К. п. д. абсолютный термический

К. п. д. абсолютный термический цикла 30, 41, 54, 66, 73, [c.554]

Абсолютные к.п.д. будут равны произведению термического к.п.д. на соответствующий относительный к.п.д. абсолютный внутренний к.п.д. турбины [c.366]

Термический к. п. д. (абсолютный) турбоустановки без отборов пара [c.15]

К. п. д. конденсационных турбин без регенеративного подогрева питательной воды, а) Термический к. п. д. (абсолютный к. п. д. идеальной турбины) [c.171]

Произведение относительного эффективного к. п. д. на термический к. п. д. дает так называемый абсолютный эффективный к. п. д. [c.44]

Термический к. п. д. обратимого цикла Карно зависит только от абсолютных температур теплоотдатчика и теплоприемника. Он будет тем больше, чем выше температура теплоотдатчика и чем ниже температура теплоприемника. Термический к. п. д. цикла Карно всегда меньше единицы, так как для получения к. п. д., равного единице, необходимо, чтобы Т2—О или Ti=oo, что неосуществимо. Термический к. п. д. цикла Карно не зависит от природы рабочего тела. (см. 8-6) и при Га = [c.113]

Выражению (5.62) для термического к. п. д. сложного обратимого цикла можно придать форму, аналогичную форме термического к. п. д. цикла Карно, если воспользоваться средними абсолютными температурами подвода и отвода теплоты (т. е. средними значениями температуры на ветвях ab и da цикла). По определению средних температур [c.189]

Таким образом, термический к. п.д. цикла Карно зависит только от абсолютных температур горячего и холодного источников теплоты и не зависит от свойств рабочего тела, т. е. не зависит от того, будет ли рабочим телом идеальный или какой-либо другой газ. Последнее положение имеет строгое доказательство и носит название первой теоремы Карно. Следовательно, [c.106]

Произведение термического и внутреннего относительного к. п. д. цикла равно внутреннему абсолютному к. п. д. цикла [c.228]

В практике расчетов термодинамических циклов обычно пользуются абсолютными значениями количеств тепла и работы и выражают термический к. п. д. следующим образом [c.63]

Полученное выражение позволяет сделать вывод, что величина термического к. п. д. цикла Карно зависит лишь от величины отношения абсолютных температур, в интервале которых совершается цикл, и не зависит от свойств рабочего тела. [c.63]

Т — абсолютная температура t — температура по стоградусной шкале f t — к. п. д. теоретического цикла Q — количество тепла q — количество тепла, отнесенное к 1 кг р — давление V — удельный объем R — газовая постоянная < р — теплоемкость пара или газа и — внутренняя энергия и — окружная скорость Nj — число молекул в данном объеме т — число степеней свободы К — постоянная Больцмана е — основание натуральных логарифмов А — термический эквивалент работы [c.3]

Эта формула выражает термический к. п. д. цикла исключительно через безразмерные величины и этим вскрывает структуру зависимости. Абсолютные значения температур так же, как и величины к, входят в формулы функций и В очень слабой степени такая зависимость сказывается и на значениях величин у и у. Но влияние обоих указанных факторов очень невелико. Следовательно, к. п. д. газотурбинного цикла зависит от отношения Пк компрессора и коэффициента потерь давления е (который, согласно формуле П - = (1 — е) П , устанавливает величину П ), поскольку эти отношения давлений входят в состав формул для [c.150]

Идеальные установки Тепловая экономичность термодинамического цикла, служащего для превращения тепловой энергии в механиче скую, характеризуется абсолютным (термическим) к. п. д. [c.29]

При переходе от КО-турбины к П-турбине расход пара превращается в нуль, потери тепла в конденсаторе также превращаются в нуль, и использование тепла на установке достигает наибольшей величины, хотя термический (абсолютный) к. п. д. установки будет наименьший. [c.41]

Термический абсолютный к. п. д. идеального цикла с турбиной типа КО [c.42]

Итак, величина абсолютного (термического) к. п. д. зависит однозначно от соотношения [c.42]

Выражение абсолютного термического к. п. д. примет вид [c.43]

Частный к. п. д. турбогенератора П не характеризует энергетической эффективности термодинамического цикла, определяемой термическим (абсолютным) к. п. д. -г или величиной удельной выработки электрической энергии Эд. [c.44]

Из выражения (75а) следует, что абсолютный к. п. д. идеального регенеративного цикла выше термического к. п. д. чисто конденсационного цикла (без регенерации). [c.68]

