Методы измерения коэффициента линейного расширения

Методы измерения коэффициента линейного расширения [c.290]

МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТА ЛИНЕЙНОГО РАСШИРЕНИЯ [c.69]

А. В. Троицкий [35] разработал отличный от дилатометрического метод определения коэффициента линейного расширения твердых тел при помощи проволочных датчиков сопротивления (тензометров). Для измерения на две противоположные плоские грани образца и эталона наклеивают датчики с одинаковым сопротивлением. Дат чики эталона Кг, R включают в противоположные плечи моста, другими плечами которого являются датчики , образца (рис. 15). Испытуемые образцы и эталон вместе с датчиками помещают в термостат. [c.162]

Для измерения коэффициента линейного расширения металлокерамики используют в основном два метода [c.82]

Метод предполагает применение схемной компенсации температурного приращения сопротивления тензорезистора, учитывая, что рабочие температуры существенно превышают критическую для данного типа сплава. При этом производится тщательный подбор в пары тензорезисторов (рабочего — компенсационного) по номинальным сопротивлениям, температурным характеристикам, дрейфу действительного и начального сопротивления. Для оценки и учета погрешности из-за неполной температурной компенсации, обусловленной разностью коэффициентов линейного расширения, используются специальные тензорезисторы-свидетели , устанавливаемые в необходимом количестве на натурном объекте на свободно деформирующихся пластинках. Таким образом, в процессе измерений непосредственно получается температурная поправка, которая программным путем аппроксимируется соответствующей зависимостью и автоматически вводится при обработке в результат измерений. [c.66]

Коэффициент линейного расширения а измерен методом а9 с погрешностью 1—4%. [c.66]

Метод измерения коэффициента объемного теплового расширения твердых тел. Этот метод весьма сложен и на практике выполняется как расчет по линейному коэффициенту теплового расширения а. [c.86]

На рис. 9.11 представлена схема реализации данного метода. Образец 2 в виде пластины закреплен с помощью устройства /. Пластина может свободно деформироваться под действием температуры, а изгиб происходит только за счет перепада температур по ее сечению и измеряется устройством 4. Одну из сторон образца охлаждают с помощью охладительного устройства 3. Пластину нагревают внешним тепловым потоком, например, радиационным. Тепловой поток, проходящий через пластину при радиационном нагреве, определяют путем тарировки прибора или измерением количества тепла, отводимого от пластины охлаждающим агентом в стационарном режиме. Радиационный нагрев позволяет создать высокую равномерность теплового потока поверхности пластины. Чтобы падающий радиационный поток полностью проходил через пластину, ее приемную сторону обычно зачерняют. Для измерения температуры образца, при которой измеряется теплопроводность, в измерительной схеме предусматривают устройство 5. Измерение температуры охлаждающей среды может быть также при необходимости использовано для определения температуры пластины (погрешность такого определения мала, если коэффициент теплообмена между средой и пластиной велик). Преимуществом метода является быстрое установление стационарного потока. Температурный коэффициент линейного расширения получают либо измерением, либо из справочных данных. Следует отметить, что коэффициент линейного расширения является величиной более стабиль- [c.60]

Исходя из современного представления о связи свойств и структуры полимерных материалов, для более правильного определения теплостойкости необходимо пользоваться методами, осно-. ванными на измерении упруго-эластических и вязко-пластических свойств материала в широком интервале температур или измерении таких параметров, как модуль упругости, теплоемкость, коэффициент линейного расширения и др. [c.192]

Первичные ошибки подразделяются на систематические, т. е. постоянные или закономерно изменяющиеся для данной партии деталей, случайные, которые для различных деталей данной партии имеют различные значения, и грубые (прома-X и), явно искажающие результат. Как правило, нормально работающие механизмы имеют детали, геометрические размеры которых лежат в пределах заданных допусков. Поэтому основные первичные ошибки механизма происходят за счет смещения зазоров в кинематических парах, изменения длин звеньев вследствие температурных и силовых воздействий или случайных остаточных деформаций. Некоторые первичные ошибки. могут быть учтены аналитическим путем, например с помощью таблиц допусков и коэффициентов линейного расширения, а затем введены в расчетные формулы частных ошибок. Более точные значения первичных ошибок могут быть найдены путем измерения звеньев и деталей механизма. В этой работе предлагается пользоваться тем и другим методом. [c.68]

