Водород Теплоемкость

Рис. 177. Изменение показателя изоэнтропы водорода Теплоемкость и энтальпию можно подсчитывать по формулам

Эти соображения объясняют почти все черты наблюдаемого на опыте поведения теплоемкостей. Соответствующие экспериментальные данные представлены на рис.8.8. Из него видно, что при достаточно высоких температурах все теплоемкости действительно приближаются к значению - 7/2. При понижении температуры теплоемкости водорода, азота и кислорода выходят на значение. [c.184]

Для всех двухатомных молекул, кроме водорода, температуры, определяемые условием (8.16), очень малы из-за большой величины момента инерции, /. Поэтому соответствующие газы конденсируются раньше, чем начинает вымерзать их вращательная теплоемкость. Для водорода же эта температура имеет порядок 10 К, поэтому вращение его молекул успевает вымерзнуть. [c.186]

Слагаемые, стоящие в (5.30), (5.31) под знаком суммы, учитывают влияние изменений химического состава на теплоемкость и скрытую теплоту расширения. Значения Су и v,n в ряде случаев могут быть получены экспериментально. Например, калориметрическое изучение смеси газообразного водорода и кислорода при низких температурах в отсутствие катализатора позволяет определить Су,п этой смеси если же в систему ввести катализатор, она станет равновесной и аналогичный, эксперимент даст уже значение Су- Величину Су.п можно, естественно, считать теплоемкостью системы, находящейся в химически неравновесном состоянии, а Су — теплоемкостью равновесной системы. [c.47]

Теплоемкости (кал/°С) стального сосуда s емкостью 144 см и газообразного водорода (Сн), находящегося в этом сосуде при давлении 150 атм [c.97]

Для нахождения температурного изменения теплоты сгорания моля водорода с образованием жидкой воды вычтем из теплоемкости ( p)i смеси, состоящей из моля водорода и Va моля кислорода, теплоемкость (Ср)2 моля воды. Для двухатомных газов (кислород, водород) = 20,95 Дж/(К моль) [c.298]

Сопоставление полученного теоретического результата с экспериментальными данными (рис. 3.1) показывает удовлетворительное совпадение для двухатомных газов (азота N , кислорода Oj и водорода в некотором диапазоне температур. Молярная теплоемкость двухатомного газа по формуле (3.13) [c.30]

Исходя из заданной зависимости истинной молярной теплоемкости [кДж/(кмоль-К)1 водорода от температу ры [c.13]

При изоэнтропном расширении водорода от начального давления 1,2 МПа и начальной температуры 1760 К температура понижается до 500 К. Получить уравнение адиабаты в переменных Т, р и найти конечное давление расширения, если зависимость изобарной теплоемкости [c.38]

Приложение 3 Истинные удельные теплоемкости водорода и водяного пара [c.423]

Существуют циклы, построенные на использовании одного и того же неизменного по количеству рабочего тела. Такие циклы называются замкнутыми. Принципиальная тепловая схема одного из замкнутых циклов простейшего типа изображена на рис. 32-8. В качестве рабочего тела в этих циклах может быть использован воздух или другой газ, характеризуемый более благоприятными для цикла термодинамическими свойствами (более высокой теплоемкостью, большими показателями адиабаты, коэффициентом теплоотдачи, объемной массой и др.), например гелий, аргон, водород, фреон. [c.376]

Сравнительные свойства воздуха и других газов указаны в табл. 3.1. Из данных этой таблицы видно, что плотность Og в 1,52 раза больше, чем у воздуха. У водорода она составляет 0,07 от плотности воздуха, но по теплопроводности и теплоемкости водород соответственно имеет в 6,69 и в 14,35 раз более высокие значения, чем воздух. [c.50]

Молярная теплоемкость хлористого водорода 1110 [c.202]

