Таблица частиц

Приложение 3. Таблица частиц [c.316]

В табл. 4.2 показана связь между коэффициентом диффузии и электростатическими зарядами твердых частиц. В первых пяти колонках таблицы, приведены значения отношения заряда к массе д/т, полученные экспериментально (строка 5) затем был вычислен коэффициент диффузии частиц (строка 7). Величины для стеклянных частиц согласуются с результатами более ранних измерений (разд. 2.8) в пределах порядка величины. Значения д/т, помещенные в последних четырех колонках таблицы, были [c.191]

В тех случаях, когда имеются справочные таблицы с результатами численного интегрирования для выхода излучений из источников различной геометрии (например, [11]), плотность потока частиц следует определять с помощью этих таблиц. В них имеются решения, учитывающие самопоглощение в источнике. [c.102]

Кварки. Кроме частиц, представленных в таблице, открыто большое число частиц с очень малым временем жизни — около 10 с. Эти частицы названы резонансами. С открытием этих частиц неопределенность понятия элементарная частица стала особенно заметной. [c.336]

Таблица. Массы и средние времена жизни частиц

Частица, распадающаяся за время, соизмеримое с с, вряд ли заслуживает названия частица . Такой промежуток времени потребовался бы для разделения разлетающихся частиц и в том случае, если бы они вовсе не были перед этим связаны в одной частице. Указанный промежуток времени (lO- ) составляет естественный эталон, по сравнению с которым распады можно в известном смысле подразделять на быстрые и медленные. Из приведенной выше таблицы видно, что все указанные там распады (за исключением распадов я°-мезонов и Е°-барионов, сводящихся просто к испусканию фотона) в высшей степени медленны по сравнению с с, причем средние времена жизни находятся в пределах от 17 мин (для нейтрона) до 10 с (для Л- или S -барионов). Обычно, чем выше кинетическая энергия, имеющаяся для образования продуктов распада, тем быстрее распад. По сравнению с промежутком времени, достаточным для лабораторных измерений, даже долгоживущие частицы со средним временем жизни порядка 10 ° с существуют так недолго, что проблема изучения свойств этих нестабильных элементарных частиц требует специальных методов, аппаратуры и большой изобретательности. [c.438]

Большинство элементарных частиц может классифицироваться по особым группам (мультиплетам). Имеются, например, три пиона — я+, — почти одинаковой массы (см. таблицу) [c.438]

Последнее равенство дает выражение отклонения частицы через Ь и прицельное расстояние р ). В качестве иллюстрации ниже приводится таблица, показывающая углы отклонения ф при различных значениях р/Ь [c.444]

Многочисленными экспериментами установлено, что энергия w, расходуемая в среднем на образование одной пары ионов, практически не зависит от энергии и природы ионизирующей (пролетающей) частицы. Среднее значение энергии w, затрачиваемой частицей на создание одной пары ионов, приводится в таблице 1. [c.23]

Выше ( 39) отмечалось, что при а-распаде испускаются -частицы определенных значений энергии. Особенностью р-распада является то, что кинетическая энергия вылетающих электронов (позитронов) лежит в пределах от О до некоторого максимального значения So, определяемого разностью масс начального и конечного ядер. Иначе говоря, электроны, выбрасываемые при р-распаде, имеют сплошной спектр энергии (рис. 71). Величина максимальной энергии So, называемая верхней границей р-спектра, представляет собой константу, имеющую определенное значение для каждого радиоактивного изотопа. Величина So называется верхней границей р-спектра. В таблице 12 приведены периоды полураспада и значения граничной энергии для некоторых р-активных ядер. [c.235]

Значения характеристик известных элементарных частиц приведены в таблице 19. [c.345]

Если рассмотрим таблицу элементарных частиц, то легко можем заметить, что встречаются пары частиц, очень сходные между собою по одним признакам и противоположные по другим. При известных условиях пара таких частиц может исчезать (аннигилировать) или рождаться из каких-либо других частиц. Например, при прохождении фотона 7 вблизи ядра М рождается пара — электрон и позитрон, если энергия фотона будет не меньше 2 т с [c.348]

