Явление переброса

Хотя такой механизм возможен, необходимо тщательно исследовать взаимодействие петель с движущимися дислокациями. Из этого механизма следует, что явление переброса не должно наблюдаться в кристаллах, ось которых не совпадает с линией симметрии. Если деформация недостаточна для достижения линии симметрии, но достаточна для уничтожения упрочнения, созданного закалкой, то явление переброса не должно наблюдаться. Итак, было бы весьма полезно исследовать явление переброса, если его вообще полезно ис- [c.226]

Одним из наиболее интересных явлений, обнаруженных при вынужденном движении жидкости в эллипсоидальной плоскости, является не только генерация вихревых возмущений, но также явление переброса — переход системы в зеркальное состояние при дозированном отключении привода (внешнего возбуждения). [c.7]

Рис. 69. Численное решение системы (1), иллюстрирующее явление переброса , Я = а = 0,1. Сплошной линией изображена зависимость Уо( ). штриховой—

Явление переброса при дозированном отключении внешней силы. Лабораторный эксперимент [c.256]

Переходим к описанию лабораторного эксперимента, в ходе которого было обнаружено явление переброса-Установка, на которой он проводился, изображена на [c.256]

Таким образом, разобранный пример простейшей двух-ярусной модели показывает, что явление переброса является внутренним свойством предложенной системы, и его осуществление в зависимости от величины диссипативных факторов может происходить как при постоянном, так. и при дозированном внешнем воздействии. [c.273]

Вернемся к рассмотренным в 2 экспериментам с дозированным отключением внешней силы. Пусть в системе происходит описанное выше явление переброса. Рассмот- [c.273]

Появление сбоев можно объяснить локальными нарушениями в нелинейной системе условий существования периодических решений. Тогда вступает в силу механизм, аналогичный явлению переброса (см. 2, 3), и система переходит в другое равновесное состояние, в котором вновь совершает регулярные колебательные движения. [c.279]

Рассмотрим рассеяние электронов электронами. При Т = О электроны движутся как свободные частицы, не сталкиваясь друг с другом. Поэтому при Т > О время релаксации 2т ё е, определяемое временами между двумя последовательными столкновениями электронов, тем больше, чем меньше Т. Электрон-электронное рассеяние оказывает существенное влияние на значение электропроводности в том случае, если импульс электронов при их взаимодействии не сохраняется, т. е. часть импульса передается решетке. Это явление отмечается в так называемых процессах переброса, когда электрон в результате взаимодействия переходит из исходной зоны Бриллюэна в соседнюю (внутри зоны Бриллюэна энергия меняется непрерывно каждая из зон Бриллюэна соответствует одной энергетической зоне и содержит одно состояние на атом). [c.457]

Диэлектрическими потерями называют электрическую мощность, рассеиваемую в изоляции или образце диэлектрика в электрическом поле и превращаемую в тепло. Потери происходят вследствие 1) сквозной проводимости (утечки электроэнергии), 2) ионизации газовых включений (потери на ионизацию), 3) явления последействия в диэлектрике, при замедленной поляризации (потери на преодоление внутреннего поля, созданного за предыдущий полупериод действия внешнего поля). Явление последействия , т. е. запаздывания поляризации, зависит от времени релаксации полярных молекул и времени переброса попов в тепловом движении и является основой диэлектрических потерь. [c.21]

В молекулярных кристаллах в принципе возможно синхронное преобразование J -> 3 j с использованием всех возможных механизмов компенсации двулучепреломления частотной дисперсией (в случаях, если двулу-чепреломление не меньше, чем 0,15), аномальной дисперсии, а также явлений переброса. Однако упомянутые синхронные преобразования в настоящее время еще не наблюдались. Вероятно, это связано со значительным поглощением света в области третьей гармоники излучения наиболее распространенных лазеров. [c.175]

Переброс оси образца через симметричную линию <110>—<П1> в стереографическом треугольнике наблюдался в упрочненном закалкой алюминии Таннером и Маддином [18]. Хорошо известное явление переброса в а-латуни тщательно исследовалось Пирсом, Кайном и Коттреллом [60], которые пришли к выводу, сделанному еще раньше фон Гелером и Заксом [61], что переброс происходит в результате скрытого упрочнения в [c.225]

Однако в упрочненном закалкой алюминии переброс имеет место, но после деформации дислокационная структура подобна дислокационной структуре, которая возникает при деформации отожженных кристаллов. Следовательно, явление переброса должно объясняться не так, как в а-латуни. Разрушение петель, рассмотренное при обсуждении наклепа, может быть одним из возможных механизмов этого явления [58]. Первая дислокация, движущаяся в основной плоскоТгти скольжения, должна как бы распутывать встречающиеся петли, поэтому следующие за ней дислокации будут более подвижны. Однако дислокации в сопряженной плоскости скольжения не могут двигаться с такой же легкостью, как в основной, потому что петли или их участки все еще существуют в сопряженных плоскостях. [c.226]

