Неадиабатические течения

При этом достаточно, чтобы -f было одним и тем же вдоль всех адиабатических кривых. Обобщение на неадиабатические течения очевидно. [c.148]

Заметим, что понятия равновесных и замороженных течений распространяются и на неадиабатические течения, с тем лишь различием, что энтропия в таких процессах не будет постоянной, а будет подчиняться уравнению с 5/с =д/Г. [c.39]

Рассмотренный пример показывает также, что в согласии с нашим интуитивным представлением газ не может стационарно перетекать из резервуара с меньшим давлением в резервуар с большим давлением. Однако это интуитивное представление не оправдывается в общем случае неадиабатического течения при наличии теплообмена с внешней средой газ может течь в резервуар с более высоким давлением. [c.51]

Рассмотрим стационарный процесс неадиабатического испарения жидкости в движущийся над нею парогазовый поток. Течение происходит в канале, нижняя часть которого залита испаряющейся жидкостью. [c.345]

В книге излагаются общие положения термодинамики системы жидкость—пар и их приложения к различным случаям адиабатических и неадиабатических одномерных течений термодинамически равновесной парожидкостной среды. Рассматриваются условия возникновения кризиса течения и даются зависимости для определения критической скорости, предельных расходов и соотношения термических параметров. Разбираются некоторые случаи нестационарного движения и течения в условиях нарушенного фазового равновесия системы. [c.2]

Полученные общие соотношения применимы к любым неадиабатическим скачкам давления вне зависимости от механизма выделения тепла. Мы видели, что в рассмотренных выше двух случаях распространения фронта пламени непосредственно тепловой скачок (т. е. зона горения) представлял как при детонации, так,и при нормальном горении скачок разрежения в дозвуковом течении. Нетрудно указать и случай теплового скачка сжатия в сверхзвуковом потоке. Мы имеем в виду хорошо известные скачки конденсации, сопровождающейся переходом от большей сверхзвуковой скорости к меньшей, но всё ещё сверхзвуковой скорости. И в этом случае приведённые выше уравнения и выводы остаются справедливыми. [c.177]

Поток называется неадиабатическим, если имеет место теплообмен между ним и окружающей средой. Мы рассмотрим лишь случай приближенно одномерного течения, без потерь и при постоянстве химического состава газов. Основными уравнениями при этом будут [c.100]

Здесь Т — температура торможения в поперечном сечении а X—абсцисса, отсчитываемая вдоль сопла. В неадиабатическом сопле положение сечения, в котором скорость течения становится равной скорости звука, зависит от количества подведенного тепла, определяющего величину Т в каждом сечении сопла. Если подвод тепла имеет место исключительно в докритической части сопла, мы имеем для критического сечения [c.101]

Рис. 7.13. Зависимость ф от при адиабатическом течении (2) и неадиабатическом (2) течениях.

Рис. 7.14. Зависимость А, р от Р при адиабатическом течении ( ) и неадиабатическом (2) течениях.

Но в общем случае неравновесного или неадиабатического течения звуковое сечение, определяемое обращением в нуль правой части (1.10.5), будет смещаться вверх или вниз по тече1№ю от горла в зависимо- Рис. U11. [c.49]

Для неадиабатических течений, заменив в (3.22) йз согласно (1.4) и полагая с1ко = йд, получим [c.51]

Уравнение Бернулли для неадиабатического течения без учета трения в трубе постоянного сечения легко интегрируется. В этом случае ры = onst, поэтому [c.196]

Таким образом, в общем случае циркуляция скорости по замкнутому жидкому контуру изменяется с течением времени, т. е. вихри в идеальном газе могут как возникать, так и уничтожаться. Это имеет место, в частности, в области скачков уплотнения, где, как уже указывалось в предыдущем параграфе, процесс неадиабатический. Вне скачков уплотнения и при отсутствии теплопередачи между телом и газом процесс мо5кно считать адиабатическим и, следовательно, движение в идеальном газе—потенциальным. [c.351]

