Коэффициент ослабления воздух

Применение высоконагретых реагирующих компонентов в процессах переработки топлив вообще и в парогазовом процессе окислительного пиролиза топливо-водяных эмульсий, в частности, не только повышает общий к.п.д. процесса благодаря отбору физического тепла газа и ускоряет превращение жидкой фазы в парообразную, но позволяет снизить энергетические затраты непосредственно в зоне реакции главным образом путем ослабления химической связи в молекулах топлива. А это в свою очередь приводит к уменьшению расхода воздуха и тем самым к снижению общего коэффициента расхода воздуха до о.в = 0,25. Р [c.303]

Например, при натяжении Г =105 дин/см, поверхностной плотности а = = 1 г/см2 и скорости звука в воздухе 33 000 см/с, можно считать, что отношение Т/ ас )< . Поэтому коэффициенты ослабления определяют только параметрами [c.336]

Таким образом, каждое единичное значение Н эквивалентно 0,1 % коэффициента ослабления воды. Если принять Цв за нуль, то ц воздуха составляет примерно -1000 ед., ц наиболее плотных костей примерно +1000 ед. Ослабление всех органов и тканей организма находится в этих пределах. [c.190]

Линейность и полный диапазон шкалы плотностей показывают, насколько линейна зависимость между рентгеновской плотностью в единицах Н и линейным коэффициентом ослабления в диапазоне плотностей от -1000 до +1000 Н, при этом воздуху соответствует значение -1000 Н, воде О, кости или ее эквиваленту по плотности в фантоме +1000 Н. Эта характеристика измеряется с помощью водного фантома с помещенными в воду вставками различной плотности, выраженной в единицах Н. Как правило, материалом вставок являются.фторопласт (+1000 ед. Н), оргстекло (+120 ед. Н), полиэтилен (-20 ед. Н). [c.191]

Таким образом, для получения контрастного снимка, по которому можно обнаружить дефекты малых размеров, необходимо, чтобы линейные коэффициенты ослабления рентгеновского излучения [г данного вещества и ц материала дефекта значительно отличались друг от друга. Известно, что воздух очень слабо поглощает излучение, поэтому величиной ц пренебрегают, когда дефектами являются трещины, газовые поры и т. д. [c.100]

Среднее значение лидарного отношения в этих экспериментах составляло 0,033. Оценка коэффициента связи между массовой концентрацией и коэффициентом ослабления дает значение ы = = (0,52 0,34) мг-км/м . Следует отметить, что измерения производили, как правило, в условиях низкой относительной влажности воздуха [10]. Тем не менее разброс от среднего значения коэффициента ы составляет около 70 7о- По-видимому, основную роль в этом играют вариации микрофизических параметров аэрозоля, но не исключено влияние влажности. [c.88]

Рассчитать волновое сопротивление и коэффициент ослабления симметричной двухпроводной линии передачи. Диаметр проводов линии d — 3 мм, расстояние между проводами D — 200 мм. Провод-Лки линии выполнены из меди, диэлектрик — воздух. Рабочая частота 10 Гц. [c.119]

Подставив в уравнение (11.18) коэффициент ослабления из табл. 11. 2 и приняв, что 5=1, можно найти расстояние, на котором лоток гамма-излучения снизится до допустимой величины / = = 00 гамма-квант сек см . Для воздуха (а=0,065 10" х= 1,6 ки . Для свинца р.=0,53 л=54 см. [c.362]

Главными составными частями воздуха, ослабляющими ИК-излучение, являются водяные пары с небольшой примесью СОг и других молекул. Коэффициент ослабления зависит главным образом от количества осажденных водяных паров, находящихся на пути между источником излучения и приемником. [c.458]

Погрещности измерения температуры яркостными оптическими пирометрами обусловлены главным образом неточностью знания степени черноты объекта измерения ех] изменением коэффициента пропускания ослабляющего светофильтра при измерениях в помещениях, температура в которых заметно отличается от 293 К отражением лучей объекта измерения от посторонних источников света поглощением лучей в слое воздуха, содержащего пары воды и углекислоты поглощением и рассеянием лучей в слое запыленного и задымленного воздуха ослаблением излучения стеклами, расположенными между объектом измерения и пирометром неточной наводкой пирометра при небольших размерах объектов измерений. Сведения о возможностях расчетной оценки этих погрешностей и рекомендации по их уменьшению содержатся в [5, 7, 12]. [c.187]

