Константа Гаусса

Число н, называется константой Гаусса. Тогда из соотношения (3) получим [c.395]

Рассмотрим свойства константы Гаусса, применив третий закон [c.396]

Здесь константа Гаусса обозначена через А,, так как в центре притяжения находится не Солнце, а планета. [c.396]

При выборе траекторий полета к другим планетам и для решения многих других задач космонавтики такая точность совершенно недостаточна. Существует другая система основных единиц — так называемая астрономическая система единиц, в которой удается найти константу тяготения со значительно большей точностью — с девятью-десятью верными значащими цифрами. В этой системе за единицу длины принимается среднее расстояние от центра Земли до центра Солнца за единицу массы — масса Солнца за единицу времени — средние солнечные сутки. Для вычисления константы тяготения можно воспользоваться третьим законом Кеплера. Константу тяготения / в астрономической системе единиц обычно обозначают через к — константа Гаусса). Для нахождения константы к Гаусс воспользовался известным ему значением периода обращения Земли вокруг Солнца Т з = 1 год = 365,2563835 средних солнечных суток и известным в его время значением для отношения массы Земли к массе Солнца [c.84]

Комплексная координата 91 Компонента скорости радиальная 61, 93 --трансверсальная (поперечная) 61, 93 Константа Гаусса 84 [c.337]

Уравнение можно проинтегрировать с помощью функции ошибок Гаусса, Результатом этого расчета является параболический закон вида х = а где а — константа. [c.27]

Оператор 3 проверяет условия значимости для закона Гаусса Z(i)—Z >а5 для закона Максвелла Z(i)>p5, где аир — константы. [c.16]

Подставляя это выражение в (1.3.111), легко убедиться, что равновесные термодинамические величины и линейные по АЕ члены сокращаются. Вычисляя затем нормировочную константу А, мы находим, что функция распределения для малых флуктуаций энергии имеет вид распределения Гаусса [c.70]

Гаусса-Лагерра,) где т — номер информационного канала, В — некоторая наперед заданная неотрицательная константа. [c.439]

Для каждой -римановой метрики на поверхности определена гауссова кривизна этой метрики, действительнозначная функция, инвариантная относительно изометрий. Так как группа изометрий D транзитивна, кривизна D равна константе к. Таким образом, индуцированная метрика на компактном факторе г рода 2, склеенном из восьмиугольной фундаментальной области, имеет к тому же постоянную кривизну к. По теореме Гаусса — Бонне [c.221]

Я надеюсь, что использование в книге гауссовой системы единиц не вызовет серьезных затруднений у тех, кто был воспитан на системе СИ (системы единиц в занимательной форме рассмотрены в работе [69]). Хотя мой выбор и связан, несомненно, с моим собственным воспитанием, но можно привести и объективные доводы в его защ чту, поскольку в теории, имеющей дело с магнетизмом, многие соотношения приобретают более простой и осмысленный вид в гауссовой системе кроме того, до последнего времени существовала некоторая неопределенность в определении намагниченности в системе СИ. Те, кто незнаком с гауссовой системой, должны только помнить, что там применяется одна и та же единица, гаусс (Гс), для магнитного поля, магнитной индукции и намагниченности, гаусс имеет ту же величину, что и эрстед (в книге эта единица не применяется), и 10 Гс = 10 кГс = = 1 Тл (тесла). Другие особенности, например использование сантиметров вместо метров и граммов вместо килограммов, не будут, я думаю, серьезным камнем преткновения. Там, где предполагается как-нибудь использовать теоретическую формулу на практике, множители, содержащие мировые константы, обычно даются в численном виде так, чтобы ответ получился в практических единицах, например в вольтах. [c.12]

Из ирпведепных рассуждений видно, что / — послояниое число для всех тел. Константа [ называется постоянной всемирного тяготения. Определяя из соотношения (g) константу Гаусса р, найдем [c.396]

