Насыщающий (насыщенный) пар

Давление насыщающего (насыщенного) пара быстро возрастает с увеличением его температуры. На рис. П.5.1 приведены графики зависимости р (Т) для насыщенного пара и р (Т) для идеального газа при постоянном объеме. [c.155]

Давление насыщенного пара. При определенных условиях капельные жидкости превращаются в пар и, наоборот, газ (перегретый пар) переходит в жидкость. Изменение агрегатного состояния, т. е. процесс кипения, зависит от давления паров жидкости, насыщающих пространство при данной температуре. Например, вода закипает при таких условиях [c.13]

Обозначим через р давление паров воды, насыщающих то пространство, в котором они находятся. Величину р обычно называют давлением насыщенных паров . Известно, что р зависит от температуры t° паров [c.19]

Строго говоря, все пространство над горизонтом жидкости в трубке По должно быть заполнено парами жидкости, насыщающими это пространство. Если предположить, что в сосуде и в трубке имеется вода, причем ее температура близка к О С, то давление насыщенных паров оказывается равным (см. 1-5) 0,6 кПа = 0,6 кН/м = = 0,006 кгс/см , чем можно пренебречь и считать, что давление на поверхности жидкой в трубке равно нулю. [c.43]

Сосуществование с жидкостью чисто паровых пузырьков возможно не иначе как при наличии перегрева жидкости. Если при некотором местном давлении в жидкости ее температура превышает табличное значение температуры насыщения, то насыщающий полость пузырька пар будет иметь давление большее, чем над плоской поверхностью. Это создает основу для установления равновесного диаметра пузырька, способного находиться в стабильном состоянии при фиксированном перегреве жидкости. Однако из условий фазового равновесия ясно, что зарождение паровых пузырьков за счет одного только перегрева жидкости теоретически невозможно при исчезающе малом диаметре пузырька давление в нем, уравновешивающее поверхностное натяжение, должно стремиться к бесконечности, давление же насыщенного пара неограниченно большим стать не может. Известны опыты, в которых вода при атмосферном давлении доводилась до 180°С и выше, тем не менее образования пузырьков и, следовательно, вскипания жидкости не наблюдалось. Это, например, было показано в случае, когда дегазированная и очищенная в других отношениях [c.163]

Давление насыщенного пара над мениском капилляра с радиусом 4,83- 10 см на 20% ниже давления насыщенного пара над плоской поверхностью. По этой причине имеет место капиллярная конденсация в порах строительных материалов при давлениях, которые меньше насыщающих. [c.244]

Упругость насыщенного пара возрастает с повышением температуры. Чем выше температура, тем большее число молекул жидкости переходит в газообразную фазу и тем выше плотность, а следовательно, и упругость пара, при которой наступает равновесие. Пар, находящийся в соприкосновении с жидкостью и насыщающий пространство над ее поверхностью, называют влажным насыщенным паром. [c.111]

В Англии был запатентован прямоточный способ [34] диффузионного насыщения железа, никеля, кобальта, титана, циркония, молибдена, вольфрама, ниобия и тантала хромом, алюминием, марганцем, молибденом, вольфрамом, титаном, медью, цирконием, никелем, углеродом, азотом, серой, цинком и кадмием в смеси бромидов насыщающих металлов с водородом и аргоном при нагреве детали токами высокой частоты. Бромиды металлов получали в результате продувки водорода, насыщенного парами брома, через нагретый порошок диффундирующего элемента. Процесс хромирования железа при 1373—1473 К этим способом по сравнению с обычными методами ускорялся в 10 раз [34 ]. [c.169]

Если даже отвлечься от гидростатического давления столба жидкости над паровым пузырьком, то надо будет признать, что давление в жидкости р не может быть меньше, чем над ее плоской свободной поверхностью. Следовательно, если давление и температура жидкости связаны между собою так, как это вытекает из таблиц насыщенного пара, то пузырьки чистого пара возникнуть не могут, а если бы они и возникли, то тотчас же оказались бы расплющенными из-за действия поверхностного натяжения и облегченных условий выхода молекул в полость пузырьков. Кстати, по аналогичной причине в чистом паре при табличных условиях насыщения исключена возможность образования капель, внесенные же со стороны капли неустойчивы и неминуемо должны испариться. Существует одна единственная возможность сосуществования пузырьков пара с жидкостью в условиях изотермичности, а именно если в пузырьках имеется примесь инертного газа. Парциальное давление этого газа, добавленное к парциальному давлению пара, насыщающего полость пузырька, может оказаться достаточным для уравновешивания дефекта давления (р —р ) по сравнению с давление рд. (С учетом гидростатического давления парциальное давление инертного газа должно быть еще больше). [c.161]