При закалке с температур ниже критической наблюдается явление переброса. Считают, что упрочнение обусловливают сверхпороги на дислокации. [c.233]

О некоторых методах моделирования турбулентности. Помимо статистического подхода к моделированию турбулентности в настоящее время все более широкое применение находит феноменологический (полуэмпириче-ский) подход и методы прямого численного моделирования турбулентности на основе решения специальных кинетических уравнений или нестационарной системы трехмерных уравнений Навье-Стокса, хотя в силу стохастичности данного явления в реальности удается получать лишь осредненные характеристики движения. Это позволяет, тем не менее, иногда проследить не только эволюцию образований различных пространственных структур с течением времени, но также изучать общую динамику и природу развития турбулентности. Например, результаты численного моделирования явления перебросов в гидродинамической системе (сконструированной в виде многоярусной модели зацепления простейших элементов - триплетов) иллюстрируют каскадный процесс передачи энергии в развитом турбулентном потоке, соответствующий известному закону Колмогорова-Обухова Гледзер и др., 1961) и подкрепляют представления об общих свойствах в поведении динамических систем. Интересно также отметить, что исследование процесса стохастизации динамических систем и сценариев перехода к хаосу при численном моделировании турбулентности служит аналогом решения некорректных задач с использованием оператора осреднения и параметрического расширения Тихонов и Арсенин, 1986). При таком подходе упорядоченная структура турбулентного течения, которая определяется как аттрактор асимптотически устойчивого решения для осредненных величин, представляет собой его регуляризованное описание Белоцерковский, 1997). Следует однако заметить, что использование методов прямого численного моделирования турбулентности для решения практически важных задач (особенно задач, связанных с расчетами турбулентного тепло-и массопереноса в многокомпонентных химически активных смесях) часто затруднительно или является слишком громоздким. Поэтому подобные задачи целесообразнее решать с помощью более простых, полуэмпирических теорий. [c.16]

В этой главе рассматриваются явления переброса в малопараметрических системах. Естественно при этом начать с простейшей СГТ—триплета, в котором, как будет показано ниже, возможен переброс только под влиянием шумов. [c.252]

Рис. 73. Численное решение системы (4) при отключении внешней силы в момент i = 0, когда система находится в первом пслсжении равновесия (5) (а) и численное решение системы (4), иллюстрирующее явление переброса (б). Внешняя сила отключается при/ = 0 и включается при = 63.

Построим теперь двухъярусную семимодовую систему уравнений, описывающую явление переброса в эллипсоиде с соотношением осей 7 6 5 [63]. При этом используем поля скорости (3.54) гл. 2, с помощью которых были рассмотрены вопросы устойчивости в эллипсоидах. Положим а = 5, 6 = 6, с = 7. Мешалка возбуждает в эллипсоиде поле скорости, приближенно описываемое функцией гШ г, которое неустойчиво, и возникает поле [c.263]

Как уже отмечалось, при 7 < 9 —2)-1/2 стационарт ные решения (2.5) системы (2,4) становятся неустойчивыми. Проведем рассмотрение возможных явлений переброса в такой системе, положив в частном случае 7 = 0. При />0 возбужденными остаются лишь моды и,,, [c.269]

В случае относительно узкой зоны больших тепловых нагрузок (что имеет место, например, в кристаллизаторах и в ИПХТ-М для получения слитка) задача теплосъема несколько облегчается в связи с растеканием тепла вверх и вниз от зоны максимальных тепловых нагрузок по телу охлаждаемой стенки (см. рис. 13, б). Такое же явление, но с трехмерным растеканием в плоскости стенки наблюдается при концентрированном выделении тепла на рабочей поверхности в случае переброса дуги на стенку тигля или кристаллизатора (см. 9). На рис. 15 показаны значения коэффициента растекания ф = Явтах вычисленные для двумерной модели в [33]. На рис. 15 и тах — плотности тепловых потоков подводимого к поверхности стенки в зоне высоких нагрузок и снимаемого водой (максимальное значение). [c.40]

Описанное явление можно наблюдать при любой нагрузке выше нижней критической р и ниже верхней критической р. Чем ближе сила к верхнему пределу, тем меньшее возмущение требуется, чтобы перебросить систему из положения ф = 0 в положение ф = я. Если под устойчивостью системы понимать ее способность сохранять свое состояние неизменным, то следует считать, что при нагрузке в указанном интервале равновесие ф = о неустойчиво относительно конечных возмущений, или, как говорят, неустойчиво в болыиом. В то же время при нагрузке Р < р <. р это равновесие устойчиво по отношению к бесконечно малым возмущениям, или устойчиво в малом. Заметим, что для системы с устойчивым закритическим поведением при нагрузке р р первоначальное состояние устойчиво не только в малом, но и в большом. Таким, например, является положение [c.405]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...