Из приведенных данных об изменениях термического к. п. д. и внутреннего относительного к. п. д. следует, что абсолютный внутренний к. п. д. Г . действительного цикла, при постоянном начальном давлении пара, с повышением начальной температуры воз- [c.83]

Следует подчеркнуть, что ранее, в 11-2 и 11-3 эффективный абсолютный к. п. д. теплосиловой паротурбинной установки сравнивался с термическим к. п. д. эталона , т. е. обратимого цикла Карно осуществляемого в том же, что и цикл Ранкина, [c.376]

Отношение между двумя соответствующими абсолютным и относительным к. п. д. постоянно н равно абсолютному к. п. д. идеальной машины (термическому к. п. д.), зависящему только от начальных и конечных параметров процесса [c.211]

Весьма широкий интервал температур, в котором осуществляется цикл установок с МГД-генератором, обеспечивает получение высокого термического к. п. д., в результате чего эти установки могут иметь абсолютный электрический к. п. д. порядка 55%, что намного больше, чем у паросиловых и даже газотурбинных установок. [c.239]

Снижение конечной температуры холодного источника повышает термический к. п. д., а повышение Га соответственно снижает его. В выражение к. п. д. г],<- входят абсолютные температуры и Го, поэтому отклонение Га = 293 К на 10—20° С от температуры окружающей среды изменяет значение т)к при Го = 838 К Но = 565° С) соответственно на 1,2 и 2,39%, т. е. на каждые 10° повышения Га снижение к. п. д. составляет около 1,5%, а понижение Гг повышает к. п. д. г]к примерно на 1,5%. На рис. 3-11 показана зависимость т] и qt от конечных параметров в цикле. В практических условиях эксплуатации паротурбинных электростанций конечная температура и давление определяются температурой охлаждающей воды на входе в конденсатор паровой турбины и условиями теплообмена в нем. Температура охлаждающей воды зависит от климатических условий, времени года и системы водоснабжения станции. Эта температура для средней полосы европейской части P составляет летом для рек и озер 18—22° С, а зимой 5—7° С. При градирнях и брызгальных бассейнах температура охлаждающей воды существенно выше и достигает летом 30— 35° С, а зимой 10—15° С. Среднегодовая температура охлаждающей воды на входе в конденсаторы составляет обычно 15—17° С. В соответствии с ней расчетным конечным давлением в конденсаторе паровых турбин в СССР принято считать 3,5 кПа, 4 = 26° С с учетом нагрева охлаждающей воды в конденсаторе от 17 до 24° С и недогрева до на 2° С. [c.42]

Внутренний абсолютный к. п. д. установки определяется обычно через термический и внутренний относительный к. п. д. [c.97]

Как видно, к. п. д. реактивного двигателя равен произведению двух к. п. д., из которых один есть термический к. п. д. цикла, совершенного воздухом, а другой равен к. п. д. пропеллера, движущегося со скоростью Уо и отбрасывающего за собой струю воздуха с абсолютной скоростью V — Уо. [c.22]

Термический к. п. д. цикла Карно полностью определяется значениями абсолютных температур горячего и холодного источников. Анализ термического к. п. д. по уравнению (128) показывает, что увеличение термического к. п. д. возможно путем повыщения начальной температуры Ti цикла и понижения конечной температуры Тг цикла, т. е. путем увеличения разности температур Ti — T a- [c.65]

Так как при выбранных условиях термический к. п. д. цикла составляет около 43%, то ошибка в абсолютной. величине к. п. д. составит 0,3%. Термический к. п. д. обычно подсчитывают с точностью до 0,1% и, следовательно, в этом случае член Av pi —рг) в числителе необходимо учитывать. [c.287]

Напоминаем, что б формулу термического к. п. д. входит по абсолютной величине. [c.108]

Q, разобъем сеткой изотерм площадь цикла A-B- -D на 100 равных частей так, чтобы в каждом цикле (5ц = тогда изотермы пройдут через Р. Так же можно построить изотермы, лежащие ниже Наименьшая предельная температура = О, при которой термический к. п. д. цикла Карно равен единице, принимается за начальную точку термодинамической шкалы температур. Эта термодинамическая шкала совпадает с абсолютной шкалой температур, построенной по термометру с идеальным газом. [c.73]