Таким образом, все изгибания полной сферы зависят от трех комплексных, или, что то же, от шести действительных констант. Это будут так называемые тривиальные изгибания, т. е. смещения сферы как жесткого целого, что легко проверить прямыми вычислениями при помощи формул (4.27.9). Отсюда следует хорошо известное утверждение о окесткости (неизгибаемости) полной сферы. Оно является частным случаем классической теоремы Гаусса о жесткости овалоида (произвольной достаточно гладкой замкнутой поверхности всюду положительной кривизны). [c.238]

В литературе оценка магнитострикционных материалов и сравнение их меж ду собой, как правило, производятся по величине динамических характеристик, соответствующих малым амплитудам индукции и напряжения. При этом магнитострикционные, магнитные и упругие характеристики можно считать константами, зависящими только от подмагничиваю-щего поля. Такой линейный подход позволяет широко пользоваться методом эквивалентных схем при рассмотрении работы преобразователей и расчете их режимов. Определение характеристик материалов в линейном режиме достаточно просто значение их можно вычислить, если известна частотная зависимость электрического импеданса катушки, намотанной на сердечник из исследуемого материала (для получения точных значений — на кольцевой сердечник). Этот метод широкоизвестен (см., например, работы [1, 7, 8, 14]) и повсеместно применяется. Он использовался и при определении характеристик ферритов, приведенных в 1 и 2 настоящей главы. Часто полученные таким образом при малых амплитудах значения характеристик экстраполируют на рабочий режим излучателей, когда амплитуда механических напряжений составляет от десятков до нескольких сотен кг/см , а амплитуда индукции достигает тысяч гаусс, приближаясь к величине Вз- Однако такую экстраполяцию следует производить с осторожностью, а оценку материалов по характеристикам, измеренным при малых амплитудах, следует рассматривать лишь как предварительную, потому что магнитострикционные материалы характеризуются заметной нелинейностью свойств. [c.125]

С. наблюдается как у элементов, так и у сплавов и металлич. соединений. Из элементов следующие оказались несомненно способными приходить в состояние С. Hg, 8п (белое), РЬ Т1, 1п, Оа, Та, ТЬ, Т1, КЬ. В некоторых опытах С. обнаруживал С(1. Некоторые авторы полагают, что все металлы при достаточной очистке— сверхпроводники, однако это не соответствует опытным данным. Исследования сплавов весьма неполны, но уже намечены характерные черты. В эвтектиках, в к-рых один из компонентов сам м. б. сверхпроводником, ток повидимому пробегает по зернам этого компонента, и константы Т ., характеризующие сплав, идентичны константам данного компонента. В твердых растворах и соединениях С. появляется нередко. Характерны соединения из веществ, которые сами по себе не становятся сверхпроводниками, таковы напр. Си8, УК, Zl]SI, W , МоС, М02С и сплав Аи—В1. Т. о. не чистота элемента необходима для появления С., а особые условия строения, появляющиеся при определенных сочетаниях атомов. Сплав Аи—В1 становится сверхпроводником при нек-рых концентрациях, но носителем С. здесь является какая-то одна еще не выделенная окончательно фаза. Наблюденные Т пока не превосходят 11° К. Наблюденные И у элементов порядка нескольких сот гауссов у сплавов доходят до 30 ООО гауссов (сплав РЬ—В1 при 35% В1). [c.144]

Отсутствие пузырьков. Константа в уравнении (53) должна быть равна нулю. В противном случае, в соответствии с reopeMoii Гаусса, интеграл от по поверхности маленькой сферы не будет равен нулю, что дюжет означать только наличие пузырьков. Но мы предположим, что пузырьков нет. Таким образом, мы нашлг, что сохраняющаяся и несжимаемая вода, в которой нет пузырькоь, удовлетворяет уравнению [c.313]

Гармонический осциллятор 283 Гаусса функция 400 Гейзенберга микроскоп 283 Германий, оптические константы 100 Герца диполи 81, 86, 259 Глана поляризатор 123 Глазебрука призма 122 Голография 196 [c.410]

Первый интеграл здесь может быть преобразован по теореме Гаусса в интеграл по границам рассматриваемой пространственно-временной области, где он добавит к действию только не меняющуюся при варьировании константу. Требование же обра щения в нуль второго интеграла для произвольных К дает [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...