Методика испытаний при температурах ниже —196° С значительно сложнее, поэтому к аппаратуре для испытания при очень низких температурах предъявляются особые требования. Во-первых, поскольку при сверхнизких температурах теплоемкость всех материалов ничтожна, а скрытая теплота парообразования жидких водорода и гелия достаточно мала, то тепловое равновесие в ванне для испытаний устанавливается очень быстро. Поэтому детали установки, находящиеся в контакте с хладагентом, необходимо изготавливать из материалов с наименьшей теплопроводностью, обеспечивающих постоянство температуры в процессе проведения эксперимента. Во-вторых, в силу дефицитности жидкого гелия и водорода нужно принимать специальные меры, уменьшающие расход охладителя, а также следует ограничивать рабочий объем ванн. [c.188]

Среди газообразных охладителей своей теплоемкостью выделяется водород (с = 14,5 кДж/кг), на практике чаще используются жидкости вода, спирт и т. д. [c.13]

Теплоемкость, энтальпия и энтропия водорода [4] [c.23]

При использовании в качестве рабочего тела водорода или гелия следует учитывать неизбежное увеличение длины турбомашин. Если окружная скорость ротора ограничена, то предельный теплоперепад, приходящийся на ступень, является более или менее определенной величиной. Можно пренебречь влиянием показателя адиабаты, и тогда при одинаковом отношении начального и конечного давлений в турбомашине количество ступеней г будет зависеть от теплоемкости потока и определится равен- [c.159]

Парциальное давление НС1 и HjO над водными растворами хлористого водорода — кн. 1, табл. 8.7 --NH3 и Н2О над растворами аммиака — кн. 1, табл. 8.8 Плотность агрегатная золошлаковых материалов — кн. 3, табл. 8.23 —, коэффициент теплопроводности, удельная теплоемкость технических материалов — кн. 2, табл. 2.6 [c.543]

В табл. 2-214— 2-215 приведены средняя теплоемкость и растворимость водорода в воде. [c.98]

Давление насыщенных паров водорода принято по таблицам давлений паров индивидуальных веществ [Л. 47] удельный вес газа и жидкости в состоянии насыщения взят по [Л. 34] вязкость газообразного водорода — по [Л. 19] теплоемкость Ср — по [Л. 34]. [c.98]

Таблица 2-214 Теплоемкость водорода [Л. 58]

Существенного улучшения технико-экономических показателей газификации углей можно достигнуть при вдувании в шахтную печь вместо парокислородной смеси смеси водорода и водяного пара, нагретой до 2000 К и выше. Такая высокая температура смеси, имеющей большую теплоемкость, позволяет осуществить плавку золы и газификацию угля без воздушного или кислородного дутья. [c.113]

Модуль упругости Модуль сдвига Плотность Удельное электросопротивление Удельная теплоемкость Коэффициент линейного расширения Коэффициент теплопроводности Коэффициент диффузии водорода Коэффициент предельного насыщения водородом [c.49]

Напряжение сжатой дуги существенно зависит от рода плазмообразующего газа. Это обусловлено различной способностью газов поглощать энергию при высокой температуре дуги. Более высокое напряжение имеет дуга, горящая в газе, имеющем большую теплоемкость и теплопроводность. В качестве плазмообразующих газов используют аргон, гелий, углекислый газ, воздух, кислород, азот, водород и смеси газов. При сварке в большинстве случаев используют аргон. Он имеет хорошие защитные свойства и обеспечивает высокую стойкость электрода. Теплоемкость и теплопроводность аргона низкие, поэтому дуга в нем имеет самое низкое напряжение, что удобно при ручной сварке. [c.225]

Резка меди и ее сплавов. Ввиду высоких теплоемкости и теплопроводности меди резку ее целесообразно выполнять с использованием водородосодержащих смесей, богатых водородом (табл. 9.И). Возможно также использование азота или воздуха. Воздушно-плазменную резку предпочтительнее применять для обработки средних толщин (40—100 мм), а азот —для малых толщин (5—15 мм). [c.226]