В-третьих, выражение для термического к. п. д. цикла Карно через температуры тепло-отдатчика и теплоприемника и Гз остается тем же самым, что и при положительных абсолютных температурах. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим цикл Карно с положительной полезной работой (рис. 3) этот цикл совершается по часовой стрелке (что ясно, например, из р — ц-диа-граммы цикла). Количество теплоты, отданной в рассматриваемом цикле источником теплоты более высокой температуры Т , согласно тождеству <1у = Тс1з [c.640]

Анализ выражений (4.4) и (4.5) показывает, что термический к. п. д. теплового двигателя и коэффициент холодопроиз-водительности зависят только от соотношения абсолютных температур. Чем больше различие абсолютных температур, тем выше эффективность работы тепловой машины. Из выражения (4.4) следует также, что термический к. п. д. двигателя, работающего по циклу Карно, всегда меньше единицы. Он обращается в единицу только в двух практически недостижимых случаях при Т = оо и 7 2=0. При равенстве температур Т иГг к. п.д. двигателя обращается в нуль. Это значит, что для работы теплового двигателя необходимо наличие разности температур Tl и Тз. В тепловых двигателях в качестве наивысщей температуры Ti цикла обычно используется температура сгорания рабочей смеси, а в качестве низшей температуры Гг —температура окружающей среды. [c.54]

Важно отметить, что общие законы термодинамики (в том числе второе и третье начала) не содержат каких-либо ограничений в отношении знака абсолютной температуры. Это видно хотя бы из того, что выражение для термического к. п. д. обратимого цикла Карио не приводит к бессмысленному результату при отрицательных Ti и Га (если одновременно 7 i<0 и 7 2<0). Это означает, что состояния с отрицательными абсолютными температурами термодинамически вполне допустимы. [c.96]

Пренебрежение членом v (pi—p2) в числителе при больших начальных давлениях ведет к некоторой ошибке. Так, например, при pi = = 100 бар h/i = 550° величина у (pi—рг) составляет примерно 9,6 кдж1кг, тогда как разность ii—k при / 2=0,04 бар составляет примерно 1470 кдж1кг, т. е. пренебрежение членом v pi—рг) в числителе вызовет ошибку, составляющую 0,66% от величины термического к. п. д. Так как при выбранных условиях термический к. п. д. цикла составляет около 43%, то ошибка в абсолютной величине к. п. д. составит 0,3%,. Термический к. п. д. обычно подсчитывают с точностью до 0,1%, и, следовательно, в этом случае член v pi—рг) в числителе необходимо учитывать. [c.432]

Таким образом, термический к. п. д. цикла Карно зависит от абсолютных темпгратур источника тепла и холодильника. Чем больше разность этих температур, тем выше к. п. д. цикла Карно. [c.88]

С точки зрения термодинамического совершенства следует всячески стремиться к повышению абсолютного эффективного к. п. д. установки. Нужно, однако, подчеркнуть, что ото положение не всегда следует понимать слишком бу1Свально. Дело в том, что с точки зрения экономики повышение к. п. д. обусловлено стремлением к экономии топлива (как источника тепла q , подводимого в цикле). Однако в ряде случаев (это будет показано, например, в гл. 10) осуществление мероприятий, направленных на увеличение термического к. п. д. цикла (а следовательно, и абсолютного эффективного к. п. д. установки), сопряжено со значительным усложнением и, значит, удорожанием установки. Таким [c.305]

Из уравнения щ= Т—To) T следует, что при 7 о=0 термический к. п. д. t i= 1. В этом предельном случае все тепло, сообщенное источником, должно превратиться в механическую работу. Может показаться, что если пряемп1И к тепла имеет тем1перату ру абсолютного нуля, то принцип исключенного вечного двигателя второго рода должен нарушаться п, следовательно, постулат о недостижимости абсолютного нуля как будто бы вытекает из второго закона термодинамики. Это, однако, неверно. [c.24]

Абсолютный к. п. д. идеальной установки (термический к. п. д.) без учета работы питательного насоса представляет собой отношение мощности идеально]] турбины, работающей без потерь при изо-энтропическом расширении, к секундному расходу тепла, подведенному к рабочему телу в парогенераторе [c.343]

Пример 2. Определить термический к. п. д. цикла паротурбинной установки с промежуточным neperp Bo.vi пара при начальном абсолютном давлении 130 кгс/см , начальной температуре 565° С, конечном давлении 0,035 кгс/см и параметрах промежуточного перегрева 34 кгс/см и 565° С. [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...