Течение внутри прямого угла

Рис. 4.5. Потенциальное течение внутри прямого угла

Течение внутри прямого угла. Усложним вид комплексного потенциала и рассмотрим течение, определяемое степенной функцией W(z)=az . Для простоты анализа будем считать постоянную а действительным положительным числом. Тогда [c.84]

ТЕЧЕНИЕ ВНУТРИ ПРЯМОГО УГЛА [c.64]

Течение внутри прямого угла 65 [c.65]

Если положительные части осей х и у, являющиеся нулевыми линиями тока, принять за твердые стенки (а в идеальной жидкости это всегда можно сделать, не нарушая характера течения, ибо в ней отсутствует вязкость), то исследуемое течение будет представлять течение внутри прямого угла (фиг. 3. 17). [c.65]

Таким образом, исследуемое течение располагается внутри прямого угла (рис. 2.16). Для определения направления этого течения найдем с.корость в точке А, лежащей на оси х с. координатами р = О, х > 0. Тогда Ухл = 2а.х > 0 V= 0, т. е. скорость в точке А направлена в положительную сторону оси х. [c.57]

Поскольку здесь оси координат являются линиями тока, а, как уже отмечалось ранее (см. гл. 1), любая линия тока может быть принята за твердую стенку, то, выделяя один из квадрантов, получаем картину течения идеальной жидкости внутри прямого угла. [c.84]

Стабилизированное течение в расширяющихся и сужающихся каналах. Такое течение устанавливается в расширяющемся или сужающемся канале, присоединенном к длинному трубопроводу. Расчет его существенно упрощается в случае плоского или осесимметричного канала с прямыми стенками. Известно точное решение уравнений Навье — Стокса для плоского ламинарного течения внутри двугранного угла (Г. Гамель). Аналогичное решение соответствующей осесимметричной задачи (течение внутри конуса или между двумя конусами) было получено Н. А. Слезкиным (1935). [c.795]

Таким образом, исследуемое течение располагается внутри прямого угла (рис. З.П.9). Для определения направления этого течения найдем скорость в точке А, лежащей на оси х с координатами у=0, х>0 [c.439]

При исследовании движения вблизи края угла на поверхности обтекаемого тела снова достаточно рассматривать лишь небольшие участки вдоль края угла и потому можно считать этот край прямым, а самый угол образованным двумя пересекающимися плоскостями. Мы будем говорить об обтекании выпуклого угла, если течение происходит в угле, большем чем к, и об обтекании вогнутого угла, если газ движется внутри угла, меньшего чем тт. [c.505]

Решение. Выбираем полярные координаты г, 0 в плоскости поперечного сечения, перпендикулярной к линии пересечения плоскостей, с началом в вершине угла. Угол 0 отсчитывается от одной из прямых, образующих сечение угла. Пусть а есть величина обтекаемого угла при а < л течение происходит внутри угла, при а > л — вне его. Граничное условие исчезновения нормальной составляющей скорости гласит rfq>/d0 = О при 0 = О и а. Удовлетворяющее этому условию решение уравнения Лапласа пишем в виде ) [c.45]

Во всех случаях в углах получаются сравнительно высокие скорости. Причина этого заключается в существовании во всех прямых каналах с некруглым поперечным сечением вторичных течений такого рода, что вдоль биссектрис углов жидкость движется в углы и отсюда растекается в обе стороны. Вторичные течения непрерывно переносят импульс из середины течения в углы и тем самым вызывают здесь повышение скорости. На рис. 20.15 показана схема вторичных течений в треугольнике и четырехугольнике. Мы видим, что в четырехугольном поперечном сечении вторичные течения, направленные вблизи концов длинных сторон и в середине коротких сторон от стенки внутрь, создают здесь зоны пониженной скорости. Эти зоны особенно четко заметны на картине изотах (см. рис. 20.13). [c.553]

