Правило Равенства

Дисперсия волны при ее распространении приводит к удалению из импульса высокочастотной части спектра. Приняв за рабочее правило равенство базы датчика диаметру стержня, получим частотную характеристику регистрации, совместимую с другими ограничениями механической системы. Частотные характеристики регистрирующей системы должны быть лучше, чем частотные характеристики механической системы, так что появление высокочастотных осцилляций будет зарегистрировано. [c.104]

Крайнее правое равенство получено с использованием формулы (4), где ф заменено на г 7. Эта замена законна, так как при этом выражение в левой части не изменяется. [c.63]

Правое равенство следует после подстановки во второе соотношение (19) в виде (13). Для последующих выводов выра- [c.468]

Следует отметить, что упомянутое выше правило равенства суммы энергий не всегда подтверждается экспериментальными данными. [c.179]

Применив к этому условию правило равенства комплексных величин, можно написать два самостоятельных условия (для модулей и для углов) [c.949]

Из правого равенства с очевидностью следует левое. Но верно и то, что любое поле т с нулевой дивергенцией представляется через Ф выражение [c.87]

Правило равенства площадей мы будем использовать для ТОГО, чтобы проследить за поведением волны в ТОЙ области, где решение Римана становится непригодным. [c.33]

При 0 = 1 начинается формирование разрыва. Во втором приближении фазы сжатия и разрежения искажаются одинаковым образом, поэтому в силу правила равенства плош,адей фронт все время проходит в точке Мт = О, двигаясь вместе с волной со скоростью Сд. [c.35]

Кроме того, второе приближение явилось как бы связующим звеном для двух самостоятельных разделов механики сплошных сред физики ударных волн, использующей нелинейный аппарат конечно-разностных соотношений, и акустики, имеющей на вооружении математический аппарат нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных. Следует заметить, что при решении ряда проблем нелинейно-акустический и газодинамический подходы одинаково эффективны. В частности, правило равенства площадей может быть получено как с помощью интегральных соотношений на разрыве (см. гл. I, 4), так и предельным переходом Re- oo в решениях уравнения Бюргерса, (но не в самом уравнении ). [c.177]

Принцип первоочередной загрузки агрегатов, имеющих меньшие относительные приросты, непосредственно вытекает из правила равенства относительных приростов. [c.90]

Определим координату разрыва Тр аналитически. Исходя из рис. 6.3, правило равенства площадей можно записать так [c.192]

Рассмотрим теперь поведение в разрывной области волны, которая при 2 = 0 была синусоидальной. Как следует из графического анализа искажения формы возмущения (см. рис. 6.1) и правила равенства площадей (см. рис. 6.3), фронт в такой волне [c.194]

Таким образом, уравнение Бюргерса описывает структуру и местоположение фронта ударной волны и поэтому, в отличие от уравнения для простых волн, не требует привлечения дополнительных условий (типа правила равенства площадей ) для определения формы волны после образования разрыва. Кроме того, сам разрыв уже не предполагается бесконечно тонким это область конечной ширины (определяемой конкуренцией между нелинейным увеличением крутизны и диссипативным расплыванием), в которой диссипативный член Td V/dQ уравнения Бюргерса имеет наибольшую величину. В области фронта, следовательно, поглощение энергии волны происходит наиболее эффективно. [c.200]

Выражение (17,16) отличается от (16,12) заменой Iq на в аргументах функций /. После такой замены, однако, правое равенство (16,13) все равно имеет место, поскольку зависимости от г,, Г2, pi, ра входят только через рю, р2о> являющиеся интегралами движения. [c.100]

Если растянута волна 1, Правило Равенства применяется к волнам 3 и 5 [c.129]

Правило Равенства гласит длины и/или длительности двух Нерастянутых волн Импульса должны равняться друг другу ЛИБО удовлетворять соотношению Фибоначчи (обычно 61,8%). Это Правило в основном относится к ценовым длинам сравниваемых волн и гораздо эффективнее применяется к Импульсам с Растянутой третьей (особенно с Неудавшейся пятой волной), чем ко всем остальным их разновидностям. Наименее полезным Правило Равенства может быть в Импульсах с Растянутой первой или в Терминальных Импульсах. [c.129]

Передаточные отношения, стоящие в правой части равенства (7.71), могут быть определены, если известны числа зубьев Zi>, г , г-2 , Za, гз- и колес 1, 1, 2, 2, 3, 3 и 4. Имеем [c.166]

Разрешим это равенство относительно искомой величины s , предварительно заменив 2-62 правой частью второго уравнения в (8.131), Будем иметь [c.200]

Интегрируя левую и правую части равенства (11.48), имеем [c.237]