Если поры имеют ультрамикроскопические размеры, близкие к длине свободного пробега молекул воздуха, то коэффициент теплопроводности материала может оказаться меньшим, чем для окружающего воздуха. При обычных расстояниях между стенками, ограничивающими воздушные полости, ослабление теплопроводности наблюдается только при очень больших разрежениях. [c.16]

Для толстых слоев облицовки из пористого материала коэффициент поглощения получается достаточно большой из-за ряда факторов. Так как акустическое сопротивление таких материалов обычно близко к сопротивлению воздуха, то звуковые волны почти не отражаются от них (7.21). Звуковые волны, входя в поглощающий материал, будут испытывать большие потери энергии из-за вязкости материала, трения в порах, поэтому значительно ослабленными они будут достигать твердой стены, находящейся за ним. Скорость колебаний в узле, т. е. у стены, будет мало отличаться от скорости колебаний в пучности, и потери на этом участке хода звуковых волн будут также велики, как и в пучности. При обратном ходе звуковой волны будет также происходить поглощение энергии звуковых волн. Практически звуковая волна вернется в помещение значительно ослабленной, т. е. коэффициент поглощения будет большим. При этом на определенной частоте поглощение может быть очень большим (см. табл. 7.1). [c.185]

При двухосном растяжении пластинки больших размеров (Ь > 5й), ослабленной отверстием диаметром ё, концентрация напряжений снижается и зависит от соотношения Р1 и Р2 на невозмущенной границе области (рис. 2). При Д = Рг = Р (Р1/Р2 = 1) теоретический коэффициент концентрации напряжений ад = 2, и нормальные напряжения на контуре будут одинаковыми во всех точках. Такая концентрация напряжений типична для дисков компрессоров, где часто в полотне имеются отверстия для стяжных болтов, пропускания охлаждающего воздуха и т. д. [c.550]

Молекулярное рассеяние в земной атмосфере приводит к заметному и селективному ослаблению солнечного излучения только (вне сильных полос поглощения) в ультрафиолетовой и видимой областях спектра. Коэффициенты молекулярного рассеяния в зависимости от длины волны уменьшаются пропорционально и практически слабо зависят от метеорологических условий в соответствии с относительно малыми вариациями плотности воздуха по времени и по высотному распределению. [c.179]

Как уже указывалось выше, важными факторами, определяющими светимость, а следовательно, и эмиссионные свойства светящегося пламени, являются род топлива и избыток воздуха. Первая попытка установления влияния этих факторов на коэффициент ослабления лучей была предпринята в работах Саке Яги [Л. 132] и Саке Яги и Сироко Каваи [Л. 133]. Влияние содержания углерода в топливе на сажеобразование оценивалось по изменению оптической плотности пламени светильного газа вследствие добавления к нему различных количеств ацетилена и бензола. Было установлено, что концентрация сажистых частиц в пламени пропорциональна весовому содержанию углерода в единице объема газообразного топлива. Увеличение избытка воздуха снижает концентрацию сажистых частиц в пламени. [c.220]

Результаты опытов по измерению коэффициента ослабления при течении воздуха в трубе диаметром 19 мм в диапазоне частот колебания 300—900 Гц представлены на рис. 106 [48]. Из графиков рисунка следует, что с увеличением частоты колебания коэффициент ослабления р увеличивается, причем каждой частоте соответствует определенное число Рейнольдса, при котором коэффициент ослабления достигает минимального значения. Такая картина изменения тсоэффициента ослабления указывает на то, что при определенных условиях может наблюдаться взаимодействие между регулярными колебаниями и турбулентными пульсациями. [c.220]

