Интенсивность осаждения капель

Интенсивность осаждения капель. Теоретическое исследование осаждения капель на пленку и определение его количественной характеристики — ин- [c.209]

В реальных условиях при совмещении шлейфов выбросов капель от нескольких градирен можно ожидать большей интенсивности выпадения и концентрации капель в воздухе. Для ориентировочного определения максимальной интенсивности осаждения капель а ,акс. мм/ч, в районе градирен по данным замеров общего уно- [c.157]

На основании своих опытов авторы работы [123] сделали вывод, что удельная интенсивность уноса, равная количеству жидкости, унесенной в ядро потока за единицу времени с единицы площади поверхности пленки, линейно зависит от плотности орошения и приведенной скорости пара. Однако этот вывод верен только для первого участка, в пределах которого зависимости 0 пл = /(2) также являются прямыми линиями. Когда расход жидкости в пленке определяется совместным влиянием процессов уноса н осаждения капель (второй участок канала), то удельная интенсивность уноса является более сложной функцией плотности орошения и скорости пара. [c.236]

На рис. 8.11 показано изменение расхода жидкости в пленке на конце обогреваемого участка (Lo6 = 0,66 м, пн=13,3 мм) в зависимости от плотности теплового потока при фиксированных значениях массовой скорости pw, паросодержания на входе в трубу Хвх И давления [122]. Пунктирные линии характеризуют зависимости G na = f q) в предположении, что уменьшение С пл обусловлено только испарением жидкости (влагообмена между ядром и пленкой нет либо он взаимно скомпенсирован). Как видно, в исследованном диапазоне изменения режимных параметров интенсивность уноса капель в ядро потока превалирует над интенсивностью процесса осаждения. Чем больше плотность теплового потока, тем боль- [c.236]

Метод отсоса пленки. Определение интенсивности срыва и осаждения капель на пленку основано на измерении расхода жидкости в пленке при отсутствии испарения и конденсации, когда уравнение расхода в пленке имеет вид [c.206]

В общем случае срыв и осаждение происходят одновременно, а на участке после стабилизации уравновешивают друг друга (/з2 = /гз = /°)- Поэтому для того чтобы их определить, нужно реализовать условия, когда один из этих процессов не происходит. Например, для определения интенсивности осаждения /гз при заданных параметрах ядра потока на входе в измерительный участок (при 2 = 0) отсасывают всю пленку так, что срываться в начале измерительного участка нечему (можно считать /32= О), и расход жидкости в иленке в начале измерительного участка растет от нуля линейно по z за счет осаждения капель с интенсивностью /аз- И лишь ниже по потоку, где за счет исследуемого осаждения капель образуется пленка достаточной толщины, чтобы с нее могли срываться капли, начнет сказываться срыв, и рост mз z) замедлится (см. точки 1 и 2 яа рис. 7.4.1). [c.206]

Испарение пара (т. е. его вдув из пленки) приводит к его ускорению, что может привести к изменению интенсивностей осаждения и уноса капель. В устойчивой стабилизированной [c.230]

В трубе Вентури осуществляется процесс осаждения частиц золы на каплях распыленной орошающей воды. Высокой интенсивности этого осаждения способствуют распыл орошающей жидкости на большое число мелких капель и наличие значительной разности скоростей частиц и капель в газовом потоке. В диффузоре обеспечиваются восстановление части статического напора и [c.23]

Интегральные характеристики. В коронном разряде при электрической конденсации необходимо учитывать следующие новые процессы нуклеацию на отрицательных и положительных ионах, интенсивность которой может быть разной рост капель и одновременное увеличение их заряда Q в результате индукционного осаждения на них ионов коронного разряда. Первый из этих эффектов иллюстрируется рис. 2, где представлены зависимости влагосодержания Сз в сечении х/го = 40 от температуры То при (р = —12, +12, О кВ (кривые 1-3). При достаточно большой температуре То в турбулентной струе не возникают условия пересыщения пара, и конденсация отсутствует и при (/ = О, и при (р 0. С уменьшением То при (р = О наблюдается только незначительный рост Сз - конденсация практически не развивается. Однако включение разряда кардинально изменяет ситуацию влагосодержание возрастает на два порядка, а интенсивность отраженного света от частиц, находящихся в плоскости светового ножа, становится достаточной, чтобы зафиксировать четкий факел дисперсной фазы. Интенсификация конденсации на ионах отрицательного коронного разряда оказывается большей, чем на ионах положительного разряда. [c.671]