Течения газа могут быть классифицированы по признаку сообщения или несообщения рассматриваемому потоку извне тепловой или механической энерпт. Различают адиабатические течения, при которых не происходит теплообмена или передачи механической энергии между потоком газа и внешней средой, и иеадиабатические течения, при которых потоку газа сообщается или отбирается от него энергия. Понятия адиабатического и неадиабатического процессов равно относятся к течению идеального и неидеального газа. Процессы изменения состояния идеального газа при адиабатическом его течении называются изэнтропическимн, В данной книге под течением идеального газа во всех случаях имеется в виду течение, для которого можно не учитывать действие сил вязкого трения (см, п. 2). Данное замечание связано с тем, что иногда идеальными газами называют газы, состояние которых точно подчиняется уравнению Клапейрона, отличая их от газов, близких к состоянию конденсации, для которых последнее уравнение заменяется другими уравнениями (например, уравнением Ван-дер-Ваальса). Во избежание недоразумений, имея в виду последнее отличие, лучше называть газы соответственно совершенными и реальными. В связи с определением течения неидеального газа заметим, что наряду с обычным действием си.л вязкого трения могут наблюдаться и другие необратимые потери механической энергии, связанные с ее переходом в тепловую энергию такие потери имеют место, например, в скачках уплотнения, появляющихся при торможении сверхзвуковые потоков (см. 22). [c.455]

Рассмотрим стационарный процесс неадиабатического испарения жидкости в движущийся над иею парогазовый поток. Жидкость ограждена оплошной стенкой, открыта только ее поверхность испареиия. Паровоздушный поток может быть ограничен стенками канала. Таким образом, рассматриваем течение в канале, нижняя часть которого залита испаряющейся жидкостью. [c.335]

Рассмотренная сейчас некоторая слабость статистического подхода уже отмечалась в конце п. 2.3. Корень ее лежит в невозможности учета молекулярного взаимодействия на границе. Поэтому получающееся при таком подходе течение в фазовом пространстве является определенным упрощением того, что реально происходит в ансамбле микросистем. Для того чтобы ликвидировать брешь между действительными и упрощенными течениями, необходимо освободиться от постулата о сохранении фазовых точек ([11], стр. 6) и предусмотреть вместо этого постулата возможность возникновения и исчезновения фазовых точек в некоторых областях фазового пространства п в некоторые моменты времени. Это усовершенствование традиционной точки зрения, необходимое до сих пор для статистического истолкования неадиабатических процессов, можно рассматривать как решающий шаг в наирав-лении отказа от чисто механических рассуждений со всеми их свойствами, вытекающими пз обратимости. С другой точки зрения это усовершенствование представляет собой всего лишь простое средство преобразования течения в фазовом пространстве, иолучающегося при приближенном подходе, в истинное течение, и тем самым средства улучшения результата, недостаток которого объяснялся подходом, основанным на неиодной информации. В любом случае существенным фактором является необходимость отказа от чисто механического подхода даже в его условной статистической форме, так как этот подход не обеспечивает проникновения в детали процесса. [c.29]

В методе нестационарной нутации [8] влияние неоднородности АЯ внешнего поля Яо на измерение преодолевается применением сильного радиочастотного поля Н > АЯ, причем последнее прикладывается к образцу совершенно иным способом, чем в методе быстрого прохождения. Радиочастотное поле Н включается внезапно (неадиабатически) в момент времени = О, и в присутствии этого поля наблюдается последующее движение вектора ядерной намагниченности, которое в этом случае происходит иначе, чем в методах, использующих свободную прецессию и спиновое эхо. Можно провести интересную аналогию между этим экспериментом и свободной прецессией в магнитном поле Земли [5], описанной в 7. В обоих экспериментах вектор ядерной намагниченности прецессирует вокруг слабого и, следовательно, очень однородного (по абсолютной величине) поля, поэтому прецессию можно наблюдать в течение многих периодов. В одном из экспериментов слабым полем является поле Земли, [c.71]

Задача 37. Для неадиабатического аационарного течения идеального газа (с подводом тепла и совершением технической работы) rio каналу переменного сечения получить формулу для dw/dx — изменения его скороаи вдоль канала, обобщающую результат задачи 35. [c.188]

Задача 33. Для неадиабатического стационарного течения идеального газа (с подводом тепла и соверщением технической работы) по каналу переменного сечения получить формулу для йгю1с1х — изменения его скорости вдоль канала, обобщающую результат задачи 31. [c.214]

Задача 34. Исследовать возможность непрерывного перехода дозвукового течения газа в сверхзвуковое при его течении по неадиабатическому цилиндрическому й31йх—0) каналу [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...