Первое начало термодинамики для реальных процессов

Уравнение (2.4) называется уравнением первого начала термодинамики по балансу рабочего тела и может использоваться для анализа реальных процессов. [c.32]

Недостаточность холодильного коэффициента для оценки совершенства рабочих процессов холодильных установок состоит в том, что он, являясь важнейшей характеристикой теплового баланса, отображает первое начало термодинамики, но не отображает необратимости цикла с позиций второго начала. Вместе с тем степень совершенства любых реальных тепловых (в том числе холодильных) установок может быть удовлетворительным образом оценена с помощью коэффициентов, построенных на одновременном и полном учете обоих начал термодинамики. [c.101]

Книга состоит из двух частей первая посвящена технической термодинамике, вторая—теплопередаче. В первой части рассматриваются основные понятия, первое и второе начала термодинамики, термодинамические процессы идеальных и реальных газов, циклы двигателей внутреннего сгорания, паротурбинных установок и компрессоров, процессы истечения газов. Во второй части освещены вопросы переноса теплоты теплопроводностью, конвекцией и излучением, метод подобия и основы теплового расчета теплообменников. При изложении материала авторы старались обращать особое внимание на физическую сущность изучаемых явлений, формировать у учащихся научное понимание основ теплотехники и прививать им практические навыки в решении задач прикладного характера. При этом авторы исходили из того, что изучение теоретических основ теплотехники должно предшествовать изучению специальных курсов, посвященных парогенераторам, паротурбинным установкам, автоматизации тепловых процессов, эксплуатации теплоэнергетических установок. [c.3]

Первое начало термодинамики для реальных процессов [c.39]

Уравнения (4.9) и (4.10) формулируются как уравнения первого начала термодинамики по балансу рабочего тела и справедливы для всех реальных процессов. [c.40]

Второе начало классической термодинамики позволяет определить направление развития реальных процессов, закономерности распределения теплоты, особенности превращения теплоты в работу. В совокупности первое и второе начало являются фундаментом в построении теории тепловых машин и технической термодинамики в целом. [c.47]

Уравнение (1-30) показывает, что тепло, отдаваемое в реальной установке окружающей среде, состоит из двух слагаемых непревратимого тепла, т. е. количества тепла, которое в данной системе источников тепла не может быть превращено в работу даже с помощью обратимых процессов, и эксергетических потерь, вызванных необратимостью процессов. Первое слагаемое характеризует с точки зрения второго начала термодинамики граничные условия, в которых работает установка (будь 4 51 [c.51]

Математическое выражение принципа существования энтропии термодинамической системы эквивалентно описанию свойств этой системы, например, в построении принципа существования энтропии идеальных газов ( 4). На этом основании общее построение принципа существования энтропии в дальнейшем осуществляется на базе независимого симметричного постулата, сохраняющего силу при любом направлении необратимых явлений в изолированной системе ( 1). Введение понятия внутреннего теплообмена (6Q ) и математического выражения принципа сохранения энергии в форме первого начала термостатики (6Q=6Q + + bQ = dU+AbL) дает возможность обобщить математическое выражение принципа существования энтропии классической термодинамики (обратимые процессы) до уровня второго начала термостатики как математического выражения принципа существования энтропии и абсолютной температуры для реальных процессов любых термодинамических систем. [c.54]

В рамках классической термодинамики, как термодинамики внешних балансов, такое уравнение связи функций состояния равновесных термодинамических систем может быть получено лишь путем сопоставлений математических выражений первого и второго начал термодинамики для обратимых процессов ( 7, п. а) в связи с этим создается ошибочное представление о невозможности использования объединенного уравнения (93) в исследованиях реальных термодинамических процессов. [c.60]

Второй закон (второе начало) термодинамики характеризует особенности поведения только таких тел, которые состоят из весьма большого числа частиц (так называемых макроскопических тел) и участвуют в реальных, неравновесных (см. 3.4) процессах. Поэтому второй закон имеет более ограниченное применение, чем первый. [c.7]

Оглавления первой и второй частей идентичны и содержат следующие главы тер.модинамические параметры первое начало термодинамики теплоемкость газов ос1ювные процессы с газами смеси идеальных газов второе начало термодинамики характеристическне функции и дифференциальные уравнения в частных производных термодинамики равновесие фаз реальные газы насыщенный и перегретый пар критическая точка истечение газов и паров дросселирование ко.мпрессор циклы поршневых, газовых, газотурбинных и реактивных двигателей циклы паросиловых установок циклы холодильных машин влажный воздух химическое равновес1 е. [c.374]

