Газ Изэнтропическое течение — Формул

Изэнтропическое течение — Формулы 691 [c.706]

Для получения сверхзвуковой скорости используют сопло Лаваля, которое состоит из суживающейся и расширяющейся частей (рис. 11.2). Изэнтропическое течение газа через сопло Лаваля рассчитывают по формулам (11.6)-(11.9). Если в наименьшем сечении сопла скорость течения газа равна скорости звука, то массовый расход определяют по формуле (11.14), где если же скорость в этом сечении [c.171]

Для изэнтропических течений газа имеют место формулы [c.520]

Уравнение (4) имеет такую же форму, что и уравнение Бернулли, но состояние газа, характеризующееся параметрами (ро. бо) и (р,, 51), соответствует здесь различным значениям энтропии. Таким образом, уравнение (4) не может быть выведено из закона для изэнтропического течения, на котором основано уравнение Бернулли. Увеличение энтропии определяется по формуле (11) п. 20.01 в виде [c.598]

При изэнтропическом течении давление р может рассматриваться как функция плотности р (см. формулы (1.41)], так что [c.66]

Кривые хода М и р/р построены по ранее выведенным формулам изэнтропического течения. [c.142]

Метод годографа. Существует специальный метод исследования двумерных безвихревых изэнтропических течений газа, имеющий большое теоретическое и практическое значение, — так называемый метод годографа. Он основан на том, что описание таких течений сводится к отысканию отображения Е х,у) Н и,ь), определяемого формулами [c.227]

По найденным значениям Л из табл. 4.1.1 находим местные относительные скорости действительного потока К. Затем по формулам изэнтропического течения определяем отношение давлений [c.542]

Пользуясь изэнтропическими формулами, найдем выражение критических параметров газа Т, а, р, р через параметры Тд, а , рд, заторможенного газа. Для этого достаточно вспомнить, что при критическом течении скорость V равна местной скорости звука а, т. е. в этом случае М = 1. Тогда по (71) — (75) будем иметь [c.109]

Для приближенной, сравнительно грубой оценки выигрыша в степени восстановления давления, осуществляемого сверхзвуковым диффузором, сосредоточим все внимание лишь на изменениях полного давления при прохождении потока через скачки уплотнения, считая течения до и за скачком по отдельности изэнтропическими. Количественной оценкой этого восстановления явится введенный ранее равенством (58) коэффициент х, зависящий от числа М в потоке перед скачком по формулам (59), (60) или (61). [c.138]

Наряду со стабилизированным течением изучалось течение вязкого сжимаемого газа в каналах при наличии изэнтропического ядра. Расчет потерь полного давления в таких каналах (так же как и в случае изотермического течения несжимаемой жидкости) сводится к определению параметров пограничного слоя в их крайних сечениях. Так, при дозвуковых скоростях, отсутствии теплообмена между стенками канала и газом и равенстве турбулентного и молекулярного чисел Прандтля единице коэффициент потерь в канале с равномерным распределением скорости на входе выражается формулой (А. С. Гиневский, 1956) [c.808]

Так как течение газовой фазы в сопле принимается изэнтропическим, то относительную скорость одномерного потока идеального газа на выходе из сопла можно рассчитать по формуле [c.127]

В случае независимой переменной у при решении задачи 1 множитель Латранжа А2 является, вообще говоря, переменным. Если течение является изэнтропическим ( о = onst), то множитель А2 оказывается постоянным в плоском и осесимметричном течениях. Формулы для изэнтропических течений становятся сравнительно простыми. [c.101]

Из формулы (4.73) следует, что скорость разлета ПВ в вакуум зависит от показателя политропы п. Если /г = 3, то С тах = D, при п>Ъ (7шах < П И при ц < 3 17тах > В. Следовательно, скорость истечения ПВ в вакуум может превышать скорость детонации, если и < 3. В связи с этим заметим, что при расширении ПВ конденсированных ВВ эффективный показатель политропы, вообтце говоря, уменьшается [17], что отвечает ослаблению сил взаимодействия атомов и молекул в ПВ с уменьшением плотности ПВ. Следовательно, скорость разлета, реальных ПВ в вакуум превосходит скорость детонации. Уравнение (4.72) получено для изэнтропического процесса. При торможении детонационной волны на достаточно жесткой преграде в ПВ отражается ударная волна (Р>Р ), и, строго говоря, для определения параметров течения необходимо рассчитывать ударную адиабату ПВ. Однако амплитуда ударной волны и изменения плотности в ней невелики, что позволяет с хорошей степенью приближения считать ударную волну волной сжатия (см. 2). Поэтому формула (4.72) может быть распространена на случай торможения детонационной волны на жестких преградах ((7<(7, ). [c.126]

Рассмотрим одномерное стационарное адиабатическое течение идеального газ и предположим, что где-то вдоль трубки тока или струи газа происходит изэнтропическое (без скачка уплотнения или других причин для превращения механической энергии в тепло-иую) торможение газа, приводящее газ к покою. Установим простые формулы связи параметров изэнтропически заторможенного газа Гц, р , Oq, flp с текущими их значениями Т, р, р, а в сечениях рассматриваемой трубки тока. [c.186]

Если предположить, что течение газовой фазы по каналу сопла является изэнтропическим, то величины и могут рассматриваться как коэффициенты согласования с опытом. Это допупдение используется только при определении скорости газов Яв.г в выходном сечении сопла с помош ью формулы (1.67). [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...