Брайтона

Формулу термического к. п. д, ГТУ, работающей по циклу с подводом теплоты при постоянном давлении (по циклу Брайтона)" находим из уравнения (10.26), подставляя значения D = 1, X = 1 и Е = рС /, а также учитывая, что т = е = С /. [c.149]

Брайтон Джонс. Полностью развитый турбулентный поток в канале кольцевого сечения. Теоретические основы инженерных расчетов. — Труды американского общества инженеров-механиков. М., 1964, № 4, с. 240—252. [c.437]

В частном случае для идеального газа, имеющего v = 1.4, при Гс = 820°С и отношении давлении 5 1 получаем 7 = 415°С и КПД = = 37 %. Если начальная температура равна 2i° , то для цикла Карно в этом интервале ТЕ мператур получаем КПД = 73%. Это означает, что КПД цикла Брайтона весьма далек от максимально возможного. При этом необходимо еще учесть, что был рассмотрен теоретический цикл, не учитывающий потери давления и теплоты, механические потери в компрессоре турбины и необратимость процессов. [c.77]

Убедитесь, что,для цикла Брайтона справедливо соотношение [c.86]

Как видно из рис. 5-22, зависимость т ,с от X при gi = 1,4 и 2 = 0,8 в основном соответствует по своему характеру рассматриваемым решениям других авторов, в то время как зависимость Ф(Х) в обоих случаях резко отличается от общих закономерностей. При 2 = 0 формула (5-19) приводит к известному решению Хоттеля и Брайтона [Л. 52] для видимой области спектра. [c.148]

Обобщая данные этих исследований, Хоттель и Брайтон [Л. 106] принимают для инфракрасной области спектра п = 0,95, а для видимой области спектра п = 1,39. [c.219]

Оригинальная методика расчета излучения светящегося пламени была предложена Хоттелем и Брайтоном [Л. 106]. Эта методика основывается на измерении двух яркостных температур пламени при различных длинах волн. Измерения температур производятся с помощью оптического пирометра с красным и зеленым светофильтрами. [c.226]

Входящий в уравнение (5-34) показатель дисперсии п принимается в методе Хоттеля и Брайтона постоянным для всех пламен и равным 1,39. [c.227]

Результаты этих расчетов представлены Хоттелем и Брайтоном в виде графиков, которые изображены на рисунках 5-37 и 5-38. Кривые рис. 5-37 дают возможность определить истинную температуру пламени Т и величину показателя с1 по заданным значениям [c.227]

В основу расчета излучения светящегося пламени по методу Хоттеля и Брайтона положено предположение [c.227]

Поэтому для правильного расчета излучения светящихся пламен по методу Хоттеля и Брайтона следовало бы, помимо измерения двух яркостных температур д и Tj.,. п> измерять также [c.229]

И), в верхней (газовой) ступени которого используется цикл Брайтона 12341, а в нижней (паровой)— условный цикл треугольной конфигурации 7567, рассматривавшийся в ряде исследований [6 25 [c.19]

Первый сомножитель в этом уравнении — к. п. д. цикла Брайтона, второй сомножитель — комплекс, характеризующий внутренние потери в турбине и компрессоре. [c.22]

Брайтона — см. Цикл газотурбинной установки со сгоранием при постоянном давлении [c.508]

Для воздуха рассмотрен цикл Брайтона. [c.80]

На рис. 6-1 показана схема ГТД с подводом теплоты при постоянном давлении. Соответствующий цикл идеального ГТД (цикл Брайтона) в р, V- и Т, s-диаграммах показан на рис. 6-3. [c.102]

Цена условного топлива 17— 18 Цикл Брайтона 102 [c.291]

Рис.2.б. Зависимость к.п.д. цикла Брайтона—Рэнкина от температуры на входе турбины. Условия работы температура окружающей среды [c.53]

Применение газа в газотурбинных энергетических установках (ГТУ) существенно упрощает задачу повышения средней температуры рабочего тела при подводе теплоты в цикле Брайтона. Вместе с тем значительно сложнее снизить температуру газа при отводе теплоты из цикла, которая имеет тенденцию к увеличению. [c.11]

