускания при делении. Назовем это распределение К (6) и положим, что мы нормировали К (6) к единице, так что [c.114]

Делецие ядер сопровождается вылетом вторичных нейтронов. Число вторичных нейтронов, образующихся при делении од- [c.309]

Вещество, находящееся в активной зоне реактора, подвергается бомбардировке нейтронами, образующимися при делении ядер-ного топлива, а также облучению электронами и у-лучами, возникающими в процессе радиоактивного распада продуктов деления. При столкновении быстрого нейтрона с атомом образуется целый каскад смещений. При этом все вначале выбитые атомы, имеющие энергию в тысячи и десятки тысяч электронвольт, способны сами создавать дальнейшие поколения смещенных атомов в результате упругого соударения. Таким образом возникают сложные комплексы дефектов. [c.74]

Для ядерных взрывных устройств это отношение 8 = (v-l)-NfJNfls = v - 1, где Nf,s - количество делений в системе v - количество нейтронов, образующихся при делении ядра (при этом мы пренебрегли процессом п-захвата на ядрах изотопов, входящих в состав ядерного взрывного устройства). Для характерного значения энергий нейтрона Е = I МэВ величина (v-1) для некоторых делящихся изотопов приведена в таблице. Здесь же приведены абсолютные значения наработки нейтронов q в таком устройстве на единицу энерговыделепия взрыва в 1 кт (10 калорий). Эти величины представляют собой максимальную оценку, поскольку часть нейтронов будет поглощена внутри зарядного устройства. [c.257]

Рис. 10.3. Энергетический спектр вторичных нейтронов, образующихся при делении ядер ураиа в результате их облучения тепловыми нейтронами.

Большинство реакторов деления содержит замедлитель для замедления быстрых нейтронов, образующихся при делении ядер, до энергий, при которых они способны вызывать новые акты деления ядер. Такие реакторы называются реакторами на тепловых нейтронах. При использовании в качестве топлива природного урана в качестве земедлителей применяются графит или тяжелая вода. При использовании хорошо обогащенного (более 2 %) урана в качестве замедлителя можно применять обычную воду. [c.287]

Образующиеся при делении осколки должны быть р-радиоак-гивными и могут испускать нейтроны. Этот результат очевиден из рассмотрения соотношения между числом нейтронов и протонов в различных стабильных ядрах периодической системы [c.360]

В настоящее время пока еще не известен способ получения мощных потоков нейтрино, однако в последние годы в связи с развитием реакторостроени я в распоряжении физиков появились мощные источники антинейтрино. Известно, что осколки, образующиеся при делении тяжелых ядер, перегружены нейтронами [c.641]

Р1ейтроны, образующиеся при делении ядер, подразделяются на мгновенные и запая-дываюи ие. Мгновенные нейтроны вылетают из осколков деления в промежуток времени около 10 с и составляют более 99 % общего числа нейтронов. Наиболее вероятная энергия нейтронов деления 0,7 МэВ средняя — 2 МэВ. [c.236]

Образующиеся при распаде ядра осколки в большинстве случаев имеют разные массы, например при делении ядер Урана масса легкого осколка 90—100 а. е. м., а тяжелого 130—140 а. е. м. Скорости осколков 10 см1сек. Импульсы осколков равны и противоположны по знаку. Скорость осколков достигает 90% конечного значения уже при расстоянии между ними 10 i см, т. е. когда они еще находятся внутри иаииизшей электронной оболочки атома. Осколки деления первоначально находятся в возбужденных состояниях. Их суммарная энергия возбуждения 20 Мэе. Возбужденные осколки деления ведут себя так же, как и другие возбужденные ядра они распадаются с испусканием частиц и -у-кваитов. Поскольку осколки имеют большие заряды и переобога-щены нейтронами, то испускание нейтронов наиболее вероятно. Время жизни осколков по отношению к испусканию нейтронов 10 1 сек. Этн нейтроны, испускаемые при делении ядер возбужденными осколками, называются мгновенными нейтронами деления . Средняя энергия возбуждения осколка после испускания нейтронов равна половине энергии связи нейтрона и равна для обоих осколков 6—7 Мэе. Эта энергия излучается в виде у-квантов за время, характерное для испускания у-квантов, т. е. около 10 сек. [c.930]

Выходы продуктов деления. На рис. 42.5 и 42.6 приведены выходы (в процентах при нормировке всей кривой на 200%) продуктов деления, образующихся при делении 2ззу 8350 2з ри тепловыми нейтронами, а также Th [c.938]

Вскоре Фришем была высказана мысль что при облучении нейтронами ядро урана попросту раскалывается на две части, примерно равные по массе. Это явление он назвал делением. Фриш также подсчитал, что новые ядра, образующиеся при делении урана, должны обладать сгромной кинетической энергией, порядка 100 Мэе. [c.63]

Легко установить, что образующиеся при делении осколки должны быть радиоактивными, склонными к испусканию нейтронов. Действительно, у стабильных ядер отношение числа нейтронов и протоноз меняется в зависимости от А следующим образом [c.208]

Что представляет собой размножающий реактор Его активная зона может не иметь замедлителя, ибо в нем находится почти чистый уран-235 или плутоний-239 и реакция идет на быстрых нейтронах. Вокруг активной зоны располагается оболочка из естественного урана пли даже урана с уменьшенным против обычного содержанием урана-235 (например, после облучения в реакторе). Внутри активной зоны образуется мощный поток быстрых нейтронов, которые вылетают за ее пределы, имея резонансные и более высокие скорости. Если в реакторах с естественным ураном такие скорости искусственно снижались, то здесь их успешно используют. Нейтроны, имеющие энергию резонансного захвата, очень эффективно поглощаются ядрами урана-238, которые превращаются в ядра плутония. В резз льтате нового горючего образуется значительно больше, чем сгорает зфана-235. Расход нейтронов в размножающих реакторах будет иным, чем в реакторах на естественном уране. Здесь из 25 нейтронов, получающихся при делении 10 ядер урана-235, в образовании плутония примет участие свыше 10 нейтронов, что говорит о гораздо более интенсивном процессе образования плутония. Создание размножающих реакторов исключительно важно не только для иолучения новых количеств горючего, но и для производства энергии, о чем будет идти речь ниже, в главе об атомной энергетике. [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...