Физическая сущность ультразвуковых методов контроля основана на измерении ультразвуковых полей, изучении и контроле законов распространения ультразвуковых колебаний в различных средах, на непрерывном определении величин скорости распространения или затухания ультразвука в исследуемой среде. По скорости распространения или коэффициенту затухания ультразвука (а этот коэффициент, как уже говорилось, зависит от состава, структуры и физико-химических свойств вещества) мол<но установить молекулярное строение вещества, а также определить концентрацию исследуемых жидких и газообразных сред и наличие в них примесей. Даже самые незначительные примеси в той или иной среде могут заметно изменить величину скорости распространения ультразвуковых волн. Измерение скорости распространения ультразвука позволяет вычислить молекулярную массу, коэффициент линейного расширения, теплоемкость и многие другие характеристики вещества. [c.110]

В литературе имеется небольшое количество работ, посвященных разработке приборов для определения термического коэффициента линейного расширения полимерных пленок [34 35 36, с. 290]. Это объясняется трудностью измерения длины пленок из-за их гибкости и склонности к самопроизвольному изменению формы или прилипанию к подложке при нагревании. Поэтому конструкция прибора должна предусматривать устройство, предотвращающее возможность изгиба и прилипания пленки. По этой же причине измерять длину пленок можно только бесконтактными методами. [c.176]

Гораздо более часто определяют коэффициент линейного расширения кристаллов с помощью рентгеновских измерений параметров кристаллической решетки. Точность метода зависит от точности определения параметров решетки. Для определения коэффициента линейного расширения кристаллов съемки рентгенограмм должны быть произведены при различных температурах. У неизотронных кристаллов расширение в различных направлениях неодинаково. Более подробно этот метод измерения коэффициента линейного расширения рассмотрен в гл. V. [c.49]

Схема относительного метода кварцевого дилатометра (метод Генинга) [38] изображена на рис. 7,2, Исследуемый образец / помещена кварцевую трубку 2. Относительные расширения образца при изменении температуры, создаваемой печью 4, измеряются при помощи микроскопа 6 и регистрируются по шкале 5, соединенной с кварцевым толкателем 3. В качестве измерителя удлинений образца удобно использовать длинномеры, например ИЗВ-1, ИЗБ-2. Дилатометр, выполненный по этому методу, может работать при температурах до 1000 °С. Обычно применяются образцы длиной от 100 до 200 мм. Погрешности при измерении коэффициента линейного расширения не превышают [c.404]

Для измерений с высокой степенью точности, повидимому, наиболее удобен прецизионный микрометрический метод Национального бюро стандартов [163]. Принцип метода Ч реэвы-чайно прост. Образец в виде прутка помещают в равномерно обогреваемой камере, для изменения его длины применяют два микроскоп-микрометра, смонтированных горизонтально на подвижном компараторе и сфокусированных на две очень тонкие проволочки. Проволочки прикреплены к концам образца, расположены вертикально и выходят из печного пространства. Температура образца измеряется термопарой. На приборе Национального бюро стандартов можно измерять изменения длины в температурном интервале от — 150 до + 1000°. Коэффициент линейного расширения определяется с точностью 0,1%. Для построения диаграмм состояния обычно не требуется ль-шой точности, и более удобными оказываются другие приборы. [c.286]

