Аподизация

Дифракционная картина, описываемая формулой (43.4), характеризуется монотонным уменьшением интенсивности при увеличении угла дифракции от нулевого значения, т. е. отсутствием осцилляций и линий нулевой интенсивности (окружности при круглом отверстии и прямых линий при квадратном), а также быстрым спаданием интенсивности в крыльях . Все эти качества очень полезны в оптических приборах, и иногда специально вводят на периферийных участках плоскости ЕЕ искусственное ослабление волны (так называемая аподизация). [c.187]

Эри. Когда р=4 и 2=15, то амплитуда равна +0,0017, тогда как для диска Эри она равна +0,0274. Происходит значительная аподизация, поскольку уменьшение энергии составляет [c.219]

Заметим, что аподизация сопровождается незначительным расширением центрального максимума дифракционного пятна, так что если мы выигрываем в обнаружении слабого источника на некотором расстоянии от сильного источника, то несколько теряем в пределе разрешения двух идентичных источников. [c.219]

Поле дифракции в фокусе волны состоит из двух составляющих обычного поля Л], амплитуда которого существенно зависит от контура зрачка, — можно добиться того, чтобы это поле распространялось на ограниченную часть плоскости изображений (например, используя методику аподизации)- поля флуктуаций Лг, распространяющегося на значительно большую область, так как относительные изменения Лг на поверхности стекла (и соответственно на сфере сравнения) обычно очень быстры — флуктуации, протяженность которых не превышает нескольких микронов, дифрагируют свет в пределах угла. Значительно большего, чем угол дифракции, вызываемой [c.263]

Сравнение зшс -функцни с соответствующей аподизацией проведено на рис. 3.1 Ясно, что этот метод ограничен возмож- [c.75]

Качественно рассмотренная нами проблема определения истинного спектра мощности излучения по измеренному относится к широкому классу так называемых некорректных задач математической физики [11]. Сейчас наблюдается быстрое развитие теории и методов йх решения. Интересно заметить, что одной из основных здесь является проблема сглаживания полученных решений. Способы, которыми оно осуществляется, оказываются близкими по своей сущности к методам аподизации аппаратной функции спектрометров. [c.14]

АПОДИЗАЦИЯ АППАРАТНОГО КОНТУРА СПЕКТРОМЕТРА [c.23]

Аподизация неоднородно поглощающим фильтром. Как мы [c.24]

Аподизация контурной диафрагмой. Введем координаты (ё, т )- в плоскости зрачка и (х, у) —в выходной фокальной плоскости прибора. Ось X параллельна оси и ориентирована вдоль направления дисперсии (рис. 14). Так же, как и для одномерного случая, можно показать, что [c.26]

Приведенные в табл. 1 соотношения, описывающие пропускание зрачка, были выбраны на основании подобных качественных соображений. При строгой формулировке задачи аподизации для определения функции Л( ) производится решение соответствующего интегрального уравнения. Существует некоторая неоднозначность в вопросе о том, какие параметры контура при этом должны оптимизироваться. Можно добиваться максимальной яркости центрального пятна, можно стремиться к сужению его, можно, наконец, требовать максимума интегрального пропускания и т. д. [c.30]

АПОДИЗАЦИЯ АППАРАТНОЙ ФУНКЦИИ РАСТРОВОГО СПЕКТРОМЕТРА [c.42]

Аподизация контуром растра. [c.42]

Относительно уравнения (6.50) следует заметить, что в нем предполагается возможность точного определения положения с / = О, а также возможность интегрирования от / = 0 до / = go. Первое из этих условий осуществить трудно, а второе вообще невозможно (рис. 6.9). Более сложные методы, упомянутые вьпде, конечно, помогают преодолеть первую трудность, а математическая аподизация используется в качестве средства минимизации ошибок, обусловленных несоответствием пределов в интегрировании фурье-преобразования [ср. использование аподизации для исключения вторичных колец вокруг диска Эри (разд. 2.3)]. Однако разрешающая способность прибора, хотя и ограниченная, может быть, очевидно, очень большой, поскольку она определяется по существу экспериментально достижимым верхним пределом /. [c.147]

После ознакомления с основными формулами общих законов дифракции й образования изображения протяженных объектов целесообразно (применить главные результаты к простому случаю совершенного оптического прибора. Ранее пошученные выражения, которые кажутся довольно сложными, приводят к простым результатам, если их применить к конкретному случаю. Мы изучим не только классическое распределение энергии в пятне изображения точки, но и определим контраст изображения любого типичного объекта, а также действие прибора при когерентном освещении, что (приведет нас к исследованию фазового контраста. Прежде всего мы рассмотрим очень простой пример стигматического прибора с круглым зрачком и равномерным пропусканием случай переменного пропускания (аподизация) будет изучен позднее. [c.85]

Здесь уместно заметить, что освещенности в пределах колец слабы, но весь поток за 1Пределами центрального пятна составляет значительную величину (около 16%) этот поток переносится на изображение в виде паразитного света, который практически не используется для образования изображения, поэтому понятен интерес, который может представить аподизация (см. гл. 11). [c.90]

Можно поступить наоборот, уменьшив пятно центральной дифракционной фигуры, — тогда немного увеличивается освещенность колец. При этом возможно улучшение разрешающей силы для точечных источников при потере контраста для протяженных объектов. Для этого следует применить экран, дополнительный тому, который служил для аподизации дифракционных картин. Возможны и другие методы можно, например, ввести дефазиро- [c.219]

Как мы уже отмечали, аиодизация проводится с целью уменьшения максимумов более высоких порядков sin -функ-цин, особенно первых порядков. Мы рассмотрим два вида аподизации. [c.74]

Слово аподизация образовано из греческого а (отрицание) 4-яобос (след, подошва) и может быть переведено приблизительно как устранение следов или уменьшение пьедестала . Иногда термин аподизация тракту=-ется шире как любое воздействие на аппаратную функцию. [c.14]

Рассмотрим в качестве примера фурье-образы несколиких функций, наиб Олее часто встречающихся в оптике при решении задач аподизации. С этой целью преобразуем выражение (6), введя Vж=Ji Дf (величина Ух имеет размерность и называ- [c.24]

В заключение данного раздела хотелось бы еще раз обратить внимание на то, что не существует универсального метода аподизации, и прежде, чем пользоваться поглощающими фнльт-рэ ми, применять контурную диафрагму или изменять ширину идели, необходимо совершенно четко представлять причины воз-1 инновения побочных максимумов в данном приборе, а также вое последствия применения предполагаемых мер. Часто добиться эффекта аподизации можно совершенно неожиданными и простыми средствами. ПрИ/меры по1Добных случаев будут при- ведены в дальнейшем. [c.31]

Пренебрегая влиянием дифракции, мы вывели выражение /=/osin o. Функция sin у получилась в результате вычисления интеграла по поверхности перекрывающихся растров. Предположим, что положение границы растра описывается не прямоугольником, а какой-то более сложной зависимостью y=F(x). Поступим так, как мы делали при исследовании аподизации формой зрачка системы — разобьем функцию F(x) на две части и будем считать, что нижняя граница растра описывается функцией —F(x)l2, а верхняя— +F(x) 2, тогда получим [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...