Аналогично для определения интенсивности срыва /32 при заданных параметрах пленки и газа всю жидкость на входе в измерительный участок подают в виде пленки (через пористую вставку) так, что в начале этого участка осаждаться нечему и можно считать /23 = 0. И лишь ниже по потоку, где за счет срыва образуется достаточное количество капель, чтобы их осаждение стало существенным, падение замедлится (см. точки 3 а 4 на рис. 7.4.1). Фактически в этих двух крайних условиях /23 и /32 определяются по наклону линейного участка зависимости mз z) при 2 = 0, построенной по результатам измерений. [c.206]

Задача о массообмене движущейся твердой частицы, капли или пузыря с окружающей средой лежит в основе расчета многих технологических процессов, связанных с растворением, экстракцией, испарением, горением, химическими превращениями в дисперсной системе, осаждением коллоидов и т.п. Так, в промышленности процесс экстракции проводится из капель или пузырей, широко применяются гетерогенные превращения с использованием частиц катализатора, взвешенных в жидкости или газе. При этом скорость экстракции и интенсивность каталитического процесса в значительной мере определяются величиной полного диффузионного притока реагента к поверхности частиц дисперсной фазы, который в свою очередь зависит от характера обтекания и формы частицы, влияния соседних частиц, кинетики поверхностной химической реакции и других факторов. [c.136]

Рассмотрим движение пароводяной смеси в длинной трубе в дисперснокольцевом режиме течения. Опыты показывают, что при любом способе подвода пленки устанавливается равенство массовых потоков между пленкой и парокапельным ядром, т. е. интенсивность уноса жидкости становится равной интенсивности осаждения капель на пленку. Такое состояние называется гидродинамическим равновесием. Данные о гидродинамическом равновесии, полученные для изотермических условий течения, [c.88]

Как мы уже видели (см. гл. 1 и 8), режим течения пленки определяется процессами обмена массой между ядром потока и пленкой (механическим и пузырьковым уносом жидкой фазы в ядро), испарением жидкости и осаждением капель из ядра на поверхность пленки. Интенсивность этих процессов для данной жидкости зависит от массовой скорости, паро-содержания, давления и плотности теплового потока. [c.316]

На оис. 8.2 показано влияние геометрических параметров (шага решетки и кривизны канала) на эффективность осаждения капель различных размеров на стенках канала (справа показана схема канала). Естественно, что увеличение угла сопряжения изгибов канала приводит к повышению интенсивности осаждения на стенках жалюзи. Так, например, при максимальном угле сопряжения ф = 90 практически все капли с с1к > 10- 10 м осядут в жалюзийном канале. С уменьшением ф до 45° не происходит значительного снижения г1ф (кривые 1—3, рис. 8.2), что дает основание рассматривать в качестве оптимального жалюзийный капал с ф яг 45°, так как он будет иметь меньшие потери энергии пара, чем канал с ф = 90°. Дальнейшее распрямление жалюзи (кривая 4) приводит к существенному снижению г)ф и почти 50% капель с 20-10 м проходят жалюзи, не контактируя с их стенками. Здесь же (кривые 3, 5, 6, рис. 8.2) показано влияние ширины канала (относительного шага решетки жалюзи) на эффективность осаждения влаги г) . Видно, что в зоне малого относительного шага Н < 0,5) влияние ширины канала на г ф для капель йк>8-10 м невелико. Од пако дальнейшее увеличение относительного шага жалюзийной решетки Н 0,5 приводит к снижению т)ф, и ббльшая часть влаги с С 15-10 м не выпадает на стенках канала. [c.312]

Если включения первого и второго типа можно объяснить неполным осаждением капель восстановленного металла, то строго зако.чомерная ориентировка включений двух последних типов говорит о том, что их образование и кристаллизация происходили одновременно с кристаллизацией вмещающего минерала. Содержание окиси хрома в участках зерен с повышенным количеством включений металла закономерно возрастает, о че.ч свидетельствует повышение интенсивности окраски. Это позволяет считать, что подобные металлические включения, так же как и в лабораторных плавках, образуются в результате распада растворенной в жидком шлаке закиси хрома. [c.112]

Анализ движения капель под действием случайных турбулентных пульсаций позволил выявить безразмерный параметр (А. Е. Крошилин, В. Н. Кухаренко и др., 1985), определяющий интенсивность осаждения [c.210]

