Стоксово затухание

В течение последних десятилетий в оптике и спектроскопии существовали отчетливые возможности создания новых методов термометрии, основанных на активном зондировании твердых тел световым пучком для измерения температурно-зависимых параметров, например, ширины запрещенной зоны кристалла, действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления, времени затухания флуоресценции, отношения интенсивностей стоксовой и антистоксовой компонент рассеянного излучения. [c.195]

И СОСТОИТ из трех произведений бозонных операторов 6 содержит. 1 и 2, частоты и волновые числа взаимодействующих волн, значения производных от функции м)р(кр.) в точке кр., а также объем V основной области периодичности, в котором электромагнитные поля и колебательная координата были разложены по плоским бегущим волнам. При выводе предполагалось, что в этом объеме волновые амплитуды постоянны. Однако для вещества с реальными свойствами (затухание поляритонной волны) и для обычных экспериментальных условий (например, параметрическое усиление стоксовой волны) полного постоянства волновых амплитуд предполагать нельзя, поэтому линейные размеры основной области следует выбрать так, чтобы они были малыми по сравнению с обратным коэффициентом поглощения, или коэффициентом усиления. Полный оператор взаимодействия получится в результате пространственного интег- [c.386]

Быстрое затухание фононной волны приводит к тому, что усиление стоксовой компоненты не зависит от фазы этой волны. Возрастание амплитуды стоксовой волны в заданном поле описывается уравнением [c.171]

Среди нестационарных процессов вынужденного рассеяния Света особое место занимает комбинац. рассеяние (КР), к-рое широко используется для измерения спектроскопич. параметров среды. При КР падающее излучение частоты Шд преобразуется в излучение стоксовой частоты д за счёт возбуждения колебаний среды на частоте Q (Юд = Юд 4- 3). Нестационарное вынужденное КР может быть обусловлено как инерционностью, напр. молекулярных колебаний (конечными временами затухания колебат. энергии Тх и дефазиров-ки Т , см. Двухуровневая система), так и расстройкой групповых скоростей волн накачки Мд и стоксовой волны Цд. Эффекты, связанные с (в конденсир. средах ж с), могут наблюдаться в чистом ви- [c.339]

Рост интенсивности стоксовой волны характеризуется коэффициентом усиления при ВРМБ 0b(v), максимальным при v = Vg. Однако в отличие от ВКР спектральная ширина ВРМБ-усиления Avg очень мала ( 10 МГц против 5 ТГц). Ширина спектра связана с временем затухания акустической волны или временем жизни фотона Тд. Действительно, если принять затухание акустической волны экспоненциальным (ехр(— t/Tg)), то спектр ВРМБ-усиления будет иметь лоренцеву форму [c.259]

Хотя групповая скорость одинакова для волны накачки и стоксовой волны, их относительная скорость равна 2v , так как они распространяются навстречу друг другу. Релаксационные колебания возникают как следствие этой эффективной расстройки групповых скоростей. Частоту и скорость затухания релаксационных колебаний можно получить, анализируя устойчивость стационарного решения уравнений (9.2.7) и (9.2.8) аналогично тому, как это делалось в разд. 5.1 в случае модуляционной неустойчивости. Действие внешней обратной связи можно учесть, взяв соответствующие граничные условия на концах световода [23]. Такой линейный анализ устойчивости дает также условия, при которых непрерывный сигнал становится неустойчивым. Расс.мотрим небольшое возмущение уровня непрерывного сигнала, затухающее как ехр(-Лг), где комплексный параметр Л можно определить, линеаризуя уравнения (9.2.12) и (9.2.13). Если действительная часть Л положительна, возмущение затухает экспоненциально с релаксационными колебаниями частотой = 1т(Л)/2л. Если же действительная часть h отрицательна, возмущение возрастает со временем и непрерывный сигнал становится неустойчивым. В этом случае ВРМБ ведет к модуляции интенсивностей накачки и стоксова излучения даже в случае непрерывной накачки. На рис. 9.4 показаны области устойчивости и неустойчивости при наличии обратной связи в зависимости от фактора усиления tj L, определенного [c.266]

Здесь М — приведенная масса атомов, константа Г характеризует затухание собственных колебаний. Ограничимся в (10.26), кроме напряженности поля возбуждающего излучения fo os oi, вкладом только первой стоксовой компоненты с = os (ы — Q)t, и из квадрата их суммы учтем лишь член, изменяющийся с частотой S2, т. е. в резонансе с собственными колебаниями молекулы [c.504]

Теоретическое описание рассеяния света при ВРМБ проводится на основе уравнений переноса для поля волн накачки и стоксовой волны, а также уравнения для возмущений плотности. Гиперзву-ковые волны ия-зя их сильного затухания распространяются в среде лишь на небольшие расстояния, что позволяет пренебречь их дифракцией, В стационарном случае д/дt=0) уравнение для звука [c.162]

Мы проанализировали случай усиления стоксовой волны (сог < ji) в поле волны накачки. Как было установлено (п. 3.4.1), в противоположном случае (сог > ji и сог - jj т.е. пробная волна с частотой со2 лежит с антистоксовой стороны от волны накачки) высокочастотная компонента J2 этого дублета испытывает экспоненциальное затухание с тем же показателем экспоненты, что и в случае ВКУ (см. (3.4.15)). Следовательно, вместо того, чтобы следить за усилением стоксовой волны в поле волны накачки при перестройке разности частот ji — С02 в окрестности резонанса oi — СО2 i2, как при спектроскопии выну жденного комбинационного усиления, можно следить за ослаблением антистоксовой волны при перестройке разностной частоты. Такая схема впервые была экспериментально реализована Джонсом и Стойчевым [21] и получила название спектроскопии обращенного комбинационного рассеяния. Очевидно, эти две спектроскопические схемы очень близки. [c.242]

На рис. 4.20 показана интенсивность когерентного стоксова рассеяния /с как функция времени задержки Гз в смеси ССЦ СбН12 на колебательной моде ССЦ (12/2яс = 459 см ). Длительность импульсов накачки была Тр = 5,2 ПС. Экспоненциальное затухание сигнала при Гз > 10 пс целиком определяется релаксацией резонансного отклика и позволяет найти его время дефазировки. Поскольку время релаксации нерезонансной части [c.255]

Выражение (V.4.12) для порога получено в предположении Ро = onst. Систему уравнений (V.4.11) можно решить в более общем случае, когда Ро нельзя считать постоянной. Подставляя в систему (V.4.11) значение из (V.4.10) (рассматриваем только стоксову волну) и пренебрегая затуханием, получим [c.143]

Результаты этого упражнения показывают, что звиду наличия ненулевого значения а появляется критическая частота сосги, которой нет в теории Навье — Стокса. По сравнению с навье-стоксовой жидкостью той же сдвиговой вязкости ц, жидкость второго порядка испытывает меньший сдвиг при том же возбуждении, но зато сдвиговое движение, которое возникает, распространяется в удаленные части жидкости с меньшим затуханием. [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...