В самом деле, если помножить правую и левую части равенства на 0) , то получим [c.293]

Правая и левая части равенств (14.37) и (14.38) представляют собой мощности в каждой паре колес (находящихся в зацеплении) механизма, который мы рассматриваем в условном предположении [c.321]

Для определения правой части равенств (19.36) можно воспользоваться методом Жуковского, изложенным в 72, 4°. В самом деле, из равенства (16.11) следует [c.391]

Здесь использован (и будет использоваться в дальнейшем) специальный символ <=> для того, чтобы подчеркнуть особый смысл равенства правой и левой частей уравнения. Фактически Уи (т) суть ковариантные компоненты единичного тензора в системе координат величины же ( )j суть ковариантные компоненты тензора Коши в системе координат х Хотя их две матрицы совпадают при любом т, ясно, что речь идет о двух различных тензорах равенство компонент двух тензоров еще не означает равенства тензоров, если компоненты не рассматриваются в одной и той же системе координат. [c.112]

Подставляем правую часть равенства в уравнение (5-21) [c.161]

Рассмотрим передачу В. Правая часть соответствуют,его равенства системы формул (2.9) по методу Э. В. Петрова получается в результате пяти сокращений (делители указаны под дробями) [c.43]

В основу расчета и построения заготовки кладется известное правило — равенство плош,адей поверхности заготовки и коробки (с припуском на обрезку). При этом производят следующие подсчеты определение длины выпря.мленной стенки определение радиуса заготовки в углах коробки. [c.114]

Используя правило равенства площадей, определить положение и амплитуду разрыва и (х) синусоидального исходного возмущения и х=0, t) = Ф(/) = Ыр31п(о) ). Найти расстояние при котором величина и (дс) максимальна, и установить асимптотический закон ее изменения при больших дс. [c.142]

Если определена функция со (ф), то все величины, кроме значения производной d Jdtf, входящие в правую часть этого равенства, известны для любого положение звена АВ. Если же приведенный момент инерции / постоянен, то формула (15.12) примет вид [c.137]

Прираппнпая между собою правые части равенств (15.28д) и (15.28е), получаем [c.150]

Из равенства (13.37) следует, что первый член правой части ЭТОГО равенства представляет собой некоторый вектор hi, определяющий положение центра масс звена I отио-сителыю точки Л (рис. 13.25), если условно предположить, что в точке А звена сосредоточена масса всех предшествующих звеньев, в точке В — масса всех последующих звеньев и, наконец, в точке Sj — масса nil самого звена АВ (рис. 13.25). Так как до звена звеньев нет (рис. 13.24), то масса, сосредоточенная в точке А, равна нулю. [c.281]

Направление вектора силы Fy определяется после числен1юго подсчета правой части равенства (15.28). Если правая часть уравнения окажется положительной, то это означает, что направление силы Fy было выбрано правильно. При отрицательном значении правой части направление силы Fy должно быть измепеЕЮ на противоположное. Произведя в правой части формулы (15.28) почлсЕпюе деление на hy, гюлучаем [c.332]

В равенстве (15.42) кинетическая sFieprHH Т выражена в функции скорости Vg точки приведения. Кинетическую энергию можно также выразить в функции угловой скорости со звена приведения. В этом случае правую часть равенства (15.3Ш умножаем и делим [c.337]

Это равенство г.шнпш распространить па все случаи устойчивой работы пасоса, соединенного с трубопроводом, п сформулировать в виде следующего правила при установившемся течении кидкости в трубопроводе насос развивает напор, равный потребному. [c.131]

Введенный в (10-30) коэффициент гравитационного движения ft = Xэф.д/ ф покрывает влияние на теплоотдачу всех отмеченных выше факторов, которые возникают в связи движением слоя. Зависимость (10-30) позволяет качественно оценить изменения в теплообмене при переходе слоя от одного режима движения к другому. С увеличением скорости Осл концентрация р практически е меняется, но поскольку можно полагать, что коэффициент h растет, то a л(Nu л) повышается. Затем при увеличении Исл до предельной величины ( 9-7) начинает сказываться эффект уменьшения плотности слоя, находящегося в предразрывном состоянии. Поэтому, в частности, темп увеличения интенсивности теплообмена может снижаться. При Усл>г пр поток переходит в новый режим неплотного падающего слоя, в котором Р уменьшается — последний множитель правой части равенства (10-30) резко снизится. В итоге, если эжекти-рующий эффект ( 8-2, 8-5) езначителен, наступит падение теплоотдачи — процесс прошел через максимум интенсивности (см. 10-7, 10-8). [c.333]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...