Дункан

Значительные запасы гидроэнергии еще не использованы в провинциях Квебек, Британская Колумбия и Манитоба. Общие неосвоенные запасы гидроэнергии только р. Колумбия (в пределах канадской территории) оцениваются в 5,6 млн. кВт. Здесь построен каскад электростанций и плотины Дункан , - Эрроу и Майка (мощностью 2610 тыс. кВт), на ней будет установлено 6 агрегатов по 435 тыс. кВт каждый. В 1972 г. Канада купила советские гидротурбины, изготовленные заводом Уралэлектротяжмаш ). [c.279]

Все известные устройства для автоматического уравновешивания враш,аю-ш,ихся систем могут быть разделены на две группы а) жидкостные, к которым относятся устройства Леблана, Дункан, [c.261]

АУУ Дункан [7]. Действие жидкостного АУУ Дункан основано на следующих положениях. В заполненном жидкостью сосуде, вращающемся вокруг оси, проходящей через его центр тяжести, на элементарный объем dV = rdadrdh (фиг. 7. 8) действует центробежная сила [c.265]

Рассмотрение свойств АУУ Дункан показывает, что оно может быть применено к машинам с вертикальным расположением уравновешиваемого ротора. Наличие трения между контейнером и сосудом, а также различие в скорости вращения контейнера и жидкости приводят к наличию остаточной неуравновешенности [c.268]

Большим преимуществом АУУ Дункан является то, что оно достаточно эффективно компенсирует неуравновешенность контейнера с грузом как ниже, так и выше критической скорости. [c.268]

Фиг. 7. 11. Схема жидкостного АУУ Дункан.

На скоростях вращения ниже критической эти АУУ либо не ухудшают условия работы, либо вносят дополнительную неуравновешенность, равную емкости АУУ. Условия перехода через критическую скорость при этом в лучшем случае не ухудшаются. Исключением являются только жидкостные АУУ Сирля и Дункан, которые могут, однако, применяться только в машинах с вертикальным расположением ротора. [c.285]

Система, построенная по второму варианту, по существу, является конструктивным видоизменением жидкостного АУУ Дункан, сохранившим все его преимущества и недостатки. Однако в отличие от АУУ Дункан эта система так же, как и система, построенная по первому варианту, может быть применена для уравновешивания роторов с произвольной ориентацией оси вращения. [c.289]

Устройство Дункан представляет собой поплавок-контейнер с неуравновешенной массой, помещенный в сосуд с тяжелой жидкостью и имеющий свободу перемещения по радиусу под давлением вращающейся жидкости. Так как под поплавком снизу нет жидкости, то выталкивающая его вверх сила отсутствует. [c.75]

Устройство Дункан работает во всем диапазоне скоростей. Однако трение между контейнером и сосудом, а также различие скоростей вращения контейнера и жидкости приводит к наличию остаточного дисбаланса. Дисбаланс внешнего сосуда не компепсируегся. [c.75]

Растворители, применяемые для экстракции масла, должны быть дешевы, иметь узкие пределы кипения, низкую скрытую теплоту парообразования, не оказывать токсического действия на мятку (мезгу) и не быть огнеопасными. Дункан [6] описывает промышленную экстракцию масла трихлорэтиленом. Так как этот растворитель не огнеопасен, то при его применении исключается опасность пожара и взрыва, как это имеет место при применении гексана. Андерсоновская установка для экстракции масла углеводородами (см. рис. 4, стр. 75) практически взрывобезопасна, так как она работает под открытым небом. Дункан установил, что остаток трихлорэтилена в шроте колеблется от [c.72]

Элементарные методы дают лишь приближенног решение, в котором положение центра изгиба определяется в зависимости только от формы сечения и не зависит от материала. Vis которого выполнен брус, — положение, не подтвердившееся в опытах Дункан. Точное решение, полученное еще в 1933 г. проф. Л. С. Лейбензоном, представляющее обобщение метода проф. Тимошенко, напечатано в Технических заметках ЦАГИ, № 45, 1935 г., стр. 53 и сл. в виде очень краткого резюме, мало доступного широким инн<енерным кругам. Помимо этого профессором Л. С. Лейбензоном была любезно предоставлена редактору рукопись последней еще неопубликованной работы на ту же тему ). [c.385]

Этот метод применяется в случае двух- и трёхразмерных задач. Он состоит в том, что искомые функции представляют в виде произведения двух функций, из которых одна — известная, причём подобранная так, чтобы частично удовлетворить граничным условиям. Другая же функция — неизвестная — должна зависеть от меньщего числа переменных и подлежит определению при помощи вариационного уравнения (16.1). Таким образом, в случае задачи, зависящей от двух переменных, мы получим обыкновенное дифференциальное уравнение для определения неизвестной функции. Метод этот был предложен в 1933 году Л. Канторовичем в применении к кручению прямоугольного контура, В. Дунканом — в применении к кручению равнобедренного треугольника и автором этой книги — в применении к определению центра изгиба сегмента параболы. [c.444]