Однако во многих важных практических задачах частицы имеют неправильную форму. Например, частицы, которые вводятся в газ для защиты ракетных двигателей от теплового излучения, частицы в перспективных ядерных реакторах и аэрозоли, вызывающие загрязнение атмосферы, не являются сферическими. В таких случаях экспериментальный метод является единственным способом определения поглощательных и рассеивающих свойств облака частиц, взвешенных в газе. В литературе были описаны некоторые эксперименты по определению радиационных свойств облака частиц неправильной формы. Ланцо и Рэгсдейл [97] измерили поглощение теплового излучения тугоплавкими частицами микроскопических размеров, взвешенными в потоке воздуха, в зависимости от их размера и концентрации. Поток воздуха, содержащий частицы угля, поглощал больше энергии излучения от электрической дуги, чем ноток без частиц. Беркиг [98] исследовал поглощение излучения частицами угля, железа и карбида тантала размером менее микрона, содержащимися в гелии и водороде, а Лав [99] определил индикатрису рассеяния и коэффициент ослабления для частиц окиси алюминия размером порядка микрона в интервале длин волн от 4 до 6 мкм. В работах Уильямса [100, 101] были представлены экспериментальные значения коэффициентов ослабления и индикатрис рассеяния на частицах вольфрама, кремния, угля, карбида вольфрама и карбиДа кремния размером менее микрона. Согласно его результатам, рассеяние такими частицами происходит преимущественно вперед. [c.129]

АМгб-Т примесей ванадия и титана приводит к образованию ин терметаллических включений в структуре, действующих как острые надрезы. Они ухудшают коррозионную стойкость и декоративный вид материала. При комнатных температурах растворимость магния в алюминии уменьшается до 2%, но распад твердого раствора протекает крайне медленно. Поэтому, например, сплав АМгб, закаленный с 400—430° С (673—703° К) в воде или медленно охлажденный на воздухе, практически имеет одни и те же механические свойства, т. е. ни закалка, ни его старение не дают соответствующего эффекта. Поэтому такие сплавы почти не разупрочняются при сварке и коэффициент ослабления сваркой близок к единице. [c.106]

Ввиду трудности определения дифференциального коэффициента ослабления (к) продуктов сгорания была использована в качестве приближенного эталона небольшая камера сгорания с 1жв= = 0,115 м. Калориметрическое определение теплообмена в небольшой камере сгорания не связано с возможными существенными ошибками определения средней выходной теишературы потока продуктов сгорания в больших котельных топках. При сравнительно малом изменении в составе продуктов сгорания сжигаемого газа (коэффициент избытка воздуха изменялся в диапазоне [c.482]

При определении расчетного или допускаемого сопротивления (напряжения) для щелеванных труб, работающих на изгиб, необходимо учитывать расчетную температуру, ослабление сечения трубы щелями, условия работы. Для большинства отечественных станций водоочистки температура воды в течение года колеблется в пределах 3—20°С. В этом интервале температур величина сопротивления винипласта изгибу колеблется незначительно и с некоторым допущением может быть принята постоянной. Наши исследования проводились при температуре воздуха 17—20°С, следовательно, результаты опытов вполне пригодны для определения расчетного сопротивления щелевых труб изгибу. В качестве расчетных геометрических характеристик щелевых труб, рассчитываемых на изгиб по методу расчетных предельных состояний, приняты момент инерции и пластический момент сопротивления Waл целого сечения трубы, умноженные на коэффициент ослабления 7 = 0,5, т. е. [c.138]

Линейные коэффициенты ослабления удобно выражать в относительных единицах щкалы, которую ввел Хаунсфилд. Нижняя фаница шкалы -1000 соответствует ослаблению в воздухе, верхняя фаница +1000 - ослаблению в костях, за нуль принимают коэффициент ослабления воды. [c.185]

По физическому состоянию воздуха атмосферные дымки соответствуют доконденсационному, когда относительная влажность ниже 100 %. К особому классу следует относить туманную дымку, которая образуется при относительной влажности 90—95 % и имеет коэффициенты ослабления, соответствующие 5м=1ч-4 км. При туманных дымках на спектральную зависимость коэффициентов ослабления большое влияние оказывает грубодисперсная фракция частиц с радиусом до 5 мкм. Эта фракция частиц, появляющаяся за счет конденсационных процессов при высокой влажности, обусловливает характерный минимум коэффициента ослабления в длинноволновой области спектра (8—10 мкм). Иногда при высокой влажности наблюдается максимум спектральной зависимости коэффициента ослабления в области 0,4—0,5 мкм за счет увеличения размеров основной массы субмикронных частиц [27. [c.132]