Примечание. Приведенные в таблице предельные погрешности методов измерений определены для следующих условий 1. Разность коэффициентов линейного расширения измерительных средств и измеряемых деталей принята не выше 3- 10 6. 2. Отклонения температуры, при которой производятся измерения, от нормальной температуры измерения (20°С) не превышают указанных в табл. 23. 3. Температуры концевых мер и измеряемых деталей предполагаются выравненными в пределах 0,15 С. 4. Погрешность размера, вызванная отклонением от температуры, в общем виде выражается следующей формулой ° " где А/ — поправка на температурную погрешность измерения 1 — контролируемый размер С и 02 — коэффициенты линейного расширения контролируемой детали (объекта) и измерительного средства == (20 — — разность мену1у нормальной температурой и температурой контролируемой детали (объекта) = (20 — — разность между нормальной температурой и температурой измерительного средства. 1 [c.754]

Интерференционный метод для абсолютного измерения температурных коэффициентов линейного расширения (ТКЛР) в отечественной практике до настояш его времени использовался в интервале 300—1100° К [1]. Интенсивное свечение образца и рабочего пространства печи начиная с температуры 1000° К не позволяло наблюдать интерференцию при использовании обычных монохроматических источников излучения. [c.19]

Полуторный карбид урана. Коэффициент линейного расширения ОгСз, измеренный рентгеновским методом, составил 10,49 X X 10" град (в интервале температур 20—1000° С [48]. Эта величина хорошо согласуется с данными Вильсона [5]. [c.203]

Измерения проводились на кварцевом дилатометре [5] в атмосфере очищенного гелия в интервале температур от комнатной до 1000° С. Образцы для исследования выплавлялись в дуговой печи с нерасходуемым вольфрамовым электродом с разливкой в медные изложницы, анализировались и отжигались в соответствии с линиями солидус в системах Т1—Р и Т1—5 [4, 5] при температурах от 1150 до 1600° С в течение 24—100 ч. Степень достижения равновесного состояния контролировалась рентгенографическим и металлографическим методами. Образцы имели длину 15—22 мм ее изменение в зависимости от температуры регистрировалось с погрешностью до 0,001 мм. Температура образца измерялась платино-платинородиевой термопарой калибровка ее проводилась по скачкам с помощью дилатограммов при плавлении чистых А1, Ад, Аи, Си, помещаемых в виде фольги между торцами толкателя дилатометра и образца. Погрешность измерения температуры образца не превышала 5 град. Температура образца и значение э.д. с., пропорциональное показаниям индикатора расширения (оптиметра ИКВ), регистрировались на ленте автоматического трехточечного потенциометра ЭПП-09 при непрерывном нагреве образца со скоростью 3—-5 град1мин, откуда затем переносились на график зависимости теплового расширения образца, отнесенного к его исходной длине, от температуры. Графическим дифференцированием полученной кривой нагрева (методом конечных разностей) определялся линейный коэффициент термического расширения (а ) при разных температурах с интервалом 100 град. Погрешность определения а< по [c.99]

В настоящее время температурные коэффициенты л-го порядка коэффициентов жесткости и податливости определяют двумя способами. Первый способ был предложен Бехманном и наиболее широко используется, в том числе и в часто цитируемой работе [75]. Температурные коэффициенты ко-эффициентон жесткости и податливости определены экспериментальным методом путем измерения температурной зависимости резонансной частоты при использовании значений температурных коэффициентов линейного и объемного расширения и т.п. [c.148]

Измерения для калия и цезия были проведены фотоэлектрическим методом. Гаррон и Тестард [98] измерили /IV для калия при нескольких значениях температуры и установили, что температурный коэффициент для /IV равен 4,3 10 эВ/К в интервале от 200 до 300 К, но, когда диапазон температур измерения был расширен [99] до 82 К, они не смогли определить, является ли эта зависимость линейной или квадратичной. Определение точной зависимости от температуры величины /IV , которая характеризует пятнистые поверхности, имеет сомнительную ценность, но, с другой стороны, невозможно провести соответствующие измерения на поверхности монокристалла щелочного металла. Более ценным было бы измерение величины ф (табл. 4.16). [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...