Обтекание клина бесконечного сверхзвуковое

Обтекание клина и конуса сверхзвуковым потоком. Теория Ньютона. Нестационарная аналогия. При обтекании сверхзвуковым потоком бесконечного клина с углом о (рис. 2.9), по- [c.60]

Рассмотрим плоское симметричное обтекание бесконечного клина равномерной сверхзвуковой струей с отошедшей ударной волной. [c.291]

Рассмотрим двумерную задачу об обтекании затупленного конуса или клина равномерным сверхзвуковым потоком совершенного газа [25]. Для некоторых углов полураствора клина или конуса (0) и чисел Маха набегающего потока (Моо), течение за ударной волной при обтекании острого клина или конуса с тем же углом полураствора будет сверхзвуковым. Затупление конуса приводит к появлению дозвуковой области. При углах полураствора клина или конуса 0, меньших 0 (0 —угол полураствора клина, для которого течение за ударной волной становится звуковым М2=1)г дозвуковая зона располагается вблизи затупления и звуковая линия начинается на ударной волне и заканчивается на теле. Для затупленных клиньев и конусов имеется диапазон углов 0, для которых звуковая линия уходит в бесконечность и около клина течение является дозвуковым. На рис. 4.6 показаны заштрихованные области, в которых дозвуковая зона независимо от формы затупления уходит в бесконечность. Случай а соответствует обтеканию клина, б —конуса. При пространственном обтекании возможно появление локальных дозвуковых зон и распространение этих дозвуковых зон вниз по потоку (рис. 4.6). [c.213]

Начнем с явления торможения сверхзвукового потока, возникающего, например, при набегании на помещенное в него твердое тело. Простейшим случаем, допускающим элементарное рассмотрение, может служить симметричное сверхзвуковое обтекание бесконечного клина с углом при вершине 20, имеющим некоторую конечную величину. По известному свойству идеальных потоков можно заменить нулевую линию тока набегающего на клин потока, направленную в вершину клина О (рис. 100), твердой стенкой и рассмотреть только верхнюю часть потока, которая будет представлять плоское течение внутри тупого угла, равного я — 0. [c.231]

Интерферограмма в полосах бесконечной ширины показывает линии постоянной плотности при обтекании комбинации пластины с клином, имеющим полуугол раствора 10°, которая помещена в сверхзвуковой аэродинамической трубе при числе Маха невозмущенного потока, равном 1,32. Го- [c.160]

Для примера применения теории подобия и размерности рассмотрим обтекание так называемых конических тел, образованных пучком прямых, исходящих из одной обращенной к потоку точки — полюса (например, конус и в плоском течении — клин). При выборе слабой ветви присоединенного скачка донный срез не окажет влияния на сверхзвуковое течение вверх по потоку, поэтому длину такого тела можно считать бесконечной. В такой задаче характерный размер L отсутствует, поэтому возможны лишь следующие комбинации безразмерных независимых переменных, от которых будет зависеть решение [c.122]

Другой пример особенности типа угловой точки возникает при обтекании тела достаточно узкой сверхзвуковой струей с отошедшей ударной волной. Струя должна быть уже М-области смешанного течения, возникающего при обтекании этого же тела безграничным потоком той же скорости. При обтекании некоторых тел бесконечной длины (например, бесконечного клина) безграничным потоком М-области конечного размера может и не быть (ударная волна уходит на бесконечность), а струйное обтекание этих тел осуществимо, в этом случае угловая точка образуется при любой ширине струи (определяемой по отношению к характерному размеру тела). [c.215]

Обтекание бесконечного клина потоком, направленным не по биссектрисе его внутреннего угла (рис. 75). Решение этой задачи тривиально и сводится к обтеканию угла, меньшего 180° Так как возмущения в сверхзвуковом потоке против течения не [c.331]

Отметим интересную с иринципиальной точки зрения деталь. Выше отмечалось, что для одного и того же бесконечного крыла либо коническое течение не сугцествует, либо сугцествуют два разных конических течения. Как известно, при свободном обтекании клина ( 0 = /2) из двух возможных течений реализуется то, которое соответствует более слабому скачку. То же справедливо и для треугольного крыла с присоединенным вдоль кромок скачком в области 1. По при этом, постепенно увеличивая угол атаки и непрерывно переходя из области 1 в область 4, обнаружим, что решению будет соответствовать более сильный скачок. Это по-видимому, - первый пример двузначного стационарного обтекания тела сверхзвуковым потоком. [c.343]

Рассмотрим теперь задачу о сверхзвуковом симметричном обтекании кругового конуса. Те же рассуждения, что и в случае обтекания клина, позволяют утверждать, что при обтекании конуса бесконечной протяженности решение, если оно существует, автомодельно, т. е. параметры течения постоянны на конусах ф = onst. В частности, головной скачок уплотнения, отделяющий однородный набегающий поток от возмущенного течения за ним, должен быть конусом Ф = Ф5- Так как интенсивность головного скачка уплотнения во всех его точках одна и та же, то и изменение энтропии газа при прохождении им скачка на всех линиях тока одинаково, так что течение за скачком изоэнтропическое. Поскольку полное теплосодержание газа при прохождении им скачка не изменяется, то изоэнтропическое течение за скачком безвихревое. Таким образом, течение за скачком представляет собой осесимметричную простую волну и, следовательно, описывается в плоскости годографа уравне-ние.4 (16.5), а решение в плоскости течения находится по решению в плоскости годографа согласно выражению (16.2). [c.322]

Таким образом показано, что если при обтекании бесконечного затупленного клина равномерным сверхзвуковым потоком постепенно увеличивать угол Ро раствора клина или уменьшать Моо так, чтобы поток за ударной волной на бесконечности все время был сверхзвуковым, то при некотором значении параметров Ро или Моо) потоке возникает либо скачок уплотнения, либо местная дозвуковая зона изэнтропи-чески заторможенного газа (последнее, по-видимому, в общем случае невозможно). Возникший скачок уплотнения при дальнейшем увеличении угла раствора клина может перемещаться вверх по течению при попадании его в минимальную область влияния произойдет ее перестройка. [c.260]

Если при заданной скорости набегающего потока М1 % > > Хтах(М1), то задача обтекания бесконечного клина сверхзвуковым потоком решения не имеет. Если клин конечен, то образуется отошедшая криволинейная ударная волна, а расстояние отхода от вершины клина определяется размером клина. [c.160]

Простейшим случаем, допускающим элементарное рассмотрение, может служить симметричное сверхзвуковое обтекание бесконечного клина с углом при вершине 20, имеющим некоторую конечную величину. По известному свойству идеальных потоков можно заменить нулевую линию тока набегающего ма клин потока, направленную в верппшу клина О (рис. 101), твердой стенкой и рассмотреть только верхнюю часть потока, которая будет представлять плоское течение внутри тупого угла, равного п — 0. [c.301]

Найденное решение используется в задачах обтекания клиновидных тел равномерным сверхзвуковым потоком. Например, в случае бесконечного клина, обращенного острием А навстречу потоку (рис. 5), течение разделяется прямой линией тока В1А на два течения — обтекания вогнутых углов В1АВ2 и В1АВ3. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...