Числа М и X. Изэнтропические формулы

Числа М и X. Изэнтропические формулы [c.106]

ЧИСЛА М И К. ИЗЭНТРОПИЧЕСКИЕ ФОРМУЛЫ [c.107]

Отвлекаясь от эффекта переменности сечения трубы на участке подогрева, определим изменение числа М на этом участке, после чего уже нетрудно будет найти по обычным изэнтропическим формулам я изменения всех остальных величин. [c.208]

ЧИСЛА М И Я. ИЗЭНТРОПИЧЕСКИЕ ФОРМУЛЫ 131 [c.131]

Пользуясь числами М и Я, можно составить простые, удобные д.пя запоминания формулы связи между скоростью, давлением, плотностью и температурой в изэнтропическом адиабатическом движении. [c.107]

Для приближенной, сравнительно грубой оценки выигрыша в степени восстановления давления, осуществляемого сверхзвуковым диффузором, сосредоточим все внимание лишь на изменениях полного давления при прохождении потока через скачки уплотнения, считая течения до и за скачком по отдельности изэнтропическими. Количественной оценкой этого восстановления явится введенный ранее равенством (58) коэффициент х, зависящий от числа М в потоке перед скачком по формулам (59), (60) или (61). [c.138]

Присоединим к формуле (90) известные уже по предыдущему фор- У. ы (69), (70), (66) изэнтропической связи давления, плотности температуры с числом М, которые, в силу (51) и (52) полезно [c.201]

Изложенные соображения показывают, насколько важно уметь определять критическое число Mj p для заданных условий обтекания крылового профиля. Для вычислении М р составим формулу связи между давлением р о и числом М о в бесконечном удалении от крылового профиля, с одной стороны, и соответствующими величинами в точках на профиле — с другой. Принимая поток в делом адиабатическим я изэнтропическим (при М 1 скачков уплотнения быть не может ), составим выражения [c.356]

С учетом сказанного может быть принята следующая методика расчета числа Маха М . На первом этапе рассчитываются параметры в точке ветвления X - конфигурации ударных волн с использованием формул (1.1), (1.2) на режимах "свободного" взаимодействия или формул (1.3), (1.4) на режимах "несвободного" взаимодействия для определения М /, и интенсивности косого скачка уплотнения над областью отрыва. В расчет структуры точки ветвления положена трехударная конфигурация, которая в случае отсутствия соответствующего решения дополняется центрированной волной разрежения. При этом параметры замыкающего скачка уплотнения в точке ветвления отвечают звуковой точке на внутренней поляре, построенной для числа Маха составляющей скорости однородного потока за косым скачком уплотнения над областью отрыва, нормальной линии ветвления. Затем в рамках изэнтропического процесса находятся параметры на линии растекания (присоединения) с использованием данных о параметрах газа на линии тока под контактным разрывом и о давлении Ртах на линии растекания (фиг. 5). [c.73]

Регистрируя микроманометром отдельно давление в динамическом и давление р в статическом отверстиях, определим число Мх движущегося газа, а зная температуру газа, найдем скорость звука в движущемся газе, а следовательно, и скорость Измерение температуры можно производить, например, термопарой или другим термометрическим прибором, помещенным в такую точку скоростной трубки, где скорость равна нулю, и можно быть уверенным, что измеряется температура изэнтропически заторможенного газа Го- Таким местом является точка на скоростной трубке, где поток разветвляется. Замеряя непосредственно Гд, найдем Г по ранее выведенной формуле [c.142]

Регистрируя микроманометром отдельно давление Рао динамическом и давление p в статическом отверстии, определим число М1 движущегося газа, а йиая температуру газа, найдем скорость звука в движущемся газе, а следовательно, и саму скорость Измерение температуры можно производить, например, термопарой или другим термометрическим элементом, помещенным в такое место скоростной трубки или специального измерителя, где скорость равна нулю и можно быть уверенным, что измеряется температура изэнтропически заторможенного газа Гд. Таким местом является точка в лобовой части обтекаемого тела (например точка О на скоростной трубке), где поток разветвляется, — так называемая критическая точка потока. Замеряя непосредственно Т , найдем по ранее выведенной формуле [c.196]

Обраниясь к формуле (70), видим, что она для случая п = 1 представляет решение задачи об измерении температуры газового потока Т = 7оо при помощи непосредственного замера температуры Т — Ти = = Ti поверхности продольно обтекаемой этим газом пластины, при условии, что тепло от пластииы не отводится (пет теплоотвода через державку и проволочки измерительной термопары). Как наглядно показывает формула (70), такой пластинчатый термометр будет вместо температуры потока Гоо показывать тем большую температуру Tt, чем больше число М оо, что и естественно, так как пластина тормозит поток и вследствие диссипации механической энергии потока в тепло должна дополнительно нагреваться это торможение связано с повышением энтропии. Однако, как это сразу следует из формулы (70), при ст == 1 и t ) (0) = 4 термо.метр будет показывать температуру адиабатического и изэнтропического торможения [c.831]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...