Области II ОВ), III ВС) и IV СЕ) соответствуют дисперсно-кольцевому и дисперсному режимам течения парожидкостной смесп х Х1 0) = хы. Здесь и далее под хы будем понимать паросодержание, при превышении которого в стабилизированном парожидкостном потоке (прп заданных р, т°, О и направлении потока относительно сил тяжести) реализуется дисперсно-коль-цево11 режим течения. В области II тепловые потоки достаточно велики для поддержания интенсивного пузырькового кипения в пленке, которое может приводить в пузырьковому уносу жидкости из пленкп в ядро потока. С уменьшением вклад пузырькового уноса в интенсивность срыва капель с поверхности заметно падает (см. 4). Поэтому исчезновение пленки (кризис теплоотдачи) с уменьшением будет иметь место прп большем значении Х1. При достижении некоторого значения дв дальнейшее уменьшение удельного теплового потока до дс приводит к весьма незначительному изменению величины Это связано с тем, что прп д < дв происходит перераспределение и взаимная компенсация процессов пузырькового, динамического и капельного уносов и процессов осаждения на обогреваемой длине канала таким образом, что величина начинает слабо зависеть от удельного теплового потока. В частности, осаждение капель из-за их отдува испаряющимся паром может практически отсутствовать. Этому случаю соответствует область III (или вертикаль ВС) с абсциссой а-1. Прп этом в области II ОВ) за-внсилюстид,). (а ) соответствует практически прямая линия, проходящая через точку В д = дв, а-1 = а- ) и наклон которой [c.225]

При дальнейшем снижении удельного теплового потока (область IV или СЕ) происходит ослабление отдува капель паром и начинает играть заметную роль осаждение капель иа пленку или степку, что повышает возможности контакта жидкой фазы со стенкой Ii усиливает теплоотвод от нее. Поэтому с уменьшением qw происходит рост Xi, т. е. чем меньше интенсивность нагрева, тем до больших паросодержаний может быть нагрет парожидкостный поток в бескризисном режиме. Область Qw < q называется областью закризисного теплообмена, она обсуждается в 7. [c.226]

Измеренные расходы жидкости в пленке в необогреваемом канале получены в условиях гидродинамически стабилизированного потока. На этом же рисунке приведены экспериментальные данные (А. Веппе1 е а1, 1969), полученные в вертикальной трубе с внутренним диаметром О — 12,6 мм, длиной 3,66 м, когда на вход в канал подавалась вода, не догретая до температуры насыщения. Измерения расхода жидкости в пленке проводились сразу же после обогреваемого участка. Здесь также кризис теплоотдачи возникал при расходах жидкости в пленке, близких к нулю. Для всех режимов интенсивность процесса уноса влаги с поверхности пленки превалирует над осаждением капель на поверхность ее. [c.230]

Граничные условия для решения задаются в сечении z = 0, которое полагалось началом закризпсноп области из-за высыхания пленки (6 = 0). При этом интенсивность осаждения/23 задавалась по формуле (7.4.8), а начальное значение радг уса капель а задавалось по эмпирической формуле (7.4.9). [c.253]

При одинаковых параметрах набегающего потока равновесная (адиабатическая) температура испарения легколетучих жидкостей всегда ниже, чем у воды. Поэтому температура стенки и среды вблизи нее может оказаться ниже температуры точки росы для, паров воды, практически всегда присутствующих в воздухе. Тогда в прилегающей к поверхности раздела фаз области пограничнсч о слоя начинается объемная и поверхностная конденсация влаги, сопровождающаяся дополнительными тепловыделениями. Следовательно, в энергетическом балансе стенки появляются новые составляющие, связанные с теплом конденсации, льдообразования и смешения жидкости, которые вызовут неизбежное перераспределение энтальпийных и массовых потоков, пересекающих омываемую твердую поверхность. Такое явление визуально наблюдалось в опытах Р. Ш. Вайнберг [Л. 3-59], когда при испарении охлажденного до температуры мокрого термометра ацетона на поверхности модели началось интенсивное осаждение воды, а отдельные участки пластины покрылись налетом инея и льда, и в опытах Иошиды и Хиодо [Л. 3-61], отметивших осаждение капель воды на свободную поверхность жидкости СС1 . Таким образом, стремление обеспечить условия адиабатического испарения может привести к значительному усложнению анализа и большим погрешностям при расчете. [c.252]

Множитель (1 — 7,5с г) учитывает снижение интенсивности турбулентных пульсаций в газе из-за присутствия капель и влпяние пеодиночности капель на процесс осаждения. [c.210]

Интенсивность (в см сек) I нарастания льда на том или ином участке поверхности, ого форма и структура определяются характером осаждения капе.пь на поверхность самолета, их концентрацией и размора.мн, а такжо процессамн теплообмена обледеневающей поверхности. В общем случао I = WvE, lp , где Рд — плотность нарастающего льда, W — водность облака v — скорость полета самолета р — коэфф. намерзания, равный отношению массы намерзшего иа этом участке льда к массе столкнувшихся с ним водяных капель — интегральный коэфф. захвата на рассматриваемом участке новерхности самолета [c.454]

Смотреть страницы где упоминается термин Интенсивность осаждения капель : [c.211] [c.236] [c.237] [c.211] [c.354] [c.177] [c.206] [c.209] [c.571] [c.312] [c.177] [c.187] [c.213] [c.240] [c.87] [c.90] [c.207] [c.341] [c.342] [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...