Мы ограничиваемся простейшими определениями и понятиями, используемыми в тексте книги. Теории матриц посвящено большое число специальных сочинений. См. А. И. Мальцев, Основы линейной алгебры, Гостехиздат, 1955 Р. Фрезер, В. Дункан, А. Коллар, Теория матриц и ее приложения, ИЛ, 1950 Ф. Р. Гантмахер, Теория матриц, Гостехиздат, 1953. В книге Б. В. Булгакова Колебаниям (Гостехиздат, 1954) подробное изложение матричного исчисления предпослано рассмотрению уравнений аналитической механики и теории колебаний. [c.755]

Даламбер 252 Джанелидзе Г. Ю 690 Дубошин г. Н. 563, 595 Дункан 480, 755 [c.820]

Дункан А., Применение спектроскопии в химии, Издатинлит, Москва. [c.73]

Вудом еще в 1933 г. были определены зависимости показателей преломления и поглощения от длины волны для лития, натрия, калия, рубидия и цезия. Эксперименты в этом же направлении проводились также Дунканом, Айвсом и Бриггсом [93]. На рис. 30 приведены зависимости п К) и k(k) для натрия, которые блестяще подтверждают возможность применения теории идеального металла для щелочных металлов был обнаружен переход от поглощения к прозрачности, полное внутреннее отражение и т. д. [c.185]

Детальный расчет молекулы NH3 в приближении метода самосогласованного ноля был проведен Капланом [656] и Дунканом [321]. Петерс [977] использовал полученные Капланом и Дунканом волновые функции для анализа заселенностей. В табл. 44 нриведены <оэффициенты перед атомными орбиталями [см. равенства (111,12)], вычисленные Канланом, а в табл. 45— парные заселенности, полученные на их основе Петерсом. Угол Н — N — Н был принят равным 106°47. Из табл. 44 видно, что коэффициенты перед [c.404]

Первая дискретная область поглощения в спектре N2 расположена в интервале длин волн между 1600 и 1400 А (Дункан [320], Зеликов, Ватанабе и Инн [1330]). Она состоит из прогрессии быстро сходящихся диффузных полос с расстоянием между полосами, равны м 800 см в длинноволновом н 400 см в коротковолновом конце спектра. На фиг. 191, а представлена микрофотограмма рассматриваемой области поглощения. [c.516]

Вторая более слабая система в электронном спектре NH3 состоит из длинной прогрессии очень четких полос, расположенных в области 1690—1400 А. Эта система впервые исследована Дунканом [317] и Дунканом и Гаррисоном [322], а позже получена с высоким разрешением Дугласом и Холласом [295] и Дугласом [294]. Последние авторы выполнили полный анализ вращательной структуры ряда полос прогрессии и убедительно показали, что полосы являются перпендикулярными, а в верхнем электронном [c.525]

В области длин волн, меньших 1450 А, берут начало очень интенсивные прогрессии полос (Дункан [317]). Согласно Уолшу и Уарсопу [1270], в интервале между 1450i и 1220 А расположены по меньшей мере три различные, накладывающиеся друг на друга прогрессии, соответствующие трем различным электронным состояниям, приведенным в табл. 65. Ниже 1220 А Дункан [317, 319] обнаружил еще одну прогрессию, начинающуюся при 82 857 СЛ1-1. [c.526]

Томпсон и Дункан [1215] для получения системы полос, связанной с переходом на самое низкое триплетное состояние, использовали кювету с длиной поглощающего-пути 10 м при атмосферном давлении, однако эта попытка осталась безрезультатной. [c.526]

Исследуя спектр поглощения I2 O в вакуумном ультрафиолете, Ла Палиа и Дункан [725] нашли, что он состоит из широкого континуума с максимумом нри 1550 А, который сопровождается пятью дискретными системами полос. Каждая из этих систем состоит из единственной прогрессии, обусловленной либо симметричным деформационным колебанием, либо валентным колебанием связи С — С1 (табл. 68). Наиболее интенсивной в этой области спектра поглощения является система полос при 1240 A. Сильное непрерывное поглощение начинается нри 1050 А. Эта длина волны соответствует потенциалу ионизации молекулы I2 O, найденному методом электронного удара и равному [c.534]

