Прохождение через барьер

Что результат должен иметь такой вид, вытекает из следующих простых рассуждений. Волновая функция в областях I и III имеет осцилляторный, а в области I — экспоненциальный характер, причем, поскольку концентрация частиц при прохождении через барьер может только убывать, коэффициент а должен [c.128]

Проследим теперь за прохождением через барьер квантовой [c.223]

Квантовая механика объяснила а-распад с помощью туннельного эффекта частицы с положительной энергией, обладающие волновыми свойствами при любой конечной высоте потенциального барьера, имеют некоторую конечную вероятность прохождения через барьер. Отсюда следует, что а-частицы из а-радиоактивного ядра могут вылетать с энергией, меньшей чем высота потенциального барьера. [c.501]

Прохождение через барьер [c.26]

Пусть и(х, Е), имеет простые нули в двух точках. Физический интерес представляют три слзгчая, отличающиеся различным расположением кривой Шх) относительно оси X (рис. 3).Как это принято в квантовой механике, случаи а, б, в будем называть соответственно ямой , прохождением через барьер и [c.26]

О — яма б — прохождение через барьер в—надбарьерное отражение. [c.27]

Приведенные соображения оправдывают следующее опасное место, возникающее при прохождении через барьер и при надбарьерном отражении. Изменение начала отсчета, которым мы пользовались, приводит к появлению при коэффициентах Л1, В . множителя типа ехр( б). Если, например, множитель ехр(—б) окажется при том решении, которое в рассматриваемом секторе экспоненциально нарастает, то это решение, может быть, нельзя уже считать преобладающим. Чтобы приведенные в 8, 9 выводы были справедливыми, необходимо, очевидно, чтобы радиус контура одновременного обхода двух точек поворота был намного больше расстояния между этими точками. Это объясняет следующий известный факт коэффициенты Я, П ш [c.36]

Коэффициент прохождения (при прохождении через барьер) 1153 Коэффициент Холла 128 [c.415]

Вероятность а-распада в секунду (X) определяется как произведение вероятности D прохождения а-частицы через барьер на вероятность а-распада при отсутствии барьера [c.231]

Изложенной теории прохождения а-частицы через барьер подчиняются только переходы для четно-четных ядер из основного состояния материнского ядра в основное состояние дочернего ядра. Переходы на возбужденные состояния дочернего ядра осуществляются с заметной вероятностью только тогда, когда эти возбужденные состояния отстоят от основного не больше, чем на 200— [c.233]

Коэффициент прохождения и коэффициент отражения. Явление прохождения через потенциальный барьер и отражения от него характеризуется с помощью коэффициента прохождения D потенциального барьера и коэффициента отражения R. Эти коэффициенты определяются как отношение плотности потока отраженных и [c.180]

Нам нужно найти такое решение этого уравнения, которое описывает прохождение частицы через барьер. Искомое решение должно иметь вид распространяющейся вправо плоской волны Ле " в области г > d и суммы падающей на барьер и отраженной от барьера волн (падающие и отраженные частицы) в области / < 0 [c.223]

Коэффициент прохождения D через барьер определяется как отношение интенсивности прошедшей через барьер волны к интенсивности падающей волны, т. е. D = А . [c.223]

Другим способом, позволяющим определить лимитирующую стадию электродного процесса, является нахождение зависимости эффективной энергии активации от величины поляризации электрода. При преобладании концентрационной поляризации величина не зависит от изменения потенциала. Зависимость энергии активации при химической поляризации понижается с ростом положительного значения потенциала. Такой результат объясним, если учесть, что при собственно электрохимических реакциях потенциальный барьер, характеризуемый величиной энергии активации, преодолевается не только вследствие теплового движения молекул или ионов, но и за счет добавочной энергии, приобретаемой реагирующей частицей при ее прохождении через двойной электрический слой под воздействием смещения потенциала. Следовательно, повышение поляризации электрода, т. е. сообщение частице дополнительной электрической энергии, будет вызывать уменьшение эффективной энергии активации. [c.23]