В истории теплоэнергетики можно заметить своеобразное соревнование между паровыми и газовыми установками и их термодинамическими циклами. Отсутствие соответствующих технологий в прошлом не позволяло использовать продукты сгорания в качестве рабочего тела, и водяной пар применялся как промежуточное рабочее тело. Параллельное развитие газовых и паровых циклов, однако, не привело к их антагонизму. Напротив, наметилась тенденция максимально использовать их положительные свойства, создав комбинированную парогазовую установку. В ней теплота выходных газов ГТУ используется почти полностью в нижней паровой части объединенного цикла Брайтона—Ренкина, что значительно повышает экономичность ПГУ [c.11]

Рис. B.4. Простейшая тепловая схема (о) и цикл Брайтона—Ренкина [6) в Г, s-диаграмме ПГУ сбросного типа

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Принципиальная схема простейшей ГТУ разомкнутого цикла с подводом теплоты при р = idem приведена на рис. 10,6. Цикл ГТУ с подводом теплоты при р = idem иногда называют циклом Брайтона. [c.146]

В связи с освоением космического пространства возникла потребность в энергии, необходимой для работы аппаратуры в космических летательных аппаратах. Вначале ядерные устройства использовались в качестве вспомогательного источника энергии, основным же источником служили солнечные элементы, аккуму-ляторньй батареи и т. п. С тех пор как ядерная энергия стала основным источником энергии, была создана серия устройств типа SNAP (сокращенное название источника вспомогательной ядерной энергии), способных полностью обеспечивать энергией космическую аппаратуру. В этих устройствах реализуются различные способы преобразования энергии, включая термоэлектрический, термоионный системы Штирлинга, Рэнкина и Брайтона. Обычно в первых двух системах используется изотопный источник теплоты, а в третьей системе — реактор. Требования в отношении топлива для реакторных систем аналогичны соответствующим требованиям для других ядерных реакторов, поэтому детально будет рассмотрен только изотопный источник тепловой энергии. [c.453]

В гл. 4 было показано, что температура на выходе газовой турбины (работающей в цикле Брайтона) довольно высока — от 300 до 400Х. Эту теплоту можно использовать для производства технологического пара высокого давления с вполне приемлемой температурой. Система, позволяющая это сделать, схематически изображена на рис. 8.15. Выхлопные газы дизельных двигателей также имеют достаточно высокую температуру (300—450°С), и эти двигатели можно легко приспособить для получения небольших количеств технологической теплоты. [c.226]

В подобной системе обессеривание угля становится гораздо проще на стадии газифика-цш1, так что продукты сгорания, содержащиеся в выхлопных газах турбины, весьма незначительно загрязняют окружающую среду. Кроме того, использование угля для производства электрического газа содействовало бы экономии запасов нефти и природного газа, а ведь эти виды топлива наиболее часто применяются на электростанциях, работающих в цикле Брайтона. Во-первых, общий КПД комбинированного цикла может быть несколько выше, чем КПД установки с использованием одной лишь паровой турбины. Это объясняется более высокими рабочими температурами, которые используются в газовой турбине по сравнению с паровой турбиной. В результате [c.228]

Задача об определении сопротивления малоцикловому разрушению при температурах более высоких, чем указанные, когда циклические пластические деформации сочетаются с деформациями ползучести, существенно усложняется. В настояш,ее время осуществляются интенсивные экспериментальные исследования уравнений состояния и критериев разрушения при длительном цикличес-ком нагружении в условиях однородных напрян енных состояний при жестком и мягком нагружении. Результаты этих исследований освещены в трудах конференций в Киото (1971), Каунасе (1971), Будапеште (1971), Филадельфии (1973) [1, 3, 6, 7], а также конференций в Лондоне (1963, 1967, 1971), Сан-Франциско (1969), Брайтоне Х1969), Дельфте (1970) и др. Однако несмотря на большой объем экспериментальных работ, пока не удалось разработать общепринятые предложения по кривым длительного циклического деформирования и разрушения это не позволяет перейти к расчетной оценке напряженных и деформированных состояний в элементах конструкций для определения их прочности и долговечности на стадии образования трещин и тем более на стадии их развития. [c.100]

В 1921 г. Дори опубликовал результаты лабооаторных испытаний хлопчаботумажных волокон и натурных испытаний различных целлюлозных и белковых волокон в Брайтоне (Англия). Необработанные на- [c.474]

В 1884 г. в Брайтоне (Англия) была построена по схеме Пироцкого электрическая железная дорога с питанием от одного из рельсов протяженностью 7 верст. Эксплуатация только одного вагона дала чистой прибыли, по сравнению с конной тягой 420 франков в день [17, с. 35—38]. [c.229]