Авторы ранних работ сообщали о присутствии в спектре метана в области 1800— 1400 А дискретных полос поглощения, однако впоследствии было показано, что эти полосы обусловлены поглощением примесей, присутствующих в метане (см., например, работу Дункана и Хоуэ [323]). Количественные измерения в спектре поглощения СН4 были выполнены Уилкинсоном и Джонстоном [1302], Мо и Дунканом [866], Саном и Вейсслером [1177] и Дитчбурыом [279]. В области длин волн, превышающих 1455 А, не удалось обнаружить поглощения с коэффициентом поглощения, превыщающим 0,3 (коэффициент поглощения в этой области, вероятно, значительно меньше). При 1455 А поглощение внезапно возрастает значение к становится равным 70 см при 1370 А и достигает максимальной величины 1500 см при 930 А i). На фиг. 195 приведена кривая поглощения, полученная Дитчбурном [279]. Форма кривой поглощения ясно показывает, что происхождение ее весьма сложное. [c.535]

С2Н4О (окись этилена). Спектр поглощения окиси этилена в ультрафиолетовой области очень сильно отличается от спектра ацетальдегида, хотя эти две молекулы представляют собой изомеры. В спектре окиси этилена нет аналогии с поглощением в длинноволновой области ацетальдегида. В спектре окиси этилена первое поглощение наблюдается при 2120 А (Лью и Дункан [755]). Это поглощение непрерывно и распространяется до 1600 А, Континуум налагается на две или три сильные диффузные полосы, начинающиеся при 1715 А, которые, по всей вероятности, связаны с электронным переходом, отличающимся от перехода, обусловливающего континуум. Вторая, несколько более резкая система полос начинается при 1572 А на нее также налагается континуум. Анализ колебательной структуры приводит к частоте 780 см- - в первой и 724 и 1125 см во второй системах полос. [c.551]

Ниже 1435 А находятся очень сильные резкие полосы поглощения, которые, ио-ви-димому, образуют ридберговские серии. Однако при первом отнесении этих серий Лью и Дунканом [755] было получено значение ионизационного потенциала 10,81 эв, в то время как последующее определение при помощи фотоионизационного метода [1273] привело Ватанабе к значению 10,565 эв. Лоурей и Ватанабе [781] впоследствии заново исследовали ридберговские серии и предложили повое отнесение (табл. 77). На основании этого нового отнесения получено точное соответствие между ридберговским пределом (пределом сходимости ридберговской серии) и значением ионизационного потенциала, определенным методом фотоионизации. Почти все сильные члены ридберговской серии сопровождаются колебательными переходами. Имеется очень сильное непрерывное поглощение ниже ридберговского предела, но лпшь небольшая его часть соответствует ионизации. [c.551]

SFa дает лишь непрерывное поглощение, которое при самом высоком из применявшихся давлений (620 мм рт. ст. при длине оптического пути 1 м) начинается от 2170 А (Лю, Мо и Дункан [756]). При более низких давлениях (80 мм рт. ст. нри длине оптического пути 1 м) SF прозрачна до 1563 A. При еще более низких давлениях (<1 мм рт. ст.) она прозрачна до 1100 A. Ниже этой длины волны появляются четыре очень широких максимума поглощения при 1054, 936, 872 и 830 A. Эти максимумы должны соответствовать по крайней мере четырем различным разрешенным электронным переходам. Единственным разрешенным типом электронных переходов в октаэдрической молекуле является переход Fiu — Лlg, если основное состояние Aig. Таким образом, четыре верхних состояния, по крайней мере около равновесного положения основного состояния, должны быть состояниями i/ ii,. По-видимому, конечно, в возбужденных состояниях имеется сильное взаимодействие Яна — Теллера, а это значит, что минимумы потенциальной энергии в этих состояниях не должны соответствовать октаэдрической симметрии. [c.552]

Спектры поглощения MoF и WFe в ультрафиолетовой области исследовались Таннером и Дунканом [1192]. Они нашли непрерывное поглощение, начинающееся при 2815 и 2715 A соответственно в кювете длиной 40 см при давлении 500 мм рт. ст. Согласно оценке Таннера и Дункана, центры этих непрерывных областей поглощения лен ат приблизительно при 1850 и 1750 А соответственно. В спектре MoFe до максимума между 2020 и 1870 A наблюдается прогрессия диффузных полос со средним интервалом 639 см . Эта частота хорошо соответствует полносимметричному колебанию aig, частота которого в основном состоянии имеет величину 741 см . Сильное возбуждение именно этого колебания (а не неполносимметричного колебания) дает основание полагать, что в данном случае в возбужденном состоянии не должно быть сильного взаимодействия Яна — Теллера. [c.552]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...