Переход из состояния жидкого (/) в газообразное (2) возможен, помимо прямого пути [1—2), также и через закритическую область (/—1 —2 —2) путем непрерывных изменений, без прохождения энергетического барьера (испарение) и, следовательно, без изменения агрегатного состояния. [c.26]

Энерговыделения в различных реакциях синтеза сравнимы по порядку величины, тогда как сечения их различаются на много порядков. Это лишь отчасти объясняется различием вероятностей прохождения через кулоновский барьер (см. ниже) главная же [c.176]

Среднее для дублета, обусловленного прохождением через потенциальный барьер (см. стр. 236). [c.182]

Прохождение через потенциальный барьер [c.621]

До сих пор мы рассматривали металлы с обеих сторон контакта изолированно, считая, что когерентные электронные состояния формируются с обеих сторон независимо. В действительности само прохождение электронов через барьер является результатом распространения волновой функции электрона через контакт, а поэтому последовательная теория должна рассматривать формирование когерентного состояния во всей электронной системе в целом. Можно сказать, что в контакте двух сверхпроводников возможно образование куперовских пар из электронов, принадлежащих разным металлам. [c.457]

Предположим, что электроны в цепи можно рассматривать в рамках классической теории и что сопротивление обусловлено только существованием симметричного потенциального барьера высотой При расчете частоты прохождения частиц через барьер будем предполагать, что их распределение по скоростям по обе стороны барьера можно считать равновесным. Столкновениями в области барьера будем пренебрегать. [c.537]

Так как прохождение носителей через барьер является очень быстрым процессом, влияния времени переноса следует ожидать лишь на весьма высоких частотах. К сожалению, задача о влиянии времени переноса еще не решена. [c.114]

Задача 1. Определите коэффициент прохождения через потенциальный барьер и х), где [c.175]

В квантовой механике, в отличие от классической, возможно прохождение через П. б. ч-ц с энергией 8< .U( (это явление наз. туннельным эффектом) и отражение от П. б. ч-ц с ё>и (надбарьерное отражение). Такие особенности поведения ч-ц в квант, физике связаны с корпускулярно-волновой природой микрочастиц (см. Квантовая механика). Туннельный эффект существен лишь для систем, имеющих микроскопич. размеры и массы. Чем уже П. б. и чем меньше разность и —ё, тем больше вероятность для частицы пройти через барьер. [c.581]

Поскольку уравнение (VI.38) соответствует довольно грубой модели а-распада, не учитывающей несферичности ядра и исполь-зуюш,ей упрощенные представления о потенциале ядра в области г < Rd, то попытки его точного решения мало оправданы. Поэтому для выяснения зависимости вероятности а-распада от энергии вылетающей а-частицы достаточно вычислить вероятность прохождения а-частицы через потенциальный барьер, используя из квантовой механики результат задачи о прозрачности потенциального барьера. [c.230]

Ясно, что вероятность прохождения через барьер будет очень малой из-за большой величины масс осколков. Можно оценить показатель в формуле (34.10) приближённо как [c.320]

Далее вся операция обхода аналогична проделанному только что полуобходу (см. 8). В результате, так же как и для прохождения через барьер, имеем [c.32]

Соотношение энергия — время жизни при а-распаде. Атомные ядра с массовым числом А > 208 испытывают спонтанные ядерные превращения и испускают а-частицу. Вокруг ядра для а-частицы существует потенциальный барьер определенной формы, например представленной на рисунке 30. Если принять, что внутри ядра находится а-частйца в виде готового образования, обладающего энергией S, а выход ее из ядра сводится к туннельному прохождению через потенциальный барьер, то вероятность W проникновения а-частицы сквозь потенциальный барьер составляет [c.89]