Если посторонние центры конденсации отсутствуют, то сжатие насыщенного пара до определенного предела не приводит к образованию капелек жидкости, т. е. имеет место задержка конденсации по следующей причине. Равновесное давление пара над маленькой капелькой всегда больше, чем над плоской поверхностью жидкости, вследствие чего пар, являющийся насыщенным по отношению к плоской поверхности, над маленькой жидкой капелькой окажется ненасыщенным. Поэтому маленькая капелька жидкости, если она образуется в сосуде, где имеется насыщенный (по отношению к плоской поверхности) пар, не находится в равновесии с последним и испаряется. Чтобы капелька не испарялась, необходимо давление пара довести (посредством сжатия) до давления паров, насыщающих пространство над капелькой данного размера в этот момент между капелькой и паром установится равновесие, а при дальнейшем сжатии пара начнется его конденсация на капельке, результатом чего будет рост последней. [c.85]

Весьма часто указывают относительную влажность воздуха (в процентах). Известно, что при данных температуре и давлении воздух не может содержать более некоторого, определенного количества водяных паров т , насыщающих данный объем величина т есть абсолютная влажность при насыщении. Этому содержанию паров соответствует упругость водяных паров р . Если условия (температура и давление) изменяются таким образом, что абсолютная влажность т становится больше значения (соответствую щего новым условиям), то излишек влаги т—т выпадает в виде росы. [c.139]

Упругость водяных паров в капиллярах. Сказанное выше относительно точки росы и изменения состояния насыщенного воздуха при охлаждении справедливо для водяных паров, насыщающих пространство над плоской поверхностью воды. [c.243]

Стало быть, поглощение паров воды продуктами коррозии из влажной воздушной атмосферы, находящейся, как известно, в движении, растет с увеличением скорости движения воздуха, поскольку уменьшается толщина относительно неподвижного слоя воздуха, через который диффундируют пары воды (ое). Далее, из уравнения (11,4) следует, что скорость поглощения влаги при одной и той же относительной влажности (На) резко увеличивается с повышением температуры. Последнее обусловливается следующими причинами. Во-первых, с ростом температуры увеличивается коэффициент диффузии паров воды D . Это увеличение приблизительно пропорционально квадрату абсолютных температур. Во-вторых, с ростом температуры увеличивается и упругость водяных паров, насыщающих пространство (см. табл. 39). И, наконец, в-третьих, величина относительной влажности воздуха над насыщенными растворами солей (Яр) уменьшается с повышением температуры. [c.257]

На рис. 23 приведена кривая зависимости скорости коррозии К металла от толщины слоя влаги б на поверхности металла. Очевидно, что в условиях атмосферной.коррозии возможен взаимный переход одного вида коррозии в другой. Влажная атмосферная коррозия, протекающая при относительной влажности воздуха ниже 100%, вызывается капиллярной конденсацией паров воды в зазорах, щелях между деталями конструкции, а также порах пленки и т.п. Капиллярная конденсация обусловлена тем, что упругость паров, насыщающих пространство, зависит от кривизны мениска жидкости, над которым устанавливается равновесное давление паров. Равновесное давление насыщенных [c.48]

Дефицит влажности или недостаток насыщения, т. е. разность между упругостью насыщающихся паров при данной температуре и действительной упругостью находящихся в воздухе водяных паров. [c.632]

Точкой росы называется температура, при которой водяные пары, не насыщавшие ранее воздух, становятся насыщающими. Зная температуру воздуха и определив точку росы, рассчитывают влажность воздуха. При этом используется таблица давления насыщенного водяного пара при различных температурах. [c.160]

Испарение жидкости в открытом сосуде может продолжаться до полного исчезновения жидкости. В закрытом сосуде испарение жидкости продолжается до установления равновесия между массой вещества, находящегося в жидком состоянии, и массой пара. При этом равновесии будут наблюдаться процессы испарения и конденсации, компенсирующие друг друга. Такое равновесие называется динамическим. Пар, находящийся в динамическом равновесии со своей жидкостью, называется насыщающим (или насыщенным). Давление н плотность насыщающего пара определяются температурой. [c.52]

