Теплоемкость изохорного процесса

Полезными являются в рассматриваемом сочинении многочисленные краткие, четко выраженные выводы и заключения, приводимые после отдельных рассмотрений и исследований. Например, на стр. 257 записано Теплоемкость изохорного процесса, переводящего жидкость в область жидкость — пар, больше теплоемкости изохорного процесса, переводящего жидкость в область однородной ненасыщенной жидкости , или на стр. 338 Какова бы ни была природа текущей системы, в стационарном адиабатическом обратимом течении можно изменить скорость, только изменив давление. При [c.368]

Расчет по формуле (1.12) показывает, что с увеличением температуры Т растет теплоемкость изохорного процесса. [c.14]

Если в уравнение (7-19) подставить значения п для частных случаев, то получаем теплоемкости рассмотренных процессов для изохорного процесса [c.99]

Количество подведенной и отведенной теплоты в идеальном цикле можно представить произведением теплоемкости процесса на соответствуюш,ую разность температур. В. s— Т-диаграмме площадь 2—3—Ь—а под Л1 нией изохорного процесса 2—3 представляет собой подведенную теплоту [c.174]

Если подставить в (4.47) п = оо (изохорный процесс), получим с = с , п = 0 (изобарный процесс), получим = k = p п=1 (изотермический процесс), получим с = оо n = k (адиабатный процесс), получим с = 0, т. е. формула (4.47) дает правильные значения теплоемкостей частных процессов. [c.52]

Теплоемкость зависит от характера процесса. Особое значение имеет теплоемкость газа при постоянном давлении (в изобарном процессе) Ср и постоянном объеме (в изохорном процессе) с . [c.11]

Согласно квантовой теории теплоемкости изохорная теплоемкость идеального газа является функцией только температуры и поэтому для него в любом термодинамическом процессе изменение внутренней энергии может быть рассчитано по формуле [c.17]

Особый интерес представляют теплоемкость в процессе при постоянном объеме (изохорная теплоемкость, равная отношению удельного количества теплоты в изохорном процессе к изменению температуры рабочего тела dT) [c.27]

В термодинамической теории и в теплотехнических расчетах особенно широко применяют изохорную теплоемкость — теплоемкость в процессе при постоянном удельном объеме и изобарную теплоемкость-теплоемкость в процессе при постоянном давлении. [c.39]

В X Г-координатах (рис. 1.8, а) изохорный процесс характеризуется кривой 12 при с1б> а и 13 при (1 < О, касательная к которой 11" на оси абсцисс определяет теплоемкость су. Действительно, в соответствии с соотношением (1.74) Су/Т = с15/(1Т Т = Г1 - Ту (1Т = = Г) — Г,,, а ds = s — sв. С учетом [c.21]

Это соотношение может рассматриваться как определение теплоемкости с,. Оно показывает, что теплоемкость с, характеризует темп роста внутренней энергии и в изохорном процессе с ростом температуры Т. [c.35]

Располагая значениями теплоемкости с , нетрудно с помощью этого соотношения подсчитать изменение энтропии в изохорном процессе. [c.217]

Полученные выражения (73) и (74) означают, что в изохорном процессе изменение внутренней энергии равно произведению теплоемкости на величину изменения т е mi п е р а т у р ы газа в процессе. [c.64]

Истинная теплоемкость, отнесенная к 1 кГ сухого газа в изохорном процессе насыщенного газа = С может быть определена по формуле (IV. 3). Подставляя выражение для производной по формуле (IV. И), найдем [c.46]

Следовательно, знаки и dT противоположны, а так как адиабатно-изохорный процесс совершается только с испарением влаги, из этого вытекает что температура может только понижаться. Теплоемкость Су = следовательно, интенсивность фазового перехода зависит от температуры и паросодержания. Эта зависимость представлена графически на фиг. 26. С повышением температуры интенсивность фазового перехода по абсолютной величине уменьшается. [c.71]

Особое значение в термодинамике имеют теплоемкости газа при постоянном давлении, т. е. в изобарном процессе — Ср и при постоянном объеме, т. е. в изохорном процессе — d. Эти теплоемкости связываются формулой Майера [c.48]

Это означает, что вся подведенная теплота расходуется на увеличение внутренней энергии газа. Так как удельная теплоемкость реального газа зависит от температуры, то количество теплоты, подводимое к газу при изохорном процессе [c.105]

Если в уравнение (6. 47) вместо п подставить его значение, соответствующее основным процессам, то это уравнение позволит определять теплоемкость указанных процессов например, для определения теплоемкости в изохорном процессе (/г=оо) представим уравнение (6.47) в виде [c.106]

Для изохорного и изобарного процессов dQ, как известно, является полным дифференциалом, и теплоемкость не зависит от способа перехода системы из состояния с температурой в состояние с температурой t2 При изохорном процессе [c.227]

Отсюда следует, что для изохорных процессов средняя теплоемкость [c.227]

Эта формула устанавливает, что при постоянной теплоемкости тангенс угла р является прямой функцией температуры. Следовательно в изохорном процессе нагрева газа tg р, а следовательно, и угол р [c.449]