Не только электрон и позитрон образуют пару противоположных частиц, имеются и другие подобные пары. Поэтому оказалось необходимым и полезным разделить известные элементарные частицы на две большие группы на частицы и античастицы. Для каждой частицы существует античастица. В таблице 20 приведены частицы и их античастицы. [c.348]

Закон сохранения электрического заряда — один из фундаментальных законов природы, утверждающий, что алгебраическая сумма электрических зарядов любой замкнутой системы остается неизменной, т. е. совершенно строго в каждой реакции с участием элементарных частиц суммарный электрический заряд частиц, вступающих в реакцию, всегда равняется суммарному заряду частиц-продуктов реакции. Некоторые примеры приведены в таблице 21. [c.353]

Каждому типу элементарных частиц приписывается определенное значение странного числа согласно таблице 24. [c.359]

Переработаны таблицы элементарных частиц и резонансов. Первая из них для удобства пользования помещена в начале книги. [c.10]

Отличие суммы процентного состава спектра от 100%объясняется различной степенью точности экспериментов, использованных для а-частиц разных групп. Такое несоответствие будет встречаться и в некоторых других таблицах. [c.115]

Для простоты в табл. 8 приведены величины, относящиеся к испусканию только одной группы длиннопробежных частиц — аь имеющих энергию 7а, = 9,492 Мэе. Из таблицы видно, что изображенная на рис, 35 схема уровней ядра Th подтверждается взаимным сопоставлением энергии, освобождающейся при а-, р- и у-перехода ядер. [c.121]

Результаты вычисления для z = 1 представлены в табл. 23. Сравнение высоты кулоновского барьера с минимальными значениями высоты центробежного барьера показывает, что (Вц)мин превосходит Вк только у самых легких ядер (Z<8), а у всех остальных Вк> (Вц)мин, причем начиная с середины периодической таблицы Вк > (Вц)мин, так что Вк + (Вц) ин Вк. В связи с этим взаимодействие медленных Т < Вк) заряженных частиц с достаточно тяжелыми ядрами происходит примерно [c.273]

Точное значение массы электрона и других элементарных частиц см в таблице в начале книги. [c.543]

Свойства элементарных частиц приведены в таблице в начале книги, свойства резонансов —в таблицах 41 и 42 следующего параграфа. [c.662]

В таблице не указаны время жизни и схема распада адрона относительно электромагнитного и слабого взаимодействий (см. таблицу элементарных частиц в начале книги). [c.668]

Из таблицы видно, что отличие в массах фундаментальной тройки частиц не превышает [c.676]

Аналогичным способом можно показать малость расщепления и для остальных мезонов, заполняющих другие недиагональные клетки таблицы (я , К , К° и К°). Что касается трех диагональных клеток, то все они характеризуют истинно нейтральные состояния, благодаря чему для конструирования частиц можно использовать их линейные комбинации. [c.678]

На встречных / / -пучках в ЦЕРНе был также обнаружен первый, самый легкий прелестный барион Аь = ис1Ь с массой тл4=5425175 МэВ (в таблицу частиц он пока не включен). Этот барион должен распадаться по каскадной схеме [c.345]

Здесь Епр—приведенная степень черноты системы стенки канала— дисперсный поток Чс — ъкспернментально определяемый средний коэффициент облученности дисперсной среды, зависящий от истинной концентрации и радиационных свойств частиц, учитывающий эффект переизлучения лучистой энергии в массе движущих-с я частиц и поэтому зависящий от режима течения дисперсного потока в целом еэ.т — эффективная степень черноты частиц, экспериментально определяемая на основе истинных радиационных свойств частиц бет — степень черноты материала стенок канала в лучепрозрачной среде, определяемая по известным таблицам при Гст D/rfi—отношение диаметров капала и ч астиц т=йэ/ , где [c.272]