Для того чтобы указанные реакции могли протекать, должны удовлетворяться некоторые термодинамические и кинетические условия. Во-первых, при температуре насыщения для протекания реакции упругость пара активатора должна быть достаточно высокой. Температура кипения активатора должна быть несколько выше температуры процесса, чтобы активатор не улетучивался слишком быстро [55]. Температура кипения галоида насыщающего элемента должна быть несколько ниже температуры процесса, чтобы могло происходить насыщение садки. Это относится к реакциям (1) и (3). Летучесть побочных продуктов должна быть высокой быстрое удаление их облегчает непрерывное осаждение насыщающего элемента, а также уменьшает загрязненность покрытия. [c.211]

Часто коэффициент теплопередачи в реакторе достигает 1000 вт см град) [ ЪО ккал см град)], а их общая поверхность частиц в кипящем слое составляет —45 ООО Вследствие очень большой поверхности кипящего слоя и высокого коэффициента теплопровод )сти возможно быстрое выравнивание температуры между кипящим слоем, газом, протекающим в нем, и покрываемым объектом. Важно, чтобы входящий газ быстро нагревался, поскольку галоидный газ реагирует с обтекаемым насыщающим веществом [см. равенство (1)], образуя галоид насыщающего металла, который должен потом нагреться до температуры ванны [см. равенство (2)], а затем термически разложиться с образованием покрытия [см. равенство (3)], пройдя предварительно через кипящий слой системы. После образования металлического галоида протекают те же реакции, что и при описанном ранее осаждении из пара по методу диффузионного насыщения в твердом состоянии. Основные различия состоят в том, что галоидные пары перемещаются потоком, а не диффузионно и что плотность частиц в слое гораздо меньше, чем при твердофазном насыщении. [c.217]

Пар, находящийся в состоянии динамического равновесия со своей жидкостью, называется насыщающим (насыщенным) паром. Давление насыщающего (насыщенного) пара р зависит только от его химического состава и температуры и не зависит тве- О 7 личины свободного от жидкости объе- Рис. 11.5.1 ма сосуда, в котором находится пар. [c.155]

Второй слой может начать обра.аовываться в основном вследствие притяжения его молекул к молекулам нижележащего первого слоя. Подобное явление будет похоже на явление конденсации паров на поверхности жидкости, но отличаться от него тем, что, вместо толстого объема жидкости, берется ее слой толщиной в одну молекулу. Свойства такого слоя обычно значительно отличаются от свойств поверхности жидкости, и потому конденсация на нем паров жидкости происходит несколько иначе. Большей частью конденсация начинается при таком содержании паров жидкости, которое несколько (на 5— 10%) ниже упругости паров, насыщающих пространство при той же температуре . Итак, последующие адсорбционные слои образуются при упругости пара, довольно близкой к упругости насыщенного пара. В то же время для молекул с высокой поверхностной активностью образование первого слоя, его как бы насыщение, заканчивается при упругости пара, во много раз меньшей упругости насыщенного пара. Таким образом, в большом интервале упругости пара — от весьма малохг до соответствующей почти насыщенным парам — адсорбционный слой сохраняет толщину, равную одной молекуле. [c.119]

Давление насыщенных паров увеличивается с ростом температуры п зависит от природы жидкости, Ыаиболь-шим давлением насыщающих паров обладают легкоисиа-ряющиеся и летучие жидкости, спирт, эфир и др, В табл, [c.17]

Прежде всего, следует указать на капиллярную конденсацию, которая, как известно, обусловлена тем, что упругость паров, насыщающих пространство, зависит от кривизны мениска жидкости, над которым устанавливается равновесное давление паров. Можно рассмотреть три характерных мениска (рис. 164) выпуклый, вогнутый и плоский Оказывается, что равновесное давление насыщенных паров будет наибольшим над выпуклым мениском и наименьшим над вогнутым мениском. Это определяет возможность преимущественной конденсации водяного пара на вогнутых менисках (например, в капиллярах, щелях) в то время, как над плоской поверхностью мениска пар будет еще ненасыщенным. Это явление можно объяснить на основе кинетической теории газов тем, что молекулы в газообразной фазе при своем беспорядочном тепловом движении имеют гораздо ббльшую вероятность удариться и остаться на поверхности жидкости, находясь над вогнутым мениском, над которым силы сцепления молекул поверхностного слоя жидкой фазы больше, нежели над плоским, или, тем более, выпуклым мениском, что и соответствует меньшей величине парциального давления влаги в газовой фазе, а потому большей легкости конденсации над вогнутым мениском. Приведем известное уравнение, количественно определяющее возможность капиллярной конденсации [c.328]