В первый период создания теоретических основ циклов тепловых двигателей Брайтоном цикл р = onst), Эриксоном (цикл Т = = onst) и Отто (цикл V = onst) были предложены идеальные циклы, послужившие также основой для развития термодинамики газотурбинной установки. [c.100]

Решения Шака (б = —0,1) и Хоттеля и Брайтона (6 = 0,05) соответствуют условиям, когда комплексный показатель преломления т, а следовательно, и функция Ф т) очень слабо зависят от длины волны падающего излучения, а решение Сато и Мацумото (6 = 0) — условиям, когда названные величины вообще не зависят от Х. Этим же условиям соответствуют значения Ф т), рассчитанные по Яги [Л. 62, 63]. [c.147]

Определим термический к. п. д. цикла газотурбинной установки со сгоранием при p= onst, иногда называемого циклом Брайтона. Как и раньше, считаем рабочее тело идеальным газом с постоянной теплоемкостью. [c.331]

После рассмотрения принципа работы газотурбинного двигателя изучим его диаграмму. Термодинамический цикл начинается в компрессоре 2, где происходит адиабатическое сжатие воздуха, поступившего из окружающей среды. На гу-диаграмме этот процесс отображается адиабатой АС (рис. 9.4, а). Далее в камере 3 при сгорании происходит подвод теплоты. В двигателях с подводом теплоты Q, при постоянном давлении (цикл Брайтона) это осуществляется по изобаре Z], а в двигателях с подводом теплоты Q, ( при постоянном объеме (цикл Гемфри) — по изохоре Z . Затем в турбине происходят адиабатический процесс расширения газа по линии Z E (или ZiE) и условный изобарический процесс отвода теплоты Q,i — выброс газовой смеси продуктов сгорания (линия ЕА на рис. 9.4, а). [c.112]

Многие тепловые двигатели из числа активно применяемых в наши дни относятся к числу "циклических" в связи с циклическим изменением запаса энергии (например, циклы Отто или Дизеля). Циклы Рэнкина (Rankin, для паровой турбины) и Брайтона (Bryton, для газовой турбины) и их различные варианты характеризуются постоянным тепловым потоком. Циклы Отто, Дизеля и Брайтона суть циклы внутреннего сгорания, при которых топливо сжигается в рабочем потоке, и поэтому наивысшая температура цикла достигается не посредством теплопереноса. Однако она зависит от свойств материала деталей, контактирующих с горячим потоком. В газовой турбине, где используется цикл Брайтона, камера сгорания и детали турбины контактируют с "постоянно горячим" рабочим потоком, тогда как в циклах Отто и Дизеля поток попеременно то горячий, то холодный. Следовательно, в циклах Отто и Дизеля пиковая температура может быть стехиометрической, а газовая турбина может приближаться к стехиометрическим температурам лишь настолько, насколько позволяют свойства использованных в ней материалов. В данной главе внимание сосредоточено на работе газовой турбины. [c.49]

Аналогичные выгоды от применения усоверщенствованного сплава могут быть получены и в случае использования энергоустановок комбинированного цикла Брайтона-Рэнкина. Около 2% стоимости ее турбин приходится на суперсплавы. Изучив последние данные о производстве электроэнергии, находим, что в среднем современная плата за 1 кВт-ч (отражающая стоимость электростанции) 7,5 дол. Разумная цена топлива— 75 дол./кВт-ч. Согласно рис. 2.6 увеличением температуры входа турбины на 56 °С можно увеличить к.п.д. на 2,25 %. При указанных ценах на топливо и энергоустановку рентабельность сохраняется, даже если за счет роста температуры на входе турбины стоимость установки возрастает на 22,5 %. Если бы требовалось только усовер-щенствование материалов горячей зоны, одиннадцатикратное увеличение стоимости ее материалов можно было бы допустить. [c.54]

Рис. В.2. Простейшая тепловая схема (а) и цикл Брайтона—Реикииа в Г, s-диаграмме (6) ПГУ с КУ

Рис. В.З. Простейшан тепловая схема (а) и цикл Брайтона—Ренкина (б) в Г, s-диаграмме ПГУ с КУ и дожиганием топлива (обозначения см. подпись к рис. В.2)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...