Экснансионный метод ожижения пригоден только в том случае, когда теплоемкость сосуда С меньше теплоемкости находяш,егося в нем газа. Это условие выполняется лишь при очень низких температурах, когда теплоемкость твердых тел становится малой. Поэтому экснансионный метод применяется практически только для ожижения водорода п гелия. Этим и объясняются неудачи Кальете в его опытах по ожижению кислорода. В табл. 15, по данным Пикара и Симона [2И], приведены значения теплоемкости стального сосуда объемом 150 см , рассчитанные на давление 100 атм и теплоемкости такого же количества гелия при том же давлении для двух температур. Из таблицы видно, что при более низкой температуре (10° К) теплоемкость сосуда пренебрежимо мала, т. е. почти весь холод, получаемый при расширении, идет на охлаждение газа. При более высокой температуре наблюдается обратная картина. [c.97]

В табл. 16 приведены аналогичные данные для водорода [210] (сосуд из специальной высокопрочной стали с запасом прочности 2). Из этой таблицы следует, что при 50° К теплоемкость сосуда составляет примерно одну четверть от теплоемкости oflepwautero H в нем газа. Хотя эта величина и не мала, однако при расширении газа получается все же заметное количество жидкости. Рассчитаем количество образующейся жидкости [c.97]

Экспериментальные результаты. Мы рассмотрим только небольшую часть полученных результатов. Очевидно, что зианпе величины расщепления самых низких энергетических уровней дает возможность вычислить их вклад в теплоемкость. Уже отмечалось, что резонансные эксперпменты обнаружили постепенное изменение разности энергий. двух уровней попов в фторосилпкате (нижний уровень с J=6 =l расщеплен кристаллическим полем). Пенроуз и Стивене [62] обнаружили уменьшение 8 от 0,35 см при 195° К до 0,12 1 в области температур жидкого водорода это явление они связали с тепловым расширением кристалла. О таком уменьшении нужно помнить при вычислении восприимчивостей. [c.409]

Авторы выполнили несколько раимагничиванип, начиная от температур твердого водорода. Из ио.пучеииых данных вытекает, что теплоемкость между 4,2 и 9,0" К больше, чем это следует из (39.22) с приведенным значением В. Такой вывод был подтвержден экспериментами Кюрти, Лэпе и Симона [152]. Дайкэртс [153] измерил теплоемкость в области между 2 и 20° К и нашел, что 5=0,00046 но что на дебаевскую теплоемкость [c.484]

Определить объемный расход водорода, поступающего при давлении 3,0 МПа в камеру сгорания водороднокислородного ЖРД после того, как он используется для охлаждения стенок сопла двигателя. Массовый расход водорода 2 кг/с, температура водорода на входе 20 К, его средняя теплоемкость 13,2 кДж/(кг-К). [c.297]

Значительный интерес для электротехники представляет водород. Это очень легкий газ, обладающий весьма благоприятными свойствами для использования его в качестве охлаждающей среды вместо воздуха (водород характеризуется высокой теплопроводностью и удельной теплоемкостью). При использовании водорода охлаждение вращающихся электрических машин существенно улучшается. Кроме того, при замене воздуха водородом заметно снижаются потери мощности на трение ротора машины о саз и на вентиляцию, так как эти потери приблизительно пропорциональны плотности газа. Ввиду отсутствия окисляющего действия кислорода воздуха замедляется старение органической изоляции обмоток машины и устраняется опасность пожара при коротком замьпсании внутри машины. Наконец, в атмосфере водорода улучшаются условия работы щеток. Так как водородное охлаждение позволяет повысить мощность машины и ее КПД, крупные турбогенераторы и синхронные компенсаторы выполняются с водородньпч охлаждением (еще более эффективное охлаждение достигается циркуляцией жидкости внутри полых проводников обмоток статора и даже - что, конечно, технически сложнее - ротора). Применение циркуляционного водородного охлаждения требует герметизации машины (подшипники уплотняются при помощи масляных затворов). Чтобы избежать попадания внутрь машины B03ziyxa (водород при содержании его в возд тсе от 4 до 74% по объему образует взрывчатую смесь - гремучий газ), внутри машины поддерживается некоторое избыточное давление, сверх атмосферного постепенная утечка водорода восполняется подачей газа из баллонов. При прочих равных условиях электрическая прочность водорода примерно на 40 %, а угольного ангидрида СОт - на 10% ниже, чем электрическая прочность воздуха. Для заполнения [c.128]