Изображение термодинамического процесса в з-Т — диаграмме имеет ряд удобств. Элементарная площадь (на рис. 36, б заштрихована клеткой), построенная на абсциссе йз при температуре Т , определяется произведением Т1 йзм в масштабе показывает элементарный теплообмен с внешней средой, т. е. площадь под процессом 1-2 или 1-3 на в-Т — диаграмме дает в масштабе количество подведенной (при увеличении я) или отведенной (при уменьшении 5) теплоты. В соответствии с выражением (283) эта же площадь показывает также изменение внутренней энергии рабочего тела. Если к точке I изохорного процесса (см. рис. 36, в) провести касательную /Л, то подкасательная А В в определенном масштабе представляет собой теплоемкость этого процесса Ср. Действительно, отложив от точки / отрезок /С, соответствующий элементарному изменению температуры Т, и проведя горизонталь СВ до пересечения с касательной /А, можно получить треугольник В/С, подобный треугольнику А/В. [c.132]

Следовательно, изохорные процессы газов, имеющих большую теплоемкость (например, трехатомных газов по сравнению с двухатомными газами), изображаются на s-T — диаграмме более пологими кривыми, определяемыми соотношением (285). [c.133]

Для изохорного процесса теплоемкость с = с , и, следовательно [c.45]

Теплоемкость зависит от характера процесса. Особое значение имеют теплоемкости газа при постоянном давлении (в изобарном процессе) Ср и постоянном объеме (в изохорном процессе) с . Величина с меньше Ср, так как при нагревании тела в изохорном процессе теплота затрачивается только на повышение температуры. При изобарном нагревании газ расширяется и совершает работу. [c.19]

Так как Z = О, то подводимая к газу теплота идет на изменение его внутренней энергии. Поэтому в изохорном процессе с подводом теплоты внутренняя энергия газа, а следовательно, и его температура повышаются, а в процессе с отводом теплоты — снижаются. Принимая теплоемкость тела не зависящей от температуры, теплота q изохорного процесса [c.27]

Особое значение для нагрева или охлаждения газов имеют процессы изменения состояния газа при постоянном давлении и при постоянном объеме, а следовательно, и соответствующие этим процессам теплоемкости. Приняты следующие обозначения для теплоемкостей, соответствующих процессам изменения состояния газа при постоянном давлении (изобарные теплоемкости) Ср — массовая, — объемная и цСр мольная, а для теплоемкостей, относящихся к процессам, происходящим при неизменном объеме (изохорные теплоемкости), Ст, — массовая, с — объемная и дс — мольная. Как будет показано в дальнейшем, величина теплоемкости при постоянном давлении всегда больше соответствующей величины теплоемкости при постоянном объеме, т. е. Ср> v, [c.39]

Показатель адиабаты к равен отношению удельных теплоемкостей при изобарном и изохорном процессах [c.392]

Отсюда получаем (при л — + о°) v = onst. Это условие соответствует изохорному процессу. Теплоемкость изохорного процесса найдется из выражения (И1, 52) [c.106]

Из уравнения (1.50) следует, что изобарная теплоемкость больше изохорной на значение удельной газовой постоянной. Это объясняется тем, что в изохорном процессе (v = onst) внешняя работа не выполняется и теплота расходуется только на изменение внутренней энергии рабочего тела, тогда как в изобарном процессе (р = = onst) теплота расходуется не только на изменение внутренней энергии рабочего тела, зависящей от его температуры, но и на совер-uj HHe им внешней работы. [c.29]

В технической термодинамике особое значение имеют процессы изменения состояния газа при постоянном давлении и при постоянном объеме, а следовательно, и соответствующие этим процессам теплоемкости. Для теплоемкостей, соответствующих процессам изменения состояния газов ПРИ постоянном давлении изобарные теплоемкости), приняты обозначения Ср — массовая, Ср — объемная и цср — мольная, а для теплоемкостей, относящихся к процессам, происходящим при, неизменном объеме (изохорные теплоемкости) с —массовая, Со ооъемтшя (АСв — мольная. [c.34]

Следовательно, теплоемкость идеального газа больше теплоемкости v па количество тепла, превращаемого в работу в изобарном процессе расширения. Действительно, в изохорном процессе тепловая энергия расходуется только на измене цие внутренней энергии, в изобарном же процессе оно дополнительно раасодуется еще и на совершение внешней работы Таким образом I [c.71]

Применяя уравнение (II. 15) к частному случаю изохорного процесса (у = V = onst и 2 = onst), а уравнение (II. 16) к частному случаю изобарного процесса, получим выражения для истинной изохорной и изобарной теплоемкостей парогазовой смеси, отнесенных к 1 кГ сухого газа, [c.29]

Фиг. 28. Теплоемкость Q в адиа-батно-изохорном процессе паровоздушной смеси.

Рассмотрим изохорный процесс. Выполняя расчет изохорного процесса по кривой / = onst, т. е. по изобаре, необходимо учесть, что изобарная теплоемкость в k раз больше, чем изохорная k — показатель адиабаты). Чтобы получить в изобарном процессе такое же приращение внутренней энергии, а следовательно, и температуры, как в изохорном, необходимо подвести или отвести в k раз большее количество тепла. [c.168]

Рассмотрим теплоемкость в процессе, в котором не изменяется давление рабочего тела (р = onst), и в процессе, в котором не изменяется объем рабочего тела v — onst). Теплоемкость в процессе при постоянном давлении называется изобарной, а в процессе при постоянном объеме — изохорной. Согласно уравнению (1.31), истинная массовая изобарная [c.24]

Теплоемкость газа в изохорном процессе (и=соп51) называется изохорной и обозначается — массовая, с — объемная и — мольная. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...