Насыщение из паровой фазы. По этому методу насыщение поверхности обрабатываемого изделия происходит из паров насыщающего вещества, источник которого в твердом виде может находиться в контакте с поверхностью по-крываемо-го изделия (контактный вариант) или на некотором отдалении от нее (бесконтактный вариант). Этим методом щироко пользуются в практике, например при силицировании тугоплавких металлов (вакуумный метод), при диффузионном насыщении 1П0верх1Н0сти железа и тугоплавких металлов алюминием, хромом, цинком. При насыщении веществами, имеющими более низкое давление паров, чем обрабатываемый металл, следует создавать температурный градиент между источником насыщающего материала и изделием, так чтобы изделие было холоднее. С помощью одновременного или последовательного насыщения по этому методу возможно получить покрытие из жаростойких соединений—карбидов, нитридов, силицидов, боридов на тугоплавких металлах и сплавах. Процесс формирования покрытий этим методом является сложным и наймете разработанным. [c.217]

Применение галогенидов насыщающих элементов в отдельности и в сочетании с летучими галогенидами еще относительно редко. В состав насыщающей смеси их вводят двумя путями непосредственное введение уже готового галогенида и образование галогенида в смеси обработкой ее соответствующим количеством галогеноводородной кислоты. Этот тип активаторов, очевидно, наиболее удобен при насыщении теми элементами, галогениды которых достаточно устойчивы на воздухе и отличаются малым равновесным давлением паров. Преимущество этого типа активаторов состоит в том, что они позволяют получать близкую к равновесию или неравновесную (при введении только низших галогенидов) высокоактивную газовую фазу в самом начале процесса насыщения без протекания промежуточных реакций, идущих во времени, что присуще другим галогенидным активаторам. [c.93]

Сосуществование с жидкостью чисто паровых пузырьков возможно не иначе, как при наличии перегрева жидкости. Если при некотором местном давлении в жидкости ее температура превышает табличное значение температуры насыщения, то насыщающий полость пузырька пар будет иметь давление большее, чем над плоской поверхностью. Это создает основу для установления равновесного диаметра пузырька, способного находиться в стабильном состоянии при фиксированном перегреве жидкости. Однако должно быть ясно, что зарождение паровых пузырьков за счет одного только перегрева жидкости теоретически невозможно при исчезающе малых диаметрах пузырька давление в нем, уравновешивающее поверхностное натяжение, должно было бы стремиться к бесконечности, давление же насьпценного пара неограниченно большим стать не может. Известны опыты, в которых вода при атмосферном давлении доводилась до 180°С и выше, тем не менее образования пузырьков и, следовательно, вскипания жидкости не наблюдалось. Эго, например, было показано в случае, когда дегазированная и очищенная в других отношениях порция воды находилась во взвешенном состоянии в масле, через посредство которого и подвергалась нагреванию. Таким образом, перегрев жидкости способен обеспечить существование пузырьков пара, уже достигших по тем или иным причинам сравнительно большого диаметра, но одного этого перегрева недостаточно для зарождения пузырьков и обеспечения их роста до указанного равновесного значения диаметра. Начальная стадия развития возможна только при наличии в жидкости центров парообразования, каковыми служат взвешенные частицы и неровности поверхности стенок, ограничивающих жидкий объем. [c.162]

Гигроскопичность аммиачной селитры (или других гигроскопичн лх солей) характеризуется так называемой гигроскопической точкой — отношением давления насыщенного водяного пара над раствором данного вещества к давде- нию водяного пара, насыщающего воздух при данной температуре (т. е. относительной влажностью воздуха, при которой вещество не теряет воду и не поглощает ее из воздуха). Давление паров воды, насыщающих воздух, весьма сильно меняется в зависимости от температуры. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...