Потенциальный барьер нроизволь-ной формы. Потенциальный барьер произвольной формы можно приближенно представить в виде последовательности потенциальных барьеров прямоугольной формы (рис. 60). Число частиц, проникших черех некоторый прямоугольный барьер, будет начальным числом частиц, падающих на следующий прямоугольный барьер, и т. д. Поэтому коэффициент прохождения барьера определится приближенно как произведение коэффициентов прохождения через прямоугольные потенциальные барьеры. Числовой множитель, стоящий в (29.9) при экспоненте, при плавном изменении потенциальной энергии является медленно меняющейся функцией. Таким образом, для потенциального барьера Е (х) произвольной формы коэффициент прохождения равен [c.181]

ТУННЕЛЬНЫЙ ДИОД (Эсаки диод) — полупроводниковый диод, содержащий р—л-переход с очень малой толщиной запирающего слоя. Действие Т, д. основано на прохождении свободных носителей заряда (электронов) сквозь узкий потенн- барьер благодаря квантовомеханич, процессу туннелирования (см. Туннельный эффект). Поскольку вероятность туннельного просачивания электронов через барьер в значит, мере определяется шириной области пространств, заряда в р — -переходе, Т. д. изготовляют на основе вырожденных полупроводников (с кон-центрагшей примесей до Ю - —10 м ). При этом получается резкий р—п-переход с толщиной запирающего слоя [c.174]

Др. постановка задачи о прохождении частицы через барьер состоит в следующем. Пусть частица в нач. момент времени находится в состоянии, близком к т. н, стационарному состоянию, к-рое получилось бы при непроницаемом барьере (напр., при барьере, приподнятом вдали от потенциальной. чмы на высоту, большую энергии вылетающей частицы). Такое состояние наз. квазистационарным. Аналогично ста[(ионарным состояния.м зависимость волновой ф-нии частицы от времени даётся в этом случае множителем ехр( —/комплексная величина мнимая часть к-рой определяет вероятность распада квазистациопарного состояния в единицу времени за счёт Т. э. [c.175]

Рис. 11.4. Форма ядерных потенциалов взаимодействия двух фрагментов, используемых для описания процесса спонтанного деления ядер. — в случае самопроизвольного мгновенного деления 2 — в случае квантовомеханнческого туннельного прохождения через потенциальный барьер.

Рис. 11.4. Форма ядерных потенциалов взаимодействия двух фрагментов, используемых для <a href="/info/492839">описания процесса</a> <a href="/info/13806">спонтанного деления</a> ядер. — в случае самопроизвольного мгновенного деления 2 — в случае квантовомеханнческого туннельного прохождения через потенциальный барьер.

Критический зародыш становится центром кристаллизации только тогда, когда он присоединяет к себе один или несколько атомов от материнской фазы. Разница в свободных энергрмх атома в исходном состоянии и после фазового перехода представляет собой результирующее изменение свободной энергии (она отрицательна), или так называемую движущую силу процесса перехода. Перемещение атома из исходного положенрм в конечное сдерживается энергетическим барьером, поэтому до тех пор, пока атом не приобретет необходимую избыточную энергию для прохождения через этот барьер, он остается в исходном (метастабильном) состоянии. Наименьший прирост энергии р, позволяющий атому перейти через барьер, представляет собой свободную энергию активации реакции, и атом с максимальной свободной энергией является нестабильным, находясь в переходном или "активированном" состоянии. [c.52]

Коэффициенты А и В в уравнении (3. I) таковы, что небольшому отличию в величине энергии а-частиц (от 9 до 4 Мэе) отвечает колоссальное изменение времени жизни соответствующих ядер (от 10 сек до 10 ° лет). Эта особенность а-распада объясняется существованием квантовомеханического эффекта прохождения а-частиц через кулоновский лотенциальный барьер (см. 9, п. 3). Так как одна из границ барьера совпадает с радиусом ядра R, то в теоретическое выражение для времени жизни ядра относительно а-распада входит R, которое и может быть найдено сравнением с известными из опыта результатами по определению времени жизни исследуемых а-радиоактивных ядер. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...