К. п. д. абсолютный термический тепловой энергии

Т — абсолютная температура t — температура по стоградусной шкале f t — к. п. д. теоретического цикла Q — количество тепла q — количество тепла, отнесенное к 1 кг р — давление V — удельный объем R — газовая постоянная < р — теплоемкость пара или газа и — внутренняя энергия и — окружная скорость Nj — число молекул в данном объеме т — число степеней свободы К — постоянная Больцмана е — основание натуральных логарифмов А — термический эквивалент работы [c.3]

Все измерения в этом сочинении даются в единицах СОЗ и это.му вопросу посвящена вся гл. 1. В гл. 2 излагается закон сохранения энергии. В гл. 3 рассматривается механический эквивалент тепла и описываются опыты по его определению. В гл. 4 описывается система-координат р—и и дается изображение в ней состояния газа, процесса и работы. Гл. 5 посвящена изотермическому и адиабатному процессам. Изложение этого раздела носит описательный характер, и соответствующие этим процессам аналитические соотношения в нем не приводятся. В гл. 6 дается описание цикла Карно (без вывода формулы термического к. п. д.), приводятся постулаты Клаузиуса и Томсона и доказывается теорема Карно. В гл. 7, 8, 9 и 10 рассматриваются абсолютная температура, процессы плавления и испарения и теплоемкость газа. В гл. И весьма оригинальным методом вводится в курс энтропия и посредством трех теорем доказывается, что ее изменение не зависит от особенностей процесса. Этим н заканчивается изложение сведений, относящихся к энтропии.. В гл. 12 и 13 рассматривается прохождение газов через пористые перегородки и даются некоторые положения кинетической теории, вещества. [c.67]

В этих уравнениях р, т ж Т означают давление, удельный объем и абсолютную температуру в данной области атмосферы е — тепло, подведенное за единицу времени в единицу объема — ускорение силы тяжести Ср — теплоемкость при постоянном давлении В — газовая постоянная А — термический эквивалент работы. Три первые уравнения (1) — это гидродинамические уравнения, полученные из условий равновесия воздушных частиц, четвертое — уравнение неразрывности для случая равновесия, пятое — уравнение Клапейрона и шестое — уравнение притока энергии. [c.161]

В какой-то степени ответ на этот вопрос дает второе начало, которое позволяет определить направление перехода термической энергии. Согласно второму началу, часть тепла р, отобранного в циклическом процессе у тела с абсолютной температурой Тг, превратится в полезную работу только в том случае, если остальная его часть будет отдана телу с температурой Ть Максимальная работа, которая может быть получена при обратимом процессе, определяется формулой [c.77]

При соприкосновении тел с различной температурой холодное тело нагревается, а нагретое охлаждается. Происходит тепловой обмен. Но что же кроется за утверждением "одно тело теплее, чем другое" "Тепло" и "холод" характеризуются температурой и обусловлены хаотическим движением атомов или молекул. Известно, что атомы и молекулы беспрерывно движутся и это движение не прекращается даже при самой низкой температуре абсолютном нуле. Чем больше средняя кинетическая энергия движения, тем выше температура поэтому такое движение назь вает-ся тепловым движением, а соответствующая ему энергия - термической энергией (энергией теплового движения). Наиболее просто показать характер этого движения на примере одноатомно го газа, скажем неона. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...