Эффект Холла и знак заряда носителей тока

Как впервые было обнаружено Бедекером >) в 1909 г., полупроводники имеют измеримый Холл-эффект, причём подвижность носителей оказывается того же порядка величины, что и подвижность электронов в металлах. В настоящее время наличие измеримого Холл-эффекта рассматривается как доказательство того, что данное вещество является полупроводником. Число полупроводников с кажущимся положительным знаком заряда носителей тока примерно такое же, как и с отрицательным знаком. Эта аномалия, так же как и в случае металлов, объясняется современной теорией твёрдых тел. [c.82]

Эффект Холла. Эффект Холла является следствием силы Лоренца [уравнение (1.14)], действующей на заряженную частицу в магнитном поле. Пусть кристалл помещен в магнитном поле В (рис. 36). Если через него протекает ток плотностью Л в направлении, перпендикулярном В, то сила Лоренца, действующая на носители, заставит их отклониться вверх. В зависимости от знака носителей на верхней поверхности кристалла образуется отрицательный или положительный поверхностный заряд (отрицательный для электронов и положительный для дырок), а на нижней поверхности — заряд противоположного знака. Поверхностный заряд приведет к образованию разности потенциалов V между двумя поверхностями, которая может быть точно измерена. Поверхностные заряды будут накапливаться до тех пор, пока сила Лоренца в точности не уравновесится электростатической силой между двумя слоями. В равновесии результирующее электростатическое поперечное поле составит [c.130]

На рис. 159, а иллюстрируется сущность метода определения типа электропроводности полупроводника по изменению знака поперечной э. д. с. эффекта Холла. Если поместить полупроводниковую пластинку во внешнее поперечное магнитное поле Н и приложить в направлении длины ее разность потенциалов, создающую электрическое поле Е, то вследствие смещения носителей тока к одной из граней пластинки возникает поперечная э. д. с., измеряемая вольтметром V. (Направление смещения зарядов определяется по правилу трех пальцев левой руки, относящемуся к техническому направлению тока). Из рис. 159, а видно, что при изменении механизма электропровод- [c.286]

Знак носителей тока и их относительное количество в твердом теле можно обнаружить с помощью эффекта Холла. Если вдоль пластинки, помещенной поперек магнитных силовых линий В (рис. 2.5), идет ток I, то на заряженную частицу е, движущуюся со скоростью V, будет действовать сила Лоренца Р в направлении, перпендикулярном к полю и току. Иными словами, в этом направлении возникает электрическое поле напряженностью Ех = — юВ, а между гранями пластины — разность потенциалов 1) ,— = уВ(1. Ее знак и величина определяется знаком и количеством носителей заряда. [c.40]

Экспериментально подвижности, концентрации и знак носителей заряда определяются гл. обр. измерением а и эдс Холла (см. Холла эффект) П. с током Г [c.110]

Эффект Силсби II 344 Эффект Томсона I 41, 259, 262 Эффект Холла I 27, 28 в алюминии I 30, 302 в двухзонной модели I 243 в компенсированных материалах I 244 в модели Друде I 27—31 в полупроводниках II 186 в сильных полях в рамках полуклассической модели I 237—241 и знак заряда носителей тока I 28, 29, 239 и концентрация носителей тока I 29, 239, [c.416]

НОСИТЕЛИ ЗАРЯДА В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ (носители тока) — подвижные частицы или квааичастицы, участвующие в процессах электропроводности. Перенос заряда в твёрдых телах может осуществляться движением электронов и дырок из частично заполненных зон (см. Зонная теория), ионов (диэлектрики), а также заряженных дефектов кристаллич. решётки — вакансий, межузельных атомов или примесей. Знак основных Н. з. в т. т. можно определить, напр., по знаку постоянной Холла (см. Холла эффект). Тип основных Н. э. в т. г. может меняться в зависимости от внеш. условий (напр., темп-ры) и предыстории образца (напр., облучения). В случае сильного электрон-фононного взаимодействия в электропроводность могут вносить вклад полярон . [c.363]

Э. э. обусловлен разделением траекторий носителей заряда (переносящих ток у) Лоренца силой. Сила, действующая на носители заряда в магн. поле, в среднем компенсируется электрич. полем Холла (см. Холла эффект). Полная компенсация имеет место лишь для носителей заряда, движущихся с нек-рой ср. скоростью траектории более быстрых (горячих) носителей заряда отк.юняются к одной стороне образца, более медленных (холодных) — к противоположной, что и приводит к Возникновению градиента темп-ры поперёк образца. Знак Э. э. не зависит от знака носителей. [c.643]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...