Составляющие скорости вдоль и перпендикулярно к радиусу

Составляющие скорости вдоль и перпендикулярно к радиусу-вектору. Предположим, что траектория точки лежит в плоскости ху, и пусть се полярные координаты будут г и 0. Тогда у [c.25]

Пусть QP обозначает дугу кривой, которая описывается движущейся точкой (рис. 1). Когда точка находится в Р, она движется в направлении РИ, и скорость может быть представлена вектором РУ. Пусть и,, и х/д представляют составляющие скорости вдоль и перпендикулярно к радиусу-вектору ). Равнодействующая векторов и и,) совпадает [c.25]

На рис. 117, б, где проведены из одного начала составляющие векторов скорости в моменты и + Л, видно, что приращение скорости за время сИ состоит из трех векторов dv)x, ( о)а и dv)з, причем приращения d s)l и dv)2 перпендикулярны к радиусу и направлены в одну сторону, вдоль тангенциальной составляющей скорости [( )/ ] приращение dv)з направлено к оси вращения. Заметим, что при определении направления, как и при определении величины этих приращений, мы должны учитывать то обстоятельство, что величина отрезка времени dt бесконечно мала, а следовательно, и угол da так же бесконечно мал, как и приращения скорости относительно ее составляющих. [c.162]

Пусть и, V — составляющие скорости центра шара вдоль стены и перпендикулярно к ней в произвольный момент времени t после начала удара, со — угловая скорость в тот же момент времени, R и Г — соответственно нормальный ударный импульс и ударное трение от начала удара до данного момента, М — масса, г — радиус шара Тогда [c.175]

Продольная волна РР распространяется по стенке скважины со смещениями на фронте волны, совпадающими с направлением распространения, и затем регистрируется приемником как головная волна РРР. Преломленная поперечная волна Р8, которая распространяется по стенке скважины, имеет смещение на фронте, направленные по радиусу скважины. Для волны, распространяющейся в вертикальной плоскости, содержащей углы 0 , 180 , направление смещений будет перпендикулярно плоскостям трещин, и в этом случае волна Р8 будет распространяться со скоростью волны ЗУ, т.е. с минимальной скоростью. Та же поперечная волна Р8, которая распространяется в плоскости, содержащей утлы 90 , 270 , будет иметь максимальную скорость, т.к. смещения в ней параллельны плоскостям трещин, т.е. эта волна является поперечной 8Н-волной. По всем промежуточным азимутальным направлениям поперечная Р8-волна будет давать составляющие 8Н и 8У в соответствии с проекциями направленного по радиусу смещения на направления вдоль либо поперек трещин. Таким образом, в пространстве формируются две поперечные [c.57]

Точка движется по эллипсу, параметр и эксцентрис 1тет которого р л е, с постоянной угловой скоростью относ(ггельно одного из фокусов, принятого за начало. Найдите составляющие скорости и ускорения вдоль и перпендикулярно к радиусу-вектору и параллельно к осям х и у в функции радиуса-вектора и времени. [c.30]

Чтобы спрофилировать лопатки для ступеней большой веерности, необходимо знать зависимости изменения параметров вдоль радиуса в зазорах между решетками. Для этой цели получим дифференциальное уравнение, связывающее изменение давления в зазоре вдоль радиуса со скоростью потока j. Рассмотрим ступень, в которой линии тока в потоке расположены на цилиндрических поверхностях, т.е. составляющие скорости вдоль радиуса равны нулю. Кроме того, будем считать неизменными параметры потока в окружном направлении, т.е. поток в ступени будем считать осесимметричным. Для вывода дифференциального уравнения рассмотрим элемент потока, выделенный в зазоре двумя цилиндрическими поверхностями с радиусами г иг + Аг, двумя меридиональными плоскостями, проходящими через ось ротора и составляющими между собой угол d ф, и двумя плоскостями, перпендикулярными оси ротора (рис. 3.34) и расположенными на расстоянии da. К выделенному элементу приложены силы давления по цилиндрическим поверхностям + / Л-ёф da и -(pi + d i,)(r + dr)d9da, по мери- [c.109]

Здесь г — радиус-вектор, со -, Vj — частоты и скорости волн (/ = = i, г, d), Ej — амплитуды волн, rtj — показатели преломления граничащих сред, Sj — единичные векторы. Поскольку условие SjK = onst определяет плоскость, перпендикулярную к Sj, то выражения (135.2) описывают плоские волны, распространяющиеся вдоль векторов Sj— Si, s , s . Согласно сказанному в 4 о комплексной записи колебаний, физическое содержание связано с вещественной частью этих выражений. Аргументы декартовых слагающих комплексных векторов Ег, Еа суть начальные фазы соответствующих колебаний. Как разъяснено в ПО, разность начальных фаз составляющих вектора , влияет на состояние поляризации волны. [c.472]

Пусть колесо вращается с угловой скоростью О) = onst, тогда, войдя в решетку лопастей, частицы жидкости начинают сложное движение — переносное, с окружной скоростью колеса иу, и относительное, вдоль канала, образуемого двумя соседними лопастями, со скоростью и у. Величины этих составляющих определяются разложением вектора vi на два направления — окружное, перпендикулярное радиусу Лу, и касательное к оси лопасти на входе. При движении частиц жидкости вдоль межлопастного канала величины и направления их переносной, относительной и абсолютной скоростей изменяются, й— прямо пропорциональна величине радиуса и перпендикулярна его направлению, а w— обратно пропорциональна отношению текущего значения площади сечения элементарной струйки к ее величине на входе в решетку лопастей, оставаясь всегда касательной к лопасти. Абсолютная скорость жидкости на выходе из решетки лопастей V2 определяется сложением векторов Н2 и Й7, имеющих известные направления. Они же определяют величину угла между vz и обозначаемого Ог и называемого углом выхода жидкости из колеса в абсолютном ее движении. [c.397]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...