Для вычисления энергетического выхода ядерной реакции необходимо найти разность масс частиц, вступающих в реакцию, и частиц — продуктов реакции. В реакции участвуют атомные ядра, но в справочных таблицах обычно даются сведения лишь о массах атомов. Можно найти массу каждого атомного ядра вычитанием массы электронов оболочки из массы атома. Можно поступить иначе. Если в уравнении ядерной реакции слева и справа пользоваться только массами атомов (т. е. массой атома водорода, а не массой протона слева, и массой атома гелия, а но массой альфа-частицы справа), то из-за одинаковости числа электронов в атомах, вступающих в реакцию, и в продуктах реакции их вычитание осуществляется автоматически при нахоясдении разности масс. Таким образом, для решения яадачи можно воспользоваться сведениями из справоч-1шка о массах атомов [c.343]

Мир элементарных частиц был в значительной части создан физиками, занимавшимися их исследованием. При исследовании нестабильной частицы она должна обнаруживаться быстро, и результаты соответствующих измерений должны регистрироваться раньше, чем она распадется или будет поглощена. В прилагаемой таблице (частично составленной У. Баркасом и А. Ро-зенфельдом) приведены массы и средние времена жизни многих из наиболее устойчивых элементарных частиц. [c.431]

Извсстио, что волновая функция может иметь несколько компонент, число которых определяется числом проекций спина, (2s + 1) частицы на произвольно выбранную ось. Поэтому каждому сорту частиц с данным значением спина и определенной четностью соответствует определенного типа волновая функция. Некоторые возможные типы волновых функций приводятся в таблице 7. [c.163]

Понятие изотопического спина применимо и к другим сильно взаимодействующим частицам и античастицам. Значения изотопического спина для некоторых частиц приведены в таблице 25. Все странные частицы также характеризуются тем или иным значением изотопического спина Т. Каждому определенному значению Т соответствует свое семейство, или свой изотопический мульти-плет из 2Т + 1 частиц. [c.364]

Все силыю взаимодействующие частицы и резонансы называются адронами (крупными частицами). Их число велико. В таблице 27 приведены некоторые барионные адроны, а в таблице 28 приводятся мезонные адроны. В таблицы включены только те адроны, для которых характеристики определены достаточно надежно. Во второй колонке таблиц приводятся старые обозначения адронов, не употребляемые в настоящее время. В первой колонке таблицы приводятся обозначения, предлол<енные в последнее время, исходя из следующей системы обозначений [c.378]

Известно, что последние элементы периодической таблицы Менделеева обладают а-радиоактивностью, причем, согласно эмпирически установленному закону Гейгера—Нэттола, время жизни а-радиоактивных ядер т однозначно связано с энергией Та испускаемых а-частиц [c.50]

Два изотопа полония 84Ро ° и испускают длинно-пробежные а-частицы. Вообще а-частицы с наибольшей энергией встречаются у радиоактивных ядер с N = 128, Z = 84, N = 84, которые после распада переходят соответственно в ядра с N = = 126, Z = 82, N = 82. Так, например, сра1Внительно недавно была открыта активность одного из изотопов неодима (eoN i ) — элемента, расположенного в середине периодической таблицы элементов Менделеева. Период полураспада для оказался равен 5-10 лет, а максимальная энергия а-частиц 1,8 Мэе. [c.187]

В настоящее время силью взаимодействующих частиц и резонансов (называемых BMe i-e адронами ) известно так много, что уже можно пытаться их классифицировать с некоторой надеждой на успех. Описание таких попыток начнем с систематизации имеющихся сейчас данных об адронах в виде двух таблиц таблицы барионных адронов и таблицы мезонных адронов. (В таблицы включены только те адроны, параметры которых определены с достаточно высокой степенью надежности.) [c.665]

Методом Монте-Карло, или методом статистических (случайных) испытаний, называется такой расчет эксперимента, при котором подробно прск леживается индивидуальная судьба каждой частицы. Выбор из равновероятных значений для того или иного параметра частицы (направления и величины ее скорости, пройденного пути до распада или взаимодействия и т. п.), а также выб0 р самих частиц, т. е. в рассматриваемом случае конкретного канала из числа перечисленных (14.1 0), производится по закону случая (с помощью рулетки или заменяющей ее таблицы случайных чисел и т. п.). Отсюда,и название метода. , [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...