Математические выражения первого начала термодинамики и второго начала термостатики формулируются как равенства и приводят к многочисленным дифференциальным соотношениям термодинамики, характеризующим свойства вещества математические выражения второго начала термодинамики для реальных процессов всегда формулируются как неравенства и используются главным образом в исследованиях равновесия термодинамических систем и в определениях направления течения физическиу процессов, химических реакций и т. п. [c.5]

Второе начало термодинамики определяет направление, в котором протекают реальные макроскопические процессы. Оно выражается совокупностью положений, обобщающих опытные факты и относящихся, во-первых, к состояниям равновесия термодинамических систем и, во-зторых, к происходящим в этих системах процессам. [c.56]

Первое издание учебника проф. Жуковского было выпупдено в 1934 г., второе и третье его издания были опубликованы в 1940 и 1952 гг. Учебник Жуковского является серьезным и обстоятельным сочинением по технической термодинамике, в котором полно и глубоко трактуются начала термодинамики и общие основы ее теории. Хорошо в нем изложены также общая теория реальных газов, дифференциальные уравнения термодинамики, основы газовой динамики и многие другие разделы. В учебнике уделяется большое внимание освещению физических особенностей исследуе.мых явлений и процессов. [c.342]

Хотя реальные процессы являются О. п. лишь в нек-ром приближении, они играют значительную роль в термодинамич. расчетах, т. к. только по отношению к ним соотношения макроскопич. термоди-намш и имеют вид равенств или ур-ний. Действительно, дифференциальное выражение второго начала термодинамики dS OQ/T имеет вид равенства только в том случае, если поглощение системой количества теплоты OQ произошло квазистатически. О. п., протекающий в изолированной системе, не сонрово-ждается изменением энтропии, что может служить критерием обратимости термодинамич. процесса. В общем случае термодинамич. соотношения имеют xapairiTep неравенств, а выводы, сделанные на основе расчетов О. гг. — характер предельных соотношений (напр., теорема о максимальной работе). Построение термодинамич. теории неравновесных процессов связано с привлечением дополнительных (по отношению к первому и второму началам) физич. предположений (см. Необратимые процессы). [c.470]

В заключение сделаем краткий обзор задач и дополнительных вопросов к этой главе. Первые четыре номера ( 1) посвяидены довольно несложным математическим вопросам, напоминание которых (помимо восстановления в памяти чисто математического аспекта проблемы) несколько проясняет, в чем состоит постулирующий момент П начала термодинамики. Цикл задач 2 также не вполне традиционен для руководств по термодинамике в них приведены примеры непосредственных оценок критериев квазистатичности процессов разного типа, реально происходящих в системах типа газа. Остальные параграфы посвящены в основном характерным представителям традиционных задач, содержание которых вполне точно отражено в названиях соответствующих параграфов. Из внепрограммных сюжетов в них включены несколько несложных и достаточно известных задач по технической термодинамике (цикл Ренкипа и др.), газодинамике (течение идеального газа по трубам, включая рассмотрение сопла Лаваля) и термодинамике слабых растворов. В разделах, посвященных фазовым переходам, к таким необязательным задачам относятся расчет высотного градиента температуры в атмосфере Земли с учетом конденсации водяного пара, теорема Видома о критических индексах, рассмотрение свойств газа Ван-дер-Ваальса в области критической точки и некоторые другие задачи. [c.159]

Прежде чем начать последовательное изложение, я хочу сделать несколько общих замечаний первое из них касается терминологии. Многие авторы, желая подчеркнуть тот факт, что классическая термодинамика дает сравнительно мало сведений о динамике реальных необратимых процессов, предлагали для нее другое название — термостатика . Гуггенгейм предложил название термофизика , которое подчеркивает широкую область применимости трех законов термодинамики. Хотя оба предложенных названия в некоторой мере логически обоснованы, все же исторически сложившееся название термодинамика теперь неразрывно связано с самим предметом, и поскольку оно употребляется вне связи с понятием динамики, я думаю, что прежний термин следует сохранить. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...