Наружную поверхность вкладыша промазывают клеем, сушат 20—30 мин, обильно смачивают бензином и протаскивают при помощи оправки внутрь трубы. Оправку вынимают, обкладку выдерживают в течение 8— О ч до полного удаления паров бензина. Одновременно отрезают один конец вкладыша под прямым углом, так чтобы при разбортовке резины по окружности фланца он доходил до болтовых отверстий. Резину прикатывают ручным роликом по всей окружности трубы на расстоянии 50—60 мм от фланца, промазывают свободную часть вкладыша и фланец клеем и делают разбортовку. Вкладыш прижимают к стенкам трубы с помощью груш — металлических шаровых роликов, прикрепленных к длинной ручке или цилиндром (снарядом) из мягкой резины, наполненным сжатым воздухом. После прикатки вкладыша его свободный конец у второго фланца обрезают на 30—40 мм от концов трубы, удаляют пасту влажной тканью и разбортовывают резину на фланец. [c.206]

Образование на пленках отростков. Внутренняя поверхность пленки часто сцепляется с металлом в результате преимущественного роста внутрь вдоль границ зерен или по другим ослабленным местам этот вопрос обсуждается на стр. 68. Внешняя поверхность невооруженному глазу часто кажется гладкой, хотя иногда видны трещины при некоторых обстоятельствах появ ляются пузыри, связанные с пустотами (стр. 77) или образующиеся, как в случае меди, при наличии двух окисных слоев с различными коэффициентами термического расширения (стр. 31). Даже когда пленка кажется гладкой, электронным микроскопом можно определить отростки, образующиеся, вероятно, из пор в пленке. Пфефферкорн указывает на наличие игл, растущих под прямым углом к поверхности, а Халлидей и Херст описывают образование возвышений в виде пузырей или бугров. На алюминии, который был нагрет в течение 30 мин. при 500° С, самый маленький бугор имел высоту в 60 А и диаметр 0,5[х. На никеле, окисленном в течение 15 мин. при 500° С, образовалась желтая пленка N 0 с буграми высотой до 0,5 и диаметром 5)11 [71 ]. [c.53]

Режим течения при внешнем давлении, заключенном между р с и р% -называется нерасчетным режимом. Различают два типа нерас-TieTHoro режима. При первом из них струя газа в том месте, где давление газа становится равным внешнему давлению р, отрывается от стенок сопла и выходит из сопла, не касаясь стенок его, в виде цилиндрической струи. Течение газа в этом случае происходит так, как будто сечение, в котором происходит отрыв струи, является выходным расчетным сечением. При втором режиме, который наблюдается в соплах с небольшим углом раствора расширяющейся части (10—12°), отрыва струи от стенок сопла не происходит, однако при повышении давления возникают вследствие газового удара косые скачки уплотнения сперва за выходным сечением сопла, а затем, при определенном, более высоком давлении среды происходит прямой скачок уплотнения внутри расширяющейся части сопла (рис. 7-11). В сечении, где возникает скачок, давление и плотность газа возрастают на конечную [c.280]

При течении вязкой жидкости на поверхности профиля образуется пограничный слой, в котором концентрируются потерн кинетической энергии, обусловленные трением. На диффузорных участках канала может происходить отрыв пограничного слоя. Дпффузорные участки в зависимости от формы профиля могут возникнуть внутри канала появление таких областей неизбежно на входных и выходных кромках профиля. На выходной кромке всегда происходит отрыв потока, поэтому в образующейся закромочной зоне движение вихревое. В результате давление за выходными кромками оказывается пониженным. На некотором расстоянии за кромками происходит выравнивание потока, сопровождающееся изменением статического давления, угла выхода потока и скорости. При выравнивании потока за решеткой возникают потери кинетической энергии, составляющие вторую часть профильных потерь в решетках (кромочные потери). Профильные потери характеризуют плоскую решетку. В прямой решетке конечной высоты и в кольцевой решетке образуются дополнительные потери, связанные со вторичными течениями у концов лопаток (концевые потери) и с веерностью решетки. [c.295]

Рпс. З.П. 18. к определению потенциала Рис. З.П.19. Исследование движения прямо-скоростеп ф и функции тока ф течения, линейного вихря, находящегося внутри дву-йндуцируемого парой прямолинейных гранного угла [c.448]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...