Принцип недостижимости абсолютного нул

Принцип недостижимости абсолютного нуля формулируется следующим образом невозможно с помощью любой, как угодно идеализированной процедуры за конечное число операций охладить любую систему до +0 К или нагреть любую систему до —ОК. [c.145]

Различные формулировки третьего закона термодинамики остаются неизменными при отрицательных абсолютных температурах, если под абсолютным нулем температуры понимать О К, как положительной, так и отрицательной температуры. Температуры + 0К и —О К соответствуют совершенно различным физическим состояниям. Для первого система находится в состоянии с наименьшей возможной энергией, а для второго — с наивысшей. Система не может стать холоднее, чем +0К, так как она не может больше отдать энергию. Она не может стать горячее, чем —О К, так как она не может больше поглотить энергию. Принцип недостижимости абсолютного нуля формулируется следующим образом невозможно с помощью любой, как угодно идеализированной процедуры за конечное число операций охладить любую систему + О К или нагреть любую систему до —О К- [c.121]

Поведение термодинамических систем при температуре стремящейся к абсолютному нулю. Принцип недостижимости абсолютного нуля [c.361]

Принцип недостижимости абсолютного нуля температуры, Изображая энтропийную диаграмму процессов охлаждения методом адиабатного размагничивания до значения температуры Г = 0 К (рис. [c.364]

Нернст, рассматривая круговые процессы, приходит к выводу, что его теорема есть следствие более общего принципа — принципа недостижимости абсолютного нуля. Не существует такого протекающего в конечных измерениях кругового процесса, при котором тело охладилось бы до абсолютного нуля . Этот принцип называется третьим законом термодинамики. [c.231]

Теорему Нернста часто называют принципом недостижимости абсолютного нуля по следующей причине. Представим себе цикл Карно, у которого холодильник имеет температуру Гг = 0. Для такой обратимой мащины полное изменение энтропии в цикле равнялось бы изменению ее на участке изотермического нагревания Т= Ту. [c.41]

Принцип недостижимости абсолютного нуля температур вытекает как одно из следствий тепловой теоремы Нернста, высказанной им в 1906 г., и является, по современным представлениям, третьим законом термодинамики. Вышеприведенные соображения Ломоносова о наибольшей и последней степени холода высказаны им примерно за 160 лет до Нернста. [c.6]

Попытки показать, что, по крайней мере, некоторые следствия тепловой теоремы Нернста могут быть получены из второго начала, привели к выдвижению принципа недостижимости абсолютного нуля температуры. Нернст, выдвинувший этот принцип, указывает, что если состояния Т = О могут быть достигнуты обратимым адиабатическим путем АВ (см. рис. 6), то последовательность адиабат АВ, ВС, СО могла бы быть использована для уменьшения энтропии системы, что противоречит второму началу. Поэтому, заключает Нернст, из второго начала вытекает принцип недостижимости абсолютного нуля температуры. [c.90]

Из уравнения 0=(7 —То)/Т следует, что при 7 о = 0 коэффициент преобразования 0=1. В этом предельном случае все тепло, сообщенное источником, должно превратиться в механическую работу. Может показаться, что если приемник тепла имеет температуру абсолютного нуля, то принцип исключенного вечного двигателя второго рода должен нарушаться и, следовательно, постулат о недостижимости абсолютного нуля как будто бы вытекает из второго закона термодинамики. Это, однако, неверно. [c.49]

Бенневиц показал, что закон Нернста о недостижимости абсолютного нуля не может быть выведен из двух законов термодинамики. Он также показал, что из принципа недостижимости абсолютного нуля не следует тепловая теорема Нернста [c.231]

Рис. 161, Неизменность энтропия процессах при температуре, стремя шепся к абсолютному нулю (к пояя ненню принципа недостижимости солютного нуля)

Наиболее полная попытка феноменологического вывода определяющих соотношений (включая соотношения Стефана-Максвелла для многокомпонентной диффузии) для неидеальных многокомпонентных сплошных сред была предпринята в работе Колесниченко, Тирский, 1976). Определяющие соотношения, полученные в этой работе, по структуре тождественны аналогичным соотношениям, выведенным методами газовой кинетики в широко цитируемой до настоящего времени книге Гиршфельдера, Кертисса и Берда Гиршфельдер и др., 1961). Однако в этой книге приняты весьма неудачные определения коэффициентов многокомпонентной диффузии (как несимметричных по индексам величин) и коэффициентов термодиффузии, не согласующиеся с соотношениями взаимности Онзагера-Казимира в неравновесной термодинамике Де Гроот, Мазур, 1964 Дьярмати, 1974). Этот эмпирически установленный принцип взаимности (который может быть выведен также на основе методов статистической механики), носит фундаментальный характер и может быть назван четвертым законом термодинамики (третий закон о недостижимости абсолютного нуля температуры не обсуждается в этой книге). По этой причине соответствие коэффициентов молекулярного обмена принципу взаимности Онзагера- [c.85]

Как легко видеть, никакая прямая, параллельная оси абсцисс и проходящая через точку (Г = 0 5 — 5о), не пересекает изохору V = = Vi еще в какой-нибудь точке. Отсюда следует невозможность достичь абсолютного нуля обратимым адиабатическим переходом, а следовательно, и любым другим способом. (Состояния, сколь угодно близкие к абсолютному нулю, в принципе могут быть получены.) Если работа связана не с изменением объема, а любых других внешних параметров, то справедливость вывода о недостижимости нулевой абсолютной температуры доказывается аналогичными рассуждениями. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...