Лиза — Дородницына переменные

Преобразования (5-18) и (5-19) (Дородницына — Лиза) выражают автомодельные переменные, позволяющие преобразовать уравнения в частных производных в обыкновенное дифференциальное уравнение. Они обобщают введенные ранее преобразования с определенными ограничениями (табл. 5-1). [c.126]

Введем новые независимые переменные Лиза — Дородницына [c.289]

Для сжимаемого газа, как показано выше, уравнения пограничного слоя в переменных Лиза — Дородницына имеют такой же вид, как для пограничного слоя несжимаемой жидкости. Поэтому следует ожидать, что зависимость скорости от переменной Т1 в пограничном слое сжимаемого газа будет близка к зависимости скорости от физической переменной у для несжимаемой жидкости. При обтекании плоской пластины (Л = 0) положим [c.304]

Применим к исходной системе уравнений пограничного слоя преобразование Лиза—Дородницына. Вводя независимые переменные по формулам (1.125), а зависимые в виде [c.302]

Если учесть, что продольный размер области присоединения 5/ sin а, где 5 — толщина зоны смешения, а а — угол падения струи, то, используя переменные Дородницына-Лиза, получим оценки для максимального потока тепла дша [c.100]

Уравнения (5.98) очень похожи на уравнения для двумерного пограничного слоя в переменных Дородницына-Лиза. Первое уравнение, записанное для поперечного [c.228]

Для дальнейшего анализа удобно перейти к переменным Дородницына-Лиза [c.281]

На основании условия (6.169) будем исходить из уравнений пограничного слоя, так как отношение продольного размера возмущенной области течения к поперечному велико и уравнение для составляющей импульса поперек пограничного слоя вырождается. Предполагаем, что число Прандтля равно единице, вязкость линейно зависит от температуры, а тело теплоизолировано. Тогда уравнения и граничные условия в переменных Дородницына-Лиза имеют вид [c.299]

Уравнение (7.2.2) представляет собой математическую формулировку закона сохранения энергии. Как частный случай оно следует из (1.2.4), если ввести переменные Дородницына в форме Лиза и рассматривать окрестность лобовой критической точки. [c.270]

Если ввести переменные Лиза-Дородницына, то исходную систему уравнений (2.1)-(2.4) можно преобразовать к виду, более удобному для численного интегрирования. Для аппроксимации полученных уравнений использовалась неявная конечноразностная схема первого порядка точности в продольном направлении и второго порядка — в поперечном. Для регнения краевой задачи на каждом гпаге разностные уравнения линеаризовывались и регнались методом прогонки. Учет нелинейности проводился методом итерации. Такой подход успегнно [c.534]

Методы решения уравнений пограничного слоя для течений, бесконечных вверх и вниз по потоку (в их масштабе), рассмотрены в работе [Нейланд В.Я., 1966]. В этих случаях важным является поведение скорости и возмущений давления при зз2 —оо, где из2е О, Лрз2 0. Следуя работе [Нейланд В. Я., 1966], введем переменные, аналогичные переменным Лиза-Дородницына [c.80]

Проследим последовательность режимов течения, возникающих при увеличении интенсивности вдува. Начнем изучение с режима слабого вдува в обычный пограничный слой, для которого справедливы формулы (4.96), если принять т — Т2 — Нейланд В. Я., 1970, б Хейз У. Д., Пробетин Р,Ф., 1962]. Удобно от переменных (4.89) перейти к переменным Дородницына-Лиза [c.174]

Прежде чем перейти к отысканию таких случаев течения, т. е. к отысканию так называемых автомодельных решений, преобразуем уравнения, вводя новые независимые переменные и искомые функции. Воспользуемся преобразованием Лиза [21], представляющим комбинацию преобразования Дородницына и преобразования Степанова — Манглера. [c.571]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...