Испарение неадиабатическое

На практике часто встречаются неадиабатические процессы испарения. [c.345]

Рассмотрим стационарный процесс неадиабатического испарения жидкости в движущийся над нею парогазовый поток. Течение происходит в канале, нижняя часть которого залита испаряющейся жидкостью. [c.345]

Д. Сполдинг [Л. 3-31] предложил упрощенный метод расчета конвективного потока теплоты для условий стационарного неадиабатического испарения с поверхности обтекаемого тела. В основе метода лежит допущение о пропорциональности удельного конвективного потока теплоты при неадиабатическом испарении величине отклонения действительной температуры поверхности 7 и, от равновесной Т , которую приняла бы поверхность в адиабатическом процессе, т. е. , [c.217]

Вайнберг Р. Ш.. Конвективный тепло- и массообмен при неадиабатическом испарении легколетучих жидкостей из пористой пластины. ИФЖ, [c.546]

Соотношения (5-8-7) и (5-8-8) определены при адиабатических условиях испарения. При неадиабатических условиях испарения (внутреннем теплоподводе) создаются условия перенасыщения пограничного слоя, сопровождаемые эф( ктом конденсации пара. Кроме того, при испарении в вакуум резко увеличивается объем вещества (при давлении около 1 мм рт. ст. увеличение объема фаз при переходе изо льда в пар составляет примерно 10 раз). Этот эффект резкого увеличения объема создает фронт уплотнения, т. е. волны разрежения (аналог образования ударных волн). В этом случае давление пара у поверхности тела не равно давлению насыщенного пара при данной температуре [Л.5-81]. [c.380]

Наличие обогрева приводит к испарению части жидкости, движущейся по стенкам канала, и к образованию паровой завесы, препятствующей выпадению капель из ядра потока. Воздействие радиального потока пара на интенсивность оропения сказьшается тем заметнее, чем меньше диаметр (кинетическая энергия) капель, подлетающих к стенке. Таким образом в неадиабатических условиях различие в поведении крупных и мелких капель усугубляется. [c.272]

Рассмотрим стационарный процесс неадиабатического испарения жидкости в движущийся над иею парогазовый поток. Жидкость ограждена оплошной стенкой, открыта только ее поверхность испареиия. Паровоздушный поток может быть ограничен стенками канала. Таким образом, рассматриваем течение в канале, нижняя часть которого залита испаряющейся жидкостью. [c.335]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...