При анализе оптических характеристик в атмосферных дымках в широком спектральном интервале недостаточно выделять типы оптической погоды по их оптическим признакам только в видимой области спектра. Для коэффициентов ослабления в инфракрасной области спектра и ореольной части индикатрисы рассеяния необходимы дополнительные критерии, так как доминирующую роль в формировании этих характеристик играют частицы грубодисперсной фракции, в то время как оптические свойства атмосферного воздуха в видимой области спектра определяются субмикрон-ными частицами. Такого рода дополнительным критерием в некоторых случаях может служить параметризация дымок по -сезонным и географическим признакам. Тогда внутри конкретных, ограниченных по ряду признаков атмосферных ситуаций может существовать определенная статистическая связь между состояниями субмикронной и грубодисперсной фракции, обусловленная типичными для этих условий метеорологическими параметрами атмосферы. [c.135]

Работа [34] хорошо иллюстрирует возмол<ности использования лидаров для зондирования циррусов. Первый стационарный лидар с диаметром приемного зеркала около 60 см, второй мобильный— с приемным зеркалом 44 см и энергией в импульсах примерно 400 мДж для длины волны Х = 532 нм и 200 мДж для Х = 35Ь нм. Авторы предложили оригинальный метод определения объемных коэффициентов ослабления и рассеяния назад, состоящий в одновременном зондировании облака на просвет и воздуха, свободного от облака. [c.77]

Эти особенности соответствуют закону релеевского рассеяния, подробно рассмотренному в гл. 6. Рассеянный свет впервые изучался Брюкке (1852), Фарадеем (1857) и весьма подробно Тиндалем (начиная с 1869 г.). В ряде статей, опубликованных в 1871 г., Релей объяснил его излучением индуцированных электрических диполей частиц. Ббльшая часть этих работ имела целью найти объяснение голубого цвета неба опыты проводились с дымом. Только в 1899 г. Релей высказал предположение, что не взвешенные в воздухе капельки, а сами молекулы воздуха могут быть рассеивающими частицами. Эта интерпретация была подтверждена путем определения числа частиц по показателю преломления и коэффициенту ослабления (разд. 6.53). Это число совпадает с известным числом Авогадро. Современные определе-ления числа Авогадро по рассеянию как в лабораторных условиях, так и непосредственно в атмосфере дают его значение с точностью до 1 % [c.458]

Наиболее проста защита от а-излучений, так хак а-частицы, вылетающие из радиоактивных ядер, имеют ничтожно малые пробеги. В отношении р-излучений следует помнить, что пробег р-рас-падных электронов в воздухе не так уж мал (более 3 м при Е = = ЗМэВ). Поэтому р-активные препараты, даже малых активностей (скажем, десятки мкКи), надо экранировать. Для экранировки от электронов с энергиями до 4 МэБ достаточен слой пластмассы в 0,25 см. Более массивная защита требуется при работе с радиоактивными источниками у-излучений. В этом случае требуемая толщина защиты зависит не только от энергии излучения, но и от его интенсивности, так как поток у-частиц экспоненциально ослабевает с расстоянием внутри вещества защиты. Степень этого ослабевания определяется коэффициентом поглощения ц,, зависящим от энергии v-квантов и от рода вещества поглотителя (см. гл. VIII, 4). При расчете защиты обычно вместо коэффициента пользуются величиной /ю. равной толщине слоя вещества, дающей ослабление потока излучения в 10 раз. Значение для у-квантов мегаэлектрон-вольтной области энергий имеет порядок от десятков сантиметров для легких элементов до нескольких сантиметров для тяжелых. Некоторые значения /i, приведены в табл. 13.3. При расчете защиты [c.675]

Как объяснено выше, в соответствии с теорией можно ожидать ослабления зависимости аст.макс от диаметра частиц при переходе к газам с высоким коэффициентом теплопроводности. Опытные данные Джекоба и Ос-берга [Л. 686] подтверждают этот вывод. Так, например, если в воздухе переход от частиц диаметром 0,29 мм к частицам диаметром 0,061 мм вызывал увеличение максимального коэффициента теплообмена псевдоожи-женного слоя в 1,88 раза, то в водороде — лишь в 1,49 раза. [c.395]

Смотреть страницы где упоминается термин Коэффициент ослабления воздух : [c.246] [c.246] [c.86] [c.41] [c.43] [c.94] [c.111] [c.174] [c.175] [c.617] [c.100] [c.116] [c.173] [c.84] [c.84] [c.316] [c.28] [c.163] [c.279] [c.505] [c.245] [c.174] [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...