Ранее были рассмотрены так называемые разомкнутые циклы ГТУ, в которых продукты сгорания после раширения в газовой турбине выбрасываются в атмосферу. Таким образом, рабочее тело в цикле все время меняется. Существуют циклы, в схеме которых циркулирует неизменное количество рабочего тела. Такие циклы называются замкнутыми. Принципиальная тепловая схема ГТУ с замкнутым циклом представлена на рис. 93. В качестве рабочего тела в этих циклах может использоваться воздух или другой газ с лучшими термодинамическими характеристиками (более высокой, чем у воздуха, теплоемкостью, большим показателем адиабаты и др.), например гелий, аргон, водород, фреон. Подогрев рабочего тела до требуемой температуры производится в специальном нагревателе с внешней топкой, поэтому в ГТУ замкнутого цикла можно сжигать твердое топливо, что практически невозможно в ГТУ открытого цикла. [c.212]

Принципиальная роль этих аппаратов при построении низкотемпературных циклов огромна. С помощью регенерации можно получать холод на любом температурном уровне, который только возможен при использовании данного газа в качестве рабочего тела. В историческом плане первое применение регенеративного принципа для получения низких температур относится к 1857 г. и принадлежит В. Сименсу. В 1895—1908 гг. этот принцип был успешно использован К- Линде, Гампсо-ном, Ж. Клодом, Дж. Дьюаром и Камерлинг-Оннесом при создании установок для сжижения воздуха, водорода и гелия. С 1926 г. в технике сжижения воздуха наряду с обычными теплообменниками применяются регенераторы — парные, переключающиеся аппараты с теплоемкой насадкой. [c.136]

Раосмотрите критическую точжу осесимметричного носка ракеты, движущейся со скоростью 5500 м/сек в слоях атмосферы, где статическая температура воздуха близка к 200 "К. Необходимо поддерживать температуру поверхности равной 1 200°С. Для этого используется вдув водорода через проницаемую стенку. Водород поступает нз резервуара с температурой 38 °С. С помощью упрощенного уравнения -энергии i(Le=il) вычислите движущую силу массопереноса В, если теплота сгорания водорода при температуре 1200°С равна приблизительно Мб ООО кдж/кг На. а средние удельные теплоемкости водорода и воздуха равны соответственно 16 и 1,22 кджЦкг-град). Расчет проведите для следующих условий [c.406]

Задача. Рассмотрим в качестве возможного охладителя пористой металлической поверхности (ом. примеры 3-17 и 3-20) газообразный водород, обладающий высокой изоба рной теплоемкостью, а именно il4,49 кдж1кг-град. Применительно к условиям примеров сравним массовые скорости яодачи водорода а гелия, лолагая проводимости в обоих (Случаях одинаковыми. [c.109]

Энтальпия воздуха в состоянии G (ударный слой) легко поддается расчету. Обычно желательно иметь формулу, содержащую в явном виде температуру поверхности Tg- Для удобства анализа предполагается наличие между водородом и кислородом единственной химической реакции простого типа, рассмотренного в 3-4 и 3-7. Предположим также, что газы идеальны и их удельные теплоемкости не зависят от температуры. Соответствующее выражение для массодвижущей силы было уже введено в 3-7, а именно [c.167]

Интересно отметить, что для чистых орто- и парамодификаций водорода кривые зависимости теплоемкости от температуры ведут себя по-разному. На кривой С (Т) имеется максимум, на кривой Со(Т ) такой максимум отсутствует (рис. 65). Это обстоятельство связано с различной величиной отношения кратностей нормального и возбужденного состояний для орто- и параводорода. Для параводорода (/ = О, 2) это отношение g2 g l = 5 и достаточно велико для того, чтобы проявился двухуровневый максимум. Для ортоводорода (/ = 1,3) это отношение равно gз/g = 7/3, и эффект. даухуровневости мал. Кривая теплоемкости смеси пара- и ортомодификаций имеет, однако, максимум (штриховая линия на рис. 65). [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...